Первая формулировка

Полученные результаты позволяют представить картину движения свободного твердого тела как непрерывную последовательность элементарных перемещений одним из следующих двух способов. Из первой формулировки теоремы Шаля вытекает, что движение свободного твердого тела можно рассматривать как слагающееся из поступательного движения, определяемого движением произвольно выбранного полюса, и из вращательного движения вокруг этого полюса, как вокруг неподвижной точки. В свою очередь движение вокруг неподвижной точки представляет собой непрерывную последовательность бесконечно малых поворотов вокруг мгновенных осей вращения, проходящих через эту точку. [c.154]

Г. Галилей установил закон свободного падения тел и законы равнопеременного движения дал первую формулировку закона инерции он но праву считается основоположником науки о сопротивлении материалов. [c.5]

Докажем эквивалентность приведенных формулировок третьего начала термодинамики, показав, что если первая формулировка неверна, то неверна и вторая, и наоборот. [c.332]

Это утверждение не только не противоречит, но, наоборот, вполне эквивалентно первой формулировке второго начала термодинамики. Действительно, если бы можно было получать положительную работу за счет охлаждения только одного единственного источника теплоты и притом так, чтобы вся отданная источником теплота превращалась в работу без передачи некоторой доли этой теплоты присутствующим телам с более низкой, чем у источника, температурой, то, превратив полученную работу в теплоту при температуре более высокой, чем температура источника, мы тем самым осуществили бы перенос теплоты к телу с более высокой температурой без каких-либо остаточных изменений в состоянии участвующих в процессе тел, что, как мы уже знаем, невозможно. [c.45]

По существу этот вывод представлял собой исторически первую формулировку второго начала термодинамики. Таким образом, исследование Карно знаменовало собой рождение новой физической теории—теории теплоты, или термодинамики. Но работа Карно содержала нечто большее, чем просто описание нового физического принципа. Она включала также конкретные результаты, полученные на основе этого общего принципа, в частности блестящее доказательство независимости к. п. д. обратимой машины от природы рабочего тела, известное теперь под именем теоремы Карно. Другим важным выводом из исследования Карно явилось доказательство того факта, что к. п. д. обратимого теплового двигателя является верхним пределом эффективности действия двигателя вообще. [c.153]

Первая формулировка сохраняет свою силу как при Г > О, так и при Т <3 О теплота сама по себе переходит всегда лишь от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой. [c.641]

Первая формулировка содержит утверждение о том, что реальные (неравновесные) процессы могут протекать только в сторону возрастания энтропии (см. выше Необратимый теплообмен ). Для перевода теплоты от холодного тела к горячему необходимо осуществить цикл с затратой работы. [c.72]

Парообразование 90 Пароперегреватель 378 Паротурбинные установки 142 Перегретый пар 91 Первая формулировка первого закона термодинамики 24 Перегретый водяной пар 93 Плотность 10 [c.474]

Первая формулировка второго начала термодинамики. При теплообмене между двумя пли несколькими телами теплота самопроизвольно переходит лишь от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой, но не наоборот некомпенсированный переход теплоты от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой невозможен. [c.55]

Это утверждение идентично первой формулировке второго начала термодинамики. [c.56]

Воспользуемся первой формулировкой второго начала термодинамики если бы энтропия была не однозначной функцией состояния, то через точку / (рис. 2.11, а) могли бы проходить две обратимые адиабаты, соответствующие [c.76]

ПЕРВАЯ ФОРМУЛИРОВКА ВТОРОГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.56]

Что касается различных формулировок второго начала термодинамики, то первая формулировка сохраняет свою силу как при 7 >0, так и при КО тепло само по себе переходит всегда лишь от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой. [c.97]

Это была первая формулировка идеи о тепловой смерти пока только Земли... [c.158]

Первая формулировка теоремы моментов количеств движения. — Возвратимся к уравнениям (1). Умножая первое из них на —у, второе на л и складывая почленно, получим [c.10]

