Скорость добавочная первая

Из первого уравнения (3.147) по известной функции анизотропной ползучести и скорости установившейся ползучести определяется соответствующее этой скорости добавочное напряжение по формуле [c.111]

Мы можем спросить, что же происходит во втором месте в жидкости там, где случайно скорость одинакова со скоростью в первом месте, месте добавочной завихренности. Второе место может находиться либо в слое с первоначально однородной завихренностью, либо на поверхности перехода. В первом случае не происходит ничего особенного. Если во втором месте нет новой завихренности, то значение V определено, как обычно, с точностью [c.378]

В первом случае применяют тормозные регуляторы, в которых избыток энергии расходуется на преодоление добавочных сопротивлений, во втором — спусковые регуляторы, устанавливающие некоторую наперед заданную среднюю скорость ведущего звена механизма за счет строго периодических его остановок после поворота на определенный угол. [c.112]

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

Угловая скорость собственного вращения не вошла в это уравнение она войдет в первое уравнение (104), в правую часть которого следует внести добавочное слагаемое, выражающее момент реакции паза, который из этого уравнения и определится. [c.626]

Для решения второй задачи уравнения (319) недостаточно, необходимо еще одно условие. Таким добавочным условием в первую очередь являются технико-экономические соображения, а также некоторые другие факторы, специфические для данного вида трубопроводов. Как показывает опыт проектирования трубопроводных систем, скорость течения жидкости в них не может изменяться в широких пределах. При малых скоростях неоправданно возрастают размеры трубопровода и связанный с этим перерасход материала, а большие скорости лимитируются большими потерями энергии, что ведет к излишним затратам на электроэнергию. Для каждой системы суш,ествует оптимальное решение задачи, т. е. такая скорость, при которой получаются минимальные затраты на строительство и эксплуатацию системы. [c.269]

Назначение. Равномерное движение звеньев механизмов может быть обеспечено в том случае, если во время работы будет соблюдаться равенство подводимой и расходуемой энергии. В этом случае имеет место равенство моментов движущих сил Л1д и моментов сил сопротивления Мс, приведенных к одному валу (при поступательном движении — соответственно Рд и Рс). Однако такие условия при работе механизмов выполняются редко и всегда имеет место избыток или недостаток энергии и избыточный приведенный момент на валу (положительный или отрицательный) АМ = /Ид — — Мс, вызывающий неравномерное движение. Назначение регулятора скорости состоит в сведении к нулю или компенсации влияния этого излишка энергии. Это может быть достигнуто либо за счет изменения движущих сил Мд при регулировании (изменение подачи пара в турбинах, топлива в двигателях, силы тока в электродвигателях), либо за счет изменения сил сопротивления Мс (путем создания добавочных сопротивлений, расходующих излишек энергии). Регуляторы, основанные на первом принципе, используются в нагруженных механизмах (силовых). Они обеспечивают более полное использование подводимой энергии к механизмам, а следовательно, и высокий коэффициент полезного действия. Регуляторы, основанные на втором принципе, используются в ненагруженных механизмах (несиловых), в частности, в приборах. Здесь вопрос полного использования подводимой к механизму энергии теряет свою остроту, так как в большинстве механизмов для возможности преодоления сил сопротивления при их случайном увеличении движущие силы умышленно создаются значительно большими так в лентопротяжных механизмах магнитофонов для обеспечения высокой стабильности вращающего момента мощность двигателя выбирается в три — пять раз больше номинальной расчетной, а в исполнитель- [c.366]

