Микроскопическая модель

Микроскопические модели радиационного роста а-урана. Поскольку структура пиков смещения в явлении радиационного роста а-урана способствует образованию скоплений точечных дефектов различного знака, это обстоятельство может служить основой для объяснения процесса образования зародышей петель дислокаций межузельного и вакансионного типов. Учитывая большую вероятность образования пиков смещения в уране при облучении осколками деления, гипотезы радиационного роста а-урана, основанные на предположении о зарождении дислокационных петель вне пиков смещения, следует считать, по-видимому, менее оправ- [c.202]

Тепловые колебания приводят к увеличению локального напряжения а,, что может быть учтено при анализе разрушения с позиций термодинамики. Как известно, какой бы ни была микроскопическая модель, скорость возникновения трещины и с учетом тепловых колебаний зависит от локального напряжения по соотношению типа Аррениуса [44] [c.58]

Макроскопические и микроскопические модели [c.250]

Кот и Вейсс [211] предложили микроскопическую модель, в которой они полагают, что внутреннее напряжение ат, возникающее из-за превращения, добавляется к приложенному напряжению и перемещает дислокации быстрее. Принимая зависимость скорости дислокации от напряжения в виде [c.252]

Сверхпластичность 218, 228—237, 250 микроскопические модели 233 Сдвиг простой 19, 230 [c.282]

Гипотеза о локальном термодинамическом равновесии. Общая связь между энтропией, внутренней энергией, плотностью и концентрациями. Соотношение Гиббса, эквивалентное определению новых термодинамических переменных для движуш,ейся частицы. Обоснование принятой гипотезы опытные данные, простейшие микроскопические модели. Уравнение производства энтропии. Поток и источник энтропии. Термодинамические силы и термодинамические потоки, линейная связь между ними. [c.22]

С другой стороны, МР можно рассчитать с помощью какой-либо феноменологической или микроскопической модели вещества ). Можно ожидать, что результаты таких расчетов при квантовании поля и при использовании полуклассического подхода (когда квантуется лить вещество) будут совпа- [c.124]

Микроскопическая модель. В случае оптически неплотного образца можно при расчете ограничиться первым порядком теории возмущения по й . Согласно (4.5.23) [c.138]

О. Соответствне между микроскопической моделью и континуальным представлением [c.357]

Простота и общность исходной теории Ландау, позволяющие не обращаться к микроскопическим моделям, делают ее весьма привлекательной. В некоторых случаях [67] фазовый переход определяется высшими членами в разложении свободной энергии (5.189). Так, если в качестве независимой термодинамической переменной взять давление Р, то можно найти критическую точку Tf., Рс), в которой [c.237]

Опыт показывает, что распространение электромагнитных волн в волноводах и резонаторах сопровождается уменьшением их интенсивности — потерями. Теряемая электромагнитным полем энергия передается микрочастицам стенок электродинамической системы и заполняющей ее среды (при этом она переходит в тепло). Таким образом, учет потерь приводит к самосогласованной задаче взаимодействия электромагнитного поля с ансамблем микрочастиц, образующих рассматриваемую электродинамическую систему — совокупность диэлектрических и металлических тел. При этом необходимы некоторые конкретные микроскопические модели сред. Такая постановка задачи была бы чрезвычайно сложной для решения (совместная граничная задача для уравнений электромагнитного поля и, например, кинетических уравнений для ансамблей частиц) и в то же время весьма частной — пригодной только для определенных моделей сред и заданных конфигураций рассматриваемых тел. [c.15]

Задача 55. Используя упрощенные микроскопические модели, рассмотреть вопрос о возможности возникновения в вырожденном электронном газе упорядоченного состояния — электронного твердого тела. Исследовать характеристики такого фазового перехода и возможную область его реализации. [c.290]

Фиг. 10.17. Одномерные электромагнитные волны в проводящей среде (микроскопическая модель).

