Оптическая модель ядра

Оптическая модель ядра [c.197]

Оптическая модель ядра 197—199 Орбитальный момент 106—107, 112— 115 [c.394]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

Очень часто рассматриваемую модель называют оптической моделью ядра. [c.352]

Отклонение Оп" от величины = 2я(7 + предсказываемой в боровской модели, объясняется в оптической модели ядра, которая строится по аналогии с физической оптикой. [c.353]

Согласно оптической модели, ядро представляет собой не черный , абсолютно поглощающий шар (как предполагается в боровской модели), а серую полупрозрачную сферу с определенными коэффициентами преломления и поглощения. При попадании на та<кую сферу нейтронная волна испытывает все виды взаимодействия, характерные для распространения света в полупрозрачной оптической среде (отражение, преломление и поглощение). Прошедшая часть волны, приобретя фазовый сдвиг б, интерферирует с падающей волной. В зависимости от [c.353]

Оптическая модель ядра 353 Орбитальный момент 61—64, 131, 154, 189, 191, 271 Ортоводород 505 [c.717]

Для I = i силовая ф-ция Si имеет близкие значения и максимумы при А 100 и 240. На зависимости силовой ф-ции от А в значит, степени базировалась оптическая модель ядра. Силовая ф-ция непосредственно связана с усреднённым по резонансам сечением образования составного ядра. Для s-резонансов [c.277]

Полное нейтронное сечение помимо Стс содержит сечение т. н. потенциального рассеяния Оп = 4лЛ , слабо зависящее от энергии нейтронов. Величина Л примерно равна радиусу ядра Л = ГрА (гр — 1,3х ХЮ" см — размер нуклона), но на плавную зависимость от А накладываются периодич. отклонения, объясняемые в рамках оптической модели ядра. [c.277]

Тесно связаны с Я. м. и нек-рые др. теории ядерных реакций. Так, оптическая модель ядра, используемая для описания упругого рассеяния нуклонов на ядрах, может рассматриваться как распространение оболочечной моде- [c.667]

Такое представление механизма ядерных реакций называется оптической моделью ядра. Расчеты, основанные на ней, показывают, что сечение поглощения a всегда намного меньше геометрических размеров ядра и приближается к нему в пределе при сверхвысоких энергиях, что существенно для частиц, содержащихся в космических лучах. [c.184]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ-ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА [c.515]

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА [c.516]

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА - ОПТИЧЕСКАЯ ПИРОМЕТРИЯ [c.519]

В этой формуле Р (р) — так называемый формфактор ядра, ар — переданный импульс. Формфактор объясняет осцилляции кривой на рис. 3.5. Это явление напоминает картины рассеяния, наблюдаемые при прохождении световых волн через среды с переменным показателем преломления. Оно хорошо объясняется в рамках оптической модели ядра ( 9.6). [c.86]

Описание процессов рассеяния частиц на ядрах в рамках оптической модели ядра [c.242]

В оптической модели ядра усредненный ядерный потенциал заменяется комплексным оптическим потенциалом, состоящим из действительной Уо и мнимой частей, по аналогии с тем, как это делается в теории поглощения электромагнитных волн в сплошных средах. В первом приближении можно аппроксимировать действительную и мнимую части оптического потенциала прямоугольными потенциальными ямами глубиной У а Wo. Уравнение Шредингера при таком выборе потенциала имеет вид [c.242]

Разработка моделей ядра происходила по двум различным направлениям. Первое направление характеризуется созданием моделей с сильным взаимодействием . В этих моделях ядро рассматривается как ансамбль сильно взаимодействующих и сильно связанных частиц. К данной группе моделей следует отнести модель жидкой капли, альфа-частичную модель, модель составного ядра. Второе направление характеризуется созданием моделей независимых частиц , в которых принимается, что каждый нуклон движется в усредненном поле всех остальных нуклонов ядра почти независимо друг от друга. К этой группе следует отнести модель ферми-газа, модель потенциальной ямы, модель оболочек, обобщенную, или коллективную, модель и оптическую модель. [c.171]

Таким образом, задача многих тел о взаимодействии налетающего нуклона с А нуклонами ядра в оптической модели заменяется более простой задачей о движении нуклона в среде ядерного вещества с некоторым комплексным потенциалом — V (г) — iW (г). Экспериментальные и теоретические исследования, опубликованные В 1958—1961 гг., по упругому рассеянию на атомных ядрах [c.199]

В качестве потенциала U (г) в разных вариантах оптической модели брали прямоугольную яму и яму с размытым краем (в обоих случаях поглощение предполагалось объемным). Более хорошее согласие с экспериментом было получено в модели с поверхностным поглощением [W (г)фО только у края ядра]. [c.355]

Оптическая модель, первоначально развитая для описания рассеяния нейтронов ядрами, была впоследствии распространена и на заряженные частицы (протоны, дейтоны, а-частицы)",. для которых надо учитывать кулоновский потенциал. Современные варианты оптической модели, развитые для нуклонов, позволяют вычислять сечение упругого рассеяния Оу, дифференци- [c.355]

