Другие режимы рассеяния

ДРУГИЕ РЕЖИМЫ РАССЕЯНИЯ [c.128]

Величина предела выносливости зависит не только от состава, структуры, режима термической и механической обработки, поверхностного упрочнения, температуры испытания, но и от размеров образцов, вида напряженного состояния, наличия концентраторов напряжений, состояния поверхности образца, ее шероховатости, среды испытания, контакта с другими деталями и т. д. Все это усложняется тем, что при испытании на усталость наблюдается существенное рассеяние характеристик выносливости. [c.7]

Характер влияния различных видов диссипативных сил на динамическое поведение механической системы неодинаков. Роль внутреннего неупругого сопротивления в материале, конструкционного демпфирования, вязкого сопротивления и кулонова трения ограничивается в основном рассеянием энергии при колебаниях. Влияние этих сопротивлений на характер движения системы заметно сказывается при свободных колебаниях, проявляющихся в реальных условиях при переходных режимах работы машинного агрегата. Наличие диссипативных сил приводит к затуханию свободных колебаний, возникающих в результате нарушения равновесных состояний системы при сбросе и набросе нагрузки, при запуске двигателя, при переходе с одного эксплуатационного режима на другой. Особенно важно знание диссипативных сил для оценки максимального уровня резонансных колебаний. Уровень этих колебаний определяется в основном [c.13]

Большое число диссипативных факторов, сложность и многообразие процессов, сопровождающих колебательные явления, приводят к тому, что при решении инженерных задач приходится прибегать к параметрам диссипации, полученным из эксперимента. В одних случаях экспериментом выявляются коэффициенты рассеяния отдельных элементов конструкции или сочленений, в других — некоторые приведенные значения, свойственные целому механизму, узлу и т. д. Параметры диссипации обычно определяются при моногармонических (т. е. одночастотных) колебаниях в режиме затухающих свободных колебаний либо в резонансном режиме при вынужденных колебаниях В первом случае мы имеем затухающий процесс (рис. 13), для которого коэффициент рассеяния может быть определен как [c.39]

Существуют и другие причины, по которым невозможно точно предсказать ресурс долговечности элементов машин. Одна из причин состоит в том, что при серийном или массовом изготовлении деталей в условиях одних и тех же режимов нагружения ресурс долговечности номинально одинаковых деталей может оказываться разным. Величина рассеяния неодинакова для производства тех или иных деталей и различных материалов и в ряде случаев может достигать больших значений. Очевидно, что случайное отклонение не связано с детерминированной частью расчета на выносливость и может быть лишь учтено при назначении запаса прочности. Для обоснования минимально допустимого в таких условиях запаса прочности пользуются вероятностными методами, исходящими, в частности, из фактически установленного рассеяния предельной величины накопленного повреждения А. Оценка этого рассеяния возможна по результатам программных испытаний. [c.15]

Магнитный шунт состоит из отдельных половин, сближающихся и удаляющихся друг от друга при работе винтового привода 5. При увеличении расстояния /щ между частями шунта уменьшается площадь, по которой замыкаются потоки рассеяния. В результате эти потоки ослабляются, и снижается индуктивное сопротивление, что приводит к увеличению тока. Использование шунта из двух подвижных частей ускоряет настройку режима и снижает их вибрацию, поскольку электродинамические силы, воздействующие на половины шунта с частотой 100 Гц, уравновешивают друг друга. [c.121]

Рассмотренные соотношения для расчета усталостной долговечности конструкций относятся к одному режиму нагружения, для которого однозначно определены все его вероятностные характеристики. В действительности же эксплуатация большинства конструкций характеризуется большим разнообразием режимов нагружения и внешних условий. Режимы нагружения могут значительно различаться как по длительности реализации, так и по интенсивности воздействия, а набор таких режимов для данной конкретной конструкции может отличаться от набора режимов нагружения для другой аналогичной конструкции. Это обстоятельство предопределяет рассеяние (реализационное рассеяние) долговечности для рассматриваемой массы однотипных конструкций. Рассмотрим способы оценки этого рассеяния. [c.164]

