Волновой параметр

Эллиптическим дефектам свойственна дисперсия фазовой скорости волны обегания на различных участках эллипса. На рис. 1.28 приведены зависимости нормированной фазовой скорости Сф/Сд волны обегания от угла наблюдения ф для Q = 0,4 [36]. Волновым параметром кривых является величина Ы (/ — большая полуось эллипса). Минимальная скорость наблюдается в областях с минимальным радиусом кривизны, т. е. при ср = О и 180°. С приближением к областям с ф = 90 и 270 радиус кривизны возрастает и соответственно увеличивается фазовая скорость, не превышая, однако, скорости волны Релея Сд. Чем меньше волновой параметр, тем больше отношение скоростей Сф/Сд. [c.45]

Поскольку направленность поля отражения плоскостного дефекта определяется волновым параметром должны, очевидно, существовать такие значения этого параметра, при которых коэффициенты формы объемных и плоскостных дефектов были бы равны между собой и, следовательно, дефекты не могли быть идентифицированы. Минимальный размер плоскостного дефекта, который еще можно отличить от объемного (критический размер) на уровне распознавания Кфо = О, = 3 мм или d , р = 1,4 мм. Следовательно, все дефекты, подлежащие фиксированию по действующим производственным инструкциям, могут быть оценены [c.261]

Статистическое направление изучает закономерности появления той или иной разновидности волн. Главная задача этого направления состоит в получении зависимостей (функций), характеризующих степень разнообразия волновых параметров [37, 107]. [c.183]

В связи с громоздкостью дальнейших выкладок представляется целесообразным ограничиться сопоставлением результатов теоретически рассчитанных волновых параметров А, с и а, а также средней толщины пленки 8 при свободном стекании с опытными данными (рис. 1). Из графика следует, что решение [c.188]

При свободном стенании пленки наилучшее совпадение с опытными данными дает решение [148]. Теория ламинарно-волнового течения пленки совместно с газовым потоком [112] разработана в меньшей мере, и в настоящее время затруднительно оценить пределы ее применимости для расчета волновых параметров при движении двухфазного потока в трубах. [c.220]

Легко видеть, что в случае Л4< = Л, т. е. когда рассматриваются все возможные формы колебаний конструкции, оптимум модели (6.22). т+ дает оценку сверху для значения показателя эффективности оптимального проекта , которую обозначим символом Е+. Напротив, оптимум усеченной модели (6.23) х дает нижнюю оценку для Е — Е . Для проекта нетрудно определить начальный участок спектра частот собственных колебаний со] для двух значений составляющей действующей нагрузки До — До и До . Далее для каждой пары волновых параметров (Д-, 1у) проверяются неравенства (6.15). К множеству Л49) приписываются все пары [1х,1у), для которых выполняется первое неравенство из (6.15). Сюда же могут быть отнесены также такие (Д,/у), Для которых [c.252]

Существует единственный собственный триплет бесконечной малой амплитуды, который состоит из трех нейтральных, но взаимодействующих гармоник. Ему отвечают вполне определенное число Рейнольдса и волновые параметры ( тройная точка ) [44]. Отметим, что волны, образующие этот триплет, как функции у, антисимметричны относительно оси канала. Автоколебания основного периода в общем случае устроены так, что амплитуды составляющих их гармоник либо симметричны, либо антисимметричны, и поэтому симметрия среднего профиля скорости сохраняется. Автоколебания удвоенного периода, ветвящиеся от тройной точки, таким свойством не обладают. Как уже было сказано, при нулевой амплитуде все три волны, будучи нейтральными, антисимметричны по продольной скорости. Легко убедиться, что нелинейные уравнения движения такой симметрии не допускают и поэтому для конечных амплитуд решения получаются асимметричными. Такого рода асимметрия наблюдалась экспериментально [73, 216]. Эти факты говорят о том, что асимметрия является типичным свойством вторичной неустойчивости. [c.32]

Волновой параметр вырождения представляет собой просто среднее число фотонов на моду. Это как раз та величина, которая представлена выражением (9.3.18). Если рассматриваемое излучение имеет узкополосный спектр, то частоту V в этом выражении можно заменить частотой V, соответствующей центру спектра. Следовательно, параметр вырождения для излуче- [c.460]

Рнс. 9.3. Контуры постоянного волнового параметра вырождения как функции температуры источника и длины волны. [c.460]