Оптическая модель описывает а) дифференциальное и интегральное сечения упругого рассеяния при различных энергиях рассеивающихся нуклонов б) сечение всех неупругих процессов, т. е. сечение поглощения нуклонов ядрами. В области энергии 10— 20 МэВ, где вклад прямых процессов относительно невелик, сечение поглощения совпадает с сечением образования составного ядра (см. 6, п. 2, а также 7, п. 2). [c.149]

Согласно оптической модели ядро представляет собой сплошную среду, преломляющую и поглощающую дебройлевские волны падающих на него частиц. В квантовой механике доказывается, что роль коэффициента преломления для дебройлевской волны играет гамильтониан взаимодействия частицы с силовым полем ядра. Для описания поглощения к этому гамильтониану добавляется мнимая часть iW, так что весь гамильтониан принимает вид [c.149]

Для объяснения прямых ядерных реакций, идущих с временами 10 —10 с, была сформулирована оптическая модель ядра, описывающая рассеяние частиц на ядрах. При описании ядерных реакций, идущих через составное ядро, использовались теория резопинсиых ядерных процессов и статистическая теория ядра. Понимание роли ядерных реакций в эволюции звёзд приэело к формированию ядерной астрофизики. В качестве осн. источника энергии звёзд рассматриваются реакции синтеза лёгких элементов, а к образованию тяжёлых элементов приводят разнообразные и длинн1,1е цепочки ядерных превращений (см. Нуклеосинтез). [c.659]

В устойчивом состоянии др = X Я. м. является удобной ядерной моделью. Ряд качеств, результатов, таких как введение понятия квазичастпцы, доказательство справедливости оболочечной и оптической моделей ядра, вычисление Е , р и нек-рые другие, непосредственно переносятся на атомные ядра. Достоинство Я. м. как модели атомного ядра в том, что расчеты здесь значительно проще, т. к. (вследствие пространств, безграничности и постоянства плотности Я. м.) волновые ф-ции квазичастиц — плоские волны. В последнее время, однако, интенсивно обсуждается вопрос о возможной неустойчивости этого основного состояния и перехода Я. м. к структуре типа кристаллической. Вопрос этот не выяснен, но любое его решение, как показывают оценки, слабо скажется на указанных выше количеств, результатах, [c.542]

ОПТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — полуэмпирич. теории рассеяния пдершлх частиц (нуклонов, а-частиц и др.) ядрами. Согласно О. м. я., нук. 10И[,1 рассеиваются ядрами почти так же, как свет рассеивается полупрозрачной оптич. средой. Впервые О. м. я. была нред-ложена д.1 я интерпретации дапиых 3 0 рассеянию нейтронов с энергией в неск. Мэе в работах В. <1). Вайс-копфа, Ч. Е. Портера и Г. Фешбаха в 1953—54 гг. Хотя нек-рые важные детали остаются неясными до [c.515]

Распределение ядерного вещества более непосредственно связано с сечением неупругих процессов. Это сечение можно рассматривать как геометрич. сечение ядра а = лЯ д. Оно практически не зависит от энергии налетающей частицы. Детальный анализ сечений упругих и неупругих процессов, проведенный на основе оптической модели ядра, позволяет вычислить радиус половинного распределения плотности >[дер-ного вещества. [c.324]

Рассеяние нуклонов ядрами во многих случаях моашо приближенно рассматривать как особенно простой случай рассеяния в сплошной среде при этом оно хорошо описывается оптической моделью ядра. [c.359]

Математически исключение сходящихся волн можно было бы учесть в виде малого затухания рассеянных волн на больщих расстояниях от точки рассеяния. В квантовой механике такого рода подход используется в оптической модели ядра, когда при рассеянии нейтрона ядро рассматривается просто как шарик из серого вещества. В основе этого подхода лежит гипотеза о том, что волновая функция "запутавшегося" в ядре нейтрона не способна вступать в суперпозицию с налетающей волновой функцией свободного нейтрона. [c.181]

Мы пришли к уравнению (172), напоминающему уравнение Ланжевена (79). Оператор (174) является аналогом случайной силы Р. Первое слагаемое в (174) описывает монотонное убывание волновой функции со временем это аналог силы трения в классическом уравнении Ланжевена. А второе слагаемое в (174) описывает случайные точки со стороны молекул газа. Такие толчки как бы перебрасывают частицу (вместе с молекулами газа) из одного гильбертова пространства в другое, и поэтому данный подход напоминает теорию Мачида, Намики [77, 78] с использованием много-гильбертовых пространств, но не совпадает с этой теорией (поскольку он предполагает наличие коллапсов в индивидуальных событиях). Затухание волновой функции, описываемое первым слагаемым в (174), явно учитывает исчезновение когерентности. Оно сходно с феноменологически вводимым поглощением волновой функции нейтрона в оптической модели ядра. [c.202]

Для описания упругого рассеяния, осредненного по резонансам, используется оптическая модель, в которой ядро трактуется как сплошная среда, способная преломлять и поглощать дебройлевские волны падающих на него частиц. [c.133]

Точки — экспериментальные данные, кривые — расчет по оптической модели. Для каждого ядра шкала дифференциального сечения начинается с 0,1 мбарн/ср. [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...