Следовательно, наложение условий существования двух резонансных режимов приводит к появлению особо интенсивных аномалий. Аналогичные аномалии наблюдаются и на решетках с другой геометрией, когда одновременно выполняются условия существования аномалий Вуда и одного из резонансов, присущего данному типу структуры. В качестве примеров можно привести случаи сильного рассеяния вблизи точек скольжения на решетке жалюзи (см. рис. 35), на решетке из прямоугольных брусьев (см. рис. 43), на решетке со сбоем периода (духи решетки, см. рис. 72, 73), на решетке из цилиндрических лент (см. рис. 74, 75). [c.164]

Переход в область (2, 2 , сопровождающийся перераспределением энергии рассеянного поля между пространственными гармониками, резко меняет общую картину рассеяния. Линии с W i = 1 исчезают, появляются отдельные острова с высоким уровнем концентрации энергии в минус первой гармонике. Один из них отмечен на рис. 120, а и раскрыт на рис. 120, б. Изменением е и 0 иногда можно добиться максимальной концентрации (W li = 1) в одной из точек соответствующей зоны. Как и в гребенке с бесконечно тонкими ламелями. Яд-волна в щелях практически не возбуждается и в отличие от других случаев граница между режимами 2, 2 и 2, 3 почти не сказывается на поведение кривых (рис. 120). Изменение 0 и е (ср. рис. 120, а и рис. 121, а) практически не сказывается на поведение кривых W f.i= 1 в области (1, 1), а существенно изменяет их поведение в области 1, 2). Тем самым эта область позволяет говорить о себе, как о более перспективной (по сравнению с областью 1, 1 ) в плане поиска эффекта полного незеркального отражения с заданными характеристиками. [c.177]

Руководствуясь данными табл. 7.20 и 7,21 при выборе материала для конкретных применений, необходимо иметь в виду их относительный характер, что требует в каждом случае дополнительного анализа, учитывающего, в частности, особенности режимов эксплуатации устройств. Кроме перечисленных пассивных нелинейных оптических явлений в веществе могут проходить и так называемые активные нелинейные оптические процессы. К ним относятся, например, процессы многофотонного поглощения, вынужденного рассеяния Мандельштама—Бриллюэна, вынужденного комбинационного рассеяния света и некоторые другие. Физической основой этих процессов является то обстоятельство, что вблизи резонансных частот взаимодействия восприимчивости приобретают комплексный характер. Детальное рассмотрение всей со- [c.239]

На рис. 63 показаны кривые распределения долговечности двух групп автомобилей (агрегатов),.капитально отремонтированных с выдерживанием всех требований технологического процесса и технических условий (кривая /) и с несоблюдением этих требований (кривая 2). Величины оп и оп отражают отказы, возникающие по причине дефектов капитального ремонта. Вследствие ряда технологических и организационных причин (применение нерационального способа восстановления деталей, недостаточность контроля при сборке, отсутствие испытания ряда узлов и агрегатов и др.) число дефектов (отказов) в первый период эксплуатации у автомобилей второй группы (кривая 2) получается большим по сравнению с оПу оп > оп- ) и возникновение их происходит в течение более длительного периода времени 4, чем у автомобилей первой группы (4 > 1 . Период нормальной эксплуатации, за который производится устранение возникающих отказов путем проведения технического обслуживания и ремонта этих автомобилей, становится меньше по сравнению с периодом нормальной эксплуатации автомобилей первой группы (/ < /). Износные и внезапные отказы автомобилей с низким качеством ремонта наступают, естественно, раньше, чем у автомобилей высокого качества, а рассеяние долговечности является большим вследствие отсутствия группового подбора деталей с допустимым износом, несоблюдения оптимальных режимов нанесения металлопокрытий при восстановлении изношенных деталей, низкого качества механической обработки и сборки и других причин, указанных ранее. В силу этих [c.161]

