Очень сильное взаимодействие

Сущность гипотезы об унитарной симметрии заключается в том, что сильное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного (самого сильного, собственно сильного) и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие одинаково для всех частиц, входящих в одну из рассмотренных выше больших групп частиц с относительно близкими значениями масс — супермультиплетов (или унитарных мультиплетов). Оно ответственно за структуру унитарных мультиплетов и их количество. Из самого определения очень сильного взаимодействия следует, что оно не зависит ни от странности, ни от заряда частицы. [c.674]

Очень сильное взаимодействие 674 [c.718]

Таким образом, можно считать, что в первом приближении массы всех перечисленных барионов равны, т. е. что формирующее их очень сильное взаимодействие одинаково (восьмикратное вырождение по странности и заряду). [c.305]

С 1%-ной плавиковой кислотой при 20"С быстро взаимодействует, со 100%-ной при 20 °С очень сильное взаимодействие. [c.50]

Так как микроволновое излучение очень сильно взаимодействует с молекулами воды, оно может служить для определения содержания влаги в пластиках. При наличии свободных молекул воды абсорбированной влаги в образце, облучаемом СВЧ, происходит поглощение энергии, что приводит к изменению как амплитуды, так и фазы проходящего и отраженного СВЧ-луча [42]. [c.480]

Мы говорили уже, что ядерные частицы очень сильно взаимодействуют друг с другом. По этой причине весьма мало вероятно, чтобы энергия возбуждения была сосредоточена на одной частице. Тесная связь между частицами не позволяет рассматривать движение одной частицы как движение, происходящее в некотором консервативном поле, создаваемом другими частицами. Состояния ядра нельзя классифицировать по числу возбуждённых частиц. Если бы возбуждение ядра сводилось к возбуждению одной частицы, то система ядерных уровней была бы подобна системе атомных уровней, которая характеризуется небольшим числом далеко [c.154]

Однако следует иметь в виду, что не во всех случаях с ростом коэффициента взаимодействия л снижением растворимости сегрегация примеси усиливается. Так, взаимодействие между серой и марганцем в железе столь велико [ у -з 234 кДж/(г-атом) ], что происходит образование сульфида Мп8. Выделение частиц сульфида резко снижает содержание серы в растворе, и, таким образом, легирование сплава Ре — 8 марганцем не усиливает, а ослабляет межзеренное охрупчивание, обусловленное сегрегацией серы. Такое же влияние на сегрегацию фосфора вследствие очень сильного взаимодействия могут оказывать, например, Т1 и Zr. Коэффициенты относительного взаимодействия этих элементов с фосфором в а-железе составляют [137] ос у р 220— 224 кДж/(г-атом) и а гР 257 кДж/ (г атом), что также приводит к связыванию фосфора в соединения и ослабляет его зернограничную сегрегацию. [c.90]

ТИП таких взаимодействий. Поэтому целесообразно при получении оценок энергетического спектра пожертвовать для большей общности строгостью вычислений. Наиболее простой общий метод вычислений характеристик распада основывается на предположении, что они определяются только статистическим весом конечных состояний и не зависят от формы взаимодействий. Следует ожидать, что такой подход, во всяком случае, оправдает себя при не очень сильных взаимодействиях. Так, вычисленные при этом предположении формы энергетических спектров электронов, образованных при распаде (г-мезонов и при -распаде, приближенно согласуются с опытными данными [17]. Аналогичный метод с успехом был применен к исследованию множественных процессов при высоких энергиях взаимодействующих частиц [18] (см. глава V). [c.86]

Уравнение (11.12) вместе с формулами (11.11), (11.13) н (П.21) и дает иско.мое уравнение для матрицы плотности. Это уравнение является в той же мере строгим, как квантовомеханические уравнения Ланжевена из разд. 10.3, и в этом смысле полностью им эквивалентно [при условии, что в фор.мулу (11.21) включено слагаемое (11.20)]. Отметим, что в основе обоих подходов лежат одинаковые приближения, а именно в обоих случаях предполагается, что взаи.модействие ноля с атомами не настолько сильно, чтобы заметно повлиять на взаимодействие этих отдельных систем с их собственными термостатами, При очень сильно. взаимодействии поля с атомами могут [c.294]