СВЧ-области спектра (I 10 м) при любой температуре источника, превышающей доли кельвина, волновой параметр вырождения намного больше единицы. Поэтому в данной области спектра вклад классических флуктуаций числа фотоотсчетов должен быть намного больше вклада флуктуаций, связанных с чисто дробовым шумом. В видимой же области спектра (Я г 5-10 м), чтобы волновой параметр вырождения был больше единицы, требуются температуры источника, превышающие 20 ООО К. Поскольку Солнце имеет эффективную температуру абсолютно черного тела, составляющую только 6000 К, мы делаем вывод, что в видимой области спектра огромное число встречающихся источников создают излучение с малым волновым параметром вырождения, и поэтому шум, обусловленный квантовой природой излучения, оказывается значительно большим, чем шум, создаваемый классическими флуктуациями интенсивности. [c.461]

Волновой параметр вырождения 455, [c.513]

Мы видим, что скорость электронов v, как и другие характеристики, является периодической функцией волнового параметра , причём период равен 2 п/П. и не зависит от амплитуды волны, бд-нако колебания в общем случае отнюдь не являются гармоническими. Лишь при vгармонические волны, соответствующие закону (15). Знак + определяет направление распространения волны. [c.35]

Ввиду волновой природы указанного уравнения мы ищем скорость у как функцию волнового параметра [c.43]

Метод измерения может быть описан с классической точки зрения следующим образом значения амплитуды и фазы определяют в электромагнитной волне пространственно-временное поведение параметров электрического поля, в частности напряженности электрического поля. Наоборот, измеряя параметры напряженности поля в различных точках пространства-времени, можно делать заключения о волновых параметрах, т. е. о значениях амплитуды и фазы. Представим себе две точки пространства-времени и (Г2., I2), не связанные между собой световым сигналом тогда соответствующие значения напряженности поля Е Х ), Е Х2) должны быть связаны с амплитудой и с Со или Si для фазы при помощи соотношений (/ = 1, 2) [c.165]

Процессы распространения электромагнитных волн вдоль однородной линии впо. ше определяются её волновыми параметрами — волновым сопротивлением Z и постоянной распространения [c.541]

Точные формулы для волновых параметров однородной пинии [c.544]

Я С и с. <оС 1 Волновое сопротивление Постоянная затухания Фазовая постоянная .е—5 Значения е и 5 см, в табл. 5 22 2 а= У СС Пригодны для расчёта волновых параметров а) воздушных цветных линий в полосе тональных и высоких частот б) воздушных стальных и кабельных линий в полосе высоких частот [c.544]

Н. и С шС Волновое сопротивление Постоянная затухания Фазовая постоянная Пригодны для расчёта волновых параметров однородных кабельных линий в полосе тональных частот 1 [c.544]

Теория волн на ограниченной глубине разрабатывалась медленнее вследствие значительной сложности вопроса. Большой вклад в область волновых движений с учетом влияний дна принадлежит Эри (1842 г.), установившим для прогрессивной их формы зависимости между некоторыми волновыми параметрами и глубиной. Затем теория волн ка малых глубинах была существенно пополнена известными работами Буссинеска (1872 г.). Обобщенные точные решения для периодических волн конечной высоты на поверхности раздела двух жидкостей различной толщины и плотности с учетом переноса масс более плотной среды принадлежат нашему соотечественнику Н. Е. Кочину (1928 г.). [c.515]

Как видно из приводимых на рис. 9.3 семейств расчетных кривых, соответствующих различным значениям волнового параметра С, наилучшее совпадение экспериментальных данных с расчетными обеспечивается для моделей (9.9), (9.10), (9.12). Причем в последнем случае удается получить почти идеальное совпадение вследствие наличия двух параметров. По наиболее близкой к экспериментальной зависимости расчетной кривой можно найти эффективный внутренний масштаб 1о = уг] для каждой из моделей [c.221]

В котором мнимая добавка ответственна за диссипацию волны (иногда поглощение, зависящее от со, называют мнимой дисперсией). Соответствующие связи волновых параметров становятся нелокальными (П.1.12), (II.1.13). Вообще говоря, соотношение (IV. 1.3) является неточным. [c.82]

В носит название волнового параметра). Формулу (13) удобно записать в виде [c.301]

Для определения добротности найдем волновой параметр N = аЧ(1Х) = 17,7. [c.143]

