Скорость добавочная

Практически все уравнения, предложенные для вектора скорости добавочных напряжений, имеют двучленную структуру [c.259]

Уравнения для модуля вектора скорости неупругой деформации, вектора скорости добавочных напряжений и параметра, учитывающего изотропное упрочнение, предложены Миллером в виде [c.260]

Здесь уравнение для вектора скорости добавочных напряжений имеет двучленную структуру. [c.260]

Для вектора скорости добавочных напряжений и параметра С предложены уравнения [c.261]

Второй параметр соответствует углу между векторами скоростей деформаций и скоростей добавочных напряжений [c.65]

Из первого уравнения (3.147) по известной функции анизотропной ползучести и скорости установившейся ползучести определяется соответствующее этой скорости добавочное напряжение по формуле [c.111]

Но в силу условия осесимметричного обтекания тела левая часть уравнения (7.3) равна нулю. Следовательно, и правая часть этого уравнения равна нулю. Тогда для компонент скорости добавочного движения получаем следующее уравнение [c.396]

Рассмотрим поток жидкости, текущий по горизонтальному дну и обладающий скоростью с в направлении положительной части оси Ох. Допустим, что под влиянием каких-то причин на поверхности этого потока образовались установившиеся малые волны, сопровождаемые некоторым потенциальным движением жидкости. Обозначим через ф х, у, г) потенциал скоростей, добавочных к основной скорости потока. Составляющие скорости частиц жидкости по осям координат запишутся так [c.386]

П. д. проявляется также в возможности распространения в кристаллах не двух, а трёх или даже четырёх волн с разл. фазовыми скоростями. Добавочные световые волны, как показывают расчёты, могут быть существенными при м, близких к частотам полос поглощения кристалла. Добавочные волны возможны не только в кристаллах, но и в плазме. Теория [c.591]

Газотурбовоз приводится в движение турбиной, ось которой параллельна оси колес и вращается в ту же сторону, что и колеса, делая 1500 об/мин. Момент инерции вращающихся частей турбины относительно оси вращения 7 = 200 кг-м . Как ве- лика добавочная сила давления на рельсы, если газотурбовоз идет по закруглению радиуса 250 м со скоростью 15 м/с Ширина колеи 1,5 м. [c.311]

В первом случае применяют тормозные регуляторы, в которых избыток энергии расходуется на преодоление добавочных сопротивлений, во втором — спусковые регуляторы, устанавливающие некоторую наперед заданную среднюю скорость ведущего звена механизма за счет строго периодических его остановок после поворота на определенный угол. [c.112]

Здесь ср — добавочный потенциал поля скорости, обусловленный взаимодействием пузырьков газа и подчиняющийся следующему условию на поверхности пузырька А [c.90]

Перейдем к определению добавочной скорости у (3. 1.3), обусловленной взаимодействием двух газовых пузырьков. С этой целью рассмотрим импульс жидкости, обтекающей пузырек газа А, связанный с относительным движением пузырька газа А и жидкости [c.92]

Для определения добавочной скорости у, индуцированной пузырьком В в центре пузырька А, выразим из (3. 1. 23) скорость ц [c.94]

Очевидно, что при рассматриваемом расположении пузырьков газа эффективная масса каждого пузырька в паре пузырьков больше, чем эффективная масса каждого одиночного пузырька. Это связано с тем, что направление добавочной скорости w, индуцированной одним пузырьком газа в центре другого, противоположно скорости жидкости Veo. [c.95]

Межфазный поток целевого компонента вызывает изменение распределения скорости жидкости вблизи поверхности пузырька на величину v, . При этом уравнение для добавочной скорости v, имеет вид [c.292]

Суперпозиция полей скорости v и y, определяет действительное распределение скорости жидкости вблизи поверхности раздела фаз. Будем считать, что форма пузырька является сферической. В этом случае добавочная скорость v, имеет только радиальную компоненту, которая определяется при помощи соотношения [c.292]

К изменению распределения давления в газовой фазе, т. е. появляется добавочное сопротивление вследствие увеличения давления газа из-за уменьшения скорости частиц [109]. Итак, в очень плотных множествах следует ожидать многократного рассеяния (разд. 5.5). Если в двухфазной среде частицы отстоят друг от друга [c.215]

