Коэффициент взаимодействия частиц

Поправочный коэффициент с учитывает взаимодействие частиц со вставками. Время Тг и т определяется по (2-60) (й = у/ув) [c.91]

В другом случае, когда число столкновений между частицами велико, а длина пути свободного пробега частиц мала, движение частиц аналогично вязкому течению со скольжением. Вязкость твердой фазы отражает взаимодействие частиц между собой на микроскопическом уровне. В области, где плотность твердой фазы равна рр, напряжение сдвига Тр и коэффициент трения [c.234]

Для взаимодействия частиц высоких энергий характерно постоянство среднего значения коэффициента неупругости — независимость этого коэффициента от начальной энергии первичной частицы и массового числа ядра-мишени. Коэффициент неупругости для протонов составляет 0,3—0,4, а для пионов 0,15—0,2. На рис. 15.10 в качестве примера приведены рассчитанные [c.252]

Как видно из приведенного молекулярного смысла вириальных коэффициентов, вириальная форма (1.6) возможна только для систем с такими силами взаимодействия между частицами, для которых допускается само представление о парных, тройных, четверных и т. д. взаимодействиях частиц. Это справедливо тогда, когда отношение радиуса действия сил взаимодействия к среднему расстоянию между частицами (отношение пропорционально плотности NjV) является малым (по сравнению с еди- [c.32]

Важно отметить, что оценка (3.7.1) слишком груба и не дает полного представления о вкладе неупругих столкновений е коэффициенты переноса. Естественно, что исследование процессов переноса в реагирующем газе с помощью уравнения Больцмана приводит к новым скобочным выражениям и интегралам столкновений, существующим только для реагирующего газа. Вычисление этих интегралов возможно, если детализирована динамика неупругого взаимодействия частиц. Одна из возможных моделей (можно показать, что при некоторых дополнительных связях между сечениями она отвечает и принципу микроскопической обратимости) [c.127]

По мере стабилизации свойств смазки в установившемся режиме скорость ионизации становится малой, но достаточной для обеспечения сбалансированности процессов образования, разрушения и ухода из зоны контактного взаимодействия частиц износа на таком уровне, который определяет низкие значения износа и коэффициента трения. [c.54]

Закон Бера является типичным законом малых концентраций, когда взаимодействием частиц друг с другом можно пренебречь. По мере же увеличения концентрации частиц вероятность взаимодействия между ними резко возрастает, что в свою очередь может привести к изменению тех или иных свойств среды, не учитываемых законом Бера. При взаимном реагировании частиц могут образовываться более сложные комплексы, которые имеют спектр поглощения, отличный от спектра исходного вещества. Одновременно с этим изменение концентрации поглощающего вещества может сопровождаться изменением его коэффициента преломления п. [c.140]

Когда расстояние между частицами составляет величину порядка нескольких диаметров, все изложенные методы дают в общем сравнимые результаты, поэтому эффект взаимодействия частиц проще всего определять в приближении точечных сил, исходя из данных по скоростям осаждения или вычисленных коэффициентов сопротивления для одиночных частиц. [c.282]

В формуле (6.13) коэффициент Л, называемый коэффициентом взаимодействия, учитывает отклонение от формулы простого правила смеси, и является мерой термических напряжений, возникающих в композиции при изменении температуры. Коэффициент Л равен нулю, если объемный модуль упругости наполнителя равен объемному модулю упругости матрицы. Следует отметить, что если свойства отдельных фаз не изменяются при взаимодействии по границе раздела,, то коэффициент расширения композиции зависит только от объемных долей фаз, причем влияние размера частиц очень мало. [c.256]

Рис. 6.15. Зависимости коэффициента взаимодействия Ь с учетом Кт от отношения площади поверхности к объему частиц наполнителя (S/V)

В качестве основы для теоретического определения коэффициентов бинарной диффузии был избран метод линейной теории реакций (метод Кубо). По этому методу в приближении классического газа, условием которого является малое время взаимодействия частиц, а также на основе того факта, что в первом приближении оператор столкновений зависит только от разноименных взаимодействий для самодиффузии, аналогично 17] получено [c.47]

Интегралы столкновений можно рассчитать, если известен потенциал межмолекулярного взаимодействия частиц или если измерены или рассчитаны сечения которые можно получить из данных по интенсивности рассеяния и по коэффициенту взаимной диффузии. [c.230]