О до 5000 гс наблюдалось очень сильное взаимодействие струи плазмы с магнитным полем. Из рис. 12 видно, что потенциал зонда в плазме снижается с увеличением напряженности магнитного поля струя как бы уменьщается в размерах. Этот эффект может, по-видимому, также объясняться тем, что струя выносит токовые линии дуги из дуговой камеры на внешнюю поверхность анода. [c.78]

Отсутствие распадов я"-мезонов в конденсированной среде означает сильное превышение вероятности ядерного захвата я -мезона над вероятностью (я — ц )-распада, т.е. очень малое время жизни я -мезона в ядерной среде по сравнению с вакуумом или, что то же самое, очень сильное взаимодействие я "-мезонов с ядрами. Последнее заключение, конечно, справедливо и по отношению к л " -мезонам. Однако медленные я -мезоны не могут попасть в область ядерного притяжения из-за кулоновского отталкивания. Поэтому после остановки они распадаются. [c.220]

Однако для практического осуществления цепной реакции знания одной величины v совершенно недостаточно, так как судьба возникших нейтронов деления может быть неодинаковой из-за многообразия видов взаимодействия нейтронов с веществом, Даже если ядерная установка состоит только из одного делящегося вещества — горючего (что невозможно), вторичные нейтроны при взаимодействии с ядрами горючего не обязательно будут приводить к их делению нейтроны могут испытать неупругое рассеяние, радиационный захват или, наконец, они просто могут вылететь за пределы ядерной установки. Такие побочные и вредные процессы могут очень сильно затруднить размножение нейтронов или вообще сделать цепную реакцию невозможной. [c.374]

Гипотеза эта представляет очень большой интерес, так как в случае ее справедливости зарядовая независимость ядерных сил должна обнаруживаться в самых разнообразных явлениях, имеющих отношение к сильным взаимодействиям. Поэтому очень важно обосновать эту гипотезу экспериментально. Заметим, что существование зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар, конечно, можно рассматривать как одно из многочисленных следствий этой гипотезы. Однако обратного заключения делать нельзя. Из существования зарядовых мультиплетов, строго говоря, не следует зарядовая независимость ядерных сил, так как в принципе их существование может быть следствием каких-либо других причин. Выражаясь математическим языком, наличие зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар является необходимым, но не достаточным условием справедливости гипотезы зарядовой независимости ядерных сил. [c.512]

Классификация элементарных частиц по характеру взаимодействия с другими частицами также указывает на их связь между собой. Так как гравитационные силы между частицами очень малы, то в ядерной физике рассматриваются три вида взаимодействий сильные, электромагнитные и слабые. Все они характеризуются сохранением электрического и барионного зарядов. Многие элементарные частицы могут взаимодействовать всеми тремя способами, некоторые двумя (электрон и jx-мезон) или даже одним (нейтрино, -квант). Сильные взаимодействия происходят за ядерные времена (10 сек), с большим сечением (- 10 2 см ), характеризуются сохранением четности, изотопического спина и его проекции, сохранением странности. Константа сильного взаимодействия g имеет наибольшую величину среди констант подобного рода g jh 15. [c.663]

Поэтому в первом приближении можно предположить, что массы р, п я А равны, а их сильные взаимодействия на очень малых расстояниях одинаковы. [c.676]

Так ак величина 7-расщепления не очень велика, то для описания умеренно сильного взаимодействия также можно попытаться использовать простейшую (линейную) комбинацию /-скаляра и L -вектора [c.689]

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (х сек) и слабого (t lO сек) процессов распада, в настоящее время открыто несколько десятков весьма короткоживущих (t 10 сек) квазичастиц, или резонансов, нестабильных относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и барионов) является очень малое время жизни из-за быстрого распада. Если сравнение резонансов с обычными частицами производить в преде- [c.703]