Все звенья механизма обладают инертностью. Как известно из физики, это свойство состоит в том, что чем инертнее материальное тело, тем медленнее происходят изменения его скорости, вызываемые действием приложенных сил. Поэтому, чтобы получить вращение главного вала машины с циклической неравномерностью, не превышающей требуемой величины, инертность этого вала со всеми жестко связанными с ним деталями надо сделать достаточно большой. Для этого на главном валу машины надо закрепить добавочную массу, выполненную в виде колеса с развитым ободом и называемую маховиком. Подбирая его момент инерции, можно обеспечить вращение главного вала машины с заданным коэффициентом неравномерности [6]. [c.166]

Задача 1134. Однородный тонкий стержень массой М, имеющий форму дуги одной четверти окружности радиусом R, одним концом неизменно связан с валом, находящимся с ним в одной плоскости (рис. 558, а), Вал вращается с постоянной угловой скоростью ы. Определить координаты добавочной массы (рис. 558, б), [c.394]

Задача 1137 (рис. 561). Однородная тонкая прямоугольная пластина со сторонами 2а и 2Ь и массой т закреплена на валу, проходящем через ее центр, так, что составляет с валом неизменный угол а. Вал вращается с постоянной угловой скоростью в подшипниках А V. В, удаленных от точки крепления пластины к валу на расстояния I. Определить добавочные динамические реакции подшипников. [c.396]

Задача 1138 (рис. 562). Однородный тонкий стержень ОС массой т и длиной I приварен концом О под углом а к валу, вращающемуся в подшипниках А н В под действием внешнего момента М. Определить добавочные динамические реакции подшипников в момент, когда угловая скорость вала станет равной оз, если расстояния от подшипников до точки крепления стержня равны а. [c.396]

Задача 1140 (рис. 563). Однородная тонкая пластинка массой М, имеющая форму кругового сектора радиусом R с центральным углом 90°, вращается вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью. Определить положение добавочной массы т, присоединение которой устраняет добавочные динамические давления на подшипники. [c.397]

С какой угловой скоростью, но в направлении, противоположном показанному на рисунке, должен вращаться диск, чтобы в том же положении материальной точки m ее добавочное динамическое давление на стенку канала было равно нулю Все остальные данные задачи 502 остаются неизменными. [c.92]

Два однородных прямолинейных стержня АВ и BD массы m и длины I каждый, находящиеся в вертикальной плоскости, связаны посредством шарнира В. Определить добавочный динамический момент в заделке А стержня АВ, когда отпущенный без начальной скорости из своего горизонтального положения стержень BD повернется на угол 90°. [c.146]

Интерферометр Майкельсона располагался таким образом, чтобы одно плечо (луч /) совпадало с направлением движения Земли, а второе было ему перпендикулярно. Если вычисления произвести в системе, связанной с предполагаемым неподвижным эфиром, то при повороте прибора на 90 возникает добавочная разность хода и поэтому должно наблюдаться смещение интерференционной картины, зависящее от величины плеча. С помощью величины этого смещения можно вычислить абсолютную скорость движения Земли в эфире . Ни опыт [c.420]

Случай 4. Значительное влияние кориолисова ускорения можно наблюдать в метеорологических явлениях. Ветер, т. е. движение воздушных масс, при отсутствии кориолисова ускорения дул бы в направлении от области большего атмосферного давления к области меньшего. Следовательно, направление ветра было бы перпендикулярно изобарам. Однако имеет место ускорение Кориолиса, направленное в Северном полушарии справа налево, если смотреть вдоль скорости потока. Поэтому в относительном движении частицы воздуха испытают добавочное ускорение. Область низкого давления с приблизительно концентрическими изобарами называют циклоном. Из-за кориолисова ускорения воздушные массы циклонов Северного полушария вращаются против хода часовой стрелки. В Южном полушарии такое движение совершается по ходу часовой стрелки.О [c.145]

Составляющая абсолютного ускорения точки при сложном движении, равная удвоенному векторному произведению угловой скорости переносного движения на относительную скорость точки (то же, что и поворотное ускорение, добавочное ускорение). [c.33]

С увеличением вылета электрода (см. рис. 28, г) возрастает интенсивность его подогрева, а значит, и скорость его плавления. В результате толщина прослойки расплавленного металла под дугой увеличивается и, как следствие этого, уменьшается глубина проплавления. Этот эффект иногда используют при сварке электродными проволоками диаметром 1—3 мм для увеличения количества расплавляемого электродного металла при сварке швов, образуемых в основнодг за счет добавочного металла (способ сварки с увеличенным вылетом электрода). [c.37]