Такое увеличение коэффициента переноса объясняется следующим. Напряженность поля в зазоре между электрофотографическим слоем и бумагой создает необходимую отрывающую силу для отделения частиц от слоя и определяет достаточное адгезионное взаимодействие частиц с бумагой. При прижиме электродов расстояние между ними уменьшается, напряженность поля увеличивается и процесс переноса частиц идет более интенсивно. В случае, когда сначала осуществляется прижим, а затем подается потенциал (кривая 2), напряженность поля влияет на процесс переноса частиц при определенном расстоянии между электродами. При минимальном расстоянии наряду с увеличением емкости системы повышается электропроводность. Увеличение емкости приводит к росту напряженности поля, а увеличение электропровод- [c.389]

Для систем со слабым взаимодействием или с малым параметром плотности имеется еще одна возможность упростить уравнение (5.4.18), поскольку в этих случаях статические восприимчивости (5.4.9) и кинетические коэффициенты (5.4.16) удается вычислить методами теории возмущений. Предположим, например, что оператор Н в гамильтониане (5.4.16) описывает слабое взаимодействие частиц или квазичастиц. Кинетические коэффициенты (5.4.2) имеют по крайней мере второй порядок по взаимодействию, так как выражение равно нулю благодаря свойствам оператора проектирования. Поэтому при вычислении интеграла столкновений в низшем приближении в формуле (5.4.16) можно заменить полный оператор Лиувилля L на оператор свободных частиц L . В том же приближении обратную матрицу статических восприимчивостей в правой части уравнения (5.4.18) можно взять в виде (5.4.13). Тогда вычисление интеграла столкновений сводится к вычислению кинетических коэффициентов (5.4.16) с помощью теоремы Вика (см. задачу 5.15). [c.390]

Однако следует иметь в виду, что не во всех случаях с ростом коэффициента взаимодействия л снижением растворимости сегрегация примеси усиливается. Так, взаимодействие между серой и марганцем в железе столь велико [ у -з 234 кДж/(г-атом) ], что происходит образование сульфида Мп8. Выделение частиц сульфида резко снижает содержание серы в растворе, и, таким образом, легирование сплава Ре — 8 марганцем не усиливает, а ослабляет межзеренное охрупчивание, обусловленное сегрегацией серы. Такое же влияние на сегрегацию фосфора вследствие очень сильного взаимодействия могут оказывать, например, Т1 и Zr. Коэффициенты относительного взаимодействия этих элементов с фосфором в а-железе составляют [137] ос у р 220— 224 кДж/(г-атом) и а гР 257 кДж/ (г атом), что также приводит к связыванию фосфора в соединения и ослабляет его зернограничную сегрегацию. [c.90]

Каждый парциальный коэффициент Я, отражает участие данного компонента I смеси в молекулярном переносе рассматриваемого свойства и определяется взаимодействием частиц -го сорта как между собой, так и с частицами остальных компонентов смеси. При явлениях электропроводности, вязкости, диффузии в плазме происходит перенос как нейтральных, так и заряженных частиц. В случае электропроводности правая часть уравнения (1) содержит лишь один член, так как перенос заряда в плазме осуществляется практически только электронами. [c.348]

В выражение коэффициентов переноса входят осредненные эффективные сечения взаимодействия частиц между собой. [c.354]

Переходя к рассмотрению вопроса о вычислении 3-го вириального коэффициента несвязанных атомов ni T), заметим, что в выражения (21, 22), определяющие полный 3-й вириальный коэффициент, входит вклад от взаимодействий между двумя связанными и третьей свободной частицей. Чтобы получить требуемую формулу для Сц1, необходимо исключить из них этот вклад. Прямой путь, аналогичный тому, который был применен при выводе формулы для Ьц в работах [4, 6], скорее всего крайне сложен, так как требует исследования фазового пространства трех взаимодействующих частиц. Не исключено, что эта задача по сложности эквивалентна задаче трех тел классической механики. [c.391]

Известно, что макроскопические свойства твердого тела зависят от его абсолютных размеров. Основанием для такого утверждения является характер взаимодействия частиц (атомов, молекул или молекулярных групп) твердого тела [12]. Частицы поверхности испытывают одностороннее взаимодействие со стороны других частиц тела, в то время как для глубинных слоев выполняется условие статистической симметрии силового взаимодействия частиц. В макроскопическом аспекте рассмотрения механических свойств изотропного твердого тела это должно привести к существованию неоднородности вблизи границы и к поверхностному натяжению. Коэффициент поверхностного натяжения твердых тел имеет величину порядка 10" кгс/см [13], и в задачах, решаемых в рамках физической и геометрической линейности, эффектом поверхностного натяжения можно пренебречь. В дальнейшем для выявления масштабного фактора исследуем только поверхностную неоднородность, полагая, что вдали от границы тело является однородным. В данном параграфе будем придерживаться работы [14]. [c.415]