Элемент сухого трения представляется нелинейным элементом механического трения с характеристикой, показанной на рис. 2.24, в. Параметры модели — координаты точки излома и тангенс угла наклона пологой части характеристики. Крутой участок характеристики может быть и вертикальным, но при этом возможны затруднения вычислительного плана, связанные со сходимостью решения системы нелинейных алгебраических уравнений. Поэтому рекомендуется наклон этой части характеристики делать конечным, тем -более что в реальном случае он также существует хотя бы за счет изгиба микроскопических шероховатостей. [c.104]

Составляющие выделяются по результатам изучения системы различными физико-химическими методами и обоснованием их Индивидуальности служит лишь модель микроскопического строения отдельных фаз. Так, в разреженных газах составляющими считаются молекулы и атомы, а при высоких температурах также. электроны и ионы. В твердых и жидких органических веществах структурными единицами являются обычно молекулы, а, например, у галогенидов щелочных металлов — положительные и отрицательные ионы соответствующих элементов. Металлические расплавы и растворы по одним моделям считают состоящими из атомов, а по другим — из положительных ионов и электронов. [c.16]

Опытное исследование строения атома показало, однако, что указанная модель не верна и атом состоит из положительного заряда (ядра) очень малого диаметра (меньше 10" см), вне которого движется соответствующее число электронов. Сила, удерживающая каждый электрон, конечно, не будет иметь вид —Ьг и окажется гораздо сложнее. Вопрос о том, каким образом при таком расположении зарядов возможно почти монохроматическое излучение, мы оставляем пока в стороне. Причина лежит очень глубоко и заключается в том, что ни излучение атомов, ни поведение зарядов внутри атомной системы не подчиняются законам классической механики и электродинамики, установленным при изучении макроскопических объектов. Для правильного описания таких внутриатомных, микроскопических процессов надо обратиться к законам, установленным квантовой теорией, по отношению к которым макроскопические законы являются лишь первым приближением, достаточным [c.550]

Двухжидкостная модель-). Хотя полное объяснение свойств теплопроводности сверхпроводников может быть дано только на основе детальной микроскопической теории сверхпроводимости, однако для качественных заключений можно воспользоваться двухжидкостной моделью ), которая, хотя и не объясняет явления, служит удобной схемой для описания сверхпроводников и, по-видимому, в дальнейшем будет подтверждена последовательной микроскопической теорией. [c.295]

Различный подход к вопросу о причинах, контролирующих процесс укрупнения дислокационных петель в сс-уране при облучении осколками деления, обусловливает принципиальную разницу в микроскопических моделях радиационного роста а-урана, предложенных соответственно Бакли и Летертром. Если модель роста Бакли допускает возможность установления стационарного состояния, характеризующегося постоянством коэффициента радиационного роста, в момент достижения максимальной плотности дислокационных петель, то из модели Летертра следует, что стационарное состояние радиационного роста, по-видимому, никогда не достигается. С увеличением дозы облучения коэффициент радиационного роста а-урана должен стремиться к некоторой асимптотической величине, не зависящей от температуры облучения, которая ниже температурной границы начала заметной самодиффузии (300— 400° С). Последнее обстоятельство прямо связано с предложением о зарождении дислокационных петель в пиках смещения и последующим изменением их размеров при взаимодействии с новыми пиками. Влияние температуры облучения может быть существен ным лишь для начальной стадии радиационного роста за счет ухудшения при увеличении тепловых колебаний решетки условий фокусировки столкновений и каналирования. В результате уменьшения степени пространственного разделения точечных дефектов различного знака, а также увеличения их подвижности возрастает вероятность взаимной аннигиляции дефектов в зоне пика смещения, что может привести к уменьшению начального коэффициента радиационного роста, обусловленного зарождением дислокационных петель [c.207]

Если на основе микроскопической модели рассчитать функцию нелинейного отклика ts), теорию нестационарных самовоз- [c.75]

Было предложено много микроскопических моделей сверхпластического поведения, которые объясняли лишь отчасти широкий спектр экспериментальных результатов, полученных с различными материалами, однако не могли объяснить все наблюдения. Наиболее важные модели были недавно описаны и проанализированы Гифкинсом и Лангдоном [133]. Мы сосредоточим внимание здесь только на тех, которые представляются более интересными и плодотворными по их способу рассмотрения. Среди них модель Ашби и Верролла [12] занимает особое место, так как, даже несмотря на то что ее критиковали (и справедливо) по отдельным более или менее важным вопросам, она привнесла новый подход, который последующие авторы использовали и модифицировали в своих моделях, [c.233]

После краткого обзора термодинамики и кинетики фазовых переходов приводится экспериментальное подтверждение существования пластичности превращения в металлах и керамиках. Рассмотрена макроскопическая модель Гринвуда и Джонсона, которая является развитием моделей мягкой, или предельной, ползучеста . В этой модели внутренние напряжения, вызванные изменением объема зерен, превышают предел текучести твердого тела и вызывают в нем пластическое течение при малых внешних напряжениях. Представлены микроскопические модели, в которых внутреннее напряжение ослабдеа дислокациями, перемещающимися под действием приложенного напряжения. [c.238]

