Эффективное сечение взаимодействия

ЭФФЕКТИВНОЕ СЕЧЕНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [c.39]

Если энергия нейтронов превышает 10 Мэе, то (как будет показано в 37) эффективное сечение взаимодействия равно [c.53]

Эффективное сечение взаимодействия [c.314]

Классическая кинетическая теория газов ввела понятие длины свободного пробега, связав его с понятием поперечного сечения сталкивающихся частиц. Атомная физика расширила понятие поперечного сечения и одновременно расчленила его, установив понятие эффективного сечения взаимодействия по отношению к тому или иному конкретному процессу взаимодействия атомов, ионов, молекул, ядерных частиц и т.п. [c.314]

Понятие эффективного сечения взаимодействия (часто кратко говорят сечение ) по отношению к какому-либо процессу проще всего пояснить на следующей полуклассической схеме, которую мы рассмотрим по отношению к конкретному примеру возбуждения атома электронным ударом. Пусть электрон заданной [c.314]

Эффективное сечение взаимодействия 314 [c.431]

Эффективные сечения взаимодействия тепловых нейтронов. Большинство элементов имеет довольно сложную зависимость сечений от энергии нейтронов, однако условно можно выделить три характерные области. При низких [c.128]

Внесистемная единица барн, равная 100 фм (см. пп. 2.2.1, 2.2.2), получила широкое распространение в отечественной и зарубежной практике. Вопрос о сроках изъятия единицы барн для сечения взаимодействия требует специального согласованного решения. В наименованиях физических величин в пп. 2.2.1 и 2.2.2 не используется слово эффективное , поскольку наименование величины эффективное сечение взаимодействия часто употребляется в другом смысле. [c.141]

Светимость области взаимодействия — отношение количества взаимодействий частиц встречных пучков, происходящих за данное время, к этому времени и к эффективному сечению этих взаимодействий. Светимость не зависит от эффективного сечения взаимодействий и определяется интенсивностями встречных пучков, геометрией области взаимодействия и т. д. [c.61]

Коэффициент поглощения Коэффициент отражения Коэффициент пропускания Эффективное сечение взаимодействия [c.6]

Нейтрино и антинейтрино. Вопрос о нейтрино здесь выделен потому, что эта удивительная элементарная частица, участвующая только в слабых взаимодействиях, уже дала и может дать в будущем много необычайно важных научных сведений. К сожалению, эти сведения получаются с большим трудом из-за крайне малого эффективного сечения взаимодействия нейтрино с веществом, хотя, по-видимому, оно растет с энергией и при 10 эв можно ожидать принципиально новых процессов. [c.273]

Исследования последних лет позволили определить величину эффективного сечения взаимодействия нуклонов высокой энергии с ядрами. Так как в составе космических лучей имеются частицы с энергией, достигающей 10 —10 эв, то космические лучи являются единственным источником информации о взаимодействии частиц столь высокой энергии. [c.280]

Эффективные сечения взаимодействия [c.258]

ЭФФЕКТИВНЫЕ СЕЧЕНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [c.354]

В выражение коэффициентов переноса входят осредненные эффективные сечения взаимодействия частиц между собой. [c.354]

Другие эффективные сечения ион—атом и, в частности, для этого случая оценивались приближенным методом, который заключается в определении параметров некоторого осредненного потенциала ион—атом на основании данных о сечениях перезарядки. Такой метод дает результаты, близкие к точным данным по эффективным сечениям взаимодействия протона с атомом водорода, предполагается, что для других веществ он должен также обеспечить удовлетворительные результаты. [c.354]

Q— эффективное сечение взаимодействия частиц [c.361]

Чем больше средняя скорость перемещения носителей (с) и чем меньше суммарное эффективное сечение взаимодействий носителей с частицами вещества в единичном объеме iNQ), тем больше коэффициент диффузионного переноса энергии (а). При полном отсутствии взаимодействий понятие диффузионного переноса теряет смысл. В этом предельном случае не существует также и градиента объемной плотности энергии, и лучевой поток носителей определяется формулой (3,8). [c.25]

Рассеяние здесь будет иметь место лишь в случае, когда Ь < (гд + Гв), т. е. В является для А мишенью с эффективной площадью л (га + гв) для процесса рассеяния. Эта площадь мишени называется полным эффективным сечением взаимодействия. Очевидно, полное эффективное сечение взаимодействия не зависит от того, будет ли выбранная система координат связана с центром А или В, или с их общим центром масс. Парциальные или дифференциальные эффективные сечения, связанные с углом рассеяния или импульсом движения рассеянных частиц, будут, конечно, зависеть от системы координат. Рассмотрим, например, систему координат, в которой центр масс находится [c.134]

Эффективное сечение взаимодействия [2, 5, 11]. [c.45]

Рис. 26. Зависимость полных эффективных сечений взаимодействия нейтронов с различными веществами от энергии нейтронов

Рис. I 7. Порядки величии эффективных сечений взаимодействия (в логарифмической шкале) в ядерной физике и в физике частиц.

