Момент реакции

В число сил и моментов, входящих в уравнения (12.1), включаются реакции и моменты реакций в кинематических парах группы. [c.104]

Составляем и решаем уравнения равновесия отдельных звеньев. Уравнения равновесия колеса / (рис. 62. б). К колесу приложены уравновешивающий момент Му = 4 нм, направленный в сторону, противоположную моменту реакция Pji стороны колеса 2 на колесо 1, направленная под углом а = 20 к касательной к начальной окружности колеса 1, и реакция в шарнире А, приложенная к его оси. Уравнением равновесия колеса 1 будет [c.109]

Реакции опор определяют из уравнения равновесия, сумма моментов внешних сил относительно рассматриваемой опоры и момента реакции в другой опоре равна нулю. [c.101]

Момент реакции нити 5 относительно оси Оуу [c.151]

На волчок действуют внешние силы сила тяжести G и реакция опоры О. Так как момент реакции опоры относительно точки О равен нулю, то главный момент внешних сил относительно [c.249]

Ц Ti X / ,= S Мш = Мо — главный момент реакций связей относительно центра О [c.284]

Вал I с колесом 1 (рис. 213,6). На этот вал действуют вес "Pi, пара сил с моментом реакция подшипника 7 и реакция колеса 2. Реакция подшипника, если пренебречь его раз- [c.110]

Однородный брус АВ длины I и веса Р шарнирно крепится на конце А и свободно опирается на цилиндр радиусом г в точке К, образуя угол а с горизонтом. Пренебрегая трением, указать, чему равен момент реакции Ra относительно точки D пересечения линии действия силы тяжести Р и радиальной прямой ОК, Трением пренебречь. [c.7]

Невесомая трехшарнирная арка нагружена горизонтальной силой f =10 кН. Определить момент реакции [c.8]

Момент реакции N можно находить или как произведение N на плечо h = 2l os а, или же можно представить силу N разложенной вдоль АВ и по нормали к АВ на составляющие Vi, и искать mom N по теореме Вариньона mom N = mom + mom N . При этом mom N = 0 и мы получим mom /if = mom iVj = 2/ Л/ os а. Такой прием бывает особенно удобен в случаях, когда возникают затруднения с подсчетом плеча. [c.250]

Момент реакции опоры N относительно точки О равен нулю. Следовательно, скорость конца вектора кинетического момента будет всегда перпендикулярна векторам (Oi и о>2. [c.195]

Момент, реакции. .. заделки. Момент пары сил. .. в заделке. Освобождение. .. от заделки. [c.24]

Однородный стержень массой 8 кг колеблется в вертикальной плоскости. В некоторый момент времени его точки А и В имеют ускорения ai = 3 м/с , Д2 = 6 м/с . Определить в этот момент реакцию правой пружины. Размеры /, = 1 м, /2 = 0,3 м. (84,6) [c.295]

В этих уравнениях отдельно выписаны проекции и моменты реакций и активных сил. Рассматривая уравнения (111.43), заключаем, что первые пять уравнений устанавливают зависимость между реакциями связей в точках Л и В и активными силами. В шестое уравнение входят лишь активные силы. Следовательно, это уравнение и есть искомое условие равновесия. Формулируется это условие равновесия так несвободное твердое тело с двумя закрепленными точками или неподвижной осью) находится в равновесии, если алгебраическая сумма моментов активных сил относительно неподвижной оси равна нулю. [c.293]

Замечания о главном моменте реакций внутренних связей [c.64]

Можно доказать, что главный момент реакций идеальных внутренних связей относительно произвольной точки равен нулю. Действительно, из условия (1.21) для возможных перемещений, которые оставляют точки системы на связях, имеем [c.64]

Если пренебречь силами сопротивления воздуха и моментом трения в оси, то внешними силами, приложенными к телу, будут реакция оси и сила тяжести G. Но момент реакции относительно оси подвеса равен нулю, момент же силы тяжести равен — Gs sin ф. Дифференциальное уравнение вращения тела принимает вид [c.179]

Последнее соотношение показывает, что в настоящем случае множитель к пропорционален составляющей момента М реакций шарниров ио оси веду-щего вала. Сам же момент М, так же как и моменты реакций подшипников Л1( и М2, остается пока неопределенным. [c.335]

При ф = О, Я.. .. имеем М = —М,и = —Л1,, т. е. момент реакций равен по величине и противоположен по направлению задаваемому моменту Л1, при (j) = я/2, Зя/2,. .., согласно (83), момент пары реакций, приложенной к вилке ведомого вала, будет равен —М = (M,/ os а) = МгК, т. е. одинаков по величине и противоположен по направлению моменту полезного сопротивле- [c.336]

Таким образом, все моменты реакций определены как по величине, так и по направлению. Легко проверить, что условия ортогональности моментов М , Л1[, Л12 соответствующим осям ОЛ, и ОВи 0,0 и ОО2 выполняются. [c.336]

Ось Су совпадает с осью вращения наружного кольца пренебрегая трением, имеем поэтому = и наоборот, /п< с) 0 уак как к внутреннему кольцу должен быть приложен некоторый момент реакций относительно оси Сх, чтобы предотвратить вращение кольца вокруг этой оси. Величина этого момента (здесь и далее массами колец пренебрегаем) определяется по первому уравнению (44) [c.618]

Угловая скорость собственного вращения не вошла в это уравнение она войдет в первое уравнение (104), в правую часть которого следует внести добавочное слагаемое, выражающее момент реакции паза, который из этого уравнения и определится. [c.626]

