Тонкие тела

РАСЧЕТ НАГРЕВА И ОХЛАЖДЕНИЯ ТЕРМИЧЕСКИ ТОНКИХ ТЕЛ [c.110]

Рассмотрим термически тонкое тело произвольной формы с объемом V, все точки которого охлаждаются за счет теплоотдачи с одинаковой скоростью dt/dx. За время di тело отдает количество теплоты [c.111]

Таким образом, избыточная температура термически тонкого тела с течением [c.111]

Число Био характеризует отношение термического сопротивления переносу теплоты теплопроводностью от середины твердого тела к поверхности Rx = b/(XF) к термическому сопротивлению теплоотдачи Ra,= / a.F). Условие (14.1) для термически тонкого тела можно записать в виде Bi- -0 (практически Bi<0,l). [c.113]

В этом выражении надо, вообще говоря, сохранить член с квадратами поперечной скорости, так как в области вблизи оси с (в частности, на самой поверхности обтекаемого газом тонкого тела) производные d(f /dy, dv/jdz могут стать большими по сравнению с oxj /дх. [c.599]

Для того чтобы быть хорошо обтекаемым в сверхзвуковом потоке, крыло должно иметь заостренными как заднюю, так и переднюю кромки, подобно тому как должны быть заострены тонкие тела, рассматривавшиеся в 123. [c.651]

Определим, далее, действующую на крыло силу сопротивления (это есть волновое сопротивление, имеющее такую же природу, как и волновое сопротивление тонких тел см. 123). Для этого надо спроектировать силы давления на направление оси jf и проинтегрировать эту проекцию по всему контуру профиля. Для коэффициента силы сопротивления получим тогда [c.654]

ВЛИЯНИЕ МАЛОГО ЗАТУПЛЕНИЯ ТОНКОГО ТЕЛА [c.125]

Здесь со — угол между боковой поверхностью тела и направлением набегающего потока, Ру, Ру2 — проекции на плоскость, перпендикулярную к направлению набегающего потока, поверхностей соответственно затупленной части и всего остального тела. Отсюда видно, что дополнительное сопротивление, вызванное затуплением тонкого тела, сравнимо с сопротивлением исходного заостренного тела при весьма малой относительной площади затупления [c.125]

Детальное рассмотрение задачи о гиперзвуковом обтекании тонкого тела показывает, что затупление носовой части тела вызывает существенное искажение картины распределения давлений на значительной части боковой поверхности тела. На [c.126]

Экспериментальная проверка теоретической формулы для коэффициента подъемной силы пластины Су = 2л sin а показала, что для достаточно тонких тел с заостренной задней кромкой (крыловых профилей), при обтекании которых обеспечен плавный сход [c.242]

Экспериментальная проверка теоретической формулы для коэффициента подъемной силы пластины Су — 2л sin а показывает, что для достаточно тонких тел с заостренной задней кромкой (крыловых профилей), при обтекании которых обеспечен плавный сход струй с этой кромки, указанная формула приближенно применима при малых углах атаки (а < 12°). [c.259]

Приведенное решение задачи о внедрении тела в преграду приближенное, так как оно основано на гипотезе плоских сечений, которая справедлива только для тонких тел. Расширим решение, воспользовавшись гипотезой нормальных сечений, которая предложена Б. И. Носковым [40]. Согласно этой гипотезе, частицы среды в области внедрения движутся в поверхностях, перпендикулярных образующей поверхности внедряющегося тела. Учитывая слабое влияние формы тела вращения на процесс внедрения, условимся считать, что внедряющееся тело имеет коническую форму (рис. 62), уравнение образующей которой — 2) tg S. Решение [c.185]

Рис. 1.14. Летательный аппарат в виде тонкого тела вращения

Физически это объясняется те.м, что с увеличением числа М дозвукового обтекания свойство сжимаемости среды приводит к более сильному увеличению местных скоростей возмущения, вызванных присутствием тонкого тела, причем это увеличение пропорционально 1/1/1 — М . Такое явление обусловлено тем, что в сжимаемом газе при увеличении местных скоростей в струйках около тела уменьшение давления вызывает уменьшение плотности, а это, в свою очередь, вследствие постоянства местного расхода в струйках, равного расходу р, Усс в невозмущенном потоке перед телом, должно быть компенсировано более значительным возрастанием местной скорости, чем в сжимаемом потоке при прочих равных условиях. Это возрастание скоростей возмущения в сжимаемом потоке компенсируется увеличением толщины и угла атаки того же профиля, но обтекаемого потоком несжимаемой жидкости. [c.178]

Определите производные устойчивости треугольного крыла (см. рис. 9.37), используя соотношения аэродинамической теории тонких тел. Оси координат показаны на рис. 9.48. Угол стреловидности передних кромок крыла / = 60°. Сравните полученные производные с их соответствующими значениями, найденными по линеаризованной теории. [c.261]

Определите производные устойчивости крестообразного треугольного крыла, используя соотношения аэродинамической теории тонкого тела. Угол стреловидности передних кромок крыла / = 60°. [c.261]

Рассмотрим результаты линеаризованной сверхзвуковой теории (см. решение задачи 9.114). В случае дозвуковых передних кромок (М ,= 1,5) имеем (Да р// р)а= = т1/с1 = 0. Такое же значение, совпадающее с теорией тонкого тела, имеем и для сверхзвуковых кромок (Мос = 2,2). Далее находим для = 1,5 (кромки дозвуковые) (Дхд//кр)<1>г =0,6825 для Моо = 2,2 (кромки сверхзвуковые) [c.470]

