Петля гистерезиса

Для магнитнотвердых сталей и сплавов характерны широкая петля гистерезиса, большие и и незначительное [c.276]

Основным параметром в исследованиях малоцикловой усталости при мягком нагружении является ширина петли гистерезиса для нечетных и для четных полуциклов (рис. 577). Ширина петли за данный полуцикл — пластическая (остаточная) деформация за полуцикл, а разность ширины петель в двух соседних полуциклах характеризует накопленную за цикл одностороннюю пластическую деформацию. [c.620]

Молекулы компонентов образуют между собой связи, мешающие им переходить в парообразное состояние. В этом случае (рис. 8.15, /) кривая упругости пара Ро имеет минимум, а кривая температур кипения при заданном ро имеет максимум. Петля гистерезиса разделяется на две части, а для состава, отвечающего максимуму температуры кипения, будет наблюдаться постоянство Ni=N и раствор будет переходить в пар без изменения состава. Такие растворы [c.285]

На рис. 10.10, 6 показана петля гистерезиса элемента с сухим трением (10.13). Для него рассеянная энергия [c.280]

Существующие в настоящее время магнитные материалы подразделяют на три основные группы магнитотвердые, магнитомягкие и материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ). [c.134]

Из-за трения характеристики при нагружении и разгрузке отличаются друг от друга и образуют небольшую петлю гистерезиса. [c.726]

Кривые разгрузки и повторной нагрузки образуют замкнутую кривую, называемую петлей гистерезиса. Площадь внутри петли пропорциональна той части механической энергии, которая рассеивается в виде теплоты в течение замкнутого цикла разгрузка— повторная нагрузка (см. рис. 1.9). Наличие указанного рассеивания энергии является одной из причин затухания свободных упругопластических колебаний тел. [c.40]

Рис. 8.13, Петля гистерезиса сегнетоэлектрика

По виду петли гистерезиса все ферромагнитные материалы можно разделить на две большие группы — магнитомягкие и магнитотвердые. К магнитомягким относят материалы, имеющие низкие значения коэрцитивной силы (Яс<800 А/м), к магнитотвердым — материалы с большой коэрцитивной силой (//с>4 кА/м). Магнитомягкие материалы применяются в основном для изготовления сердечников трансформаторов, магнитотвердые — для изготовления постоянных магнитов. [c.346]

Кроме кривых циклического упрочнения (разупрочнения), для оценки поведения металлических материалов в условиях циклического нагружения строят гакже кривые циклического деформирования (рис. I 5) в координагах циклическое напряжение - деформация, причем берут значения циклической деформации при достижении стабилизации (насыщения) параметров петли гистерезиса. При монотонном циклическом упрочнении материала в случае испытания с контролируемым напряжением в многоцикловой области [c.31]

При периодически повторяющихся деформациях графическая зависимость между е и а изображается замкнутой кривой, называемой петлей гистерезиса. [c.162]

Внешние силы при деформации тела от П до Л совершают работу, большую работы, совершаемой внутренними силами при спаде деформации от А до В. Разность этих работ графически равна площади верхней части петли гистерезиса [c.162]

Петля гистерезиса 540 П.патинит 539 Ползучести кривая 454 Ползучесть 453 Полигонизация 33, 86 Полиморфизм 55 Порог рекристаллизации 88 Правило фаз 109 Превращение при отпуске первое 272 второе 273 третье 274 Предвыделение 574 Предел текучести 63 ползучести 458 прочиости 63 Пресс-эффект 586 Припои мягкие 623 твердые 623 Прокаливаемость 293 Прокатка контролируемая 402 Прочность 69 длительная 452, 458 конструктивная 78 теоретическая 66 Псевдосплав 97 [c.645]

Важным свойством упругой муфты является ее демпфирующая способность, которая характеризуется энергией, необратимо поглощаемой муфтой за один цикл (рис. 17.10) нагрузка (OAI) и разгрузка (1ВС). Kai известно, эта энергия измеряется площадью петли гистерезиса OAW . Энергия в муфтах расходуется на внутреннее и внеи)-нее трение при деформировании упругих элементов. [c.307]

Закон пропорциональности между напряжением и деформацией является справедливым лишь в первом приближении. При точных измерениях, даже при небольших напряжениях в упругой области, наблюдаются отклонения от закона пропорциональности. Это явление называют неупругостью. Оно проявляется в том, что деформация, оставаясь обратимой, отстает по фазе от действующего напряжения. В связи с этим при нагрузке — разгрузке на диаграмме растяжения вместо п 5Ямоп линии получается петля гистерезиса, так как линии нагрузки и разгрузки не совпадают между собой. [c.62]

В зависимости от состава и свойств ферритов из них изготавливают различные контурные катушки, магнитные экраны, сердечники, ан-"еины радио- и телеприемных устройств, блоки ЗУ современных ЭВМ я т. д. Различают магнитномягкие, с прямоугольной петлей гистерезиса и магнитнотвердые ферриты. [c.385]