С. Карно, о котором мы уже писали в связи с первой формулировкой закона сохранения энергии. Со знаменитой книги Карно О движущей силе огня... начинается [c.119]

При работе КЭС, ТЭЦ и районных котельных на органическом топливе одинаковой стоимости при применении серийных теплофикационных турбин значение ( т опт при первой формулировке задачи находится обычно в пределах 0,35—0,7. Нижний предел относится к условиям, когда начальные параметры ТЭЦ существенно ниже, чем на КЭС, работающих в той же энергосистеме. Верхний предел относится к одинаковым начальным параметрам ТЭЦ и КЭС. [c.312]

По найденному ( т.)опт при первой формулировке задачи находится оптимальная удельная мощность ТЭЦ, отнесенная к единице присоединенной тепловой нагрузки, [c.312]

При второй формулировке задачи (ат)опт получается обычно существенно ниже (в 1,2—1,4 раза), чем при первой формулировке. [c.312]

Эту гипотезу Кирхгоф положил в основу теории изгиба пластинок, а Ляв с ее помощью получил первую формулировку современной теории оболочек. [c.59]

Первая формулировка второго начала термодинамики [c.49]

В аналитическом виде второе начало термодинамики было сформулировано Р. Клаузиусом в 1850 г. (первая формулировка, стр. 50) и В. Томсоном. (Кельвином) в 1851 г. (вторая формулировка, стр. 51). Формулировка второго начала термодинамики в виде принципа о существовании адиабатически недостижимых состояний принадлежит русскому ученому Н. Н. Шиллеру (1900 г.) и К. Каратеодори (1909 г). [c.54]

Первая формулировка. Нельзя построить периодически действующую машину, все действие которой сводилось бы только к производству механической работы и отъему тепла от одного источника тепла. Под периодически действующей машиной в широком смысле понимается теплосиловая установка, в которой рабочее тело совершает циклы, производя работу за счет теплоты. Формулировка указывает на то, что при совершении цикла кроме [c.46]

На наличие особого термодинамического принципа, определяющего закономерности превращения тепла в работу в тепловых двигателях, указывал еще С. Карно в 1824 г. В аналитическом виде второе начало термодинамики было сформулировано Р. Клаузиусом в 1850 г. (первая формулировка) и В. Томсоном (Кельвином) в 1851 г. (вторая формулировка) формулировка второго начала термодинамики в виде утверждения о существовании адиабатически недостижимых состояний принадлежит русскому ученому Н. Н. Шиллеру (1900 г.) и К. Каратеодори (1909 г.). Критиче- [c.42]

Совокупность потерянных движений , взятая отдельно и сообщенная несвободному телу или системе тел, как невоспри-нимаемая , не может изменить состояния их движения. Эти простые соображения приводят к следующей исторически первой формулировке принципа Даламбера [c.345]

Ехли цикл совершается по часовой стрелке, то согласно принятому ранее правилу знаков для теплоты и работы применительно к рабочему телу L Z>0, Qi>-0 величина при этом не равна нулю и отрицательна. Чтобы убедиться в этом, допустим, что Qa >0. В этом случае от источника теплоты низшей температуры отнимается теплота Q . Вместе с теплотой Qi, полученной от источника теплоты высшей температуры, общее количество теплоты, отданной обоими источниками теплоты и преобразованной в работу, составит Qi + Qa = L. Превратив эту работу в теплоту при те.мпературе и передав ее источнику теплоты высшей температуры, мы придем к следующему результату от источника теплоты низшей температуры Га перенесено к источнику теплоты высшей температуры Tj Г> Га некоторое положительное количество теплоты и притом без каких-либо остаточных изменений в системе. Но согласно первой формулировке второго начала термодинамики это невозможно следовательно, Q.a не может иметь в случае L > 0 положительного значения, т. е. < 0. Таким образом, при положительной полезной работе L рабочее тело получает от более нагретого тела количество теплоты Qi и отдает менее нагретому телу количество теплоты Q,, т. е. Qj i> 0 и Qa < 0. Из этого следует, что между абсолютными значениями L, Qi и Qa существует соотношение [c.48]

