Проходящая волна

В данном разделе рассматриваются явления на границе двух сред, поэтому никак не учитывается поглощение энергии в средах 1 II 2 (см. 2.5). По формулировке закона сохранения энергии для некоторого объема нужно учесть уменьшение потоков энергии в падающей, отраженной и проходящей волнах. Это приведет к появлению еще одного слагаемого в левой части выражения, подобного (2.56) [см., например, (5.73)]. [c.75]

Из выражения (5.66) следует, что при выполнении условия S/2 = тл отношение / р/ пад равно единице. Это значит, что в таких условиях имеется только проходящая волна, а отраженная волна вообще не образуется. На первый взгляд найденный результат представляется странным. Действительно, уже при [c.241]

Как уже указывалось в 48, рефракционные структуры, вносящие изменение не в амплитуду, а в фазу проходящей волны, дают прекрасно выраженную дифракцию (например, фазовые дифракционные решетки). Однако такие структуры нельзя непосредственно рассматривать или сфотографировать, ибо наши приемники реагируют не на фазу, а на амплитуду (интенсивность), которая остается неизменной при прохождении через разные участки рефракционной структуры. Может показаться, что этот результат опровергает пригодность метода рассмотрения Аббе при одинаковых первичных изображениях (спектрах) мы получаем совершенно различные вторичные изображения. Затруднение объясняется просто дифракционные спектры тех и других структур могут не отличаться по амплитудам, но фаза нулевого спектра в случае рефракционных структур отличается на /. я от фазы спектров остальных порядков. Это и приводит к различию во вторичных изображениях, где происходит суммирование всех спектров. Если, однако, изменить фазу нулевого спектра на /. я, то мы устраним различие между тем, что дают абсорбционные и рефракционные структуры, и сможем увидеть эти последние. Те места структуры, которые дают большее изменение в фазе, можно сделать темными или светлыми в зависимости от того, будет ли добавочная разность фазы в нулевом спектре равна или [c.363]

Если среда вполне однородная, взаимное гашение будет иметь место для вторичных волн, испускаемых любой парой равновеликих объемов, расположенных на волновом фронте и отстоящих друг от друга на расстояние I. Этим доказывается сделанное утверждение, что в однородной среде свет будет распространяться только в первоначальном направлении и рассеяние света будет отсутствовать. Полное гашение вторичных волн происходит для любого угла 9, кроме 0 = 0, ибо в этом направлении распространения падающей волны все вторичные волны складываются синфазно и образуют проходящую волну. [c.576]

В свете сказанного легко понять малую величину интенсивности второй гармоники в отраженном свете. Вторичные волны, испущенные в направлении, противоположном направлению первичной волны (случай нормального падения), максимально рассогласованы по фазе, и эффективная толщина слоя, создающего отраженную волну, равна по порядку величины VД/[ (2со) -ф п (со)], вместо (2м) — п (м)1 для проходящей волны. Поэтому для [c.846]

Наблюдения второй гармоники в отраженном свете представляют особый интерес в случае сильно поглощающих сред, например, металлов, так как позволяют исследовать их взаимодействие с мощным электромагнитным полем и в этих условиях, когда трудно работать с проходящей волной. [c.849]

Тогда происходит быстрое затухание волн высших типов, возбужденных в месте стыка. В этом случае в волноводе распространяется только один тип волны и можно применить телеграфные уравнения. Влияние волн высших типов, существующих в окрестности стыка, можно учесть, если считать, что в линию включена сосредоточенная комплексная проводимость. Наличие последней изменяет фазу отраженной и проходящей волн. При малой величине неоднородности этот эффект мал, и мы в дальнейшем его учитывать не будем. [c.371]

Уравнения падающей и проходящей волн запишем в виде [c.57]

Видно, что амплитуда проходящей волны возрастает по сравнению с амплитудой падающей акустической волны. Для сильных волн отнощение амплитуд проходящей и падающей волн равно [c.58]

Анализ, использующий аппарат отраженных и проходящих волн для каждого слоя, позволяет описать процесс изменения напряжений за фронтом волны. [c.322]

В первой серии экспериментов [41] исследовались слои из эпоксида и стали при уровне напряжений, достигающем нескольких килобар (1 килобар 1019,73 кГ/сы . — Ред.). Было установлено, что с уменьшением длительности инициируемого импульса максимальная амплитуда напряжений в проходящей волне уменьшалась. Снижение уровня напряжений в первую очередь было связано с отражением волн напряжений на крайних левой и правой границах композита, а во вторую—с разъединением двухслойных пластин и с диссипацией энергии в материале матрицы. Сравнение экспериментальных и численных результатов показало необходимость учета нелинейности материала. [c.385]

