Излучения конус

Излучения конус 214 Импульсный отклик 45 Инверсии центр 67 Источники света настраиваемые [c.239]

ОТ упругих свойств центрирующей шайбы и внешнего кольца, г—активное сопротивление излучения конуса. Что касается коэффициента электромеханической связи, то его можно определить из известной формулы Ампера для силы, действующей на проводник длиной I в магнитном поле с индукцией В [c.179]

Условия инверсии фазы проще рассмотрения схемы электрического рис. 92 представлена система, состоящая из громкоговорителя и ящика с отверстием здесь же дана схема электрического аналога, параметры которой изображают акустические параметры системы (см. 4). Элементы т , представляют акустические массу, гибкость и сопротивление излучения конуса акустическая гибкость воздушного объёма [c.192]

Важно отметить, что рассмотренная здесь излучательная способность представляет собой коэффициент излучения задней стенки. Присутствие перегородок существенно видоизменяет выражение для Ва(х), приведенное в уравнении (7.57). В частности, увеличивается член с ри,, так как приходит прямое отражение от гладкой поверхности перегородок, которые приблизительно перпендикулярны оси. Таким образом, эта конструкция полости предназначена для работы с оптическими системами, которые визируют только заднюю стенку. Для широкоугольных оптических систем перегородки должны начинаться со значений х вне крайних лучей конуса прямого зрения. [c.346]

Полость сделана большой, чтобы при визировании нижней части цилиндра и обращенного конуса ее излучательная способность для теплового излучения при 273 К превышала 0,9999. Область длин волн, на которую приходится основная часть излучения при этой температуре, простирается от 2 до 200 мкм. На излучение за пределами этой области приходится лишь 0,1 % от полной энергии излучения. Температура полости измерялась восемью прецизионными платиновыми термометрами сопротивления, прикрепленными к различным частям полости. Однородность температуры в цилиндрической и конической частях была лучше, чем 1 мК. Внутренняя поверхность полости покрыта черной краской ЗМ-С-401, оптические свойства которой известны до длины волны 300 мкм. Вплоть до длины волны 30 мкм коэффициент отражения краски меньше 0,06. Таким образом, излучательная способность полости с достаточной степенью точности определяется только членом с р в уравнении (7.56) для углов падения больше 80° при всех длинах волн чернение приводит к преимущественно зеркальному отражению. [c.347]

I — электроизолятор 2 — сферический приемник излучения 3 — проводящий конус 4 — плоскость горячего спая термопары 5 — плоскость холодного спая термопары б — опорное устройство 7 — сечение А-А через опоры термопары 8 — опора типа п 9 — опора типа р. [c.197]

В случае отсутствия справочных таблиц, включая таблицы для коэффициентов самопоглощения, можно пользоваться аналитическими решениями для плотности потоков от пластины и усеченного конуса с учетом самопоглощения излучения в источнике. При этом реальные объемные источники интерпретируются набором источников в виде пластин и усеченных конусов. [c.102]

Плотность потока излучения от усеченного конуса высотой к в точке, расположенной в вершине конуса, равна [c.103]

Плотность потока от излучения источника в виде усеченного конуса высотой h с самопоглощением, защищенного плоской защитой толщиной d. [c.105]

Рис. 13.6. Номограмма расчета защиты из бетона (р = 2,2 г/см ) от у-излучения источника в форме усеченного конуса бесконечной высоты ( з=0,76 Мэе).

Как уже отмечалось, в толстых мишенях необходимо учитывать кулоновское рассеяние тормозящихся электронов, которое приводит к изменению углового распределения тормозного излучения. Для больших энергий электронов и тонких мишеней (толщина мишени, при которой многократное упругое рассеяние электрона несущественно) тормозное излучение испускается главным образом вперед в конус с половинным углом, равным [c.233]

Угловое распределение тормозного излучения имеет сильно анизотропный вид. Тормозное излучение направлено в основном вперед в узкий конус с углом полураствора, пропорциональным тос /Дп [радиан]. [c.237]