Имея дело с конкретным случаем динамической системы, можно наложить добавочные условия на координаты и скорости. Такие условия должны быть введены как слабые уравнения. С помощью (10) (с = 0) дополнительные условия приобретают вид соотношений между д, р и у. Из них можно получить уравнения, связывающие только д и р. Такие уравнения можно включить в систему (25) в качестве добавочных -уравнений. Это потребует добавочных условий совместности и, следовательно, новых -уравнений. Тогда Ф первого класса должны быть выбраны таким образом, чтобы С. П. для Ф с новыми X были равны нулю. Таким образом, дополнительные условия уменьшают число Ф первого класса, что ведет к уменьшению свободных движений. Те дополнительные условия, которые не вводят новых -уравнений, связывают переменные у . Эти условия обычно более сложны, чем простое требование обращения в нуль некоторых у, подобно всем условиям, вытекающим из условий совместности. Они ведут к дальнейшему уменьшению числа свободных движений, которое после этой редукции становится меньше числа Ф первого класса. [c.713]

Задача об ударе состоит в определении скоростей по данным и S,. Рассмотрим сначала частный случай, а именно, допустим, что удар абсолютно неупругий, т. е. ограничивается одним первым актом. Тогда искомыми являются скорости числом Зл для нахождения их, мы имеем Зл уравнений (56.16), но этих уравнений недостаточно, так как сюда входят ещё а- - неизвестных импульсивных множителей X qi и Добавочными уравнениями служат равенство (56.10) и а равенств [c.620]

Первый из них есть аналог центростремительного ускорения в относительном двии ении и равен произведению относительных скоростей возможного и действительного движений, деленному на радиус кривизны относительной траектории. Второй — подобен добавочному ускорению в относительном движении и определяется но величине, если последнее разделить пополам и заменить в его выражении относительную скорость действительного движения такой же скоростью возможной. Третий — подобен добавочному ускорению возможного движения и определяется но величине, если последнее разделить пополам и заменить в его выражении относительную скорость возможного движения такою же скоростью действительного. Сумма второго и третьего векторов дает аналог добавочного ускорения Кориолиса. Направления всех трех векторов совпадают с направлениями сходных с ними векторов, если совпадают направления относительных скоростей обоих векторов, и образуют с ним угол в 180° в противном случае [c.53]

Этим ускорением учитывается то добавочное изменение абсолютной скорости, которое остается не учтенным ни переносным ускорением, ни относительным. Ускорение отображает, во-первых, [c.182]

Характерно увеличение скоростей фильтрования в ФСД и в других странах, хотя, как известно, первые ФСД характеризовались теми же скоростями, что и фильтры для подготовки добавочной воды (20—40 м ч). [c.120]

Перегрев воды приводит к усилению парообразования во всей толще воды за счет внутренней энергии н<идкости. Это добавочное парообразование возникает почти мгновенно из-за высокой интенсивности теплообмена между жидкостью и пузырьками пара и вследствие развитой их поверхности. Образовавшиеся из котловой воды пузырьки пара до их подъема вверх и выхода через зеркало испарения в паровое пространство барабана вызывают мгновенное набухание уровня воды в нем. Оно происходит тем интенсивнее, чем больше пара образуется под действием снижения его давления. Скорости изменения уровня воды в барабане котла близки к скоростям изменения давления нара и наблюдаются в течение первых 5—15 сек. [c.210]

В этом распределении обозначает среднюю безразмерную индуктивную скорость. Коэффициенты kx и ky являются функциями (X, так как они должны обращаться в нуль на режиме висе-ния. При больших скоростях полета kx I, а коэффициент ky несколько меньше но абсолютной величине и отрицателен. В разд. 4.2.2 было получено несколько приближенных формул для этих коэффициентов. Линейное распределение можно рассматривать как сумму первых членов разложения в ряд произвольной индуктивной скорости , (г, я ). Члены низшего порядка в этом разложении существенны для аэродинамических характеристик винта и махового движения лопастей, а члены высшего порядка (которые могут быть велики на некоторых режимах полета)—для нагрузок и вибраций лопасти. До сих пор мы рассматривали равномерное распределение индуктивных скоростей. Теперь нужно найти те изменения в аэродинамических нагрузках несущего винта и в маховом движении, которые обусловлены добавочной индуктивной скоростью [c.204]