Иногда целесообразно выразить коэффициент 7 через энергию движущейся частицы в Л-системе. Для этого воспользуемся равенством импульсов двух взаимодействующих частиц в Ц-системе [c.17]

Выше уже отмечалось, что в рассматриваемом случае системы с фиксированным числом частиц бозе-конденсация происходит из-за переполнения верхних уровней системы. Соответственно, в системе, где число частиц может меняться, бозе-конденсация вовсе не обязательна ее нет, например, для системы фотонов, находящихся в тепловом равновесии. Однако и в системе с переменным числом бозе-частиц динамика взаимодействий частиц может привести к принудительной бозе-конденсации, когда станет энергетически выгодным макроскопическое заполнение нижнего уровня. Во всяком случае, дело обстоит именно так, если справедливо разложение Ландау (4) и есть область температур, где коэффициент а отрицателен. Простой пример принудительной бозе-конденсации (на уровень с р 0) — генерация когерентной лазерной волны для фотонов в среде с инверсной заселенностью. Ниже мы рассмотрим и другие примеры, относящиеся к сверхпроводнику и к скалярным моделям теории поля. [c.182]

Далее следует выражение (9.51) подставить в уравнение (9.39). В выведенных таким образом уравнениях нужно приравнять коэффициенты перед Vd, Dij, V-v и А нулю, в результате чего получатся интегральные уравнения для V , j. Га в и -Здесь мы не будем выписывать эти уравнения и пытаться решать их ). Из-за чрезвычайной сложности межмолекулярных сил точное решение с учетом реальных взаимодействий частиц обычно недоступно. Вместо этого коэффициенты переноса фактически определяются экспериментальным путем. [c.349]

Анализ результатов по исследованию микроструктуры газодинамических покрытий (рис. 4.1 - 4.6) показывает, что в зависимости от режима напыления реализуются структуры с широким диапазоном параметров, в том числе плотности упаковки и величины деформации отдельных частиц в слое. Такое различие структуры напыленных покрытий (а как будет показано далее, и прочностных свойств), по-видимому, можно объяснить различным уровнем эффекта ударного прессования при взаимодействии частиц. Очевидно, что каждая закрепившаяся частица соударяется с частицами набегающего потока. Число таких соударений зависит от коэффициента напыления 7Vi,n Mkd. [c.195]

Амплитуду ускоряющей волны и прирост энергии частицы на ускорительном периоде О удобно выражать через коэффициент пролетного времени (называемый также коэффициентом взаимодействия, эффективностью периода, временным фактором). Коэффициент пролетного времени определяется равенством [c.158]

Пользуясь методами статистической механики, Эйринг [187] развил теорию абсолютных скоростей реакций, получившую название теории активного комплекса. Теория была положена Эйрингом и сотрудниками [188, 189] в основу расчета коэффициента вязкости жидкостей. По мнению этих авторов, элементарным процессом течения жидкости является переход молекул из одного положения равновесия в другое, при этом преодолевается потенциальный барьер между положениями. Энергия активации, характеризующая взаимодействие частиц жидкости, затрачивается на увеличение пространства между соседними молекулами, куда может поместиться движущаяся молекула. Уравнение для расчета вязкости, полученное на основании теории активного комплекса, имеет вид [c.181]

Как отмечалось в предыдущих главах, в силу специфических особенностей жидкого состояния — интенсивного взаимодействия частиц при их большой неупорядоченности, затрудняющих теоретический анализ проблемы, а также ввиду отсутствия надежных данных об истинной структуре жидкостей, в настоящее время не имеется теории, которую можно использовать для точного определения теплофизических свойств жидкостей, в частности, для вычисления коэффициента теплопроводности. [c.216]

