Дебройлевская волна

Это значит, что в атоме водорода, находящемся в первом стационарном состоянии, длина дебройлевской волны электрона в точности равна длине его круговой орбиты Для любой другой орбиты с порядковым номером п получаем [c.340]

Длина дебройлевской волны для релятивистского электрона [c.134]

Масса нейтрона М = 1,0086654 (+ 4) у. а. е. м. — 939,550 Мэе и в настоящее время достаточно точно известна из масс-спектроско-пических измерений и из данных по энергетическому балансу некоторых ядерных реакций. Длина дебройлевской волны [c.281]

Как известно, дебройлевская волна для нейтронов определяется по формуле [c.340]

По оценкам Ферми, последняя величина отличается от I F] не настолько мало, чтобы это различие нельзя было измерить. При этом если длина дебройлевской волны нейтронов сравнима с размерами области распределения электронов (т. е. с размерами атома), то из-за дифракции величина интерференционного члена должна зависеть от угла, под которым рассеивается [c.654]

По оценкам Ферми, последняя величина отличается от не настолько мало, чтобы это различие нельзя было измерить. При этом если длина дебройлевской волны нейтронов сравнима с размерами области распределения электронов (т. е. с размерами атома), то из-за дифракции величина интерференционного члена должна зависеть от угла, под которым рассеивается нейтрон. Очевидно, что аналогичного эффекта на ядре возникнуть не может из-за его малых размеров по сравнению с дебройлевской волной. [c.265]

Из общих соображений ясно, что идеальным был бы такой метод исследования, который позволил бы заглянуть внутрь нуклона и описать дифференциальную картину его структуры. Другими словами, надо прозондировать нуклон таким зондом, размеры которого меньше предполагаемых размеров нуклона и взаимодействие которого с распределенным зарядом можно рассчитать. Обоим условиям удовлетворяют быстрые электроны с дебройлевской волной [c.266]

Двойные Л-ядра 198 Дебройлевская волна 21, 41 Девиса опыт 242, 244, 245 Дейтона волновая функция 25 [c.333]

Опыты по дифракции электронов рассматривались как убедительное доказательство существования дебройлевских волн материи , хотя физическая сущность таких волн оставалась непонятной. С выдвижением гипотезы де Бройля и особенно после упомянутых опытов стала весьма популярной волновая концепция. Физику микрообъектов называли в те годы волновой механикой (термин квантовая механика закрепился позднее). Делались попытки объяснить все известные тогда особенности физики микрообъектов наличием у них волновых свойств. [c.90]

Такое определение действительно существует, но при его использовании следует соблюдать осторожность ввиду существования квантовых эффектов. Эти эффекты особенно резко проявляются при низких энергиях, т. е. при больших длинах дебройлевских волн (X >/ нейтр) падающих нейтронов. Именно, оказывается, что при малых энергиях нейтронов сечения сильно зависят от энергии (что делает определение радиуса ядра по сечению бессмысленным) и могут достичь очень бо 1ьших значений. Например, при рассеянии [c.59]

С другой стороны, даже при этих и более высоких энергиях необходимо иметь в виду еще одно квантовомеханическое явление, которое значительно изменит классическую формулу (2.32). Речь идет о дифракции нейтронов. Допустим, что ядро является абсолютно черным. -Тогда все нейтроны, попадающие в ядро, поглощаются, и соответствующее сечение поглощения Oi класс равно nRieurp- Но это не все нейтроны, выбывшие из пучка. Часть нейтронов, пролетевших мимо ядра, будет рассеиваться за счет дифракции дебройлевских волн (рис. 2.15, б). Сечение этого дифракционного рассеяния (Хд фр, как показывает расчет, также равно пЯнейтр, так [c.60]

Для описания упругого рассеяния, осредненного по резонансам, используется оптическая модель, в которой ядро трактуется как сплошная среда, способная преломлять и поглощать дебройлевские волны падающих на него частиц. [c.133]

Согласно оптической модели ядро представляет собой сплошную среду, преломляющую и поглощающую дебройлевские волны падающих на него частиц. В квантовой механике доказывается, что роль коэффициента преломления для дебройлевской волны играет гамильтониан взаимодействия частицы с силовым полем ядра. Для описания поглощения к этому гамильтониану добавляется мнимая часть iW, так что весь гамильтониан принимает вид [c.149]