С формально математической стороны формулировка первого закона также необходима и имеет самостоятельное значение. Достаточно напомнить строгие определения современной математики для интервала и отрезка. Распространение второго закона Ньютона на точку, где равнодействующая приложенных сил равна нулю, требует добавочной аксиомы. Если первый закон формулирован независимо, то второй ему не противоречит, выигрывая в логической строгости и точности. По существу, и сила получает определение через первый закон Ньютона как причина, обусловливающая изменение скорости по величине и направлению. [c.130]

В свое время Цандер предложил схему воздушно-реактивного двигателя (рис. 39), в которой воздух, расширенный до давления рх, меньшего Ро, охлаждается в узкой части аппарата, благодаря чему получается увеличение площади индикаторной диаграммы цикла (рис. 40) и, следовательно, при той же затрате тепла большее приращение живой силы воздуха. Но охлаждение воздуха при больших скоростях невыгодно, так как коэффициент теплопередачи пропорционален первой степени скорости, а потери на трение пропорциональны квадрату скорости. Чем больше скорость, при которой отводится тепло, тем больше влияние трения. Выигрыш в работе цикла уменьшается на величину добавочных гидравлических потерь. Конструктивно вопрос охлаждения решается сложно. Так, для снижения температурного режима лопаток турбины пытались охлаждать газ после направляющего аппарата (рис. 41) в специальном насадке. Для сохранения живой силы газа насадок был выполнен коническим. Опыт показал, что пропорционально отводимому количеству тепла падало давление из-за резкого увеличения потерь на трение. [c.103]

Первые три члена в правых частях этих уравнений дают, как в (4) 146, скорости, с которыми изменяются значения г , для данной частицы, когда вихревые линии движутся вместе с жидкостью и напряжения вихрей остаются постоянными. Добавочное изменение этих трех величин, происходящее вследствие вязкости, определяется последними членами и следует закону теплопроводности. Из этой аналогии следует, что вихревое движение не может возникнуть внутри вязкой жидкости оно должно распространяться от граничной поверхности внутрь жидкости. [c.723]

Освободимся в первом из этих равенств от р, выразив его через добавочную скорость и, согласно формуле Бернулли, переписанной, в силу уравнения изэнтропы, в виде [c.326]

Гидродинамическая теория сопротивления жидкости. а) Если тело движется равномерно в жидкости, лишенной трения и простирающейся во все стороны до бесконечности, то при обычном потенциальном обтекании тела не возникает ни сопротивления движению, ни подъемной силы, перпендикулярной к направлению движения, какова бы ни была форма тела. Этот, на первый взгляд, парадоксальный результат легко объяснить, если применить теорему о количестве движения для контрольной поверхности, проведенной вокруг тела на некотором расстоянии от него. Более подробное исследование показывает, что добавочные скорости, а также разности давлений, вызванные движением тела, очень быстро уменьшаются по всем направлениям по мере удаления от тела — по крайней мере пропорционально третьей степени расстояния. Если мы будем увеличивать контрольную поверхность, например, сферу, отодвигая ее в бесконечность, то площадь ее будет возрастать пропорционально квадрату радиуса, и поэтому составляющие количества движения, а вместе с ними и составляющие сопротивления будут стремиться к нулю. Такой же результат мы получим для любой другой контрольной поверхности, следовательно, сопротивление тела может быть равно только нулю. [c.246]

Как показывают вычисления, формула (77) остается в первом приближении верной и для того случая, когда наряду с расслоением атмосферы учитывается и вращение Земли. Однако при учете вращения Земли к добавочной скорости и присоединяется над плоскогорьем еще другая, также горизонтальная скорость V, но направленная перпендикулярно к и. Эта скорость равна [c.513]