Эту модель может пояснить рис. 4.24. Заряженная частица равномерно движется со скоростью и и за время At проходит отрезок АВ == uAt. Излучение происходит в конусе, причем АС = [c.173]

Уравнение (123,1) формально совпадает с двухмерным волновым уравнением, причем x/v играет роль времени, а v / — роль скорости распространения волн. Это обстоятельство не случайно и имеет глубокий физический смысл, так как движение газа вдали от тела представляет собой, как уже указано, именно излучаемые телом расходящиеся звуковые волны. Если представить себе газ на бесконечности покоящимся, а тело движущимся, то площадь поперечного сечения тела в заданном месте пространства будет меняться со временем, причем расстояние, до которого к моменту t распространятся возмущения (т. е. расстояние до конуса Маха), будет расти как таким образом, мы будем иметь дело с двухмерным излучением звука (распространяющегося со скоростью t>i/P) пульсирующим контуром. [c.643]

Член ( 2 (р) в (60.7) пропорционален полю Е (р), созданному в плоскости голограммы волнами от исследуемого объекта. Ясно поэтому, что поле, формируемое соответствующими вторичными источниками Гюйгенса — Френеля, идентично тому полю, которое создается самим объектом в отсутствие голограммы. Таким образом, эта часть поля отвечает мнимому изображению объекта. Можно сказать поэтому, что наблюдение мнимого изображения эквивалентно рассматриванию самого предмета через отверстие, совпадающее с рабочей частью голограммы. В свете сказанного способность голограммы восстанавливать изображение с помощью небольшой части своей поверхности получает почти тривиальное объяснение указанная способность эквивалентна тому, что при непосредственном рассматривании какой-либо точки предмета используется только та часть ее излучения, которая ограничена действующим конусом лучей, попадающих в глаз. [c.247]

Таким образом, единственное направление, по которому в силу взаимной интерференции волн может распространяться излучение, есть направление, определяемое условием os б = с/у, имеющим смысл только в случае движения со сверхсветовой скоростью (и > с). Конечно, в реальном опыте световой конус не будет бесконечно тонким, ибо поток летящих электронов имеет конечную апертуру и известный разброс скоростей у, равно как и показатель преломления п имеет несколько различные значения для разных длин волн видимого интервала. Все это дает более или менее узкий конический слой около направления, определяемого условием os 9 = dv. [c.764]

Эффекты, сходные с излучением Вавилова — Черенкова, хорошо известны в области волновых явлений. Если, например, судно движется по поверхности спокойной воды (озера) со скоростью, превышающей скорость распространения волн на поверхности воды, то возникающие под носом судна волны, отставая от него, образуют плоский конус волн, угол раскрытия которого зависит от соотношения скорости судна и скорости поверхностных волн. При движении снаряда или самолета со сверхзвуковой скоростью возникает звуковое излучение ( вой ), законы распространения которого также связаны с образованием так называемого конуса Маха . Явления эти осложняются нелинейностью аэродинамических уравнений. В 1904 г. Зоммерфельд рассчитал электродинамическое (оптическое) излучение подобного рода, которое должно возникать при движении заряда со скоростью, превышающей скорость света. Однако через несколько месяцев после появления работы Зоммерфельда создание теории относительности сделало бессмысленным рассмотрение движения заряда со скоростью, превышающей скорость света в пустоте, и расчеты Зоммерфельда казались лишенными интереса. Физическая возможность появления свечения Вавилова — Черенкова связана с движением электрона со скоростью, превышающей фазовую скорость световой волны в среде, что не стоит ни в каком противоречии с теорией относительности. [c.764]

Как уже отмечалось в 225, оптический резонатор лазера обеспечивает коллимацию (направленность) излучения, выходящего из лазера. Хотя при использовании рубиновых стержней трудно достичь дифракционного предела углового раскрытия Х/Д излучаемого светового конуса, но, тем не менее, можно получить расходимость светового пучка, не превыщающую нескольких угловых минут. Это значит, что на экране, расположенном на расстоянии километра от лазера, диаметр поперечного сечения светового пучка составит примерно метр без применения каких-либо фокусирующих оптических систем. [c.788]

