Переход к турбулентности

Переход к турбулентности путем удвоения периодов [c.169]

Переход к турбулентности через перемежаемость [c.183]

Подвод инородного газа к поверхности теплообмена ведет к уменьшению устойчивости ламинарного слоя, и потому переход к турбулентному пограничному слою происходит при меньших значениях числа Re. [c.416]

Re p возможен переход к турбулентному. [c.140]

ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ В КРУГЛЫХ ТРУБАХ И ПЕРЕХОД К ТУРБУЛЕНТНОМУ ТЕЧЕНИЮ [c.152]

Верхний предел интегрирования зависит от характера обтекания тела. Если ламинарный пограничный слой распространяется на всю поверхность, то 1 — продольный размер тела вдоль оси х если имеет место отрыв, то определяет точку отрыва если в пределах поверхности имеет место переход к турбулентному режиму, то определяют по зависимости для турбулентного слоя. [c.333]

Как известно, переход ламинарного течения в турбулентное для круглых цилиндрических труб определяется критическим значением числа Рейнольдса. При этом под Re p понимают такое значение этого числа, для которого поток данного класса с числом Рейнольдса меньше Re p, является заведомо ламинарным устойчивым, т. е. в нем затухают любые внешние малые возмущения. Таким образом, критическое число Рейнольдса определяет границу устойчивости ламинарных потоков, но не предопределяет фактического перехода к турбулентности, который может происходить при Ren > Re p. Поэтому на величину Re p не должны влиять случайные возмущения, вносимые, например, шероховатостью стенок, если только последняя не приводит к изменению общей конфигурации потока. Опыт подтверждает независимость Re p от шероховатости стенок трубы. Но изменение общей конфигурации потока (например, его сужение, расширение или изгиб оси) существенно влияет на устойчивость течения, т. е. на значение Re p, поскольку при этом изменяются общие условия устойчивости. Так, опытами многих исследователей 12 359 [c.359]

Вблизи передней кромки пластины (см. рнс. 8.19) пограничный слой ламинарный, так как даже при турбулентном внешнем потоке скорость и толщина пограничного слоя малы, а значит, мало число Рейнольдса Rea = ыб/v. Поскольку б j/j , режим течения можно характеризовать более условным числом Re = ox/v. Как показывают результаты опытов, переход к турбулентному режиму на пластине наблюдается при [c.361]

Таким образом, переход к турбулентному движению вызывает увеличение переноса количества движения, следовательно, и сопротивления, а также переноса всех других субстанций, таких, как примеси, тепло и др. [c.244]

Если Ке>-400 (соответственно 2>-2300), наблюдается переход к турбулентному режиму течения в пленке. При этом коэффициент теплоотдачи возрастает вниз по поверхности вследствие повышения, интенсивности турбулентного переноса в пленке (рис. 1.25). Поскольку, в верхней части стенки имеется участок ламинарного течения, такой режим для поверхности в целом называют смешанным. Средняя теплоотдача рассчитывается в этом случае по формулам [c.59]

Если Re = 2-10 , то происходит отрыв ламинарного пограничного слоя, при этом угол отрыва меньше 90° (рис. 15.4, а). При Re>2-105 ламинарный слой сохраняется и реализуется переход к турбулентному течению в пограничном слое (поток с возросшей скоростью как [c.389]

При ламинарном течении введенная в поток окрашенная жидкость движется в трубе в виде резко очерченной струйки. При переходе к турбулентному режиму струйка расплывается, равномерно окрашивая всю жидкость. [c.104]

Координата перехода к турбулентному режиму слабо зависит от параметра п, поэтому для ее определения можно рекомендовать следующее обобщенное уравнение [c.144]

Переход к турбулентному режиму течения жидкости в пограничном слое определяется критическим значением числа Рейнольдса [c.65]

А какой же режим течения лучше Вопрос хотя и наивный, но в определенном смысле имеющий право на существование (ведь из определения критерия Рейнольдса следует, что, варьируя входящие в него величины в некоторых пределах, можно управлять и характером течения). Более того, предыдущий абзац, открывая чисто технические пути усмирения потока, наталкивает на мысль, имеет ли, кроме познавательного, какое-либо практическое значение попытка противостоять Рейнольдсу , т. е. не подчиняться требованию перехода к турбулентному режиму при значениях критерия, больших критического. [c.110]

С увеличением скорости и числа Re" парового потока значение Кекр уменьшается и при Re">10 критическая величина Re пленки порядка 60. В то же время поперечный поток пара, по-видимому, оказывает стабилизирующее воздействие на пленку конденсата. Так, согласно данным [6.5], переход к турбулентному режиму-течения [c.147]

Если представить в такой форме данные для полимерных ja TBopOB, то возникает вопрос о подходяш ем определении числа ейнольдса, поскольку вискозиметрическая вязкость этих растворов обычно зависит от скорости сдвига. Обычно используют такое определение числа Рейнольдса, при котором справедлива корреляция для ламинарного течения полимерного раствора [26], ука-зываюш ая на отсутствие снижения сопротивления при числах Рейнольдса ниже 2100 (переход к турбулентному режиму никогда не наблюдается при значениях, меньших 2100). В действительности падение давления при ламинарном течении раствора более высокое, чем при течении с той же расходной скоростью чистого раство- [c.281]

Скорость движения малых пузырьков, по-видимому, определяется взякостью и поверхностным натяжением. Определяющим фактором для крупных пузырьков является соотношение между скоростью и радиусом и появление точки перехода к турбулентности (фиг. 3.22). [c.142]