Однозначность энтропии. Энтропия есть однозначная функция состояния тела. Это свойство энтропии вытекает непосредственно как из первой, так и из второй формулировок второго начала термодинамики. Будем вначале исходить из первой формулировки. Тогда если бы энтропия была не однозначной функцией состояния, то через точку 1 (рис. 2.20, а) могли бы проходить две обратимые адиабаты, соответствующие значениям энтропии Si и S2, где Sa i>Si. Выбрав две изотермы температур Ti и Га так, как показано на рис. 2.20, а, можно было бы осуществить цикл labl dl, при котором площадь lab равняется площади led, так что общая работа цикла равна нулю. Однако в цикле labl dl от источника теплоты низшей температуры отводится теплота — Si), а источнику теплоты высшей темпе- [c.59]

Если цикл совершается по часовой стрелке, то L > О, > О, а ( 2 < 0. Очевидно, что Qg не может быть положительной величиной. В самом деле, вместе с теплотой Q , полученной от источника теплоты высшей температуры, обш,ее количество теплоты, отданной обоими источниками теплоты и преобразованной в работу, составляет -f + = L. Если Qa > О- то после превращения этой работы в теплоту при температуре t-i и передачи ее источнику теплоты с этой температурой источник не только возвратится к начальному состоянию, но и получит дополнительное количество теплоты, равное Qj- Другими словами, от источника теплоты более низкой температуры 2 будет перенесено к источнику теплоты более высокой темпратуры ti > некоторое положительное количество теплоты Q., без каких-либо остаточных изменений в системе (без затраты работы). Но согласно первой формулировке второго начала термодинамики это невозможно. Следовательно, Q2 не может иметь в случае L > О положительного значения, т. е. Q2 < 0. Таким образом, при положительной полезной работе L рабочее тело получает от более нагретого тела количество теплоты Qi и отдает менее нагретому телу количество теплоты Q , т. е. > О и Q2 < О, Из выражения (2.2) следует, что справедливо соотношение [c.61]

Проводя экспериментальное исследование поведения величин AG и АН при низких температурах, Нернст пришел к выводу, что и кривая AG = AG T) имеет при Т- 0 горизонтальную касательную, т. е. (dAGjdT ) = 0. Это утверждение составляет основное содержание тепловой теоремы Нернста, которая справедлива для конденсированных сред и исторически представляет собой первую формулировку третьего закона терлюдинамики. [c.255]

Вечный двигатель второго рода невозможен. Другими словами, нельзя осуществить теп л о ib ой двигатель, единственным результатом действия которого было бы превращение тепла какого-либо тела в работу без того, чтобы часть тепла передавалась другим телам. Это утверждение находится в полном соответствии со вторым началом термодинамики в его первой формулировке. Действительно, если бы можно былс получать положительную работу за счет охлаждения только одного единственного источника тепла и притом так, чтобы все отданное источником тепло превращалось в работу без передачи некоторой доли этого тепла присутствующим телам с более иизкой, чем у источника, температурой, то, превратив полученную работу в тепло при температуре более высокой, чем температура источника, мы тем самым осуществили бы перенос тепла к телу с более высокой температурой без каких-либо остаточных изменений в состоянии участвующих в процессе тел, что, как мы уже знаем, невозможно. [c.57]