Таким образом, направление максимальной интенсивности излучения Черенкова — Вавилова определяется углом 0 между образующей конуса и его осью OL, удовлетворяющим условию (34.17). Если н<с, т. е. скорость электрона меньше фазовой скорости света, то соответствующее направление 0 невозможно. В этом случае траекторию электрона можно разбить на такие отрезки, чтобы от крайних точек каждого из них волны приходили в точку Р с разностью хода, равной к. Волны, приходящие от всех точек каждого из таких отрезков, полностью погасят друг друга вследствие интерференции. Значит, то же произойдет и с волнами, приходящими от всех точек среды, лежащих на пути движения электрона. Таким образом, в направлениях, определяемых условием (34.17), электрон (точнее, среда, в которой он движется) излучает электромагнитные волны, а в остальных направлениях излучения не будет. [c.265]

Представим себе теперь, что ось магнитного момента не совпадает с осью вращения нейтронной звезды. Тогда магнитный момент изменяется во времени, и звезда должна излучать. Оказывается, что магнитно-дипольное излучение нейтронной звезды должно быть сосредоточено в узком конусе (раствор угла порядка 10°), есь которого перпендикулярна направлению магнитного момента (рис, 12,5). [c.613]

Импульсный характер радиоизлучения объясняется эффектом маяка — Земля периодически попадает в конус излучения. [c.614]

На рис. 13 показаны графики линейных размеров сечений конусов излучений в Н-плоскости для волновода с открытым срезом и Н-секториального рупора. [c.217]

Вблизи среза антенн площади конусов излучения практически совпадают с площадями срезов антенн. [c.217]

Чем меньше площадь среза антенны, тем быстрее увеличиваются площади сечений конусов излучений с ростом 2. [c.217]

Половинный угол конуса ф (рад), в который испускается тормозное излучение ускорителя, с достаточной точностью может быть определен из выражения [c.301]

Для абсолютных измерений мгновенной выходной мощности импульсного СОа-лазера может использоваться тонкопленочный ваттметр, представляющий собой световую ловушку в виде конуса, изготовленного из пирекса. На внутреннюю поверхность конуса нанесена узкая пленка платины в форме спирали [143], включенной в диагональ моста. Вход моста соединен с дифференциальным усилителем с целью подавления шумов, возникающих в цепи ваттметра. Выходной сигнал поступает па осциллограф и связан линейной зависимостью с падающей мощностью при длительности импульса излучения до 200 мкс и выходной энергией лазера до 100 Дж. [c.97]

Под энергетической расходимостью излучения лазера понимают плоский или телесный угол при вершине конуса, внутри которого распространяется заданная доля энергии или мощности пучка излучения [88]. Чаще всего расходимость определяют на уровне половинной интенсивности или на уровне, где интенсивность падает в е раз от максимальной величины. Такое определение расходимости справедливо для сравнительно однородного по сечению луча, соответствующего основному типу колебаний (ТЕМ 00 ) резонатора. В случае многомодового излучения говорят о диаграмме направленности, понимая под этим угловое распределение энергии или мощности излучения в дальней зоне пространства, т. е. на таких расстояниях I > от излучателя, когда погрешности в фазах колебаний, складывающихся в точке наблюдения от всех элементарных участков апертуры луча D, малы по сравнению с л. При меньших расстояниях обычно нельзя говорить о диаграмме направленности, так как распределение интенсивности по углам зависит в этих случаях от расстояния I. [c.101]

Излучение бетатрона характеризуется высокой проникающей способностью, резкой направленностью, а также малыми размерами фокусного пятна. Для бетатрона с энергией ускоренных электронов до 30 МэВ угол при вершине конуса излучения составляет 3—4°. Малые размеры фокусного пятна способствуют получению четких изображений на фотопленке. [c.555]

Для выбора метода ограничения толщины излучающего слоя были исследованы в качестве ограничителей охлаждаемые водой пластина, труба и конус. Опыты показали, что при ограничении толщины излучающего слоя охлаждаемой пластиной, вследствие высокой температуры слоя сажи, покрывающего поверхность пластины, эффективное излучение последней становится соизмеримым с излучением соответствующ,его газового слоя. [c.194]