И все-таки положение с мезонными теориями нельзя считать совсем безнадежным. Можно показать, что при определенных ограничениях, накладываемых на рассматриваемые явления (нерелятивистское описание нуклонов, запрет на рассмотрение очень малых областей взаимодействия, т. е. очень больших импульсов частиц) удается построить полуколичественные мезон-ные теории, позволяющие объяснить ряд особенностей сильного взаимодействия. [c.18]

Уже из первых опытов Пауэлла, в которых были обнаружены я -мезонные звезды, следовало, что я-мезоны очень сильно взаимодействуют с веществом. Последующие опыты подтвердили это заключение. Прежде всего об эффективном ядерном взаимодействии л-мезонов говорит факт их интенсивного образования в нуклон-нуклонных соударениях. Во-вторых, были проведены опыты по исследованию взаимодействия с фотоэмульсией чистого пучка я -мезонов (без примеси я+-мезонов), выведенного из камеры ускорителя. [c.574]

Согласно гипотезе унитарной симметрии, ядерное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие не зависит от странности и заряда частицы оно формирует вырожденные унитарные мультиплеты. Умеренно сильное взаимодействие снимает вырождение по странности, благодаря чему унитарный мультиплет расщепляется на зарядовые мультиплеты. Конкретными вариантами унитарных построений являются схема Саката, 5f7(3)-симметрия, 5/7(6)-симметрия и модель кварков. [c.704]

При наличии очень сильного взаимодействия между разноименными атомами критическая температура при которой происходит разупорядочение, может оказаться выше температуры плавления материала. Такие сплавы имеют сходство с химическими соединениями (см. гл. IV). Если взаимодействие между разнородными атомами является менее интенсивным, то упорядоченный твердый раствор может стать разупорядоченным при некоторой критической температуре, даже если его состав отвечает строго определенному стехиометрическому соотношению, подобному формуле соединения. Такое явление наблюдается для многих типичных фаз в металлических сплавах при повышении температуры. Наконец, если упорядочивающие силы очень незначительны, как, например, в области малых концентраций при образовании ограниченных твердых растворов, то критическая температура может лежать ниже температуры, при которой возможно достижение равновесия в приемлемых пределах времейи. В таком случае можно сказать, что разупорядоченное состояние является замороженным . Было найдено, что энергия активации, необходимая для перевода полностью упорядоченного сплава в неупорядоченное состояние, оказалась того же порядка, что и энергия активации для диффузии или для возврата после холодной пластической деформации, т. е. около 1,5—2 эв. [c.208]

HF, 1%, 20° С ЮОУо, 20° С Быстро действует Очень сильное взаимодействие [c.378]

В образце 1 уровень шума при усилении рэлеев-Ьких волп меньше, чем при усилении поперечных волн. В образце 2 уровни шумов при усилении рэлеевских и поперечных волн, хотя и почти одинаковы, но вследствие большего значения коэффициента усиления рэлеевских волн соотношение сигнал—шум при усилении рэлеевских волн по-прежнему существенно лучше, чем при усилении поперечных волн. Благодаря этим обстоятельствам шумы не оказывают столь существенного влияния на усиление импульса рэлеевских волн, как на усиление импульса поперечных волн. Для поперечных волн при некоторых значениях электропроводности кристалла и дрейфового поля Ед наблюдается очень сильное взаимодействие сигнала с шумом. Это приводит к наличию у кривых усиления сигнала (см. рис. 3.18, б и 3.19,6) участков, где при увеличении напряженности электрического поля в кристалле усиление временно перестает расти и даже уменьшается (наиболее ярко это выражено у кривой 6 на рис. 3.18, б). Связь указанной особенности кривых усиления поперечных волн с взаимодействием сигнала и шума была впервые установлена авторами работы [193]. [c.242]

Эта задача формально тождественна решенной в 8 задаче о релаксации, спина I, связанного скалярным взаимодействием ЬА 1 8 со спином 8, который в свою очередь сам очень сильно взаимодействует с решеткой. Времена релаксации Гскал утекал спина I определяются по формуле ( 111.127), где Х1 = Г2 = Тс, 5 заменяется на /, соз на oJ и 4 —на со. Таким образом, [c.297]