Однако необходимо иметь в виду, что процесс деформирования при действии ударных нагрузок существенно отличен от деформирования при статических нагрузках. При малых скоростях деформирования температура тела практически остается неизменной, так как она успевает выравниваться по всему телу и с окружающей средой. Наоборот, при ударных нагрузках, прикладывающихся с большой скоростью, такое выравнивание происходить не может, поэтому процесс деформирования происходит практически при постоянном количестве тепла в деформируемом объеме. Таким образом, процессы деформирования при статической и динамической нагрузках происходят в существенно различных условиях. Если первый является изотермическим, то второй следует считать адиабатическим. Эта разница должна сказываться уже при упругих деформациях, так как в случае адиабатического процесса упруго деформирующийся образец охлаждается (объем увеличивается при постоянном количестве тепла). После того как возрастание нагрузки прекращается, образец нагревается и вследствие этого получает добавочную деформацию при разгрузке тот же процесс протекает в обратном порядке, так что диаграмма деформации образует петлю (петля гистерезиса). Еще более заметно сказывается адиабатический характер процесса на пластической деформации, которая сопровождается освобождением значительного количества тепла. В результате этого происходит значительное повышение предела текучести при замедленном упрочнении и относительно малом изменении временного сопротивления. Качественное различие адиабатического и изотермического процессов деформирования можно видеть на схематических диаграммах этих процессов, представленных на рис. 247. Таким образом, характери- [c.441]

Больше подвергаются коррозии первые элементы теплообменников по ходу горячего раствора. Сроки службы трубок преимущественно определяются скоростью движения раствора, его температурой, концентрацией, содержанием в нем СОг, а также продуктов разложения моноэтаноламина (смолистых веществ). По всей вероятности, скорость движения раствора играет наибольшую роль, так как параллельное подключение добавочных секций теплообменников резко снижает разрушение трубчатки. [c.36]

Для более эффективного использования свойств искусственных механических характеристик с целью получения пониженных скоростей рабочих механизмов в крановых электроприводах применяют устройства, обеспечивающие создание на валу двигателя добавочного тормозного момента Эти устройства подразделяются на две группы , К первой относятся дополнительные тормоза для притормаживания механизма и тормоза с электрогидравлическими толкателями, работающие в режиме притормаживания, ко второй — тормозные машины. [c.148]

Первое из них определяет возмущение кинетического момента при составлении второго учтено, что зависит от как через посредство этой явно входящей в запись (13) буквы, так и через посредство <71, 2 Из (9) и (15) находим, что вызываемое наличием добавочной массы изменение угловой скорости собственного вращения равно [c.584]

Нарастание давления, начавщееся у точки В кольцевого зазора в подшипнике (рис. 245), казалось бы, если руководствоваться только формулой (а), должно непрерывно продолжаться до точки А , где угол клинового зазора обращается в нуль. Однако, как видно из рис. 245, нарастание давления уже заканчивается в точке Е, лежащей раньше точки а дальше, вплоть до точки С, находящейся е расширяющейся части кольцевого зазора, имеет место непрерывное уменьшение давления. На первый взгляд такой ход кривой давлений может быть объяснен влиянием инерции жидкости, так как по мере приближения к точке А1 скорость потока смазки непрерывно растет за счет сужения сечения, а на это увеличение скорости, на основании уравнения Бернулли, должно затрачиваться внутреннее давление. Однако, как известно, и мы это подчеркивали раньше, в условиях течения при малых зазорах влиянием инерции жидкости можно пренебречь. Поэтому объяснение явления уменьшения давления в области малых толщин слоя смазки будет иным, но также связанным с фактом увеличения екорости. Если скорости в кольцевом потоке смазки рассматривать в области сравнительно больших толщин слоя смазки, то средняя скорость в каждом отдельном сечении оказывается, как правило, меньше 0,5Уц, где Уц — окружная скорость цапфы. Вязкие же еопротивления, связанные с поддержанием таких скоростей, преодолеваются самим вращением цапфы без затраты на это внутреннего давления, даже наоборот, этот процесс сопровождается возрастанием давления. По мере же приближения к точке Л1, средняя скорость в потоке становится превышающей величину 0,ЬУц. В результате сопротивления течению жидкости, связанные с такими скоростями, не могут быть преодолены лишь за счет одного вращения цапфы необходимые для этого добавочные движущие усилия и получаются за счет падения давления. В части зазора, находящегося непосредственно за течение смазки происходит еще со средними скоростями, превышающими 0,ЬУц, поэтому для поддержания такой скорости недостаточно одного вращения цапфы, а требуется создание движущих усилий за счет дальнейшего снижения внутреннего давления, которое и продолжает падать вплоть [c.350]