Первая догадка о существовании особого принципа, определяющего закономерности лревращения тепла в работу, была высказана С. Карно. (в его знаменитом сочинении Размышления о движущей силе огня и 0 машинах, способных развивать эти силы ) через 40 лет после появления яа ровой МаШ И Ны и еще до того, ка к стало известным первое начало термодинамики. Задача, которую ставил себе Карно в своем исследовании, состояла в анализе действия паровой машины, с тем чтобы выясиить, как сделать, чтобы она стала аилучшей и наиболее экономичной. Этот анализ привел Карно к основополагающей гипотезе о том, что при постоянной температуре нельзя полученное от тела тепло превратить в работу, не произведя лри этом никаких изменений в самом теле или других окружающих его телах. По существу этот вывод представлял собой начальную, исторически первую формулировку второго начала термодинамики. Таким образом, исследование Карно знаменовало собой рождение новой физической теории — теории тепла, или термодинамики. Но работа Карно содержала нечто большее, чем просто описание нового физического принципа. Она включала также конкретные результаты, полученные на основе этого общего принципа, в частности блестящее доказательство независимости к. п. д. обратимой машины от природы рабочего вещества, известное теперь лод именем теоремы Карно. Другим важным выводом из исследований Карно явилось доказательство того факта, что к. п. д. обратимого теплового двигателя является верхним пределом эффективности действия двигателя вообще. [c.95]

Эта первая формулировка закона инерции представляется несколько неопределенной, поэтому следует более точно описать движение тела, о котором идет речь. Предположим для большей ясности, что имеется в виду твердое тело. В формулировке не говорится о вращательном движении, которое тело может иметь вокруг некоторой пересекающей его оси, а только о его поступательном движении в пространстве. Чтобы вполне определить это поступательное дэижение, необходимо рассмотреть движение какой-нибудь [c.118]

Тут же И. Бернулли дает, по существу, первую формулировку оптикомеханической аналогии, хотя, еще в очень частной форме. Он пищет Я укажу, что мною открыто удивительное совпадение между кривизной луча света в непрерывно изменяющейся среде и нашей брахистохронной кривой ). [c.782]

Допущения 1—5 были сделаны априори, а допущения 6 и 7 дополнялись в процессе соверщенствования модели при согласовании с определенными экспериментальными данными. В первой формулировке предполагалось, что поток всех частиц в электролите был нулевым при у = 6Р, поэтому ничего не было известно о реакциях в зоне верщины. Благодаря окислению титана электролит в трещине становился достаточно кислым и высокопроводи-мым, в результате чего могло быть небольщое падение потенциала в трещине. Единственным путем уменьщения проводимости и получения больщего падения потенциала в трещине (в пределах 2 В) в соответствии с областью линейной зависимости скорости роста трещины при КР от потенциала было допущение ограниченного массопереноса галоидных ионов к вершине трещины на расстоя- [c.395]

Этот результат находится в полном соответствии со вторым началом термодинамики в его первой формулировке. Действительно, если бы можно было получать положительную работу за счет охлаждения только одного единственного источника тепла, то, пренратив полученную работу в тепло при температуре, большей, чем температура источника, мы тем самым осуществили бы перенос тепла к телу с более высокой температурой без каких-либо остаточных изменений в состоянии участвующих в процессе тел, что, как мы уже знаем, невозможно. [c.38]

Для теоретической механики имеет принципиальное значение открытый Ломоносовым фундаментальный закон природы— закон сохранения веихества. Первая формулировка этого закона, была дана Ломоносовым в письме к Л. Эйлеру от 5 июля 1748 г. Ломоносов пишет ...все изменения, совершающиеся в природе, происходят таким образом, что, сколько к чему прибавилось, столько же отнимается от другого. Так, сколько к одному телу прибавится вещества, столько же отнимается от другого... Этот закон природы является настолько всеобщим, что простирается и на правила движения тело, возбуждающее толчком к движению другое, столько же теряет своего движения, сколько отдает этого движения другому телу . Известные в современной аэромеханике и гидромеханике уравнения непрерывности (или сплошности) представляют не что иное, как закон Ломоносова для механических движений жидкости или газа. [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...