Соотношения (4.31) показывают, что в неограниченной среде, описываемой уравнением состояния (4.23), распространение звуковой волны всегда сопровождается поглощением (мнимая часть 1/с (со)) и дисперсией (действительная часть l/ (со)), которые связаны между собой. Подчеркнем тот факт, что приведенный вывод дисперсионных соотношений (4.29) опирается только на аналитичность и ограниченность функции X (со) в верхней полуплоскости со, которые обусловлены условием причинности и стремлением среды к состоянию термодинамического равновесия. Справедливость соотношений (4.31) для функции ф(со)= 1/с(со)—1/соо, характеризующей волновой процесс в среде, кроме того, обусловлена наличием достаточно простой связи (4,30) между с(ш) и х((й), не приводящей к нарушениям аналитичности с (со) или 1/с (со). В более сложных случаях, например для электромагнитных волн в анизотропной плазме [29] или для нормальных звуковых и электромагнитных волн в слоистых средах [30], связь между параметрами среды и волновыми параметрами приводит к нарушению аналитичности последних, и дисперсионные соотношения в общем случае не имеют места. [c.55]

Величина В, называемая волновым параметром, играет большую роль в задачах дифракции. [c.257]

ДИФРАКЦИЯ ЗВУКА — отклонение распространения звука от законо) геометрической акустики, обусловленное его волновой природой. Результаты Д. з,— расхождение У 3-пучков при удалении от излучателя или после прохождения через отверстие в экране, загибание звуковых волн в область тони позади препятствий, больших по сравнению с длиной волны л, отсутствие тени позади препятствий, малых по сравнению с к, и т. п. Звуковые поля, создаваемые дифракцией исходной волны на препятствиях, помещённых в среду, на неоднородностях самой среды, а также па неровностях и неоднородностях границ среды, наа. рассеянными полями (см. Рассеяние звука). Для объектов, на к-рых происходит Д. 3., больших по сравнению с X, степень отклонений от геом. картины зависит от значения волнового параметра Р=Укг11), де D — поперечник объекта (папр., поперечник У 3-излучателя или пре- [c.667]

В ближней зове (зоне Френеля) интерференция рассеянных волн приводит к флуктуациям амплитуды и фазы волнового поля, характер к-рых определяется значением волнового параметра 1> = RlklHos.%, равного по порядку величины ср. числу неровностей в первой зоне Френеля при В 1 — флуктуации амплитуды малы, а дисперсия флуктуаций фазы равна параметру Рэлея Я при D 1 — флуктуации амплитуды и фазы некоррелиро-ваяы, а их дисперсии совпадают и равны Я/2. [c.269]

В ИВТАН [2.101] было выполнено исследование волновых параметров жидкостной пленки (средняя, минимальная, максимальная толщина пленки, фазовая скорость и частота волн) с использованием метода электропроводности, основанного на измерении активной составляющей сопротивления слоя жидкости, заключенного между электродами датчика. [c.80]

В измерительной схеме применение эталонного датчика обеспечивает компенсацию изменения химического состава и температуры исследуемой жидкостной пленки. Для измерения волновых параметров пленки в опытах применялись датчики со стержневыми электродами. Диаметр электродов и расстояние между ними были выбраны в процессе предварительных экспериментов таким образом, чтобы обеспечить по возможности в большей области ожидаемых толщин пленки зависимость, близкую к линейной, выходного сигнала прибора от толщины пленки. В экспериментах были использованы электроды, изготовленные из нержавеющей стали, диаметром 0,9 мм, расстояние между их центрами 4 мм. Датчики были установлены на расстоянии 350, 650 и 925, 950 мм от входной щели. Опыты показали, что стабилизация волновых параметров пленки наступает при L 800 мм для Reg = 800, а стабилизация профиля скорости воздушного потока — при L = 700мм для Re = 12 000. Таким образом, на участке канала с L > 800 мм в любом из рабочих режимов происходит установившееся однонаправленное горизонтальное воздуховодяное расслоенное течение. Измерения волновых параметров проводились с помощью датчиков, установленных на расстоянии 925 и 950 мм. Согласно рис. 2.29, а сигнал от датчика электропроводности поступает к ИТП-1, измеряющему толщины пленок. К выходу этого прибора под ключается шлейфовый осциллограф, регистрирующий локальные мгновенные толщины пленок жидкости. Использовались различные типы проволочных датчиков, показанных на рис. 2.29, б. [c.80]

В настоящее время представляется затруднительным оценить пределы применимости теории А. А. Точигина для расчета волновых параметров при движении двухфазного потока в трубах. Однако проведенное в работе [127] сопоставление расчетных значений а, с я (рис. 2) дает неплохое согласование с некоторыми опытными данными [57, 84, 208] по течению воздухо-водяного потока в вертикальных трубах. [c.190]