Трансформаторы с дисковыми обмотками (рис. 4.102), в которых первичные и вторичные W2 обмотки разнесены относительно друг друга, относятся к группе специальных сварочных трансформаторов с увеличенным или развитым магнитным рассеянием. Источники питания этой группы совмещают функции собственно трансформатора и дросселя-регулятора в единой конструкции. В режиме холостого хода напряжение на выходных зажимах трансформатора, как и у трансформаторов с нормальным рассеянием, определяется коэффициентом трансформации [/2 Магнитный [c.228]

Из-за непрерывного изменения факторов, действующих при обработке, полученные детали, несмотря на то, что они изготовлены посредством одного и того же технологического процесса, отличаются по точности одна от другой. Это явление называют рассеянием характеристик точности. Погрешности, возникающие при обработке, разделяют на три вида систематические постоянные систематические, изменяющиеся по определенным законам случайные. Систематическими называют погрешности, постоянные по величине и знаку или изменяющиеся по определенному закону. Систематические постоянные погрешности возникают, например, из-за неточной настройки динамической системы станка, ее упругих деформаций, отклонения температурного режима от заданной величины. При неправильной установке режущего инструмента на размер все детали партии будут иметь постоянную погрешность. Примером систематической, закономерно изменяющейся погрешности является погрешность обработки, вызванная [c.447]

Другая совокупность трудностей, не позволяющая построить однозначной физической картины для поля рассеянного солнечного излучения в атмосфере при наличии облаков, связана с непрогнозируемым пока разнообразием формы, размеров и состава облачных образований. Твердую основу под собой имеют только эмпирические статистические модели облачных образований, основанные на результатах наземных, самолетных и спутниковых наблюдений. Использование таких моделей, далеких пока от совершенства, определяет в конечном счете круг тех задач по радиационному режиму атмосферы, для которых итоговая точность решения оказывается достаточной. [c.194]

С другой стороны, так как плотности препятствия и среды равны, то в целом препятствие движется вместе с окружающей средой, т. е. покоится относительно окружающей среды поэтому рассеяние дипольного типа отсутствует. Мы считали, что сжатие тела происходит в статическом режиме, т. е. синфазно с давлением в первичной волне. Мы увидим, однако, что, несмотря на малость тела по сравнению с длиной волны как в среде, так и в материале препятствия, иногда деформация препятствия оказывается нестатической. Тогда придется изменить расчет (см. 112, ИЗ). В этом параграфе мы считаем, что эти исключительные условия не имеют места. [c.354]

Сравнительно недавно был предложен и в настоящее время широко применяется другой процесс записи, связанный с применением ультразвуковой частоты длй стирания и для обеспечения наивыгоднейшего режима записи (так называемое ультразвуковое смещение). Предварительная обработка звуконосителя производится в этом случае стирающей головкой, питаемой током ультразвуковой частоты (от 15 до 40 тысяч гц) по выходе из стирающей головки материал звуконосителя подвергается в поле рассеяния действию быстропеременного перемагничивания с постепенно уменьшающейся амплитудой, что связано с ослаблением поля рассеяния по мере удаления от стирающей головки. Таким образом при подходе к записывающей головке материал звуконосителя оказывается совершенно размагниченным процесс, происхо- [c.302]

Другой причиной, обусловливающей наблюдаемое на практике рассеяние усталостной долговечности, является различие в интенсивности нагружения однотипных элементов конструкции, проявляющееся в особенностях эксплуатации конкретного ее экземпляра. Различие в нагруженностн проявляется как в параметрах процессов на каждом из однотипных режимов работы, так и в долях времени работы на этих режимах. Рассеяние долговечности, обусловленное этими факторами, в отличие от рассеяния долговечности, обусловленного факторами рассеяния прочностных характеристик материалов, будем называть реализационным рассеянием. [c.219]