Теоретически обоснованной формой уравнения состояния для умеренно сжатых газообразных смесей является, как известно, вириальная форма. Однако практическое использование вириального уравнения невозможно из-за отсутствия значений вириальных коэффициентов взаимодействия разнородных молекул. Мы располагаем лишь значениями третьего вириального коэффициента, вычисленного для потенциала твердых сфер, прямоугольной ямы и потенциала (6—12) Леннарда — Джонса [7]. Следует заметить, что очень большие трудности, возникающие при вычислении старших вириальных коэффициентов уравнения состояния чистых газов, в значительной мере усугубляются в случае смесей в связи с необходимостью учета различий в межмолекулярном взаимодействии разных пар группы взаимодействующих частиц. [c.81]

D/dr. Взаимодействие частиц со стенками канала призван отражать коэффициент Кф, определенный косвенно (по кинетике нагрева зерна) и зависящий лишь от диаметра канала. В исследовании Б. М. Максимчука Л. 207 использована экспериментальная установка высотой 18,5 м, замкнутая по частицам (зернопродукты), оборудованная 14 отсчетными задвижками электромагнитного типа и устройством для определения скорости методом меченой частицы, В качестве модели зерна использован пластмассовый контейнер с изотопом Со-60 активностью 0,25 мкюри. Обнаружено, что увеличение скорости частиц происходит не только на начальном, разгонном участке, но и наблюдается за ним, но при меньшем ускорении. При сравнении измеренной скорости частиц Ут.л и скорости, подсчитанной по разности v—Ув, необходимо учитывать увеличение скорости газа по длине за счет падения давления и загроможденности сечения. Учет этих поправок по [Л. 207] должен дать закономерное неравенство [c.85]

Для термометрии в области низких температур, где в качестве термометрического газа используется гелий, уравнение (3.9) является приближенным, так как не учитывает влияния квантовых эффектов. Вопросу изучения вторых вириальных коэффициентов Не и Не в квантовой области ниже 8 К, а также в промежуточной области между 8 и 30 К было уделено довольно много внимания. Первые успешные вычисления вириальных коэффициентов выполнены де Буром и Мичелом в 1939 г. [22]. Псгзднее более точные вычисления были осуществлены Килпатриком и др. [44] и Бойдом и др. [7]. Полное выражение для В(Т) с учетом квантовых эффектов, данное в работе [7], представляет собой сумму двух взаимодействий — В(Т)прям и В(Т)обы. Первая часть описывает парное взаимодействие частиц, подчиняющихся статистике Больцмана, вторая — взаимо- [c.81]

Согласно оптической модели ядро представляет собой сплошную среду, преломляющую и поглощающую дебройлевские волны падающих на него частиц. В квантовой механике доказывается, что роль коэффициента преломления для дебройлевской волны играет гамильтониан взаимодействия частицы с силовым полем ядра. Для описания поглощения к этому гамильтониану добавляется мнимая часть iW, так что весь гамильтониан принимает вид [c.149]

В термодинамике стационарных необратимых процессов соотношения, полученные классической термодинамикой, обобщаются на неравновесные системы. Термодинамика необратимых процессов начала интенсивно развиваться начиная с 30-х годов, после известных работ Онзагера, и в настоящее время неравновесную термодинамику можно рассматривать как вполне сложившуюся физическую теорию. Однако неравновесной термодинамике свойственны Т1 же недостатки, что и всякой феноменологической теории, в которой не рассматриваются конкретные модели взаимодействия частиц — соотношения термодинамики необратимых процессов содержат некоторые величины (кинетические коэффициенты), нахождение которых связано с использованием либо кинетических уравнений, либо эксперим1Шта. Поэтому далее мы кратко изложим лишь основы классической термодинамики. Более подробно термодинамика изложена, например, в книге [6]. [c.30]

Уравнение (4.2) называют уравнением состояния в вириальной форме-, коэффициенты В Т), С(Т), 0(Т) и т. д. — соответственно вторым, третьим, четвертым и т. д. вириальными коэфсрициентами . Вириальные коэффициенты являются функциями только температуры (ибо они получены при условии р=1/ц = 0). Уравнение в вириальной форме, предложенное Камерлинг-Оннесом, было обосновано методами статистической физики Дж. Майером и Н. Н. Боголюбовым (1937—1946 гг.). Второй вириальный коэффициент учитывает парные взаимодействия частиц, третий — взаимодействия, в которых одно- [c.101]