Здесь коэффициенты Pijmn зависят от волновых параметров т и п, которые характеризуют форму колебаний и связаны с числом узловых линий, — коэффициенты разложения компонент внешней нагрузки по системе базисных функций. [c.488]

Поскольку параметр вырождения фотоотсчетов пропорционален К, он пропорционален и квантовому выходу фоточувствительной поверхности. Иногда целесообразно исключить эту зависимость от данной характеристики конкретного фотоприе.м-ника и иметь дело с параметром вырождения, который был бы характеристикой только самого падающего поля. Поэтому мы введем волновой параметр вырождения [c.455]

В заключение данного пункта отметим следующее. Мы рассматривали волновой параметр вырождения, который является характеристикой излучения, падающего на фотоприемник. Квантовый выход последнего меньше единицы. Следовательно, параметр вырождения фотоотсчетов будет меньше волнового параметра вырождения, и в видимой области спектра вероятность встретиться с подлинно тепловым излучением, для которого классические флуктуации интенсивности доминировали бы в распределении числа фотоотсчетов, оказывается еще меньше. (Правда, квазитепловые источники могут создавать излучение с очень большим параметром вырождения, и в таких случаях классические флуктуации интенсивности могут доминировать в флуктуациях числа фотоотсчетов.) Кроме того, фотоприемник или коллекторная оптика могут охватывать только часть одной пространственной моды источника. (Практически в интервале измерения всегда охватывается очень много временных мод.) В таком случае параметр вырождения фотоотсчетов может снова стать меньше волнового параметра вырождения в результате неполного охвата пространственной моды. Хотя минимальное значение параметра Ж равно единице, нужно учесть уменьшение энергии, достигающей фоточувствительной поверхности. Для этого нормальное значение параметра вырождения фотоотсчетов нужно дополнить множителем, равным отношению эффективной площади измерения к площади когерентности падающего света. В случае протяженного некогерентного источника для параметра вырождения фотоотсчетов можно принять [c.461]

Точные и приближённые формулы для волновых параметров линии даны в табл.4—6. [c.541]

Приближённые формулы для волновых параметров однородной линии [c.544]

Третья зона — прибойная, когда Я Якр. На подходе к критической глубине Якр верщина волны забурунивается — на ней появляется пенистый гребешок . При критической глубине крутизна волны достигает предельного значения и ее гребень теряет устойчивость. Дальнейший характер распространения волны зависит от уклона дна. При очень пологом уклоне дна забурунившийся гребень перемещается, как бы плавно скользит, до приурезовой зоны откоса. При более крутом уклоне дна гребень волны обрушивается на критической глубине с образованием пенистого вала, из которого возникает новая волна. После такой резкой перестройки новая волна распространяется в сторону берега до глубины, являющейся для нее критической, и вновь повторяется описанный процесс. Количество обрушений волны в третьей зоне зависит от уклона дна и соотношений волновых параметров. На сравнительно пологих откосах могут наблюдаться две-три перестройки волны, а на более крутых откосах, например с коэффициентом №<5, — одно обрушение. При крутых откосах на перестройку волны и величины критической глубины существенно влияет поток, стекающий с откоса после разрушения предыдущей волны. [c.518]

Случайный характер нерегулярного ветрового волнения, независимо от кажущейся беспорядочности колебаний поверхности взволнованной воды, подчиняется определенным вероятностно-статистическим закономерностям. Натурными исследованиями установлена стационарность нерегул.чрных волновых параметров, т. е. практически неизменяе- [c.526]

При Р - о=У3/28 0,33, при р —> оо0. Тот факт, что при малых р коэффициент корреляции оказался существенно меньшим 1, объясняется тем, что одни и те же компоненты спектра турбулентности по-разному влияют на амплитудные и фазовые флуктуации. При р -> оо наибольший вклад в флуктуации разности фаз вносят неоднородности с размерами порядка р, в то время как флуктуации амплитуды (при Ь 1) определяются неоднородностями порядка что и приводит к малым йхз-Рассмотрим теперь случай большйх значений волнового параметра В, когда существенно начинают влиять дифракционные эффекты. В этом случае [c.303]

При Д 1 величина Яхз (0)<< 1, тогда как при малых значепиях волнового параметра мы имели Дхя (0) 0,33. Относительно большое значение Еу.в при Д 1 объясняется тем, что в случае геометрической оптики амплитудные флуктуации (изменения сечения лучевой трубки) определяются фазовыми флуктуациями. Перейдем к рассмотрению наиболее важного случая [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...