Так как длинноволновая дифракция реализуется во многих приборах и устройствах современной техники сверхвысоких частот, соответствующие теоретические исследования актуальны и сегодня. Простые, удобные в обращении аналитические представления не только помогают инженерам и конструкторам, но и позволяют делать обобщающие выводы, обогащающие электродинамическую теорию решеток. Для примера укажем на эффект, обнаруженный Г. Д. Малюжинцем еще в 1937—1940 гг., который установил, что при определенном угле падения плоская Я-поляризованная волна проходит сквозь частую решетку из металлических брусьев ненулевой толщины без отражения [6]. Позже этот результат был подтвержден в рамках более строгих подходов к решению задач дифракции на ряде примеров доказано, что явление носит универсальный характер, уточнены условия проявления эффекта при наложении на него других резонансных режимов рассеяния [24—29]. [c.7]

Трансформаторы типов ТДФ-1001 УЗ и ТДФ-1601 УЗ с под-магничиваемым шунтом предназначены для механизированной сварки под флюсом. Трансформатор ТДФ-1001 УЗ (рис. 5.8) имеет стержневой магнитопровод J и неподвижный магнитный шунт 4 также стержневого типа. Магнитная проводимость шунта регулируется с помощью обмотки управления 5, питаемой постоянным током. Первичная обмотка 7, состоящая из двух параллельно соединенных катушек, закреплена у верхнего ярма. Вторичная обмотка состоит из трех частей, по две параллельно соединенные катушки в каждой катушки 2а расположены рядом с первичной обмоткой, а катушки 26 и 2в отделены от нее магнитным шунтом. Падающая ВВАХ у трансформатора с подмагничиваемым шунтом обусловлена увеличенным магнитным рассеянием вследствие размещения первичной и вторичной обмоток (или части последней) на значительном расстоянии друг от друга и наличия магнитного шунта. Основной способ регулирования режима работы трансформатора заключается в изменении индуктивного сопротивления магнитного шунта. [c.121]

Многоцикловое усталостное разрушение происходит путем зарождения и развития усталостной трещины, когда макроскопическое пластическое деформирование и циклическая ползучесть практически отсутствуют. Однако в некоторых металлах при многоцикловом нагружении довольно интенсивно протекают процессы пластической деформации (в общем случае неупругой деформации) в локальных объемах металла, что приводит к весьма значительным замкнутым петлям гистерезиса, площадь которых равна энергии, рассеянной в материале за цикл, а ширина — неупругой деформации за цикл. При малых неупругих деформациях практически отсутствует отличие в мягком и жестком режимах нагружения, при значительных неупругих деформациях их необходимо учитывать при оценке напряженно-деформированного состояния при наличии гоадиента напряжений и в других расчетах. [c.34]

На рис. 6.55, а приведен этот спектр как функция безразмерной величины л . Поскольку для всех электронов, если их инжектировать с одинаковой скоростью и в одном и том же направлении, будет наблюдаться одна и та же форма линии, то полученная функция соответствует однородному контуру лазера на свободных электронах. Неоднородные эффекты связаны с такими факторами, как разброс энергии электронов, угловая расходимость электронного пучка и неоднородное распределение магнитного поля по сечению пучка. Заметим, что, поскольку число периодов ондулятора Nw составляет величину порядка 10 , из выражения (6.59) получаем Avq/vq 5-10 . Заметим также, что существует и другой метод рассмотрения свойств испускаемого излучения. В движущейся вместе с электроном системе отсчета, которую мы рассматривали выше, магнитное поле ондулятора будет двигаться со скоростью, близкой к скорости света. Можно показать, что в этом случае статическое магнитное поле будет выглядеть для электрона как набегающая электромагнитная волна. Поэтому можно считать, что синхротронное излучение обусловлено комптонов-ским рассеянием назад этой виртуальной электромагнитной волны на электронном пучке. По этой причине соответствующий тип ЛСЭ иногда называют работающим в комптоновском режиме (комптоновский ЛСЭ). [c.431]