Выше было показано, что движение началыгого звеиа тем ближе к равномерному, чем больше приведенный момент инерции или приведенная масса механизмов манн ны. Увеличение приведенных масс или приведенных моментов инерции может быть сделано за счет увеличения масс отдельных звеньев механизмов. Практически это увеличение масс производится посадкой на один из валов машины добавочной детали, имеющей заданный момент инерции. Эта деталь носит название махового колеса, или маховика. Задачей маховика является уменьшение амплитуды периодических колебаний скорости начального звена, обусловленных b ui-ствами самих механизмов машины или периодическими изменениями соотношений между величинами движущих сил н сил сопротивления. [c.381]

Цилиндр веса И, радиуса г и высоты Н подвешен на пружине АВ, верхний конец которой В закреплен цилиндр погружен в воду. В положении равновесия цилиндр погружается в воду на половину своей высоты. В начальный момент времени цилиндр был погружен в воду па 2/з своей высоты и затем без начальной скорости пришел в движение по вертикальной прямой. Считая жесткость пружины равной с и предполагая, что действие воды сводится к добавочной архимедовой силе, определить движение цилиндра относительно положения равновесия. [c.247]

Из соотношения (3. 1. 26) следует, что при учете взаимодействия между пузырьками газа, расположенными на одной прямой вдоль направления движения жидкостп, эффективная масса каждого пузырька уменьшается по сравнению с эффективной массой одиночного пузырька. Физический смысл соотношения (3. 1. 26) заключается в следующем. Каждый пузырек газа индуцирует в центре другого пузырька добавочную скорость, обусловленную гидродинамическим взаимодействием между пузырьками. Эта добавочная скорость совпадает по паправленню со скоростью движения жидкости у . Поскольку импульс данного объема жидкости, включающего пузырек газа, сохраняется, а скорость возрастает, то это означает, что эффективная масса пузырька уменьшилась. С другой стороны, очевидным следствием уменьшения эффективности массы пузырька является то, что скорость переноса двух пузырьков газа вдоль направления движения жидкости выше, чем скорость переноса одного пузырька. [c.94]

Для простоты оценок будем предполагать, что радиус пузырька R остается постоянным. Рассмотрим два случая обтекания, а именно когда скорость (f ,)s является постоянной величиной и когда эта скорость зависит от профиля концентрации целевого компонента в жидкости вблизи поверхности пузырька. В общем случае вид функции тока течения жидкости вблизи поверхности пузырька ф будет определяться видом функции тока исходного медленного течения вязкой жидкости (3. 3.49) и видом фунЕЩии тока добавочного течения жидкости, связанного с массопереносом. Таким образом, имеем [c.292]

Задача 816. Для аварийной остановки атомного реактора стержень длиной I падает в канал под действием собственного веса Р и добавочной силы Q, действующей на начальном участке падения 1 . Падению стержня препятствует сила трения F, принимаемая постоянной. Найти время полного погружения стержня в канал, длина которого равна длине стержня, если первоначально нижннй конец стержня находился у верхнего среза канала и стержень освобождается без начальной скорости. Найти также модуль скорости стержня в момент достижения им дна. Принять массу стержня т 25 кг Q = 245 н f = 49 н / = 250 jn /j = 30 см. [c.305]

Задача 1420. Ракета движется вертикально вверх в однородном поле силы тяжести с постоянным ускорением w. На ракету действует сила сопротивления среды, пропорциональная квадрату скорости (коэффициент пропорциональности равен к). Определить добавочную потерю массы к моменту времени t, обусловленную влиянием силы сопротивления. Относительная скорость отделяющихся частиц (7 = onst. [c.515]

Задача 1426. Считать в предыдущей задаче дви.гатель прямоточным и принять в связи с этим, что относительная скорость отбрасываемых частиц + где о —скорость потока воздуха в двигателе, равная скорости самолета, а с-= onst — добавочная скорость, создаваемая за счет сгорания топлива. Определить скорость самолета как функцию времени. [c.516]

Однородные пластины в виде прямоугольника н полукруга, имеюндие одинаковый вес, равномерно вращаются вокруг горизонтальных осей с одной и той же угловой скоростью. Найти соотношение размеров гиб этих пластин, при котором добавочные динамические реакции опорных подшипников осей одинаковы, сс. и AB = DE = 2l. [c.148]

Такое поведение волчка-гироскопа можно легко объяснить с помощью уравнения моментов (5.12), если только принять, что со со (это условие, кстати, поясняет, что имеется в виду под большой угловой скоростью гироскопа). Действительно, момент импульса L прецессиру-ющего волчка относительно точки опоры О (рис. 5.20) можно представить в виде суммы момента импульса Ьш, обусловленного вращением волчка вокруг своей оси, и некоторого добавочного момента импульса L, вызванного прецессией волчка вокруг вертикальной оси, т. е. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...