Первоначальная цель опытов Вавилова и Черенкова сводилась к изучению люминесценции растворов различных веществ под действием у-излучения. Было замечено, что в этих условиях опыта сами растворители (вода, бензол и др.) испускают слабое свечение, характеризующееся особыми свойствами (направленность и поляризация излучения, сконцентрированного в некоем конусе), отличающими ого от обычной люминесценции. Было выяснено, что фактически свечение вызывается не у-излучением, а сопутствующими ему быстрыми р-электронами. При истолковании эффекта удалось установить, что он имеет м сто лишь в том случае, когда и — скорость электронов (в более поздних опытах использовались протоны, ускоренные в синхро4)азотроне рис. 4.23) больше фазовой скорости электромагнитной волны в исследуемом веществе. Таким образом наблюдалась аналогия явления из газовой динамики — снаряд обгоняет созданную им волну давления. [c.172]

Очевидно, что чем меньше угол конуса, т. е. чем уже пучок звуковых волн, создаваемых пластиной, тем медленнее падает амплитуда звуковой волны в направлении иормали к пластине. Поэтому во многих случаях (например, чтобы озвучить длинную, но узкую площадь) выгодно применять источники звука, дающие узкий пучок волн, т, е. направленные источники звука. Для этого потребовались бы пластины, например мембраны громкоговорителей, размеры которых больше длины звуковой волны. Однако даже для средних звуковых частот (волны длиной 20—30 см) это условие выполнить невозможно. Мембраны сами по себе практически не могут дать направленного излучения звуковых волн. Более того, так как мембраны практически приемлемых размеров оказываются много меньше длины волн для длинных звуковых волн, то на низких частотах явление дифракции играет заметную роль уже в непосредственной близости к мембране. Даже вблизи мембраны создаваемые ею волны существенно отличаются от плоских. Поэтому приведенный выше расчет мощности, излучаемой пластиной, в этом случае неприменим. [c.741]

Визуальный метод обращения. Температуру в наружном конусе пламени можно определить методом обращения спектральных линий. В отличие от методов, описанных в задачах 14 и 15, испо.тьзуемых только в случае оптически тонкой ЛТР-плазмы, этот метод применим при заметной оптической толщине плазмы. Метод обращения состоит в измерении поглощения и испускания в спектральной линии и в сравнении их с испусканием при той же длине волны источника света с известным распределением энергии по спектру. За плазмой размещают независимый источник со сплошным спектром излучения, просвечивающий ее. Далее измеряют интенсивность излучения этого источника при отсутствии плазмы и интенсивность в том случае, когда его излучение частично поглощается в плазме. Обычно это сводится к измерению (или уравниванию) интенсивностей просвечиваемой линии и сплошного спектра около нее. Интенсивность /спл в сплошном [c.253]

В качестве мощного источника рентгеновского из-лученпя в последнее время используют синхротронное, или магнитотормозное, излучение, возникающее при движении релятивистских заряженных частиц в однородном магнитном поле. Спектр синхротронного излучения практически непрерывно заполняет диапазон от инфракрасного до высокоэнергетического рентгеновского излучения. Направление излучения совпадает с мгновенной скоростью заряженной частицы и сосредоточено в конусе с углом раствора Q E/(m ), где — энергия заряженной частицы, гп — ее масса, с — скорость света. [c.959]

Во-вторых, магнитное поле Земли делает определенные направления входа частиц в атмосферу запрещенными. В частности, положительно заряженные частицы не могут входить в атмосферу под некоторыми углами к горизонту с востока ( запрещенный конус Штер-мера , рис. 12.19). Это приводит к зависимости интенсивности космического излучения от ориентации регистрирующего прибора относительно стран света — эффекту азимутальной или востцчно-западной асимметрии. Величину восточно-западной асимметрии характеризуют отношением [c.640]

По геометрии рабочего пучка рентгеновского излучения блок-трансформаторы и защитные кожухи с рантгенов-скими трубками подразделяются на следующие основные типы рентгеновские блок-трансформаторы (защитные кожухи) с направленным выходом рентгеновского излучения, например в форме конуса с углом при вершине 30—60° (рис. 19) [c.280]