Демпфирование колебаний онределяют следующими способами по загуханию свободных колебаний форме резонансной кривой мощности, затрачиваемой на колебания теплообразованию при циклическом деформировании площади петли гистерезиса. [c.482]

Стандартизация упругих элементов (пружин, мембран и др.) предусматривает обеспечение взаимозаменяемости как по присоединительным размерам, так и по характеристике, выражаюш,ей зависимость перемещения (деформации) торца пружины или рабочего центра другого элемента от приложенной силы. Оптимальное значение параметров и стабильность характеристики упругих элементов определяются точностью их размеров и формы, механическими свойствами материалов, а также конструктивными и технологическими факторами. Упругие элементы должны иметь мппимальное упругое последействие (т. е. минимальную остаточную обратимую деформацшо, исчезающую в течение некоторого времени после снятия нагрузки) и наименьшую петлю гистерезиса (несовпадение характеристик при нагружении и разгружении, определяемое максимальной разностью между деформациями при нагружении и разгружении упругого элемента). Для определения влияния геометрических, механических и других параметров на работу упругих 76 [c.76]

Магнитные материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ) применяют в элементах логики и вычислительной техники. Наибольшее распространение получили ферриты с ППГ на основе системы MgO— МпО—FejOg (обозначают ВТ). Число, стоящее в марке пмед буквами, означает коэрцитивную силу в эрстедах (например, 0,9ВТ). [c.134]

Биакс — магнитный запоминающий элемент с неразрушающим считыванием информации из феррита с прямоугольной петлей гистерезиса размеры элемента порядка IX 1X2 мм, частота опроса до 10 МГц, частота записи значительно ниже [9]. [c.140]

Из-за трения между витками характеристики при нагрузке и разгрузке не совпадают, образуя на диаграмме петлю гистерезиса, которая зависит от состояния поверхности ленты, длины ее отожженных концов, условий их закрепления и смазки пружины. Площадь диаграммы ОпСКО (см. рис. 19) пропорциональна работе при заводе пружины, площадь СтОКС — полезной работе, пружины при ее разворачивании. [c.723]

Наряду с фазовыми кинетическими переходами II рода во многих физических и биологических системах реализуются неравновесные фазовые переходы I рода. Простейшая бифуркационная диаграмма для фазового перехода такого типа представлена на рисунке 1.9, б. Бифуркационные диаграммы для неравновесных фазовых переходов I рода характеризуются существованием ветви решения, которое претерпевает бифуркацию в критической области и является частью петли гистерезиса (см. рисунок 1.9, б). Когда внешний параметр X достигает значения Х = Х , в системе возникает подкритическая бифуркуа- [c.41]

Наиболее характерной особенностью сегнетоэлектриков является то, что зависимость их поляризации Р от поля Е имеет вид петли гистерезиса (рис. 8.13). Существование гистерезиса в сегне-тоэлектриках связано с наличием сегнетоэлектрических доменов объемных областей, в каждой из которых дипольные моменты ориентированы одинаково, но в соседних доменах векторы Р направлены различно. Такие домены были обнаружены экспериментально в титанате бария. [c.299]

Кроме диа- и парамагнетиков существует большая группа веществ, обладающих спонтанной намагниченностью, т. е. имеющих не равную нулю намагниченность даже в отсутствие магнитного поля. Эта группа магнетиков получила название ферромагнетиков. Для них зависимость / (Я) является нелинейной функцией, и полный цикл перемагничения описывается петлей гистерезиса (рис. 10.2). В этих веществах магнитная восприимчивость сама зависит от Н. [c.320]

Предположим, что образец намагничен до насыщения. Попытаемся размагнитить его, уменьшая постепенно внешнее поле до нуля. Изменение намагниченности не будет теперь описываться той кривой, которая наблюдалась при намагничении образца (рис. 10.18,г). Из-за того что произошло необратимое смещение границ доменов при Н=0, сохранится некоторая намагниченность JR, получившая название остаточной. Для достижения нулевой намагниченности требуется приложить размагничивающее поле Не, называемое коэрцитивной силой. Когда поле И достигает больших отрицательных значений, образец намагничивается до насыщения в противоположном направлении. Полный цикл перемаг-ничения при изменении поля от —Н до Н описывается петлей гистерезиса, изображенной на рис. 10.2. [c.345]

Рис. 10.18,2, на котором изображена часть петли гистерезиса, наглядно показывает, что процесс размагничения отстает от уменьшающего поля. Это значит, что энергия, полученная ферромагнетиком при намагничении, не полностью отдается в процессе размагничения. Часть энергии теряется. Найдем значение потерянной энергии. Пусть при Н==0 образец был ненамагничен (т. е. J=0). Магнитная энергия, накапливаемая образцом при увеличе- [c.345]