Другой предельный случай характеризуется малыми числами Рейнольдса (Re 1) и не очень сильным вращением и радиальным движением (Re = < 1, Re = < l). когда мало влияние нелинейных инерционных си.л мелкомасштабного движения и микродвижепие определяется взаимодействием сил вязкости, давления и линейных инерционных сил. Такой режим микродвижения называется стоксовым или ползущим и его определение сводится к линейной задаче [c.119]

Но тождество (2.3) выполняется (при произвольном значении t), если О) = a>i = шз. Этого и следовало ожидать, поскольку нет никаких физических причин для изменения частоты при отра-нсении или преломлении света на границе раздела двух диэлектриков. Следует иметь в виду, что при взаимодействии с веществом очень сильной электромагнитной волны очевидное соотношение м = oi = шз может не выполняться. Это одна из ключевых проблем нелинейной оптики, получившей существенное развитие за последнее время. Рассмотрение некоторых исходных положений этой науки см. в 4.7. [c.73]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Ядерное взаимодействие — наиболее сильное взаимодействие в природе, отсюда и его название. Оно может проявляться как в форме процессов непосредственного взаимодействия (рассеяние на ядерных силах, ядерные реакции, т. е. захват одних частиц с образованием других), так и в форме процессов распада (распад квазичастиц). Сильные процессы непосредственного взаимодействия характеризуются очень больши.ми сечениями (10-27—10-24 см ), а процессы распада— очень малыми временами (10-2 —10 2 сек). [c.201]

Для заряженных частиц положение существенно отличается из-за кулоновского барьера, высота которого Sk ДЛЯ достаточно тяжелых ядер обычно превосходит высоту центробежного барьера Вц при малых значениях /. В связи с этим вероятность взаимодействия зуряженных частиц с ядром при / = О не очень сильно отличается от вероятности взаимодействия при / = 1, 2,..., /о, [c.435]

Известно, что у легких ядер средняя энергия связи, рассчитанная на один нуклон, растет с ростом массого числа. Поэтому процесс слияния легких ядер энергетически выгоден и должен сопровождаться выделением энергии. Условием для процесса синтеза является достаточно большая кинетическая энергия взаимодействующих ядер, необходимая для успешного преодоления кулоновского барьера. Эта энергия может быть получена как анергия теплового движения при очень сильном нагревании. [c.484]

Очень важно заметить, что заключение о справедливости закона сохранения изотопического спина в сильных взаимодействиях, сделанное на примере взаимодействия между двумя нуклонами в s-оостоянии в соответствии с гипотезой об изотопической инвариантности, должно оставаться справедливым и для всех других состояний. Это заключение подтверждается всем имеющимся в настоящее время экспериментальным материалом, относящимся к взаимодействию между нуклонами (см. 71). Однако область применения нового закона сохранения не ограничивается нуклон-нуклонным взаимодействием, а охватывает гораздо более широкий круг явлений. [c.517]

Ядерные силы имеют ряд специфических свойств, отличающих их от других известных сил электромагнитных, (3-сил и гравитационных. Ядерное взаимодействие — самое сильное взаимодействие в природе. Оно проявляется на очень малых расстояниях см) и имеет xapaiKiep притяжения. Ядерные силы обладают свойством насыщения, зависят от спина, имеют нецентральный характер. Ядерное взаимодействие двух любых нуклонов, находящихся в одинаковых спиновых и пространственных состояниях, тождественно (зарядовая независимость ядерных сил). Ядерные силы имеют обменный характер и, по-видимому, зависят от скорости при больших энергиях взаимодействия. Возможно, что на очень малых расстояниях см) ядерные силы между нуклонами имеют отталки-вательный характер, а их интенсивность особенно велика. [c.538]

При желании вложить в развиваемую схему кроме формальной основы какое-то внутреннее содержание надо, чтобы выбранные фундаментальные частицы по некоторому признаку выделялись среди других возможных кандидатов. В качестве такого признака Саката выбрал массу частиц, предположив, что близость масс у группы сильно взаимодействующих частиц может служить указанием на одинаковость существующих между ними сильных взаимодействий на очень малых расстояниях, даже если эти частицы существенно различны по своим свойствам (например, отличаются странностью). [c.675]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...