В противоположность этим моделям, в которкх внутреннее напряжение не ослаблено и не уменьшается в процессе ползучести, Пуарье [293] предложил микроскопическую модель, где полная деформация превращения (изменение формы и объема) релаксирует и сопровождается возникновением дополнительных дислокаций, которые могут передвигаться под действием приложенного напряжения и давать добавочную скорость ползучести. В модели не предполагается, что высокотемпературная ползучесть мала, и учитывается кинетика фазового перехода. Для простого случая, рассмотренного Гринвудом и Джонсоном (нулевая высокотемпературная ползучесть, а деформация превращения чисто дилатационная), скорость ползучести превращения сводится к величине [c.253]

Пуарье микроскопическая. модель пластичности превращения 253 [c.281]

Термин молекулярный диффузионный перенос охватывает явления диффузии, теплопроводности, термодиффузии и вязкости. Эти явления описываются некоторыми частями уравнений сохранения массы, количества движения и тепла, приведенных в предыдущем параграфе (см. уравнения (2.1.57)-(2.1.60)). В каждое из этих уравнений входит дивергенция потока некоторой величины, связанной, хотя бы и неявно, с градиентами термогидродинамических параметров (так называемыми термодинамическими силами). Существуют два способа получения линейных связей определяющга соотношений) между этими потоками и сопряженными им термодинамическими силами, основывающихся на макроскопическом (феноменологическом) и кинетическом подходах. Кинетический подход связан с решением системы обобщенных уравнений Больцмана для многокомпонентной газовой смеси и до конца разработан только для газов умеренной плотности, когда известен потенциал взаимодействия между элементарными частицами (см., например, Чепмен, Каулинг, 1960 Ферцигер, Капер, 1976 Маров, Колесниченко, 1987)). Феноменологический подход, основанный на применении законов механики сплошной среды и неравновесной термодинамики к макроскопическому объему смеси, не связан с постулированием конкретной микроскопической модели взаимодействия частиц и годится для широкого класса сред. В рамках феноменологического подхода явный вид кинетических коэффициентов (коэффициентов при градиентах термогидродинамических параметров в определяющих соотношениях) не расшифровывается, однако их физический смысл часто может быть выяснен (например, для разреженных газов) в рамках молекулярно-кинетической теории Маров, Колесниченко, 1987) [c.85]

Вывод обобщенных соотношений Стефана-Максвелла для многокомпонентной диффузии позволяет также получить очень важные алгебраические уравнения для расчета многокомпонентных коэффициентов диффузии через бинарные коэффициенты диффузии формулы, связывающие термодиффузионные отношения с коэффициентами термодиффузии и многокомпонентной диффузии смеси формулы, связывающие истинный и парциальный коэффициенты теплопроводности. Все найденные (феноменологически) формулы по структуре полностью тождественны выражениям, полученным в рамках первого приближения метода Чепмена-Энскога в кинетической теории многокомпонентных смесей одноатомных газов (сопоставление проведено с результатами, представленными в уникальной книге Ферцигера и Капера). Однако, в отличие от газокинетического подхода (до конца разработанного только для газов умеренной плотности, когда известен потенциал взаимодействия между частицами газа), феноменологический подход не связан с постулированием конкретной микроскопической модели среды и потому полученные здесь результаты носят универсальный характер, т.е. пригодны для описания широкого класса сред, например, многоатомных газовых смесей (что важно для аэрономических приложений), плотных газов, жидких растворов и т.п. [c.113]

Таким образом, результаты данной работы совместно с достаточно надежными данными оптических измерений, приведенными в работе С13], и независимых теоретических расчетов Ж-спектров BaT 0g [8] уверенно свидетельствуют в пользу важной роли зародышеобразо-вания в процессах возникновения спонтанной поляризации в сегнето-электриках типа смещв1шя. При этом, как указывалось, роль зародышей поляризации играют участки скоррелированных смещений ионов. Согласно работе [12], эти участки, названные критическими флуктуациями поляризации, в значительном интервале температур выше Тр одинаково хорошо описываются либо моделью сильно демпфированных ионов, либо моделью перескакивающих ионов. Предложенная нами в работе [81 микроскопическая модель зародышей, согласующаяся со всей совокупностью полученных экспериментальных данных, свидетельствует о решающей роли перескока ионов в процессах динамической поляризации сегнетоэлектриков типа смещения и тем самым позволяет сделать выбор в пользу одной из рассмотренных в работе [12] моделей, [c.77]