Возникновение вторичных электромагнитных волн в веществе приводит также к процессу рассеяния излучения материальной средой. При этом если молекулы среды равномерно распределены по объему, а расстояние между молекулами намного меньше длины волны, то излучение вторичных волн по различным направлениям должно полностью исчезать. Однако если среда является оптически неоднородной, то полного исчезновения вторичных волн вследствие их взаимной интерференции не происходит и возникает процесс рассеяния электромагнитной энергии проходящей волны по различным направлениям. Причины возникновения оптической неоднородности среды могут быть различными. В абсолютно чистой среде оптические неоднородности могут возникать за счет флюктуаций плотности вещества. В мутных средах (коллоидные растворы, суспензии, эмульсии и пр.) оптическая неоднородность нарушается за счет присутствия частиц с отличающимися оптическими свойствами. [c.33]

Если же электромагнитная волна проходит через систему, находящуюся в состоянии с отрицательной температурой, то имеет место так называемое отрицательное поглощение, при этом происходит усиление энергии проходящей волны. Интенсивность выходящей волны в этом случае превосходит интенсивность падающей волны (/ > /о). [c.504]

В первом, т. н. кинематическом, приближении, к-рое учитывает только одностороннее влияние проходящей волны на дифракционные, к (1) добавляется условие Брэгга — Вульфа [c.640]

Волновые числа 2 частоты (0 2 отраженных и проходящих волн определяются из системы уравнений [c.49]

Изменение частот вторичных волн определяется только скоростью движения упругого закрепления и скоростями j2 Причем если закрепление движется навстречу падающей волне (V < 0), то чаС тота отраженной волны повышается, а в противном случае (V > 0) уменьшается. В случае частота проходящей волны не изменя [c.50]

Анализ свойств фазового объекта (прозрачного, сдвигающего фазы в проходящей волне) по дифракционной картине, особенно сложного объекта, требует при- [c.15]

Однако благодаря существованию отраженной волны интенсивность прошедшей волны не равняется интенсивности отраженной волны. Пусть множители уменьшения амплитуды будут Xj, Xg. Обычно, они не равны по той причине, что в кристалле, даже при нормальном падении, интенсивности проходящих волн, поляризованных в двух азимутах, — различны. [c.60]

Рис. 4.39. Угловое распределение интенсивности света после кристалла. Центральное пятно - проходящая волна накачки. Симметричные боковые пятна - генерационные пучки

Когда в электрическом поле находится кристалл, не обладающий симметрией инверсии, соответствующую поляризацию можно представить полиномом, содержащим члены первой, второй и более высоких степеней напряженности электрического поля. Если через такой кристалл проходит электромагнитная волна, то в выражении для поляризации должен быть постоянный член, пропорциональный квадрату напряженности приложенного поля, и, следовательно, мощности проходящей волны. [c.131]

Во второй среде имеется только проходящая волна [c.181]

Это происходит потому, что в жесткой среде образуется практически чистая стоячая волна, в которой полная интенсивность равна — J = 0. Во второй акустической среде образуется проходящая волна, интенсивность которой [c.182]

Для количественного изучения явлений выберем систему координат так, чтобы плоскость раздела была перпендикулярна координатной плоскости XOY, а направление распространения волн соответствовало направлениям, указанным на рис. VH.2.1 (ЛО —направление падающей, OS — отраженной, ОС — проходящей волн). [c.183]

Найти отношение интенсивностей Д2 = (Еа1Е1) и разность фаз б падающей на металл и проходящей волн в случае нормального падения. [c.899]

Способность ориентироваться по звуку, т. е. определять направление, в котором находится источник звука, обусловлена главным образом одновремотым воздействием звуковой волны на оба уха ). Разность фаз, с которой проходящая волна воздействует на оба уха, и является тем физическим фактором, которым различаются волны, приходящие по различным направлениям. Лишь в том случае, когда источник звука находится прямо впереди или позади человека, звуковая волна достигает обоих ушей в одной и той же фазе. При всяком другом положении источника волна будет достигать обоих ушей с разной фазой. Это и дает возможность определять положение источника звука. Интересно отметить, что высота расположения источника звука над землей не имеет значения для сдвига фаз между волнами, действующими на оба уха (при нормальном, вертикальном положении человека). И действительно, человек в гораздо меньшей степени обладает способностью определять угол возвышения источника над горизонтом, чем положение той вертикальной плоскости, в которой лежит источник. Влияние сдвига фаз волны, действующей на оба уха, называется бинауральным эффектом. [c.731]