Уравнения (254, 255) справедливы для случая, когда частица нагревается в потоке, но отдает часть тепла стенам. Нетрудно видеть, что, изменяя знаки, это уравнение можно написать для начальной стадии разогрева частицы, когда Тк> Т, и для случая горящей топливной частицы, когда Т>Тг. Уравнения (254, 255) существенно усложняются, если рассматривать не отдельную частицу, а частицу, расположенную в облаке пыли (гетерогенный факел). В этом случае взаимодействие частицы со стенами будет зависеть от местоположения частицы в факеле. Лучистый теплообмен между частицами, расположенными в периферийных слоях факела, и стенами будет весьма существенным, а для частиц, расположенных в центре факела толщиной более 1м, — практически ничтожен. В уравнениях (254, 255) появится дошолнительный член, учитывающий лучистое взаимодействие частиц в облаке пыли. Частицы, находящиеся во взвешенном слое, в подавляющем большинстве случаев ведут себя KaiK тонкие тела. Это следует из того, что даже для нерудной (> м = 2 ккал1м час град) сравнительно крупной частицы диаметром 2 мм и при большом коэффициенте теплоотдачи (1400 ккал м -час-град) значение критерия Bi равно 0,2, т. е. находится в области, характерной для тонких тел. Практически внутреннее тепловое сопротивление может оказывать влияние [c.381]

Ещё более сложно определение лучистой составляющей коэффициента теплоотдачи. В неподвижном и кипящем слоях частица может находиться в лучистом взаимодейспвии с прилегающим газовым слоем и окружающими частицами. Во взвешенном сл О е плотность расположения частиц в слое настолько мала, что, как это видно из схемы, представленной на рис. 197, принципиально возможно лучистое взаимодействие частицы, расположенной ib центре пылевого облака, не только с частицами, расположенными в разных местах взвеси (линии 2, 3, 4, 6, 7, 8, 10), но и со стенами камеры (линии 1, 5, 9). При этом в теплообмене будут уча от1вов1ать и газовые слои. [c.383]

В заключение необходимо отметить следующее формула (6-7а), справедливая в диапазоне изменений чисел Рейнольдса 10геометрической формы ири условии, что их размеры малы ( з < 0,52 мм). В этом случае частицы любой формы практически представляют собой идеальный шар. Формула (6-7), применяемая в диапазоне изменений чисел Рейнольдса 200коэффициент сопротивления за величину постоянную, равную 0,9. Казалось бы, что эта формула епригодна для частиц шаровой формы, поскольку коэффициент сопротивления при обтекании неподвижного шара меняется в пределах 0,4—0,7. Однако это не так. Коэффициент сопротивления частицы шаровой формы, находящейся в запыленном газовом потоке, в силу ее вращения и некоторого взаимодействия с окружающими частицами носит весьма сложный характер и, конечно, не равен 0,4—0,7. Уже в опытах [Л. 197], проведенных в аэродинамической трубе над шаром, вращающимся вокруг оси, параллельной направлению потока, было установлено, что влияние вращения на сопротивление носит весьма сложный характер с увеличением скорости вращения шара в одних случаях сопротивление увеличивалось, а в других, наоборот, уменьшалось. Проведенное нами изучение аэродинамики псевдоожи-женного слоя, состоящего из частиц как округлой, так и шаровой формы, показало (Л. 106], что для частиц шаровой формы, так же как и для частиц округлой формы, для вычисления скорости витания может быть использовано уравнение (6-7). Как видно из верхней кривой рис. 6-7, для частиц цилиндрической формы на- [c.343]

Наблюдаемая сравнительно слабая (недисперсионная) частотная зависимость коэффициента поглощения в крыльях не описывается известными теориями уширения линий [9]. Можно привести лишь некоторые качественные соображения, объясняющие медленное изменение коэффициента поглощения в далеких крыльях. Эти соображения основываются на результатах спектральных исследований излучения смесей щелочных металлов и инертных газов [12-14]. Вблизи середины линий интенсивность излучения была высокой и достаточно быстро спадала по мере удаления от середины. Однако на больших расстояниях от середины линии имеются спектральные области с практически постоянной интенсивностью. Величина частотного интервала, в котором интенсивность постоянна, зависит от вида взаимодействующих частиц и достигает в красном крыле 4000 см . Авторы рассматриваемых работ пришли к заключению, что такой вид спектров испускания обязан возникновению квазисвязанных состояний, образованных возбужденными атомами щелочных металлов и атомами уширяющего газа. В экспериментах [12, 15] обнаружено, что интенсивность излучения в крыльях пропорциональна концентрации уширяющего газа. По-видимому, аналогичные процессы формируют далекие крылья дублета калия в продуктах сгорания. В отличие от [12-14] картина усложняется наличием разных типов молекул уширяющего газа и более высокими температурами. [c.226]