Способ, близкий к изложенному, полезно употреблять при серийном производстве для добалансировки вблизи максимальных оборотов отдельных выпадающих роторов, уравновешенных на малой скорости в оптимальных плоскостях. Эту операцию удобно выполнять добавочным грузом посередине ротора, угловое положение которого диаметрально противоположно направлению векторной суммы двух первоначальных дисбалансов, определенных на низкооборотном балансировочном станке. При необходимости угловое положение груза уточняется подбором или по замеренному на рабочей скорости вектору амплитуды перемещения одной из опор (либо по их векторной сумме или опорным реакциям) методом динамических коэффициентов влияния. Они находятся опытным путем на первых образцах. В корпусе машины нужно предусмотреть съемную крышку или люк для смены среднего груза без разборки. [c.87]

В схеме предусмотрено последовательнопараллельное переключение тяговых двигателей. При пуске и на малой скорости все шесть двигателей соединены последовательно. При повышении скорости происходит автоматическое переключение двигателей на две параллельные группы по три последовательно соединённых двигателя в каждой. Переключение производится с помощью реле перехода PH, одна из катушек которого включена через добавочные сопротивления С2 и СЗ на клеммы генератора, вторая катушка с сопротивлением С1 включена параллельно обмотке дополнительных полюсов и диференциальной обмотки генератора. Ампервитки второй направлены против ампервитков первой. С увеличением напряжения ток нагрузки снижается. Сила притяжения шунтовой катушки увеличи- [c.583]

Для первого пускового положения скорость вращения дизеля принимается равной минимальной рабочей скорости вращения. По характеристике холостого хода генератора при данной скорости определяется по полученной величине 1 требуемый ток возбуиадения генератора г ] и добавочное сопротивление, необходимое для получения этого тока [c.594]

Другая работа того же автора К определению турбулентности (Журнал Русского физ.-хим. об-ва, часть физич. Т. LXI. Вып. 3, 1929) посвягцена классификации турбулентных движений с точки зрения характера тех добавочных ограничений, которые приходится накладывать на скорости основного турбулентного движения при осреднении. Например, движение, в котором выполняются условия й = й, uv = О, А. Изаксон называет турбулентным движением первого рода, или рейнольдсовым если, кроме того, выполняются некоторые другие условия (в том числе u v w = 0), то получается турбулентное движение второго рода или движение в смысле Фридмана-Келлера и т.д. Этой классификации предгаествует весьма подробное и довольно сложное исследование, носвягценное [c.157]

Первый член правильно выражает звуковое давление плоской ьолны, порождаемое колебаниями плоскости с амплитудой скорости Второй (добавочный) член имеет абсолютную величину, равную Яорс, и неопределенную фазу, лежащую в пределах от О до 21Г. Наличие этого члена не соответствует физическому смыслу задачи. Этот неверный результат объясняется тем, что при выводе формулы (11,8) для звукового давления плоской поршневой диафрагмы было поставлено требование, заключающееся в том, что на бесконечности отсутствуют источники звука. Увеличивая радиус поршневой диафрагмы до бесконечности, мы тем самым вводим на бесконечности источники и этим нарушаем поставленные требования, что и приводит к неверному результату. [c.323]

Определение гидродинамического даллеииа внутри полости. Если бы мы желали еще определить гидродинамическое давление внутри полости, то могли бы для этого воспользоваться формулою, которая отличается от формулы (9) первой главы добавочным членом. Для вывода этой формулы обратимся к рассмотрению полных ускорений частиц жидкости в их абсолютном движении, которое слагается из движения влечения и относительного движения со скоростями По теореме Корио- [c.258]

