Фазы неопределенность

В работе [1 ] в окислах Bi (в виде тонких пленок) обнаружили две фазы неопределенного стехиометрического состава с г. ц. к. структурой периоды решеток этих фаз равны 5,65 и 7,02 А. Кроме того, наблюдался окисел с гексагональной решеткой а = 4,04 А, с = 6,75 А. [c.212]

Эти соотношения не позволяют получать численную оценку перечисленных выше величин. Причиной этого является то, что данные соотношения включают также параметры зародышей новой фазы, до сих пор не известные. К неопределенным параметрам критических зародышей новой фазы относятся [c.82]

Уравнением (26,7) определяется только абсолютная величина временного множителя Л (О, но не его фаза ф1. Последняя остается по существу неопределенной и зависит or случайных начальных условий. В зависимости от этих условий, начальная фаза (3i может иметь любое значение. Таким образом, изучаемое периодическое движение не определяется однозначно теми заданными стационарными внешними условиями, в которых оно происходит. Одна из величин — начальная фаза скорости — остается произвольной. Можно сказать, что это движение обладает одной степенью свободы, между тем как стационарное движение, полностью определяющееся внешними условиями, не обладает степенями свободы вовсе. [c.142]

Действительно, данные о распределении энергии импульса по частотам, доставленные такой идеальной спектрограммой, позволили бы воспроизвести только коэффициенты отдельных элементов ряда (интеграла), на которые согласно теореме Фурье можно разложить импульс, ибо интенсивность отдельной спектральной линии определяется соответствующим коэффициентом разложения. Однако форма импульса зависит не только от значения этих коэффициентов, но также и от соотношения фаз отдельных его компонент. Поэтому импульсы самой разнообразной формы могут соответствовать одним и тем же значениям коэффициентов Фурье и, следовательно, давать одно и то же спектральное разложение. Таким образом, задача о разложении данного волнового импульса в спектр при помощи заданного аппарата решается однозначно. Воспроизведение же исходного импульса по его спектру, даже полученному с помощью прибора бесконечной разрешающей силы, остается неопределенной задачей. [c.220]

Состояния ПОЛЯ с определенным числом фотонов и состояния с определенной фазой. В состояниях квантованного поля с определенным числом фотонов фаза поля оказывается совершенно неопределенной. Напротив, в состояниях с определенной фазой является совершенно неопределенным число фотонов. Не будем показывать здесь, как описываются состояния с определенной фазой. Ограничимся тем, что попробуем продемонстрировать различие между двумя рассматриваемыми типами состояний поля п.ри помощи графического представления изменения амплитуды поля со временем в некоторой фиксированной точке для моды поля с конкретной частотой oj. Это представление дано на рис, 13.5, к которому следует относиться с известной осторожностью (как к любой попытке графически изобразить квантово-механическое состояние). [c.300]

Обычно взаимно превращающиеся фазы разделяют на более плотные и менее плотные. Такой классификацией можно пользоваться, однако следует иметь в виду, что она в отличие от деления фаз на высокотемпературную и низкотемпературную содержит некоторую неопределенность, которая заключается в том, что более плотная фаза не всегда является более устойчивой при высоких давлениях (больших давления фазового равновесия при данной температуре), в то время как высокотемпературная фаза при высоких температурах всегда более устойчива, чем низкотемпературная. [c.205]

В рамках стабильного общего уровня производства жидкого топлива хорошо зарезервированная стратегия развития ЭК соответствует гипотезе систематического снижения абсолютных уровней добычи традиционной нефти (включая третичные способы ее добычи). Однако при этом в определенных пределах должны наращиваться добыча конденсата, добыча нефти на глубоководных шельфах и добыча вязких и битуминозных нефтей. Количественные пропорции этих новых способов добычи нефти в настоящее время весьма неясны, но в сумме они могут и должны существенно затормозить (а в начале второй фазы возможно даже полностью компенсировать) снижение добычи традиционной нефти [10, с. 183]. Радикальное решение проблемы обеспечения надежного снабжения народного хозяйства жидким топливом связано, по-видимому, с производством синтетического жидкого топлива (СЖТ) — метанола из природного газа и СЖТ из угля и сланцев. В сопоставлении с другими способами производства жидкого топлива эти меры требуют наибольшего времени подготовки и затрат и одновременно являются самыми неопределенными с точки зрения будущих экономичности и сроков реализации. В этих условиях особенно важно сделать крупные научно-технические заделы по этим мероприятиям, имея в виду их жизненную необходимость при реализации худших условий добычи нефти и возможную эффективность как базы для увеличения экспорта жидкого топлива при оптимистических условиях ее добычи. [c.77]

