Поршневая диафрагма

Вынужденные колебания М. происходят с частотой внеш. воздействия, при совпадении к-рой с одной из собств. частот имеет место резонанс. М. представляет собой излучатель звука с неравномерным распределением колебат. скорости по поверхности. Излучение М,, возбуждённой на осн. частоте, обладает меньшей направленностью, чем излучение на той же частоте поршневой диафрагмы той же конфигурации. [c.96]

При очень высоких частотах импеданс поршневой диафрагмы стремится к величине причем она создает пучок направленных волн, подобно прожектору. Следовательно, звуки очень высокой частоты (ультразвуки) на конце трубы не будут испытывать отражения, а будут свободно выходить в открытое пространство в виде пучка плоских волн. [c.89]

Zo = Sp Rlo Ьу ю) вычисляемым по формулам для поршневой диафрагмы (гл. 11). [c.112]

Задача об излучении поршневой диафрагмы может быть решена общим методом, путем задания потенциала скорости и его нормальной производной на некоторой поверхности . [c.307]

Импеданс круглой поршневой диафрагмы [c.312]

Импеданс поршневой диафрагмы будет равен [c.316]

Из рис. 9(Т и 91 видно, что функции/ (г ) и У го) при больших Хо приближаются к пределу, совершая колебания постепенно уменьшающиеся по амплитуде. Таким образом, на коротких волнах 1) поршневая диафрагма имеет импеданс, соответствующий сопротивлению излучения для плоской волны, т. е. рс на единицу площади. [c.318]

Расчет поля поршневой диафрагмы в ближней зоне по формуле (11,7) представляет значительные трудности. Исключение составляет задача нахождения поля на оси круглой диафрагмы, разрешаемая очень просто. [c.318]

Для давления звуковой волны в точке А, лежащей на расстоянии X от центра на оси круглой поршневой диафрагмы радиуса Го (рис. 92), из соотношения (11,8) получим [c.318]

Характеристика направленности круглой поршневой диафрагмы по интенсивности определяется формулой [c.330]

Для прямоугольной поршневой диафрагмы дальнее поле можно рассчитать по аналогии с задачей дифракции прямоугольной щели. В этом случае характеристика направленности по интенсивности имеет вид [c.330]

Звуковое поле и импеданс осциллирующей поршневой диафрагмы и пульсирующей поршневой диафрагмы, излучающих без экрана [c.332]

Потенциал скоростей осциллирующей без экрана поршневой диафрагмы уже не обладает симметрией относительно плоскости диафрагмы. Эта симметрия позволяла найти весьма простое выражение (11,8) для потенциала скоростей, если известна колебательная скорость на поверхности поршня. [c.332]

Импеданс поршневой диафрагмы без экрана, излучающей одной стороной, вычисляется следующим образом. Если представить, что поршень совершает одновременно симметричную пульсацию в обе стороны и осциллирует в направлений оси, причем амплитуды скоростей обоих колебаний одинаковы и равны [c.334]

Следует еще остановиться на характеристике ближнего поля поршневой диафрагмы, так как оно отличается от поля сферической волны. На небольших расстояниях от поршневого излучателя, находящегося в бесконечном экране, имеет место интерференция звуковых волн, исходящих от разных участков диафрагмы, так как между ними получается разность хода. Бели длина волны много больше размеров диафрагмы, эта разность хода невелика и все звуковые волны оказываются почти в одной фазе, если же длина волны значительно меньше размеров диафрагмы, разность хода может оказаться даже 428 [c.128]

НЬЮ или без нее. Для ящика с закрытой задней стенкой диффузор является излучателем нулевого порядка с теми оговорками, которые были сделаны для поршневых излучателей в бесконечном экране (см. 6.2). Заметим, что излучение лицевой стороны диффузора в случае закрытой задней стенки происходит во всю сферу, а не в ее половину, как это получается в случае поршневой диафрагмы, находящейся в плоском бесконечном экране. Поэтому зависимость сопротивления излучения, приведенная на рис. 6.2а (кривая 5), несколько отличается от характеристики для бесконечного экрана (кривая 2). [c.134]

Одним из видов механического трансформатора с акустической связью является соединение двух поршневых диафрагм с помощью двух трубок небольших (по сравнению с длиной волны) диаметра и длины (см. табл. 4.3, рис. г). Давление в обеих трубках по закону Паскаля одинаково, поэтому отношение сш1 (при условии несжимаемости воздуха) обратно пропорционально отношению скоростей в трубках [c.67]