Если эффективное сечение взаимодействия обозначить через ог, "то число взаимодействий в секунду будет равно [c.45]

Для рассмотренных выше и других подобных случаев эффективное сечение взаимодействия может быть записано в виде [c.235]

Случай W > V — Q. Ядро претерпевает деление независимо от кинетической энергии налетающего нейтрона. Реакция происходит и при возбуждении ядер тепловыми нейтронами, для которых эффективное сечение взаимодействия с ядрами очень велико. Это относится к ядрам с нечетными значениями числа N, как, например, изотопы урана плутония Ри, америция и др. Среди них элементы, используемые сейчас и пригодные для использования в будущем в качестве ядерного топлива при производстве атомной энергии. [c.275]

Первая оценка эффективного сечения взаимодействия нейтрино, испускаемого в процессе р-распада, с веществом, согласно которой оно должно быть порядка 10" см (Бете и Пайерлс). [c.308]

Поток холодных нейтронов может быть получен из ядерного реактора при использовании висмутовых фильтров [6, 8, 9]. Увеличенная эффективность детектирования нейтронов с такой низкой энергией вследствие увеличения эффективного сечения взаимодействия материала детектора (чаще всего [c.303]

Ядерные реакции — превращения атомных ядер, происходящие при взаимодействии их с элементарными частицами или друг с другом. Проводится классификация ядерных реакций. Исследуется роль законов сохранения в этих реакциях. Вычисляются эффективные. сечения и энергетический выход ядерных реакций. [c.9]

Взаимодействие-столкновение пролетающей частицы с атомами, сопровождающееся например, ионизацией (или другими процессами), при данной скорости v имеет свою определенную вероятность, которая в атомной физике обычно характеризуется эффективным сечением о ионизации (или другого процесса). Выясним смысл эффективного сечения. [c.25]

Величина а, имеющая размерность площади, называется эффективным сечением по отношению к данному процессу (в нашем случае, сечение ионизации и возбуждения), она может быть представлена как Следовательно, при рассмотрении взаимодействия каждый атом можно заменить мишенью в виде кружочка радиусом Го и площадью а, выбранных так, что каждая пролетающая частица, которая пройдет внутри этой мишени, испытает взаимодействие-столкновение с атомом. Величина No называется макроскопическим сечением и представляет собой сумму эффективных сечений в единице объема. [c.26]

Все изложенное об эффективном сечении переносится и на взаимодействие ядерных частиц. [c.27]

В сварочных дугах имеются три характерные зоны — катодная, анодная и столб дуги. Столб сварочных дуг при атмосферном давлении представляет собой плазму с локальным термическим равновесием, квазинейтральностью и свойствами идеального газа. В столбе вакуумных сварочных дуг термическое равновесие может не наблюдаться, т. е. Te> Ti=Tn). С помощью физики элементарных процессов в плазме определяют потенциал ионизации газов Ui, эффективное сечение взаимодействия атомов с электронами (по Рамзауэру) Qe и отношение квантовых весов а . С использованием термодинамических соотнощений (первое начало термодинамики, уравнение Саха) определяют эффективный потенциал ионизации о, температуру плазмы столба Т, напряженность поля Е и плотность тока / в нем. [c.60]

Физической основой нейтронной радиографии является зависимость сечения взаимодействия излучения с веществом от характеристик вещества и прежде всего от его атомного номера и массового числа. В отличие, например, от рентгеновского и v-излучений эта зависимость для нейтронов (преимущественно низких энергий) выражена более сильно и имеет до некоторой степени противоположный характер (рис. 40). В связи с тем что эффективные сечения взаимодействия а нейтронов с ядрами веществ увеличиваются с понижением энергии нейтронов (рис. 41), в радиационной дефектоскопии нащли преимущественное использование тепловые и надтепловые нейтроны. Из анализа кривых следует, что нейтроны вполне целесообразно использовать при дефектоскопии таких веществ, как марганец, бор, кадмий, водород и др. В этих веществах наблюдается резкое изменение а в зс-висимости от энергии, что позволяет хорошо выявлять дефекты. [c.338]