Наиболее проблематичным и неопределенным является масштаб транспорта энергетических ресурсов из Сибири в Среднюю Азию, поскольку он сильно зависит от темпов развития народного хозяйства этого региона. При ускоренном перемещении новых энергоемких производств в этот регион во 2-й фазе потребуется перевозить из Сибири в несколько раз больше энергетических ресурсов, чем в настоящее время. Структура этого вывоза также еще очень неопределенна, по очевидно, что наряду с транспортом нефти и газа потребуются крупные перевозки угля и передача электроэнергии. [c.83]

Кроме условий нагружения форма ямок в значительной степени определяется также характером инициатора зарождения пор. Так, вытянутое включение может вызвать формирование вытянутой но форме ямки. Разрушение, возникшее на субгранице, границе раздела фаз или блоков, может затем развиваться с формированием ямок неопределенной формы. При однократном разрушении ряда высокопрочных сталей ямки также часто имеют неопределенные очертания. [c.26]

Обычно используют пары i, и 1 1, фу,. Однако измерения фаз сложны и, кроме того, дают неопределенный результат, поскольку измеряемые величины носят периодический характер-Поэтому в качестве исходных для определения е и г" использо [c.141]

Вообще не имеется ме.ханических параллелей для таких важнейших понятий волновой теории, как амплитуда, длина волны, частота, т. е. вообще для понятий, характеризующих форму волны ничего нельзя сказать о самой волновой функции, лишь функции W можно придать для волн смысл фазы, весьма, впрочем, условно из-за неопределенности формы волны. [c.683]

Уравнения движения МА, работающего в режиме редуцирования и в фазе вынужденного движения, получены на основе представления ИВ в виде двухмассовой динамической модели (рис. 1) и применения уравнения Лагранжа II рода с неопределенными множителями [3, 4] при этом приняты следующие координаты [c.80]

Однако при квазистатическом подходе к неопределенности всех спектральных методик, обусловленной отсутствием какой-либо информации о необходимой величине р, добавляется еще и неучет сдвига фаз в колебаниях по разным формам. Поэтому из всех приближенных формул, используемых для вычисления расчетных сейсмических факторов G , наиболее применяемой и рекомендуемой [2, 3] является среднеквадратичная оценка [c.187]

Неопределенность размеров и формы пор затрудняет расчет внутреннего теплообмена между газообразными продуктами разложения и твердой фазой. Однако, учитывая высокие температуры, можно допустить, что радиационный и конвективный теплообмен в порах настолько интенсивны, что можно принять гипотезу о местном температурном равновесии. [c.245]

В этот момент муфта начнет двигаться в обратную сторону, а рычаг, так как мы не учитываем его массы и сил сопротивления, действующих на него, останется в неопределенном состоянии. Для того чтобы сделать движение рычага на фазах сило- [c.40]

Так называемые среднетемпературные процессы, которым посвящен второй раздел, отличаются большим разнообразием это — нагревание и охлаждение, выпаривание и конденсация, перегонка, разделение, сушка и т. д. В разделе даны справочные материалы, необходимые для расчетов различных процессов и аппаратов, описаны наиболее перспективные и новые методы термической обработки материалов. Большое внимание уделено тепломассообменным процессам и аппаратам, в которых перенос вещества во взаимодействующих фазах и через границу между ними существенно увеличивает удельную тепловую нагрузку (на порядок и выше, чем в отсутствие массо-обмена). В методиках расчета оборудования учтены новые математические приемы и возможности ЭВМ, позволяющие, в частности, вместо неопределенного Множества результатов получать оптимальные параметры проектируемого оборудования. Так, впервые в компактной форме излагается аналитический метод расчета статики конвективной сушки. Конструкционные и технологические сведения ориентируют читателей на новые нормативные материалы, на современное крупнотоннажное оборудование с высокой производительностью. [c.8]

Количество влаги в жидкой фазе, при котором направление фазового превращения становится неопределенным, будем называть критическим содержанием жидкости и обозначать d . Критическое содержание жидкости можно найти из равенства [c.56]