Демпфер служит для ослабления свободных кол аний пьезопластины, управления добротностью преобразователя и защиты пьезопластины от механических повреждений. Состав и форма демпфера должны обеспечивать полноз затухание и отвод колебаний, излученных пьезопластиной в материал демпфера без многократных отражений. Ослабление колебаний пьезопластины тем сильнее, чем лучше согласованы характеристические им-педансы материалов пьезопластины и демпфера. Демпферы обычно изготавливают из искусственных смол (эпоксидных) с добавками порошковых наполнителей с высокой насыпной плотностью, необходимой для получения требуемого характеристического импеданса. Для уменьшения многократных отражений демпфер выполняют в виде конуса, либо тыльную поверхность демпфера выполняют непараллельной пьезопластине, либо в материал демпфера вводят рассеиватели. [c.206]

Интенсивность излучения. Через единичную площадку (рис. 5-17) под различными углами пролетают фотоны с энергией /tv. Можно выделить из всего числа фотонов те, которые движутся внутри конуса, образованного малым телесным углом Д 2, осью которого является нормаль к поверхности. Этот поток фотонов или лучей переносит поток энергии излучения A v, Вт/(м -С ). Предел отношения AE-vIAQ при уменьшении размера телесного угла ДО определяет спектральную интенсивность излучения [c.170]

Если мы имеем один монокристалл (см. стр. 156), то для получения отражения от какой-либо плоскости (кк1) этот кристалл надо облучать белым" рентгеновским излучением, в составе которого всегда найдётся такая длина волны X, которая будет удовлетворять уравнению (19). В методе порошков (Дебая-Шеррера) применяется не белое, а монохроматическое (характеристическое, см. стр. 154) излучение и в качестве образца не один монокристалл, а порошок (или другой агрегат), состоящий из множества мельчайших монокристалликов величиной не более 10 см, беспорядочно ориентированных в пространстве. В виде образца для исследования в случае пластичных металлов или сплавов может служить проволочка диаметром 0,2-0,5 мм и длиной около 5— 7 мм. Если пропускать параллельный пучок рентгеновых лучей через такой порошковый образец О (фиг. 56), то в нём всегда найдётся большое число монокристальных крупинок, в которых данная плоскость (кк1) будет ориентирована по отношению к направлению луча под брэгговским углом 6. В то же время все эти попадающие под условие отражения плоскости (Нк11 не будут параллельны между собой в различных крупинках, поэтому в сумме все отражённые лучи дадут конус отражения с характерным для данной плоскости кк1) [c.166]

ТЫ сегментального аппарата увеличивается быстрее, чем у конического. Это связано с тем, что в рассматриваемом диапазоне V излучение увеличивается примерно в 5 раз. При конвективном нагреве рост теплового потока компенсируется пропорциональным увеличением теплового эффекта вдува. Поэтому для конического аппарата суммарная толщина унесенного, прококсованного и теплоизоляционного слоя изменяется слабо и для средней части поверхности конуса составляет около 25 мм при ламинарном потоке и 51 мм при турбулентном (плотность материала ро=1250 кг/м ). Отметим, что семикратное увеличение теплового потока к разрушающейся поверхности в турбулентном пограничном слое не привело к пропорциональному увеличению толщины покрытия, поскольку за счет роста температуры поверхности эффективность разрушения резко увеличилась. Для лобового щита сегментального аппарата суммарная толщина прококсованного и теплоизоляционного слоев составляет около 25 мм, тогда как толщина унесенного слоя быстро возрастает по мере приближения к точке торможения, достигая 20 мм при V o = 15 км/с. [c.308]

Характер полей СО2, горючих, температур и потоков падающего излучения показывает, что воспламенение пылевоздушной струи начинается с периферии и путем турбулентной диффузии и рециркуляции топочных газов распространяется в глубь струи, образуя по оси факела конус невоспламенившейся пыли. Величина конуса воспламенения, равная расстоянию от устья горелки до сечения, в котором начинается горение пыли на оси [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...