Значение б,, принимали равным предельной толщине пленки, соответствующей переходу к турбулентному режиму. Это значение было взято нами равным = = 5,3 10 м, что соответствует Ре, = Aq v = 15(Ю. Формулы (1.3.32), (1.3.33) получены при условии, что коэффициенты турбулентного переноса и сам турбулентный перенос изменяется по длине контактного устройства. Если этим г/ренебречь, то, решая уравнение (1.3.28), получим следующее выражение [c.28]

Одним ИЗ важнейших факторов, влияющих на величину Квнр, а значит, и на положение точки перехода, является градиент давления. Как известно, при обтекании тел он может быть как положительным, так и отрицательным. В области отрицательных градиентов, т. е. в области ускоряющегося или конфузорного течения, пограничный слой чаще всего остается ламинарным, тогда как в области положительных градиентов (или диффузорного течения) обычно происходит переход к турбулентному режиму. При этом точка перехода располагается ниже точки минимума давлений, поэтому в первом приближении положение точки перехода на удобообтекаемых телах при отсутствии отрывов пограничного слоя можно определять по положению точки минимума давлений. Поскольку последнее зависит от формы профиля тела, можно в определенных пределах управлять положением точки перехода, изменяя надлежащим образом форму профиля. Это используется для снижения сопротивления трения тонких крыловых профилей. Дело в том, что трение, определяемое касательными напряжениями, в ламинарном слое гораздо меньше, чем в турбулентном. Выполняя профиль таким, чтобы его сечение с наибольшей толщиной, при- [c.362]

Как известно, переход ламинарного течения в турбулентное для круглых цилиндрических труб определяется критическим значением числа Рейнольдса. Подчеркнем, что под Ре,ф здесь понимают такое значение этого числа, для которого поток данного класса с числом Рейнольдса, меньшим Ке, р, является заведомо ламинарным устойчивым, т. е. в нем затухают любые внешние малые возмущения. Таким образом, критическое число Рейнольдса определяет границу устойчивости ламинарных потоков, но не предопределяет фактического перехода к турбулентности, который, как известно из гл. 6, может происходить при РСр > Рвкр. Поэтому на величину Ке,(р не должны влиять случайные возмущения, вносимые, например, шероховатостью стенок, если только последняя не приведет к изменению общей конфигурации потока. Опыт подтверждает независимость Ре,,р от встречающейся 394 [c.394]

Опыты последних лет показали, что переход к турбулентному движению происходит постепенно. Вначале по мере приближения числа Re к критическому в ламинарном потоке образуются лишь отдельные очаги, или так называемые облачки , пятна или пробки , имеющие турбулентный характер. Затем их количество увеличивается и при числах Re больше критических весь поток становится полностью турбулентным. Это явление, имеющее место не только в трубе, но и во всех других потоках, как указывалось выше, называется перемежаемостью. [c.244]

В отдельных с учаях, когда движение жидкости в грунте характеризуется значительными скоростями, что может иметь место в крупнотрещиноватых и крупнопористых породах (например, в галечниках и скальных породах), наблюдается переход к турбулентному режиму. Закон Дарси здесь нарушается, и формулы (8.3) и (8.4) неприменимы. [c.276]

Длина сплошной части струи зависит от режима распада струи с увеличением скорости истечения при осесимметричном и волнообразном режимах распада длина сплошной части струи увеличивается практически прямо пропорционально корню квадратному из числа е = =ржУо о/а, затем при переходе к турбулентному распылу уменьшается. [c.351]

Переход от ламинарной формы течения к турбулентной происходит не в точке, а на некотором участке и зависит от многих факторов, в том числе от степени турбулентности набегающего потока, шероховатности поверхности, продольного градиента давления в потоке и т. д. Опыты показывают, что переход к турбулентной форме течения в пограничном слое на пластине при низкой степени турбулентности внешнего потока может происходить при значениях Квкр, лежащих в пределах 3,5-10 ... 2,8-10 . Координаты начала разрушения ламинарного слоя и [c.157]

Согласно опытным данным, при переходе к турбулентному режиму течения в пограничном слое адиабатная температура стенки возрастает (рис. 2.13). Н диапазоне 0,6 < Рг 6 результаты ин-зегрирования выражения (2.96) могут быть аппроксимированы формулой г(Рг) = /Рг, Хак как Ср =/сЛ/(/с — 1) и [c.113]

В качестве определяющей температуры здесь принята температура расплавленного металла определяющий размер — диаметр трубы. Уравнение (10-20) применимо при значениях чисел Пекле Реж4 = 20-г-10 ООО. Оно охватывает как ламинарный, так и турбулентный режимы течения металлического теплоносителя. Из-за высокой теплопроводности расплавленных металлов переход к турбулентному режиму не сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи зависимость Nu от Ре носит плавный характер. Соотношение (10-20) применимо при относительной длине трубы l/d>30. Если lid меньше, то значение коэффициента теплоотдачи будет выше. В этом случае значение коэффициента теплоотдачи вычисленное по этой формуле, надо умножить на поправочный ко. эффициент = 1,7 (d//) . [c.297]

При полной конденсации паров N2O4 в вертикальной трубе, согласно опытным данным [6.2], при 4—7,5 бар переход к турбулентному режиму происходит при числе Re порядка 500. Эта величина совпадает с данными [6.8] (рис. 6..1) и может быть принята для расчетов по конденсации движущегося и неподвижного пара N2O4. Появление одиночных кольцевых волн с большой амплитудой на пленке жидкости (Рг=4—5 , стекающей в неподвижной газовой среде, наблюдается при числах Re = 600—800 [c.147]

Шекриладзе И. Г., Мествиришвили Ш. А., Ми-кашавидзе А, И, Экспериментальное исследование влияния процесса конденсации на переход к турбулентному режиму течения в стекающей пленке жидкости, обтекаемой спутным потоком газа, ИФЖ, 1971, 20, № 1. [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...