РАССЕЯНИЕ МЕХАНИЧЕСКИХ свойств — изменение св-в материала при переходе от одного образца к другому внутри одной серии идентичных образцов, изготовленных из материала одного состояния. Р. м. с. связано с колебаниями химич. состава материала, отклопениями в режимах технологии производства полуфабрикатов, неоднородностью структуры материала (ликвацпонные последствия, различные ориентации и св-ва самих зерен, различия в границах зерен, наличие включений, искажения кристаллич. решетки и т.д.), а также с изменением условий изготовления и испытания образцов (колебания режимов термич. обработки, изменение радиуса закругления режущей кромки инструмента в процессе обработки, различия в точности установки образцов в захватах машины и т. д.). [c.107]

ПОД воздействием подвижного груза и пульсирующей силы, из-гибпые колебания стержня двоякой жесткости в переходном режиме вращения, нестационарные режимы колебаний турбинной лопатки с учетом рассеяния энергии в материале, изгибно-кру-тильные колебания стержней при наличии внутреннего трепия и другие. [c.175]

Энергетические характеристики рассеяния, определяемые модулями амплитуд распространяющихся гармоник, позволяют построить лишь упрощенную модель (взгляд из дальней зоны) сложных процессов, происходящих при дифракции волн на решетках. Полное их понимание может дать только анализ полей в непосредственной близости от решетки (ближняя зона). В этой области существенный вклад (иногда определяющий) в информацию о рассеянном поле вносят затухающие гармоники, представляющие собой медленные неоднородные волны, распространяющиеся вдоль структуры. Представленные на рис. 48—50 характеристики ближних полей подробно проанализированы в [25, 201, 202, 247]. Сделаем лишь краткий обзор полученных ранее результатов. Картина магнитного поля для Я-поляризации приведена на рис. 48. Как и в случае -поляри-зации (см. рис. 15), при к = 1 наступает поверхностный резонанс (плюс и минус первые гармоники пространственного спектра распространяются в режиме скольжения). При Я-поляризации резонанс характеризуется тем, что коэффициент прохождения уменьшается, хотя величина амплитуды поля под решеткой в точках максимумов довольно велика. Над и под решеткой образуются двойные вихри энергии с центрами в z — Х/4 + пк/2, п =0, 1,. .. Вихри занимают значительную часть пространства, а вокруг них с центрами в z = /4 образуются замкнутые трубки потока энергии. В щели трубки противоположных направлений касаются друг друга. Все же в этом месте амплитуда поля отлична от нуля. [c.96]

Основные свойства порогового эффекта присущи также решетке из полуцилиндров. Зависимость глубины порогового эффекта от параметра S = 2а//, характеризующего геометрию структуры, представлена на рис. 114, г. К числу особенностей данной структуры следует отнести наличие двух минимумов Wo по S при S = 0,4 1. Как и для других структур, сильные аномалии в этих точках связаны с существованием при данных условиях двойного резонанса у рассматриваемой решетки. Известно [197, 274], что при дифракции Я-по-ляризованной волны на одиночном цилиндре максимальное рассеяние падающего поля имеет место при ka, равных 0,84 2,04 3,22 4,42 . .. Это свойство цилиндра приводит к появлению резонансных режимов полного прохождения у решетки из круговых цилиндров вблизи указанных значений (см. рис. 24, 25). В интервале 0,8 < х < 1 величина ka = в точках резонансного полного прохождения равна 0,84 или 2,04. В свою очередь, наложение условий проявления аномалий Вуда и режима полного прохождения приводит к особо сильным аномалиям у решетки при нормальном падении Я-поляризованной волны вблизи значений (х, s), равных (1 0,27), (1 0,65), (2 0,32), (2 0,51), (2 0,7), (2 0,92). Для отражательной решетки из полуцилиндров аналогичные резонансные режимы имеют место (рис. 115) при nxs, равных 1,68 3,22 4,08 4,42 . .., что приводит к сильным аномалиям при х = 1, ф = О в точках [c.166]