Нейтрино с энергией 1 Мэв имеет эффективное сечение взаимодействия (Т 10 см , что соответствует длине свободного npoifera, равной примерно 10 км плотного вещества. Для сравнения укажем, что расстояние от Земли до Солнца составляет всего лишь 1,5-10 км. Чтобы зарегистрировать хотя бы один акт взаимодействия при столь ничтол<ном эффективном сечении, надо располагать огромными потоками нейтрино. Поэтому такое наблюдение стало возможным только после появления мощных ядерных реакторов, внутри которых идут процессы -pa пaдa с образованием антинейтрино. Поток антинейтрино от реактора мощностью около 100 тыс. кет за толстой стеной, защищающей от нейтронов и у-квантов, но легко проницаемой для нейтрино, огромен и составляет приблизительно 10 частиц см сек. [c.238]

Электропроводность. Электропроводность воздуха рассчитана в диапазоне температур 4000 Г 20000° К и давления 10" атм по формуле (5). Расчеты показали, что достаточно учитывать три приближения. Результаты расчетов приведены на рис. 2. Произведено сравнение с данными о (Г, р), опубликованными в работах [И], [24] и [25]. В области высоких температур расхождение, наблюдающееся с упомянутыми выше данными, объясняется особенностями теории Кихара и Аоно. При низких температурах расхождение может быть вызвано главным образом выбором эффективных сечений взаимодействия электрон—атом. Бруннер, например, выбрал Qю = QгN = onst = 10 см [25]. Это оценочное значение является завышенным, что и объясняет, почему при Т 6000° К его результаты ложатся ниже кривых, полученных в настоящей работе. Видимо в качестве эффективных сечений в работе [24] были взяты более надежные величины, однако, к сожалению, авторы в статье их не приводят. В работе [И] приведены зависимости осредненных эффективных сечений электрон—атом от температуры. О достоверности этих данных трудно судить, так как авторы не уточняют источник, на основании которого определены эти величины. Однако следует отметить, что, так как эти значения превосходят соответствующие величины, принятые в настоящей работе, следовало бы ожидать заниженные, по сравнению с данными рис. 2, результаты расчета а(Т) [11]. На самом деле наблюдается обратная картина, что заставляет предполагать, что в работе [11] имеется ошибка в расчете. К такому же выводу пришли и авторы работы [26]. [c.357]

I атм представляет собой плазму с локальным термическим равновесием, квазинейтральностью и свойствами идеального газа. В столбе вакуумных сварочных дуг термическое равновесие может не соблюдаться Те> Т = Т ). С помощью физики элементарных процессов в плазме определяются потенциал инонизации газов щ, эффективное сечение взаимодействия атомов с электронами (по Рамзауэру) Qe и отношение квантовых весов а . С ис- [c.75]

Для гомогенной смеси веществ макроскопическое сечение определяют на основе закона аддитивности. При этом из-за больщой относительной величины потери энергии при упругом взаимодействии нейтронов с легкими ядрами в качестве сечения замедления можно принимать полное сечение рассеяния на водороде и половину полного сечения для других легких ядер. На средних и тяжелых ядрах замедление нейтронов происходит преимущественно вследствие неупругих взаимодействий, число которых достигает 50% общего числа взаимодействий. Суммарный эффект неупругих и упругих взаимодейст-вг й позволяет принимать в качестве эффективного сечения замедления на средних и тяжелых ядрах 3/4 полного сечения рассеяния нейтронов. [c.300]

Статистический смысл эффективного сечения можно пояснить еще и так. Если частица (электрон, мезон, нуклон, атом, ион и др.) пролетает вблизи другой частицы, то в результате возникающего взаимодействия частица отклоняется от первоначального движения. Этот процесс называется рассеянием. Степень этого отклонения (рассеяния) зависит от того, насколько близко пролетающая частица приблизилась к другой частице и насколько сильное взаимодействие возникает между ними. Поэтому изучение рассеяния частиц дает важную информаци ю о характере и свойствах сил, действующих между частицами. [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...