Начиная с порога рождения пионов (Е ар 140 МэВ), восстановление ядерных сил по данным об упругом рассеянии осложняется неупругими каналами. С дальнейшим увеличением энергии роль неупругих каналов возрастает. При энергии 2—3 ГэВ полное сечение взаимодействия выходит примерно на константу, а сечение упругого рассеяния, оставаясь большим по величине, становится чисто дифракционным (см. гл. И, 6 и гл. IV, 9). В этой области энергии понятие ядерные силы теряет физический смысл нуклоны ведут себя как черные шары , поглощающие все падающие на них дебройлевские волны. Физика нуклон-нуклонных столкновений при таких энергиях рассмотрена в гл. VII, 7. [c.170]

Мы видим, что из низкоэнергетического рассеяния нейтрон — протон удается извлечь до крайности бедную информацию о виде ядерных сил, сводящуюся к четырем цифрам ( а, Es, о/- одна из которых представляет собой энергию связанного состояния, т. е. не является новой. Такая скудность информации обусловлена совместным действием двух причин коротким радиусом действия сил (сравнительно с длиной дебройлевских волн) и высокой прочностью (или, выражаясь макроскопическим языком, высокой твердостью ) нуклона, для заметной деформации которого требуются энергии свыше 100 МэВ. [c.180]

Знак ядерных сил в р—р-системе можно определить, изучая интерференцию кулоновского и ядерного рассеяний. Явление интерференции рассеяний является чисто квантовым и состоит в том, что рассеянные дебройлевские волны, возникающие вследствие действия двух типов сил, когерентны и могут интерферировать друг с другом как конструктивным, так и деструктивным образом. При этом определяющая интерференцию относительная фаза волны зависит от знака сил. Экспериментальные данные в отношении интерференции кулоновских и ядерных сил таковы. Сечение рассея [c.181]

Связь между энергией электрона, измеренной в электрон-вольтах, и длиной его дебройлевской волны. [c.319]

К настоящему времени методы голографии легли в основу новых направлений исследования, представляющих значительный научный и прикладной интерес. Универсальность принципа голографической регистрации, основанного на общности явлений интерференции и дифракции для волновых процессов различной физической природы и различной частоты, открыла ранее недоступные возможности наблюдения этих процессов, связанные с реализацией голографии в рентгеновском, инфракрасном, радиоволновом диапазонах спектра электромагнитных колебаний, на ультразвуковых волнах, квазичастицах различной природы, а также на дебройлевских волнах частиц. [c.7]

Связь между скоростью электрона, измеренной в электронвольтах, и длиной его дебройлевской волны. Скорость, которую приобретает электрон, пробежав разность потенциалов О вольт, также может быть определена из формулы (9.22) [c.261]

Чтобы заглянуть внутрь нуклона и описать дифференциальную картину его структуры, надо прозондировать нуклон таким зондом, размеры которого меньше предполагаемых размеров нуклона и взаимодействие которого с распределенным зарядом можно рассчитать. Обоим условиям удовлетворяют быстрые электроны с дебройлевской волной [c.97]

Со всякой частицей, имеющей массу т, которая движется со скоростью V, связано распространение волны де Бройля- Длина дебройлевской волны % вычисляется по формуле де Бройля [c.419]

Дифракционные явления обнаруживаются при пропускании пучка электронов через тонкие слои металлов (толщиной порядка 10 м), имеющих поликристалличе-скую структуру (11.1.6.4°). Опыты подтвердили, что наблюдается дифракция электронов на поликристаллах, аналогичная дифракции рентгеновских лучей на поликристал-лических порошках ( .3.6.6°). На рис. 1.1.3 приведены фотографии дифракционных картин, которые наблюдаются при прохождении сквозь тонкие пленки одного и того же поликристалла рентгеновского излучения (рис. 1.1.3, а) и пучка электронов (рис. 1.1.3, б). По радиусам дифракционных колец определялась длина волны де Бройля и проверялась справедливость формулы де Бройля. Волновые свойства электронов наблюдаются лишь при условии, что длина дебройлевской волны имеег такой же порядок [c.421]