Представленные аналитические результаты допускают наглядную физическую интерпретацию [85], связанную с последовательным рассмотрением процесса рассеяния волн на решетке в соответствуюш,ем режиме. Оказывается, что эффект полного автоколлимационного отражения в области (1,1) порожден интерференционным гашением зеркальной волны, возн11к-шей в результате первичного рассеяния на раскрыве решетки, волной, образовавшейся при излучении их раскрыва волноводной моды. Этот эф кт в отличие от других, описанных ниже и носящих явно выраженный резонансный характер, является малодобротным, и поэтому далее будет называться нерезонансным. [c.173]

Численный анализ режима ав-токоллимационного отражения на минус второй гармонике при возбуждении решетки Я-поляризован-ной плоской волной не выявил существенного различия в закономерностях изменения W-2 по сравнению с -поляризацией (рис. 122, б). Единственное, что хотелось бы отметить, это изменение величины М (М больше на единицу в случае Я-поляризации для тех же значений х, в и 6), которое приводит к смещению областей с большим количеством островов высокой концентрации в сторону меньших значений х. При этом возможно получение практически полной концентрации рассеянной энергии в автоколлимирующей гармонике даже при существовании и других распространяющихся гармоник в зоне отражения решетки. [c.178]

Нелинейные свойства оптических световодов самым ярким образом проявляются в области аномальной (отрицательной) дисперсии. Здесь могут существовать так называемые солитоны-образования, обусловленные совместным действием дисперсионных и нелинейных эффектов. Сам термин солитон относится к специальному типу волновых пакетов, которые могут распространяться на значительные расстояния без искажения своей формы и сохраняются при столкновениях друг с другом. Солитоны изучаются также во многих других разделах физики [1-5]. Солитонный режим распространения в волоконных световодах интересен не только как фундаментальное явление, возможно практическое применение солитонов в волоконно-оптических линиях связи. В данной главе изучается распространение импульсов в области отрицательной дисперсии групповых скоростей, особое внимание уделяется солитонному режиму распространения. В разд. 5.1 рассматривается явление модуляционной неустойчивости. Показано, что при наличии нелинейной фазовой самомодуляции (ФСМ) стационарная гармоническая волна неустойчива относительно малых возмущений амплитуды и фазы. В разд. 5.2 обсуждается метод обратной задачи рассеяния (ОЗР), который может быть использован для нахождения солитонных рещений уравнения распространения. Здесь же рассматриваются свойства так называемого фундаментального солитона и солитонов высщих порядков. Следующие две главы посвящены применению солитонов в некоторых системах. В разд. 5.3 рассматривается солитонный лазер разд. 5.4 посвящен использованию солитонов в волоконно-оптических линиях связи. Нелинейные эффекты высщих порядков, такие, как дисперсия нелинейности и задержка по времени нелинейного отклика, рассматриваются в разд. 5.5. [c.104]

В кристаллах метд-нитроанилина наблюдались также конусы векторного синхронизма при сложении и умножении излучения других частот. Исследовался синхронизм npi падении на кристалл излучения неодимового лазера вместе с излучением стоксовых и антистоксовых компонент ВКР в органических жидкостях [231]. Наблюдались разноцветные конусы излучения в режиме векторного синхронизма. В соответствии с вышесжазанным при сложении частот наблюдается два конуса излучения внутренний получается в результате векторного сложения основного излучения, распространяющегося по оси конуса, с рассеянным в кристалле внеосевым излучением ВКР, а внешний — в результате взаимодействия осевого излучения ВКР с рассеянным в кристалле излучением лазера. Кроме того, наблюдаются конусы излучения второй гармоники неодимового лазера и ВКР. [c.161]

Лазерный локатор фирмы Ro kwell [58]. Для экспериментального исследования принципов когерентного детектирования отраженных лазерных сигналов фирмой Ro kwell (США) был создан лазерный локатор, работающий в непрерывном режиме на длине волны 10,6 мкм. С его помощью были исследованы флуктуации сигнала промежуточной частоты, вызванные атмосферной турбулентностью и отражением от цели, отношение сигнал/шум на выходе фотодетектора, эффекты обратного рассеяния зондирующего излучения в атмосфере, поляризационные характеристики отраженного излучения и ряд других вопросов. [c.237]