Практически излучателем нулевого порядка являются сирена и на низких частотах поршневая диафрагма (см. Мембрана), если она окружена бесконечным звуконепроницаемым экраном. Если поршневая диафрагма движется в свободном пространстве, то она является излучателем преимущественно первого порядка. Натянутая диафрагма (мембрана), закрепленная на краю, м. б. сведена на низких частотах к эквивалентной поршневой диафрагме. [c.244]

При значениях ка, близких к 2 и выше, сопротивление излучения поршневой диафрагмы близко к сопротивлению в плоской волне, а дополнительная масса очень мала. С точки зрения полезного действия излучателя выгодно. [c.244]

Под поршневой диафрагмой подразумевается абсолютно жесткий, плоский поршень с произвольной формой края, совершающий колебания по нормали к своей поверхности. В решении задачи о звуковом поле поршневой диафрагмы, данном Рэлеем, предполагается, что поршень совершенно плотно (без зазора) входит в прорезь плоского, безгранично простирающегося экрана. Экран предполагается неподвижным, т. е. считается, что скорости на его поверхности равны нулю. Нормальная скорость на поверхности поршня в общем решении может быть распределена по любому закону наиболее простой случай соответствует постоянному значению скорости по всей поверхности (это собственно и соответствует точному смыслу термина поршень ). Излучение поршня без экрана рассмотрено Л. Я. Гутиным . [c.307]

Формула (11,8) позволяет вычислить потенциал скоростей на самой поверхности поршневой диафрагмы. Давление в некоторой точке на поверхности диафрагмы определится суммой воздействий отдельных элементов диафрагмы (18. Очевидно, что распределение давления будет симметрично относительно центра диафрагмы и зависит только от расстояния и данного элемента /5, от центра (рис. 88). Обозначая расстояния данной точки от других элементов (18 диафрагмы через г , по тучим [c.312]

Первый член правильно выражает звуковое давление плоской ьолны, порождаемое колебаниями плоскости с амплитудой скорости Второй (добавочный) член имеет абсолютную величину, равную Яорс, и неопределенную фазу, лежащую в пределах от О до 21Г. Наличие этого члена не соответствует физическому смыслу задачи. Этот неверный результат объясняется тем, что при выводе формулы (11,8) для звукового давления плоской поршневой диафрагмы было поставлено требование, заключающееся в том, что на бесконечности отсутствуют источники звука. Увеличивая радиус поршневой диафрагмы до бесконечности, мы тем самым вводим на бесконечности источники и этим нарушаем поставленные требования, что и приводит к неверному результату. [c.323]

Ближнее поле поршневой диафрагмы вычисляется по формуле (11,8), пригодной для любых расстояний. Однако если исследуемые точки не лежат на оси, проведение вычислений встречается с большими трудностями. В этом случае расчет приходится вести при помощи сложных рядов. Такие расчеты проведены Штенцелем и представлены в форме графиков, на [c.323]

В связи с рассмотрением ближнего звукового поля возникает вопрос о законности весьма распространенного представления об излучении поршневой диафрагмой, при условии а, практически плоской волны. На этом представлении базируется, например, метод интерферометра Пирса. Как известно, в этом методе рефлектор, создающий стоячие волны, располагается в ближней зоне. Несмотря на то, что области максимумов и минимумов на оси явно чередуются в ближней зоне через интервалы, отличные от полуволны, реакция рефлектора на излучатель дает, как известно, максимумы и минимумы тока в цепи лампы точно через полволны. Точно так же при излучении стоячих волн от кварцевой пластинки методом Теплера максимумы и минимумы освещенности в видимой картине точно следуют через полволны, и фронты волн имеют плоскую форму. [c.325]