Уравнение Бернулли во вращающейся системе отсчета. а) В этой подглаве мы рассмотрим движения жидкости, которые возникают около вращающегося тела или во вращающемся пространстве, причем остановимся только на случае равномерного вращения, как наиболее важном. При изучении таких движений жидкости целесообразно рассматривать их с точки зрения наблюдателя, вращающегося вместе с телом или пространством. В самом деле, для такого наблюдателя вращающееся тело или пространство находятся в покое, и поэтому в ряде случаев течение жидкости будет казаться ему установившимся. Как известно, законы механики остаются справедливыми и во вращающихся системах при условии, что к силам, действующим в абсолютной системе координат, добавляются еще две массовые силы, из которых одна является функцией только положения в пространстве, а другая зависит также от скорости. Первая из этих добавочных сил равна рассматриваемой массе, умноженной на взятое с отрицательным знаком ускорение (в абсолютном пространстве) той точки вращающейся системы отсчета, которая совпадает с мгновенным положением массы. Этим ускорением, называемым переносным ускорением, в нашем случае является центростремительное ускорение где ш есть угловая скорость вращения поэтому добавочная сила, направленная в противоположную сторону, представляет собой не что иное, как центробежную силу тш г. Вторая добавочная сила равна рассматриваемой массе, умноженной на взятое с отрицательным знаком поворотное, или кориоли-сово ускорение, которое равно по модулю где V есть относительная [c.457]

Рассмотренные схемы комбинированных Н—Ыа-ка-тионитных установок обеспечивают получение умягченной воды с остаточной жесткостью обычно не ниже 20 мкг-экв/л, что не всегда удовлетворяет требованиям, предъявляемым котлам высокого давления к качеству добавочной воды. Для более глубокого умягчения воды, а также в щелях экономии соли и увеличения продолжительности фильтроцикла в настоящее время применяют двухступенчатое натрий-катионирование. В этом случае в фильтрах первой ступени вода подвергается умягчению до остаточной жесткости 0,05—0,2 мг-экв/л при обычных скоростях фильтрования (15— 20 м/ч). Затем умягченную воду пропускают через фильтры второй ступени катионитной установки, в которых жесткость предварительно умягченной воды удается снизить до 0,03—0,01 мг-экв/л. [c.286]

Волновые движения происходят тогда, когда в начальный момент времени имеет место некоторое возмущение жидкости, т. е. некоторое отклонение состояния жидкости от состояния равновесия. При равновесии жидкости скорости всех ее частиц равны нулю, а свободная поверхность жидкости горизонтальна. Поэтому первоначальное возмущение жидкости может слагаться из двух частей I") из возмущения свободной поверхности жидкости и 2) из наличия отличных от нуля скоростей различных частиц жидкости. Мы Оудед предполагать, что первоначальное возмущение жидкости обусловливается причинами, действующими исключительно на свободную поверхность жидкости. Если, например, медленным погружением части твердого тела мы деформируем свободную поверхность жидкости, а потом сразу извлечем тело, то получим таким образом возмущение свободной поверхности жидкости, причем начальные скорости всех частиц будут, конечно, равны нулю. Чтобы получить при горизонтальной свободной поверхности начальные скорости частиц жидкости, предположим, что на поверхности жидкости, кроме обычного нормального давления, всюду одинакового, действовали еще добавочные давления. Такие добавочные давления могут возникнуть, например, на поверхности воды при внезапном порыве ветра. Мы будем считать, что эти добавочные давления действовали весьма малый промежуток времени х. Интегрируя уравнения движения Эйлера (5.1) главы II за этот промежуток времени -г и принимая во внимание, что в начале промежутка х было v — Vy = v = Q, мы получим из первого уравнения Эйлера [c.402]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...