Пучки нейтральных атомов и молекул при комнатных температурах (Т 300 К) движутся с такими скоростями V, что длины дебройлевских волн, соответствующих этим частицам, имеют порядок величины >. 10 м ( 1.1.1.3°). Это позволяет наблюдать волновые свойства атомов и молекул при отражении пучков частиц от поверхности кристаллов. Кроме зеркального отражения ( .1.2.5°), в некоторых направлениях наблюдаются дополнительные [c.422]

Дебройлевские волны связаны с любой движущейся частицей вне зависимости от того, является ли она электри- [c.423]

Дебройлевские волны, связанные с движущимися частицами, не имеют отношения к распространению какого-либо поля, например электромагнитного или какого-Л1 бо другого. [c.424]

Движение электрона внутри потенциальной ямы сопровождается распространением дебройлевской волны (VI. 1.1.3°). На стенках потенциальной ямы происходит отражение волны, и в результате наложения падающей и [c.425]

Длины дебройлевских волн электрона, движущегося в потенциальной яме, могут принимать лишь определенные значения, обратно пропорциональные ряду целых чисел п дискретные ) значения длин волн). Скорость электрона в потенциальной яме по формуле де Бройля (VI. 1.1.3°) [c.426]

Для волны любой ирпроды представление о том, что она имеет некоторые координаты, находится в определенном месте пространства, лишеью физического смысла. Например, если волна, распространяющаяся по поверхности воды, достигла лодки, то не имеет смысла утверждать, что волна находится только в том месте, где она встретилась с лодкой. Из физического смысла волн де Бройля следует, что протяженность Ах волнового цуга дебройлевской волны связана с положением частицы в пространстве (VI. 1.3.3°). Для микрочастиц, обладающих волновыми свойствами, понятие о координате частицы должно применяться в ином смысле, чем в классической механике. Когда шар движется по горизонтальному желобу при игре в кегли, положение (координата) шара совершенно точно определяется расстоянием центра масс (1.2,3.4°) шара от начала желоба. В любой задаче классической механики материальная точка (или [c.429]

Если частица с массой т обладает волновыми свойствами квантовый линейньш гармонический осциллятор), то дебройлевская волна, связанная с частицей ( 1.1.1.3 ), заперта в области с линейными размерами А, где Л — амплитуда смещения осциллятора. Неопределенность Ах координаты частицы (VI. 1.5.4°) будет Ах А. Согласно соотношению неопределенностей ( 1Л.5.5°) неопределенность импульса частицы Ар [c.433]

Второй постулат Бора получает простое истолкование, если учесть волновые свойства электрона (VI. 1.1.3°). По аналогии с тем, как ведет себя дебройлевская волна электрона, движущегося в потенциальной яме прямоугольной формы (VI. 1.4.4°), на длине 2яг круговой орбиты электрона в атоме должно уложиться целое число — длин волн [c.443]

Электронным облаком называется определенное распределение в атоме дебройлевской волны электрона. Электронное облако имеет разную плотность р в разных точках в атоме (VI.2.7.3°). [c.446]

Т. Необходимыми элементами всякой экспериментальной установки, на которой изучается рассеяние, являются источники частиц, формирующие их пучки, и детекторы, с помощью которых регистрируются рассеянные частицы и измеряются их характеристики. Некоторые типы детекторов описаны в VI.4.6. От хороших источников требуется, чтобы они формировали достаточно интенсивные пучки исследуемых частиц с достаточно высокими энергиями. Повышать интенсивность нужно для того, чтобы увеличить число интересующих нас событий и облегчить, тем самым, их регистрацию. Высокие энергии необходимы по двум причинам. Во-первых, чем больше энергия зондирующих частиц, тем меньше длина их дебройлевской волны (VI.Ы.З") и тем более мелкие детали структуры исследуемых частиц удается выявить. Во-вторых, чем выше энергия сталкивающихся частиц, тем больше ма-ссы и общее количество новых частиц, которые они могут породить. [c.514]

Итак, будем рассматривать атомное ядро как потенциальный ящик, в котором заперты нуклонные частиц. Размеры такого ящика-ядра не должны быть меньше дебройлевской длины волны нуклона. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...