Так как моменты реакций и подпятника А и подшипника В относительно оси 2 также равны нулю. [c.612]

Здесь L, М, N обозначают проекции результирующего момента системы заданных сил Fv относительно начала координат проекции момента реакции вычислялись по известному правилу из матрицы [c.59]

Моменты реакций подшипника и подпятника, а также сил Р относительно оси 2 равны нулю, так как линии действия этих сил пересекают ось сумма моментов внешних сил относительно оси вращения называется вращающим моментом. Тогда [c.158]

Прикладываем в сечении А пару сил с моментом, равным единице (единичный момент). Реакции опор от этого момента показаны на рис. 7-5, д. Уравнения единичного момента на первом и втором участках [c.143]

Условие для определения наивыгоднейшей длины консоли записывается так Мо 1 = Л тах-Найдем эти моменты. Реакции опор будут [c.99]

При этом все материальные точки тела Т создают моменты реакций, действующие вокруг осей х я у [c.23]

Уравнения (VI.11) полностью совпадают с уравнениями (VI.4), полученными с использованием обобщенных уравнений Эйлера. При составлении уравнений движения сложных гироскопических систем при помощи обобщенных уравнений Эйлера оказывается необходимым для согласования дифференциальных уравнений движения отдельных элементов системы определять моменты реакций связей между элементами с использованием принципа Д Аламбера (такие примеры даются в гл. VII). [c.126]

В ряде случаев нахождение моментов реакций связей может оказаться достаточно сложным, так как требует глубокого проникновения в физику явлений, происходящих при движении всех элементов системы. [c.126]

Выполняют расчеты валов на статическую прочность и на сопротивление усталости. Расчет проводят в такой последовательности по чертежу сборочной единицы вала составляют расчетную схему, на которую наносят все внешние силы, нагружающие вал, приводя плоскости их действия к двум взаимно перпендикулярным плоскостям (горизонтальной X и вертикальной У). Затем определяют реакции опор в гбризонтальной и вертикальной плоскостях. В этих же плоскостях строят эпюры изгибающих моментов Мх Му, отдельно эпюру крутящего момента Предположительно устанавливают опасные сечения исходя из эпюр моментов, размеров сечений вала и концентраторов напряжений (обьршо сечения, в которых приложены внешние силы, моменты, реакции опор или места изменений сечения вала, нагруженные моментами). Проверяют прочность вала в опасных сечениях. [c.165]

Нагрузки от момента (реакции Fri, Ft2, , гг) распределяются по болтам пропорционально их деформациям при повороте кронштей- [c.38]

Определим, какие внешние силы действуют на раму при этом вращении По теореме Резаля главный момент внеиншх сил Л с относительно точки С геометрически равен скорости и. На раму с укрепленным в ней маховиком действуют внешние силы сила тяжести G гироскопа и реакции подшипников Л и S, в которых находится ось рамы. Сила тяжести G, приложенная в точке С, не имеет относительно нее момента, и, следовательно, главный момент внешних сил Мс представляет собой суммарный момент реакций ПОДИ]КИННКОВ. [c.251]

Невесомая плоская конструкция находится в равновесии под действием пары сил с моментом М. Определить момент реакции Re относительно точки А, если AB = B = D=DE,AB ,B , DA DE. [c.11]

Реакции в заделке. Заделкой называется жесткое (неподвижное) соединение звеньев. Их взаимодействие сводится к силе и моменту реакции. На рис. 5.4,5 показана заделка в неподвижной стенке стержня, на который действует плоская система сил / 1 и РРеакцию удобно представить в виде двух составляющих и силы и реактивного момента М. [c.56]

На поворачиваемый вокруг ребра D массив действуют вес и реакция в ребре D. Момент реакции относительно оси вращения равен нулю, следовательно, равна нулю и работа реакции. Момент веса — величина переменная — равен произведе-дению силы 4 7" на плечо D os ф, где ф (см. рис. 211, б) —угол, составляемый D с горизонтальной плоскостью [c.372]

Теорема 5.1.5. Пусть после освобоок.дения от некоторых связей оставшиеся связи идеальны и допускают дифференциал вращения вокруг произвольной оси. Тогда производная по времени от вектора кинетического момента равна сумме моментов внешних активных сил, включая моменты реакций удаленных связей [c.386]

НИИ звена 2 относительно звена / линия действия реакций и смещается относительно центра пары на Д. Она должна быть касательной к кругу трения чтобы определить ее направление, пользуются следующим правилом направление момента реакции (Нц) относительно центра О должно совпадать с направлениеТи относительной угловой скорости с тем же индексом ( oji). Использование угла трения и круга трения часто облегчает силовой анализ механизмов. [c.45]

Составлениё дифференциальных уравнений движения сложной гироскопической системы с помощью второго метода Лагранжа не требует отыскания моментов реакций связей и, следовательно, глубокого анализа физики явлений, происходящих при движении системы, а сводится к выполнению ряда формальных математических преобразований. [c.126]

Отклонение оси z ротора гироскопа в результате его прецессии вокруг оси наружной рамки карданова подвеса, порождаемой моментом реакций в опорах карданова подвеса, оказывается ограниченным и достигает величины о t M. (VI.52 а)]. При этом направление отклонения aS гироскопа не зависит от знака момента Му внешних сил и при периодическом действии моментов Муу внешних сил разного знака отклонение оси z ротора гироскопа неизменно нарастает. Если диссипативными моментами [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...