Таким образом, в случае дозвуковых передних кромок центр давления расположен за центром тяжести, что соответствует теории тонких тел [значение (Длд//др)ш = [c.470]

В чем заключается линеаризация уравнений движения газа около тонких тел вращения [c.477]

Напишите в общем виде выражение для потенциала скоростей линеаризованного потока, обтекающего тонкое тело вращения под малым углом атаки. [c.477]

В чем состоит сущность метода источников, применяемого для решения задачи обтекания тонких тел вращения сверхзвуковым потоком [c.477]

Движение летательного аппарата в виде тонкого тела вращения происходит с возрастающей сверхзвуковой скоростью. Можно ли использовать для всех скоростей линеаризованные методы расчета [c.477]

Используя соотношения, полученные в теории линеаризованного сверхзвукового обтекания тонких тел вращения, определите аэро- [c.482]

Найдите зависимости для производных коэффициентов Су и Шг по а, а, <Ог, соответствующие аэродинамической теории тонких тел вращения. [c.483]

Используя соотношения, полученные в аэродинамике тонких тел, определите [c.483]

С таким случаем мы встретились у ке в 113 (обтекание тонкого конуса) и встретимся еще при изучении обтекаиия сжимаемым газом произвольных тонких тел. [c.599]

Развитая в 123—125 теория сверх- и дозвуковых обтеканий тонких тел неприменима в случае околозвукового движения, когда становится несправедливым линеаризованное уравнение для потенциала. В этом случае картина течения во всем пространстве определяется нелинейным уравнением (114,10) [c.655]

Срвершенно аналогичным образом можно получить закон подобия для трехмерного обтекания тонкого тела, форма которого задается уравнениями вида [c.656]

Воспользуемся указанной в 123 звуковой аналогией трёхмерная задача о стационарном обтекании тонкого тела с переменным сечением S x) эквивалентна нестационарной двухмерной задаче об излучении звуковых волн коитуром, площадь которого меняется со временем по закону S(ji ) роль скорости звука играет при этом величина ui(M —1) нли при больших М просто l. Подчеркнем, что единственное условие, обеспечивающее эквивалентность обеих задач, заключается в малости отношения 8/1, что дает возможность рассматривать небольшие вдоль длины тела кольцевые участки его поверхности как цилиндрические. При больших Мь однако, скорость распространения излучаемых волн сравнима по величине со скоростью частиц газа в них (ср. конец 123), и потому задача должна решаться на основе точных, нелинеаризованных уравнений. [c.658]

При исследовании обтекания тонких тел на малых згглах атаки как в дозвуковом, так и сверхзвуковом потоке уравнение (100) решают методом малых возмущений (метод линеаризации). [c.98]

В монографии Г. Г. Черного показано, что область действия закона подобия для гиперзвукового обтекания тонкого тела ожп-вальнои формы приблизительно определяется следующими гра-цицамп [c.116]

Иначе говоря, тонкое тело раздвигает слои обтекающего его газа таким образом, как будто в каждом слое (независимо от соседних слоев) происходит вытеснение газа непроницаемым подвижным поршнем в направлении, перпендикулярном к направлению двингения тела. Если всю область обтекания разбить плоскостями, перпендикулярными к скорости набегающего потока на множество слоев, то в каждом из них будет наблюдаться неуста-новившееся движение, направленное только параллельно этим плоскостям. [c.117]

Влияние малого затупления переднего конца тонкого тела на его обтекание при гпперзвуковых скоростях [c.124]

При гиперзвуковом обтекании тонкого тела с затупленной носовой частью образуется отошедшая ударная волна, в передней части которой давление возрастает настолько сильно, что даже при малых размерах затупления аэродинамическое сопротивление может сугцественно увеличиться. Мимо этого факта нельзя пройти в связи с тем, что реальные тела (крылья, фюзеляжи, корпуса ракет) всегда бывают затуплены. Осухцествить полет идеально заостренного тела нельзя хотя бы потому, что при больших скоростях полета нагревание воздуха около носовой [c.124]

Положим в первом приближении, что сопротивление затупленного тонкого тела равно сумме сопротивления затупления Рх и сопротивления остальной части тела давление на которую определяется по теории гпперзвукового обтекания заостренного тела ( 5). Отношение этих сопротивлений, согласно (29), (33) II (39) [c.125]

Относительный линейный размер затупленной части тонкого тела, у которого сопротивление при гпперзвуковом обтекании в два раза больше, чем у такого же заостренного тела, связан с углом отклонения потока соотношением [c.125]

Больщая часть вопросов и задач этой главы относится к нестационарной аэродинамике тел вращения. При этом линеаризованные решения основаны на понятии нестационарных источников (стоков) и диполей. Приводится также информация, связанная с определением нестационарных аэродинамических характеристик тел вращения по аэродинамической теории тонких тел, а также по методу присоединенных масс. Ряд задач посвящен определению аэродинамических характеристик тел вращения произвольной толщины при их установивщемся вращении вокруг поперечной оси и поступательном движении с очень большой сверхзвуковой скоростью. [c.475]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...