Вариационный подход [76, 107] к ползущему вязкому течению в изотропной пористой среде приводит к получению нижней границы для падения давления. В слое сфер, расположенных на больших расстояниях, эффекты взаимодействия частиц исчезают, и в качестве нижней границы было вычислено значение константы-, равное 3,51, в цротивоположность коэффициенту 4,5 в предыдущих уравнениях, соответствующему закону Стокса. [c.419]

Влияние свойств матрицы. Изменение первоначального объема гетерогенной композиции при тепловом расширении складывается из изменения объема матрицы, взаимодействующей с частицами наполнителя и измепения объема частиц наполнителя, взаимодействующих с матрицей, поэтому логично предположить существование взаимосвязи между коэффициентом взаимодействия Ь и объемным модулем упругости матрицы Кт (в общем случае также и с Кр). Были проведены исследования зависимости коэффициента Ь только от типа матрицы. В качестве наполнителя были выбраны сферы из свинцового стекла диаметром 158 мкм, а в качестве матрицы — девять различных полимеров. На основании этих данных были рассчитаны значения коэффициента взаимодействия Ь при 1/р = 0,3, зависимость которого от объемного модуля упругости матрицы Кт приведена на рис. 6.14. Взаимосвязь между коэффициентом Ь и Кт можно записать с помощью приближенного уравнения [c.272]

Известно, что знание потенциальной энергии взаимодействующих частиц в зависимости от ме-ждуядерного расстояния позволяет рассчитать интегралы столкновений и вторые вириальные коэффициенты по соответствующим формулам кинетической теории и статистической физики. [c.281]

Термин молекулярный диффузионный перенос охватывает явления диффузии, теплопроводности, термодиффузии и вязкости. Эти явления описываются некоторыми частями уравнений сохранения массы, количества движения и тепла, приведенных в предыдущем параграфе (см. уравнения (2.1.57)-(2.1.60)). В каждое из этих уравнений входит дивергенция потока некоторой величины, связанной, хотя бы и неявно, с градиентами термогидродинамических параметров (так называемыми термодинамическими силами). Существуют два способа получения линейных связей определяющга соотношений) между этими потоками и сопряженными им термодинамическими силами, основывающихся на макроскопическом (феноменологическом) и кинетическом подходах. Кинетический подход связан с решением системы обобщенных уравнений Больцмана для многокомпонентной газовой смеси и до конца разработан только для газов умеренной плотности, когда известен потенциал взаимодействия между элементарными частицами (см., например, Чепмен, Каулинг, 1960 Ферцигер, Капер, 1976 Маров, Колесниченко, 1987)). Феноменологический подход, основанный на применении законов механики сплошной среды и неравновесной термодинамики к макроскопическому объему смеси, не связан с постулированием конкретной микроскопической модели взаимодействия частиц и годится для широкого класса сред. В рамках феноменологического подхода явный вид кинетических коэффициентов (коэффициентов при градиентах термогидродинамических параметров в определяющих соотношениях) не расшифровывается, однако их физический смысл часто может быть выяснен (например, для разреженных газов) в рамках молекулярно-кинетической теории Маров, Колесниченко, 1987) [c.85]

Из анализа формулы (4.65) следует, что температура по-разному влияет на молекулярную и деформационную составляющие коэффициента внешнего трения. Молекулярная составляющая коэффициента трения зависит от средних касательных напряжений, обусловленных межатомным и межмолекулярным взаимодействием на границе раздела контактирующих твердых тел. Энергоемкость, а следовательно, прочность связей, образующихся между взаимодействующими частицами, уменьшаются при увеличении температуры. Причем на величину касательных напряжений влияют поверхностная температура и градиент температуры в тонких пов ерхностных слоях. [c.105]

Имеется возможность проверки предлагаемых уравнений непосредственным сравнением с точными значениями В , вычисленными Стогрином для смесей леннард-джонсовских частиц [6]. Из такого сравнения можно сделать вывод, что точность расчетных данных, вообще говоря, зависит от температуры и от того, насколько различаются потенциалы взаимодействия различных пар группы взаимодействующих частиц. При умеренных и повышенных температурах согласие значений третьих вириальных коэффициентов, найденных с помощью (1), с точными результатами вполне удовлетворительное. [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...