В настоящее время разработаны изощренные методы компьютерного расчета квантовых состояний в наноструктурах, основанные на микроскопических моделях псевдопотенциала или сильной связи. Тем не менее эти методы пока не всесильны и не всемогущи, и, как подтверждает и история развития физики объемных полупроводников, при конкретной работе именно приближенные методы эффективной массы (в случае простых энергетических зон), эффективного гамильтониана (для вырожденных зон) и плавных огибающих (в многозонной модели, например в модели Кейна) оказываются более удобными и результативными. В приближенных подходах решение внутри каждого слоя многослойной структуры (или композиционной области меньшей размерности в квантовых проволоках или точках) записывается в виде линейной комбинации независимых объемных решений, а для сшивки на гетерограницах вводятся граничные условия для огибающих волновой функции электрона и их производных по нормальной координате. [c.12]

Проведенное рассмотрение показывает, что континуальное выражение гейзенберговской обменной энергии дает величину как чисто обменной, так и обменно-стрикционной составляющих в полной феноменологической свободной энергии. Разумеется, последняя составляющая в общем случае отбрасывается как очень малая (и кроме того, она приводит к появлению в определяющих уравнениях очень громоздких выражений). Строго говоря, формула (6.4.45) как полученная из микроскопической модели справедлива только при 0 = 0. Тем не менее мы придадим ей новую интерпретацию как формулы, справедливой при любой температуре 0 <С 0с, допустив, что материальные коэффициенты xl и укшы зависят от температуры, т. е. зависят от 00. [c.360]

Можно указать, наконец, что многие конкретные уравнения состояния основаны, по крайне мере частично, на модели микроскопической структуры рассматриваемого материала. Например, исследование полимерных материалов можно проводить при Н0М01ЦИ кинетической теории упругости резины. Однако в данной книге не будет сделано ударение на аспекте, относящемся к обла- [c.210]

В 19П7 г. Эйнштейн предложил модель, которая позволила качественно объяснить указанное поведение теплоемкости. При выборе модели он исходил из квантовой гипотезы М. Планка. Планк (1900), решая математически задачу о спектральном распределении интенсивности излучения абсолютно черного тела, выдвинул гипотезу, коренным образом противоречащую всей системе представлений классической физики. Согласно этой гипотезе, энергия микроскопических систем (атомы, молекулы) может принимать только конечные дискретные квантовые зиаче-ния Е=пг, где = 0, 1, 2, 3,... —положительное целое число e = /zv = 7i o — элементарный квант энергии-, v — частота со — круговая частота /г = 2л Й—универсальная постоянная постоянная Планка). [c.165]

Подвижность носителей. Подвижность носителей заряда определяется согласно (7.124) временем релаксации т. Время релаксации было введено в модели свободных электронов Друде для объяснения теплопроводности и электропроводности металлов. Предполагалось, что за единичнре время любой электрон испытывает столкновение с вероятностью, равной 1/т, т. е. считалось, что результат столкновения не зависит от состояния электронов в момент рассеяния. Такое упрощение является чрезмерным. Частота столкновений электрона сильно зависит, например, от распределения других электронов, так как в силу принципа Паули электроны после столкновений могут переходить только на свободные уровни. Кроме того, в твердом теле существуют различные механизмы рассеяния. Поэтому при таком описании столкновений от приближения времени релаксации отказываются. Вместо введения времени релаксации предполагают существование некоторой вероятности того, что за единичное время электрон из зоны п с волновым вектором к в результате столкновения перейдет в зону с волновым вектором ki. Эту вероятность находят с помощью соответствующих микроскопических расчетов. Такой подход, однако, очень сильно осложняет рассмотрение. [c.249]

Мы должны отметить, что отклонения кривых от параболической формы очень малы и редко превышают 10%, а отклонения от более сложных кривых имеют еще меньшую величину и составляют всего несколько процентов. По-с.теднее было обнаружено только после очень точных экспериментов. Ввиду УТИХ обстоятельств, по-видимому, можно считать, что но крайней мере при высоких температурах для качественного рассмотрения сверхпроводимости с точки зрения двухжидкостиых моделей можно применять простую модель Гортера с a= /g. Это тем более справедливо, что физическая картина микроскопической природы двух жидкостей (nj[n, что то же самое, параметра по-])ядка) в настоящее время недостаточно ясна. [c.637]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...