Насыщенный органический раствор с расходом 0,455 м /мин вступает в контакт с азотной кислотой (расход которых составляет 16 л/мин) в центробежном контакторе. Реэкстракцию ведут в условиях сплошной водной фазы. Эффективность реэкстракции невелика — от 60 до 80 %. Пытались проводить реэкстракцию раствором азотной кислоты меньшей концентрации при большем расходе, но результаты были неопределенными. При такой реэкстракции иттрий и редкоземельные элементы отделяются от 236 [c.236]

Начало остановки на кривой агрева оказывается неопределенным не только из-за невозможности перемешивания твердой фазы, но также из-за того, что в большинстве случаев небольшие количества примеси понижают точку плавления ме-талл а в гораздо большей степени, чем точку затвердевания. [c.126]

Случайный поиск обеспечивает независимость работы автобалансирующего устройства от скорости вращения и устраняет вибрации не только от дисбаланса, но и от таких факторов, как нагрев, трение и т. п. Система не требует измерения фаз и может работать с аппаратурой, показывающей только наличие вибраций опор и изменение их амплитуд. Однако она достаточно сложна и требует наличия каналов передачи энергии и информации с неподвижных частей машины не вращающиеся. В силу случайного характера поиска время балансировки непостоянно и нет гарантии достижения уравновешенности в практически приемлемое время. В процессе балансировки дисбаланс может возрастать на неопределенную величину. Эти свойства ограничивают использование метода. Однако конструкция устройства может быть упрощена, а процесс балансировки стать более надежным, если в метод случайного поиска ввести некоторую закономерность, например задать траекторию движения массы, оставив случайным только выбор направления ее движения. [c.77]

Таким образом, условием равновесия является достижение такого состояния системы, при котором свободная энергия будет минимальной. Однако менее устойчивая фаза может сохраняться неопределенно долго из-за трудностей зарождения новой, более стабильной фазы. [c.170]

Если число фаз в гетерогенной композиции больше двух, характеристика ее морфологии и выбор метода расчета упругих и вязкоупругих свойств значительно усложняется. В качестве примера рассмотрена тройная композиция, представляющая собой смесь двух типов гомогенных частиц наполнителя с различными упругими константами матрицы. Расчеты верхнего и нижнего пределов по уравнениям (3.4) и (3.5) можно производить прямым путем, однако при использовании уравнений (3,11) и (3.12) возникает некоторая неопределенность. Эти уравнения, в принципе, можно использовать непосредственно для расчета модулей многокомпонентных систем, однако лучшие результаты дает двухступенчатое применение уравнений [17]—сначала для расчета модуля композиции с одним типом частиц, а затем для расчета модуля композиции в целом на основе полученных данных о модуле матрицы с учетом свойств другого типа частиц дисперсной фазы. По-видимому, не существует теоретического обоснования порядка такого двухступенчатого расчета. Было показано [46], что результаты, полученные для модуля упругости при сдвиге при ступенчатом использовании уравнения (3.14), зависят от порядка чередования типа частиц наполнителя при расчете и не эквивалентны результатам расчета при использовании трехкомпонентной формы уравнения (3.12). Определенную роль при этом играет относительный размер частиц наполнителей разных типов. Кажется естественным, что если размер частиц наполнителя одного типа в среднем значительно больше второго, то меньшие частицы и матрица совместно образуют более эффективную матрицу для более крупных частиц. Экспериментальные данные по [c.168]

Свойства эвтектик показывают, что их поведение в основном подобно доведению матрицы, содержащей дисперсные частицы второй фазы, вытянутые в направлении роста, с неопределенным отношением длины к диаметру. Далее будем считать эвтектики именно такими, хотя подтверждающие факты могут быть даны лишь в некоторых случаях. Принимается, что дисперсная фаза внутри эвтектического зерна располагается непрерывно в направления роста при допущении, что пластинки или волокна имеют конечные размеры и разветвления [c.130]

Чтобы вывести систему из равновесия, необходимо повысить щн понизить температуру. Скорость плавления достигает заметной величины при настолько незначительных повышениях температуры на границе фаз, что увеличение температуры выше точки плавления в обычных условиях эксперимента не улавливается. При понижении температуры соприкасающихся фаз наблюдается переохлаждение жидкой фазы, которое является движущей силой процесса кристаллизации. Если в жидкости нет твердой фазы, то при понижении ее температуры удается достигнуть больших значений переохлаждения. Жидкость в переохлажденном состоянии в известном температурном интервале может сохраняться неопределенно долгое время. Если в такую жидкость внести кристаллик того же вещества, то его рост начинается не всегда. Для каждой температуры переохлаждения данного вещества существует вполне определенный размер устойчивого зародыша, способного к росту кристаллик меньшего размера будет пла- [c.56]