Возмущение исходного давления ро состоит из фронта проходящей волны с давлением за которым возникают пульсации давления с амплитудой i частотой okojlo 3 кГц и, па-конец, за отраженной от нижней стенки волной давление возрастает до уровня Коэффициенты повышения давления при отражении для кипящих жддкостей достигают значений 20—50 и во много раз больше, чe [ в жидкости с пузырьками малорастворимых газов, где = 4 — 7. [c.117]

Для определения формрл проходящей волны использовались различные аналитические модели и программа расчета волновых движений в двумерных областях. Было проведено сравнение результатов для различных моделей и эксперимента оказалось, что использованные модели приводят в общем к сходным результатам. Экспериментально установленные скорость первичного возмущения и амплитуда замыкающей волны совпали с найденными теоретически, однако в остальной части волны напряжений полученная в экспериментах скорость нарастания сигнала во времени была меньше расчетной. Это расхождение теории и эксперимента авторы объяснили неадекватностью моделирования граничных условий на том участке поверхности, где возбуждались колебания. [c.385]

Разупрочнение частиц руды малого размера в ЭРРИ-режиме энергетически нецелесообразно, так как потери энергии на формирование импульса и рассеиваемая волной давления в жидкой среде энергия, становятся соизмеримыми и значительно превышающими долю полезно затрачиваемой на разупрочнение энергии. В этом случае энергетически выгодней разупрочнять материал в режиме ЭРРГ разрядами значительной (килоджоули) энергии, но при сравнительно низком (десятки киловольт) напряжении. При этом потери энергии на формирование импульса снижаются и основная доля энергии разряда поглощается частицами материала в проходящей волне давления или за счет соударений в расходящемся гидропотоке жидкости. [c.251]

При Б. о. дифракционная и проходящая волны имеют противоположно направленные относителтзно оси z проекции векторов потоков энергии (активная связь). Б случае Л. и. эти снязаиные волны имеют одинаково натграв шнные вдоль оси z проекции потока энергии (пассивная связь). [c.232]

Б акустике пользуются М. ч. Л/д. = v/a, или М = Др/р (гД — амплитуда колебательной скорое-ши частиц в звуковой волне, Др — избыточная плотность, обусловленная проходящей волной) для характеристики степени возмущения среды, вызванного распространением в ней звуковой волны. Поскольку предметом изучения акустики являются процессы, в к-рых возмущения среды малы, соответственно малы и значения М, ч. (М <К1) это условие является количественным критерием применимости акустич. представлений. Напр., для звука в воздухе, интенсивность к-рого соответствует громкому разговору, Л/д 10". [c.75]

Я/гах)2л (sin 0 — w ai) . Затухающая волна и.меет три составляющие в ортогональной системе координат xyz (в отличие от проходящей волны, у к-рой поле Е ортогонально к направлению расцространония и не имеет продольной составляющей). Амплитуды отражённых Бр и Ej волн, поляризованных соответственно в плоскости отражения и перпендикулярно ей, определяются вблизи границы (г = 0) через составляющие и падающей волны Б, = Е у, Бр= (Б ж+ Составляющие Б д., Е у и Бд являются ф-циями Hjx и 0 их зависимость от 0 представлена на рис. 1. Для единичной падающей амплитуды вблизи 0 р компонента Е у = 2, компонента Бд в среде 1 уменьшается в (/ij/ i)s раз, а в среде 2 Бд возрастает в 2 j/ 2 раз, т. е. наиб, интенсивное эл.-магн. поле в отражающей среде можно получить с материалами, имеющими большие X. поэтому в спектроскопии НПВО используются материалы с большими п . Наиб, ослабление падающего света (при углах, близких к критическому) происходит за счёт диполей, ориентированных по оси г, т. е. пер- [c.246]

Дифракция ЖР-иалучения на совершенном кристалле благодаря регулярному расположению атомов крис-таллич. структуры носит динаынч. характер (динамич. дифракция см. Дифракция рентгеновских лг/ней). Это означает, что многократное рассеяние излучения на кристаллич. плоскостях сохраняет свои когерентные свойства, в результате чего амплитуда дифраги-ров. Волн становится сравнимой с амплитудой проходящей волны. Интерференция дифрагированных и проходящей волн приводит к образованию результирующего волнового поля в кристалле, к-рое может быть представлено а виде суперпозиции волн, получивших назв.. блоховских. Эфф. длина блоховской волны в кристалле принимает значение от единиц до десятков мкм, что существенно снижает требования к изготовлению ревтгенооптич. влементов. [c.348]