Экспериментальные исследования пределов текучести, прочности, усталости и других характеристик образцов и деталей свидетельствуют о существенном их разбросе [20, 36]. Важнейшими причинами этого разброса являются структурная неоднородность металлов одной плавки, обусловленная искажениями кристаллической решетки, случайными включениями, порами и т. п. межплавочное рассеяние механических характеристик, случайные изменения режимов механической и термической обработки, сварка и т. п. разброс размеров, влияющих на механические характеристики (радиусы галтелей, диаметры в зонах посадок, катеты сварных швов и т. п.) случайные отклонения от проектных форм (непрямолинейность стержней, местный изгиб листовых поверхностей и т. п.). [c.124]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

В то же время нестационарность рассеяния слабо сказывается па точности ОВФ дифракционно-ограниченных или близких к ним пучков. Так параметр обращения дифракционно-ограниченных пучков близок к единице при 1, ,/т, — 1 и 0,2 [72,731. Точность коррекции плавных аберраций типа астигматизма при нестационарном ВРМБ оказались близки к точностям коррекции в стационарном режиме [721. Однако при укорочении импульсов происходит существенное (на 1—2 порядка) уменьшение динамического диапазона работы ВРМБ-зеркал из-за конкуренции со стороны других нелинейных процессов. Для реализации ОВФ-импульсов длительностью менее [c.173]

Улучшение угловой направленности с помощью метода усреднения. С помощью процессов вынужденного рассеяния, кроме режима ОВФ, рассмотренного выше, может быть реализован интересный для практики режим усреднения . При работе в этом режиме, называемом также режимом суммирования, исходный дифрак-ционно-ограниченный пучок иа стоксовой частоте усиливается в поле пространственно-неоднородной накачки ВР-усилителя без изменения своей угловой структуры. Для этого необходимо, чтобы инкремент коррелированной с накачкой стоксовой волны был мал, что противоположно условию реализации ОВФ. Кроме того, усиливаемая стоксова волна не должна искажаться за счет перекачки энергии в другие структуры. Это возможно в том случае, когда число неоднородностей коэффициента усилеиия вдоль пути распространения затравочного стоксова излучения очень велико, в силу чего небольшое колебание числа таких неоднородностей по поперечному сечению не сказывается на пространственной структуре усиливаемого излучения, т. е. происходит их усреднение. Это требование приводит к следующему условию [27], обеспечивающему усиление стоксовой волны без искажения [c.180]

При такой настройке было обработано т деталей первого типоразмера, после чего возникла необходимость перейти на обработку другого типоразмера. В результате кинематической перенастройки (перемещения отдельных органов технологической системы, смене режущего инструмента и т. п.) на втором типоразмере будет иметь место погрешность Ап. з- Кроме того, погрешность сосист. характеризующая смещение центра группирования размеров первого типоразмера, также будет перенесена на второй типоразмер. Наконец, величина мгновенного поля рассеяния для второго типоразмера 2 в общем случае не будет равна 1 вследствие других значений колебания припуска твердости, другого материала заготовбк, режима обработки и т. п. По указанным причинам не представляется возможным без соответствующих коррективов со стороны наладчика обеспечить требуемое расположение мгновенного поля рассеяния, как это показано на рис. 5.1, б (штриховые линии). [c.319]

Как уже указывалось, в одних случаях наиболее целесообразно стабилизировать получаемый точностной параметр детали изменением размера статической настройки тогда регуллтором служит исполнительный механизм 5, осуществляющий через следящий гидрозолотник станка малые перемещения гидрокопировального суппорта с целью компенсации отклонений от заданного упругого перемещения системы СПИД. В других случаях оказывается наиболее рационально компенсировать упругие перемещения изменением одного или нескольких параметров режима резания, в частности, подачи. При этом используется исполнительный механизм, 6 изменяющий расход масла в цилиндре про-дольной подача станка. Использование системы управления точ ностью позволяет заранее знать величину поля рассеяния со р, которая значительно меньше со при обычной обработке, так как при этом точность стабилизации соответствующего точностного параметра в основном определяется точностью работы САУ. Как показали исследования [36], в большинстве случаев величина составляет несколько микрометров (в пределах 10 мкм), что, как правило, в несколько раз меньше поля рассеяния, имеющего место при обычной обработке. [c.420]