Система из двух приведенных уравнений является неопределенной,так как в этих уравнениях имеются четыре переменных. Для двух переменных можно дать любое значение, и только тогда эта система становится определенной. Для нашего случая, когда при днух компонентах имеем две фазы, система имеет две степенп свободы (число степеней свободы равняется разности между числом переменных и числом уравнений). [c.111]

Таким образом, регулируя скорость охлаждения, можно добиться разной степени распада — вплоть до полного его подавления. Такие пересыщенные растворы неустойчивы. Если, однако, тепловая подвижность атомов переохланаденного раствора недостаточна, то состояние пересыщения может сохраняться неопределенно долгое время. В противном случае с течением времени будет происходить постепенный распад пересыщенного раствора с выделением избыточной фазы. Этот процесс будет ускоряться при повышении температуры. [c.141]

Основная неопределенность при реализации точки кипения неона связана с недостаточной точностью данных об изотопическом составе природного неона. В положении о МПТШ-68 редакции 1968 г. его состав определялся следующим образом 90,9 % °Не, 0,26 % Ые и 8,8 % Ne, что было основано на измерениях, проведенных в 1950 г. [60]. Выполненная позже работа [75] утверждает, что более вероятным является следующий состав естественного неона 90,5 % Ne, 0,26 7о 2 Ые и 9,26 % 2=Ме. МПТШ-68 редакции 1975 г. основывается на этих новых значениях. Присутствие тяжелых фракций в неоне естественного состава, т. е. Ne и N0, приводит к слабой зависимости давления от соотношения жидкой и паровой фаз и от направления процесса испарения или конденсации жидкого образца. Температура исчезновения паровой фазы названа точкой кипения, а температура исчезновения жидкой фазы — точкой росы. При увеличении количества неона в камере различие между точкой кипения (жидкость естественного состава) и точкой росы (пар естественного состава) составляет 0,4 мК. Существует, однако. [c.160]

Координата L начала области испарения определяется из условия достижения охладителем состояния насыщения ti =ts, г = г , а координата К ее окончания — из условия, что энтальпия охладителя здесь равна энтальпии /" насыщенного пара. При наличии второй зоны возникает неопределенность в расчете температуры охладителя, который представляет собой смесь перегретого пара с микрокаплями. Поэтому принимается, что в этой зоне температура смеси равна температуре паровой фазы в точке Z изменения структуры двухфазного потока. Температура внешней поверхности не должна превышать предельно допустимой величины Т . [c.135]

Существенно, что введенные таким способом свойства мембраны зависят от ее расположения между объемными фазами. Выбор положения мембраны является достаточно произвольным, в то время как экспериментальные результаты измерения термодинамических свойств поверхности, очевидно, не должны зависеть от этого выбора. Иначе говоря, значения величин поверхностных избытков 5 , U остаются неопределенными, аналогично тому как не определены значения соответствующих свойств объемных фаз, пока не зафиксированы уроини их отсчета (см. 10). Наблюдение свойств граничащих объемных фаз позволяет, однако, находить относительные значения поверхностных избытков свойств. Если, например, адсорбцию Г/1 любого /-Г0 вещества относительно 1-го вещества определить выражением [c.139]

Когерентные состояния (состояния Глаубера). При рассмотрении излучения с высокой степенью когерентности используют когерентные состояния, для которых как число фотонов, так и фаза поля характеризуются конечными неопределенностями. Когерентные состояния были исследованы Р. Глаубером, поэтому их часто называют состояниями Глаубера. [c.301]

Независимо от Ландау и Гинзбурга Пиппард [74] развил качественную теорию поверхностной энергии, которая, как и первая, учитывает пространственные изменения параметра упорядочения, но отличается от нее в некоторых существенных чертах. Пиппард предположил, что ширина переходной области, а следовательно, и Д определяются корреляционной длиной в сверхпроводящей фазе. В чистых металлах Д, по предположению, равно по порядку как это следует из соотношения неопределенности (21.16). В сплавах Д по порядку величины совпадает со средней длиной свободного пробега I. Вплоть до весны 1955 г. не было никаких экспериментальных доказательств зависимости Д от I. Фактически X зависит от I таким образом, что различия в выводах теорий Пинпарда и Ландау — Гинзбурга оказываются небольшими. [c.732]