Согласно электронной теории Лоренца, эффект увлечения света движущейся средой обусловлен следующим индуцированные проходящей волной диполи среды дают вторичное излучение, к-рое при движении среды увлекается вместе с диполями. Значение а при этом должно определяться отношением поляризац. тока [(е—1)/4л] х xdEldl к току смещения 8Dj lt s Eldt (здесь Р, Е, D— векторы поляризации, напряжённости электрич, поля, электрич. индукции, е—диэлектрич. проницаемость среды) [c.322]

В области 2 x>Vt) мы получаем одну проходящую волну с действительными (0)3, а также одну неоднородную волну с ком плексными значениями (0)45 /С4) (случай 1 в табл. 2.2, пунктиром отмечены неоднородные волны с комплексными 0) и /с). Волны с комплексными 0) и /с бегут вместе с движущейся границей и явля ются ее локальной характеристикой. Они не участвуют в переносе энергии от границы. [c.58]

С другой стороны, путь части световой волны, проходящей через наклонную пластинку, больше, и, следовательно, между волнами, проходящими через нормально ориентированную и наклонную пластинки, возникнет разность фаз. Следовательно, такой объект осуществляет и фазовую модуляцию световой волны. И, наконец, поместив за объектом анализатор, можно, ориентируя его, установить, что свет, проходящий через наклонную пластинку, линейпо-поляризован в соответствующей плоскости. Если угол падения света на наклонную пластинку не равен углу Брюстера, то с помощью анализатора можно установить степень поляризации проходящей волны. [c.17]

Для современной техники актуальным является вопрос экранирования и уменьшения динамических воздействий на конструкции [107], для этого используют слоистые элементы конструкций из материалов с резко различающимися импедансами. Отличительной особенностью ударно-волновых процессов является существенная нелинейность зависимости амплитуд отраженных и проходящих волн на границе двух сред от их характеристик. Анализ результатов серии расчетов удара со скоростью 200, 400, 80О, 2000 м/с по трехслойной пластине при следующих параметрах алюминиевый ударник шириной 0,0075 м (6 элементов) слой алюминия шириной 0,0175 м (14 элементов) слой низкомодульного материала типа резины шириной 0,005 м (10 элементов) слой алюминия шириной 0,02 м (10 элементов) — показал, что средний мягкий слой является экранирующим для прохождения волны давления в третий слой при скоростях удара от 200 до 800 м/с и утрачивает свойство экранирования при более высокой скорости удара [88]. Например, при ударе со скоростью 2000 м/с в первом слое алюминия создается сжимающая волна давления с амплитудой —18 ГПа, которая ири взаимодействии со вторым слоем ниэкомодульного материала частично отражается волной растяжения с амплитудой порядка 8 ГПа и частично проходит средний мягкий слой, выходя в третий слой алюминия волной растяжения с амплитудой порядка 6 ГПа (в этом расчете разрушение материалов не учитывалось). [c.130]

Для этого варианта нагружения трехслойного пакета проходящая волна напряжений в средний слой и слой алюминия является сжимающей. На рис. 17 0,бО- представлены графики распределения по толщине ударника и трехслойной пластины для двух моментов времени напря- - oo-жений Oz (сплошная линия), скоростей Vz (штриховая), потока энергии W (1) и потока скорости энергии iV (2) через систему вложенных друг в друга замкнутых контуров Fi, Гг,. .Г . Контур Г, определяется сечением, проходящим через координату Z и тыльную поверхность пластины Zjv+i, п включает в себя элементы с номерами г+ 1/2, (г + 1) + + 1/2,. .1/2. В нижней части рисунка на схеме буквами Ау обозначен алюминиевый ударник, А — слой алюминия, Р — слой резины. Характерно, что максимальный поток энергии W соответствует контуру в зоне границы пластины и ударника, а область максимального потока скорости энергии W перемещается по пластине вместе с максимальными амплитудами скоростей и напряжений. На рис. 17, а скорость потока энергии положительна, т. е. направлена внутрь контуров, и совпадает с направлением движения ударной волны. На рис. 17, б скорость потока энергии принимает как полон ительные значения, отвечая проходящей в средний слой энергии в виде волны сжатия, так и отрицательные, соответствующие движению отраженной ударной волны растяжения в обратную сторону, которое и сопровождается перетоком энергии в этом же направлении. [c.131]

Рис. 3.6. Зависимость ослабления проходящей волны/j (Z)//, (0) от скорости движения интерференционной картины и пря невырожденном двухпучковом взаимодействии в кристаллах силикосилленита (отражательные решетки, нелокальный отклик)

Эти формулы говорят о том,- что наличие теплоподвода в трубе, вообще говоря, существенно осложняет картину стоячих волн по сравнению с картиной стоячих волн в трубе без тешлоподвода. При подходе волн к теплоподводу возникают дополнительные отраженные и проходящие волны. [c.480]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...