Если на фотоприемнике собираются периферические рассеянные объектом лучи, то изображение на экране дисплея получается в режиме темного поля, а если собираются ценфальные зеркально офаженные - то в режиме светлого поля. Одни дефекты конфолируемой поверхности лучше выявляются при наблюдении в режиме светлого поля, другие - в режиме темного поля. [c.518]

Экспериментально эффект усиления звука дрейфом носителей впервые наблюдался в кристалле СёЗ [66], в котором электроны проводимости создавались путем его подсветки ртутной лампой. Дрейфовое напряжение прикладывалось к торцевым плоскостям кристалла посредством омических контактов. При изменении напряженности ускоряющего поля от —200 В/см до 1600 В/см наблюдалось затухание и усиление звука (при >700 В/см), зави- симости которых от Ео были в полуколичественном согласии с расчетами по формуле (5.10). На частоте 45 МГц было получено максимальное усиление около 70 дБ/см (при о=1100 В/см и /й)= = 1,2). Длина образца 0(15 составляла 7 мм. В описанно.м эксперименте во избежание перегрева образца за счет рассеяния свободных электронов на колебаниях решетки (омических потерь), не учтенного в теории, дрейфовое электрическое поле подавалось в виде импульсов длительностью 5 мкс, следующих с большой скважностью, т. е. усилитель мог работать только в импульсном режиме. Другой характерной особенностью было наличие высокого уровня собственных шумов усилителя, генерирующихся вследствие асимметрии уровней усиления и затухания относительно направления распространения волны (рис. 12.15). Эти недостатки снижают ценность описанного устройства как усилителя электрических сигналов. [c.328]

Основу линзового М. а. составляет нара сферич. акустич. линз, фокусы к-рых совмещены (рис. 2). Акустич. линзы образуются вогнутыми сферич. поверхностями на торцах звукопроводов 3. Пространство между линзами заполнено жидкостью 2, к-рая обеспечивает акустич. контакт с объектом 7. На торцах звукопроводов 3, противоположных акустич. линзам, помещаются пьезоэлектрические преобразователи 4, один из к-рых, питаемый генератором 5, работает как излучатель плоских УЗ-вых волн, другой — как приёмник. Вся энергия УЗ-вых волн, рассеянная на помещённом в фокальную плоскость системы объекте, собирается приёмной линзой и попадает на приёмный преобразователь, сигнал с к-рого через устройство обработки 6 и усилитель 8 подаётся на осциллограф 9. Чтобы получить изображение с помощью такой системы, объект механически передвигают по двум осям, причём это сканирование, осуществляемое устройством 7, синхронизовано с развёрткой осциллографа, яркость к-рого модулирует электрич. сигнал с приёмного преобразователя. Линзовый сканирующий М. а. позволяет работать также в режимах стереоскопическом, тёмного поля, на отражение и нелинейном. Для получения изображения в режиме тёмного поля приёмную линзу отклоняют от акустич. оси системы так, [c.217]

Влияние поглощения на рассеяние и подсчет самого поглощения удобно рассмотреть, исходя из баланса энергии пузырька как осциллятора с одной степенью свободы, колеблющегося в вынуждающем поле первичной волны. Уравнение баланса энергии позволяет найти другим способом и резонансную объемную скорость, и сечениа рассеяния пузырька в отсутствие потерь, которое будем теперь обозначать сго- В самом деле, пусть пузырек колеблется в установившемся режиме на своей резонансной частоте. Как известно, при вынужденных резонансных колебаниях скорость осциллятора находится в фазе с вынуждающей силой. За обобщенную скорость осциллятора примем объемную скорость пузырька тогда обобщенной вынуждающей силой будет давле- [c.367]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...