Здесь ] — намагниченность, достигаемая при поле Н. Полная накопленная энергия пропорциональна площади заштрихованного участка на рис. 10.19,а. При уменьшении поля до нуля кривая /(Я) идет так, как показано на рис. 10.19,6. Выделяющаяся при размагничении энергия пропорциональна площади, заштрихованной на этом рисунке. Разность этих двух площадей, т. е. площадь, заштрихованная на рис. 10.19,6, пропорциональна энергии, оставшейся в ферромагнетике. Аналогичные рассуждения можно провести и для других участков петли гистерезиса. Таким образом, петля гистерезиса является очень важной характеристикой ферромагнитных материалов, так как она позволяет рассчитать энергетические потери в устройствах, в которых используются эти материалы. [c.346]

Стадия циклической текучести наблюдается у металлических материалов, имеющих физический предел текучести, и связана с прохождением фронта Людерса - Чернова в условиях циклического деформирования. После достижения определенного чис (а циклов (соответствующих окончанию стадии ЦИЮ1ИЧССКОЙ микротекучесги) наблюдается начало раскрытия петли гистерезиса и снижение действующего напряжения Стц(при испытаниях с общей постоянной деформацией за цикл) у образцов из отожженного железа (рис. 9), Происходит процесс макроскопического циклического разупрочнения. Такое поведение характерно для материалов, имеющих физический предел текучести и испытываемых на усталость ниже статического предела текучести. На [c.24]

Вообще говоря, остаточный момент возрастает и с понижением температуры, и с увеличением максимального поля на петле гистерезиса. Однако от этого правила есть отклонения. В случае хромо-калиевых квасцов остаточный момент при увеличении поля проходит максимум в случае хромо-метиламмопиевых квасцов остаточный момент проходит через максимум при уменьшении температуры. [c.517]

Если для построения петли гистерезиса (онределяюпдей остаточный момент) используется Явнешн.1 то кривые получаются очень узкими и значения остаточного момента чрезвычайно малыми. Если, однако, значения остаточного момента наносятся в зависимости от Явнутр. (см. п. 7), то петли приобретают более обычную форму. Значения коэрцитивной силы во всех случаях очень малы. [c.517]

Петля гистерезиса, снятая Кюртн при Л = 0,40 R с максимальным полем 5 эрстед, приведена на фиг. 60. На график нанесены как несмещенная, так и смещенная петли (см. п. 58). Остаточный магнитный момент в несмещенной петле намного больше, чем его значения на фиг. 59, а различие между смещенной и несмещенной петлями сравнительно neB JtHKO (ср., например. [c.536]

Более тонкие детали кривой фиг. 7, в частности особенность производной в точке В и несовпадение точек В ж В, можно понять только, зная точное распределение магнитного поля вокруг кольца. Решение этой задачи очень сложно. Общий случай был разобран Долечеком и де-Лонэ [33, 109]. Названные авторы нашли, что в тех случаях, когда диаметр проволоки сравним с диаметром кольца, петля гистерезиса должна сильно отличаться от петлп, показанной на фиг. 7. [c.619]

Таким образом, в этом случае влияние примесей заключается в заметном повышении средней величины критического поля. При уменьшении ноля наблюдается петля гистерезиса большой площади замороженный момент составляет почти 50% ). Такая резко выраженная необратимость характерна скорее для сверхпроводящих колец, чем для сплошных образцов, имеющих эллипсоидальную форму. Поскольку небольшие количества примесей ока. зы-вают значительное влияние на магнитные свойства, можно иредполож1гть, что некоторая необратимость, наблюдаемая у номинально чистых образцов, связана с наличием небольших загрязнений как физического, так и химического ироисхождения. [c.626]

При периодически позторяю-П1ИХСЯ деформациях изменения е и а изображаются замкнутой кривой в AB DEFA, которая называется петлей гистерезиса. При деформа-дии тела от Е до А будет совершена [c.479]

Магнитные свойства материалов контролируемых деталей характеризуются петлей гистерезиса (рис. 6.34). Значение индукции на петле гистерезиса при Н = О называют остаточной индукцией В ( магнитной индукцией, оставшейся в образце после снятия поля). Величину Н , соответствующую В=О, называют коэрцитивной силой. Индукцию при наибольшей намагниченности образца называют индукцией насьпцения В . [c.191]

Металловедение (1978) -- [ c.540 ]

Теория механизмов и машин (1979) -- [ c.188 ]

Методика усталостных испытаний (1978) -- [ c.143 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.69 , c.236 ]

Аморфные металлы (1987) -- [ c.134 , c.149 , c.156 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.288 , c.289 ]

Электротехнические материалы (1952) -- [ c.251 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.287 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.55 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.482 ]

Колебания в инженерном деле (0) -- [ c.81 , c.136 ]

Термопрочность деталей машин (1975) -- [ c.90 , c.91 , c.216 , c.217 ]

Введение в теорию механических колебаний (0) -- [ c.54 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.138 , c.144 ]

Справочник проектировщика динамический расчет сооружений на специальные воздействия (1981) -- [ c.68 , c.69 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.166 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...