Формируемое таким образом оптимальное разграничение между ядерной энергией и углем во 2-й фазе переходного периода обладает очень широкой зоной экономической неопределенности. Это означает, что даже относительно небольшое (на —5—10%) изменение сравнительной экономичности ядерных и угольных энергоустановок вызывает их взаимозамещение на десятки миллионов тонн условного топлива. Иными словами, на этой фазе ядерная энергия и уголь практически равноэкономичны (при имеющихся сейчас весьма ненадежных оценках их экономических показателей в столь далекой перспективе) в очень широком диапазоне уровней их производства. Поэтому более четко уяснить их роль в перспективной структуре энергетического баланса можно только путем оценки возможных ограничений на рост производства этих энергоресурсов. [c.79]

Свойства физически адсорбированных слоев В0ДЫ1. Атомно-молекулярная форма существования на поверхности твердого тела воды в адсорбированном состоянии до настоящего времени является предметом острых дискуссий [51, 52]. Остается неопределенной область температур фазовых переходов адсорбированной воды в различные модификации льда Полученные изотермы адсорбции воды на металлах (рис. 24) показывают, что в диапазоне температур от 253 до 293 К при полимолекулярной адсорбции (п>5) равновесие адсорбированной воды с ее паром в воздухе описывается уравнением (29), причем теплота испарения (конденсации) оказывается равной 49 кДж/моль. Отчетливо выраженных изломов на изостерах в области температур фазовых переходов не имеется, что отчасти свидетельствует об отсутствии замерзания воды в адсорбированной фазе при низких температурах. [c.50]

При этом для исключения неопределенности в точках ц (ijjio) = = оо и г" ( ю) = °° сигнатура берется от обратных величин Иц (i[ io) и 1/г 2 (i 5io)- Предлагаемая замена аргумента может быть реализована на АВМ и интерпретируется как отставание либо обгон исходной кинематической функции по фазе в зависимости от знака функции величина отставания или обгона определяется величиной суммарных зазоров и Ag. Так как нас интересуют отклонения в движении реального механизма от движения идеальной кинематической схемы, проведем замену переменных [c.49]

Рис. 4. Зависимость напряжения шумов разностного фототока от фазы гетеродина а — оОласть квантовой неопределенности б — результат эксперимента. Пунктирными линиями показан уровень дробового шума и соответствующее ему вакуумное состояние (его область квантовой неопределенности).

В обоих последних случаях реакция не ограничивается поверхностью раздела фаз, как предполагалось в 5-4. Она протекает также и в газовой фазе наряду с гетерогенными реакциями имеют место и гомогенные. Этот факт вносит некоторую неопределенность в наш расчет теплообмена при числах Люиса, не равных единице. [c.214]

Методика. В 6-2 излагается основной аналитический метод, позволяющий свести решение задачи к анализу двух совместных уравнений. Поскольку по меньшей мере одно из этих уравнений обычно нелинейно, потребуется привлечь численный или графический способ решения. Устранение неопределенности, связанной с температурой поверхности раздела фаз, как будет показано, не представляет особых трудностей. После этого скорость массопереноса можно определить (хотя и с большими затратами труда) так же просто, как и в примерах гл. 5. В излагаемой теории придается большое значение числу Люиса рассматриваемой фазы. [c.230]

При возбуждении поля одномодовым одночастотным квантовым генератором излучение является когерентным и дает распределение Пуассона для отсчетов фотоэлектронов на выходе фотоде-тект.ора (например, ФЭУ). Все статистические характеристики (распределение вероятностей, производящая функция, моменты) одинаковы независимо от того, известна или неизвестна фаза излучения. Физически это обстоятельство объясняется потерей фазы при регистрации отдельных фотонов (в соответствии с принципом неопределенности). Распределение Пуассона имеет минимальную дисперсию из всех распределений, встречающихся при описании статистических свойств оптических полей (1,2 табл. 1.1). Кроме того, в табл. 1.1 приведены характеристики одномодового излучения с равномерными распределениями абсолютной амплитуды и фазы. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...