Весьма распространенный вид конструкции гидрофона при-емника и излучателя) изображен на рис. 4.50. Пьезокристаллический элемент в виде одиночного блока или пакета пластин поджимается при помощи гайки, шарикового упора и опорной шайбы к поршневой диафрагме, являющейся антенной гидрофона. Для равномерности поджатия, электрической изоляции и уменьшения гибкости механического контакта на торцах пьезоэлемента имеются тонкие изоляционные прокладки. Выводы от пьезоэлемента соединяются с кабелем, выходящим через водонепроницаемый сальник. Диафрагма составляет одно целое с днищем корпуса, в котором выточена кольцевая канавка для создания гибкого подвеса — воротника, на котором движется диафрагма. Обычно пьезоэлемент собирается в виде пакета пластин, обладающих поперечным пьезоэффектом (сегнетова соль, дифосфат аммония, сульфат лития). Между пластинами прокладываются электроды из тонкой фольги. Пластины укладываются так, чтобы одноименные поляризующиеся поверхности были обращены к одному и тому же электроду. [c.182]

Одним из видов механического трансформатора с акустической связью является соединение двух поршневых диафрагм с помошью двух трубок небольших (по сравнению с длиной волны) диаметра и длины (см. табл. 4.3, рис. г). Давление в обеих трубках по закону [c.50]

Поршневая диафрагма, колеблющаяся в экране конечных размеров, также может рассматриваться как излучатель нулевого порядка, если излучаемые колебания будут иметь длину волны значительно меньше размеров экрана. При этом имеют место те же оговорки, что и для случая бесконечного экрана в отношении соизмеримости размеров диафрагмы и длины волны. Если же длина волны будет значительно больше размеров экрана, то имеют дело с излучателем первого порядка — диполем, так как звуко1вое поле будет образовываться разностным действием излучений лицевой (фронтальной) и [c.125]

Диаграмма направленности поршневой диафрагмы в экране конечных размеров для низких частот будет иметь форму кривой (1—sin 0), так как в плоскости диафрагмы (см. рис. 6.2в) всегда будет полная компенсация излучения от обеих сторон излучателя, поскольку они сдвинуты по фазе на 180°. С увеличением частоты при длинах волн, примерно равных и несколько меньших размеров экрана, характеристика направленности несколько расширяется, а при дальнейшем увеличении частоты она приближается к, характеристике направленности поршневой диафрагмы в бесконечном экране, становясь многолепестковой. [c.128]

Выходное отверстие рупора определяет и направленность его излучения. На рис. 6.3 были приведены характеристики- направленности для поршневой диафра.г-мы в бесконечном экране при разных соотношениях 4 %. Оказывается, что эти соотношения почти полностью пригодны и для рупорного излучателя, если длины излучаемых волн меньше размеров выходного отверстия. В этом случае в отверстии рупора образуется волна по фронту, близкая к плоской. Следовательно, при размерах устья рупора в 0,6—1 м для частот выше 300— 500 Гц можно пользоваться этими соотношениями. На низких частотах излучение из отверстия рупора будет менее направленным, чем у поршневой диафрагмы, так. как из-за отсутствия экрана будет иметь место расхождение волн в угле 4я вместо 2я. [c.150]

Рупорные громкоговрители имеют два конструктивных варианта узкогорлые и широкогорлые. Площадь вход-лого отверстия рупора в узкогорлых громкоговорителях в несколько раз меньше площади поршневой диафрагмы, в широкогорлых — они или одинаковы или близки друг к другу. [c.152]

Поршневая М. (точнее, поршневая диафрагма) [ ]. Под этим названием подразумевают плоский, совершенно жесткий поршень, колебания к-рого происходят в направлении нормали к его поверхности, причем он движется весь, как одно целое. Такого типа М, очень важна теоретически, т. к. для нее можно рассчитать излучаемую мощность и звуковое поле. Практически М. и пластинки разных типов в отношении излучения стремятся свести к эквивалентной поршневой мембране. [c.364]

Излучатели и приемники 3. Зву-коизлучатели очень разнообразны как по своей фивич. природе, так и по конструктивным особенностям. Общим их свойством является наличие в определенной комбинации упругости и массы, от величины и распределения к-рых зависит характер излучения. Масса и упругость м. б. распределены равномерно по всей длине или поверхности излучателя (стру-разделены и сосредоточены в разных частях механизма (например поршневая диафрагма диф-фЗ зорного говори-теля на эластичном гофре или замше) или вообще распределены неравномерно (колокола). Излучатели м. б. одномерные (струны, стержни, воздушные столбы органных труб), двухмерные (диафраг.мы) и трехмерные (резонирующие воздушные-полости музыкальных инструментов). По характеру излучения они делятся на излучатели нулевого, первого, вто- а )ого и т. д. порядков. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...