Тепловое сопротивление

Технические параметры базового элемента описывают максимально допустимую мощность и температуру базового элемента тепловое сопротивление корпуса базового элемента. [c.132]

Теплоемкость —. Тепловое сопротивление [c.167]

Процессы теплопереноса в твердых телах отображаются элементами теплопроводности и теплоемкости. Математическая модель теплового сопротивления вытекает из уравнения Фурье [c.173]

Вторая производная от больше нуля. Следовательно, критический диаметр соответствует минимуму теплового сопротивления и максимуму теплового потока (рис. 24-3). [c.378]

Оребрение стенки с большим термическим сопротивлением позволяет увеличить ее поверхность соприкосновения с горячей (или холодной) средой, уменьшить обш,ее тепловое сопротивление теплопередачи и увеличить тепловой поток. [c.380]

Как уже указывалось и как это следует из формулы (5.8.14), при отсутствии фазовых переходов теплообмен пузырька определяется тепловым сопротивлением газа, а температуру его стенки можно считать постоянной [c.310]

Изменение твердости сортопрокатных валков достигается изменением степени легирования чугуна и теплового сопротивления стенки литейной формы путем нанесения на нее слоя теплоизоляционной краски (обмазки). [c.333]

При затвердевании жидкого сплава тепло передается литейной форме через тепловые сопротивления, которому подвергаются расплав, слой затвердевшего металла, литейная огнеупорная форма, а также поверхность раздела металла - форма. [c.416]

Кроме того, эти процессы не приводят к уменьшению избытка импульса. Ясно, что именно способность уменьшать избыток импульса (2]k Vk) определяет эффективность процессов, приводящих к тепловому сопротивлению. [c.238]

Когда измерения были распространены до температур, значительно более низких, чем в, то были найдены следующие разновидности поведения теплопроводности с изменением температуры а) х увеличивается быстрее Т с уменьшением температуры, пока не достигается максимальное значение при более низких температурах к примерно пропорциональна теплоемкости. Это можно объяснить процессами переброса, а при самых низких температурах рассеянием на границах б) х изменяется как или медленнее. С уменьшением температуры достигается максимум при более низких температурах теплопроводность определяется рассеянием на границах. Тепловое сопротивление выше температуры максимума, по-видимому, обусловлено дефектами в) в поликристаллах тепловое сопротивление, обусловленное границами кристаллитов, увеличено и максимум смещен к более высоким температурам. [c.249]

Рассмотренная интерпретация поведения теплового сопротивления подтверждается еще и результатами Бермана [5], которому удалось измерить теплопроводность кристалла LiF такой чистоты, что его тепловое сопротивление определялось целиком процессами переброса. У этого образца тепловое сопротивление экспоненциально зависело от температуры у других же кристаллов щелочно-галоидных соединений W T. [c.252]

У нескольких кристаллов класса (а) было доказано наличие теплового сопротивления, связанного со статическими дефектами. Однако температурная зависимость этого добавочного сопротивления была определена не столь хорошо, чтобы можно было делать какие-либо заключения об упомянутых дефектах. В случае алмаза это сопротивление оказалось независящим от температуры [43, 46), поэтому Клеменс [168] предположил, что оно определяется рассеянием на областях беспорядка с диаметром 50 А. [c.252]

Берман, Симон, Клеменс и Фрай [20, 39, 40] исследовали теплопроводность кристалла кварца после облучения его нейтронами, а также влияние последующего отжига. Облучение нейтронами вызывает появление добавочного теплового сопротивления, которое оказывается состоящим из двух частей. Первая увеличивается с температурой она была отнесена за счет рассеяния на дефектах, образованных отдельными сместившимися атомами. Вторая часть изменялась как где п лежит между 1 и 3. Эта часть была объяснена рассеянием на больших областях беспорядка, которые возникают, когда отдельный атом получает значительную энергию при столкновении с нейтроном и производит целую лавину смещений. Образование таких лавин предполагается теорией взаимодействия нейтронной радиации с веществом [168, 169]. [c.252]

WiT=(>i/L. Остаточное тепловое сопротивление будет рассмотрено в н. 17, [c.273]

Розенберг [87, 99] исследовал анизотропию теплового сопротивления галлия. Она подобна, хотя и не идентична, анизотропии его электрического сопротивления. [c.273]

Вторая зона слитка — зона столбчатых кристаллов 2. После образования самой 1к0рки условия теплоотвода меняются (из-за теплового сопротивления, из-за повышения температуры стенки изложницы и других причин), градиент температур в прилегающем слое жидкого металла резко уменьшается и, следо1ватель-но, уменьшается степень переохлаждения стали. В результате из небольшого числа центров кристаллизации начинают расти нормально ориентированные iK поверхности корки (т. е. в направлении отвода тепла) столбчатые кристаллы. [c.52]

Имеются, конечно, другие факторы, влияющие на совершенство тепловой трубки, и реальные температурные градиенты могут намного превосходить градиенты, вызванные простым потоком пара. В их числе тепловое сопротивление фитиля и стенок тепловой трубки, вариации в положении границы раздела жидкость—пар в фитиле в точке испарения и вариации гидростатического давления столба пара. Кроме того, присутствие примесей может приводить к несмачиваемости части внутренней поверхности. Хотя основы действия газовых тепло- [c.148]

Сравнивая решения уравнений (5-9) и (5-11), можно оценить влияние теплового сопротивления покрытия на интенсивность теплоотдачи. В работе [74] предложено ввести величину т — эффективность пластины , посредством которой легко можно вычислить интенсивность, теплоотдачи с поверхности. Эту величину определяют, как отношение фактически излучаемого тепла дазя к теплу qa, которое должно было бы излучаться, если бы вся излучающая поверхность имела температуру основания пластины Д., т. е [c.114]

При конструировании иротивоточного теплообменника в первую очередь необходимо стремиться свести к минимуму тепловое сопротивление между двумя потоками газа. Общее тепловое сопротивление состоит из трех компонент сопротивления пеподвижиой пленки газа на металлической поверхности каждого из двух каналов и сопротивления теплонерехода через металл [c.134]

Типы теплообменников. Существует много раз.1[ичиых типов проти-воточных теплообменников. Чтобы получить нужную поверхность теилоие-редачи и вместе с тем достаточное иродольное тепловое сопротивление, тепло обменнпк обычно изготавливается длиной в несколько метров. Площадь поперечного сечения в значительной мере определяется величиной потока газа. Гидравлическое сопротивление является важным фактором при конструировании теплообменников, так как, с одной стороны, оно влечет за собой потерю энергии, а с другой стороны, увеличивает коэффициент теплопередачи. [c.136]

Измерения теплопроводности чистых металлов при низких температурах показали, что иногда соотношение Видемана—Франца не удовлетворяется. В конце 20-х и начале 30-х годов в нескольких лабораториях были проведены такие измерения вплоть до температур жидкого водорода. Особенно важные данные получены в Лейденской лаборатории и группой Грюнейзена. Вследствие того, что обычно теплопроводность имеет максимум при температуре 10—20°К, а при более низкой температуре она определяется дефектами кристаллической структуры, упомянутые измерения дали почти столько же сведений о тепловом сопротивлении металлов, сколько и последующие измерения, продолженные до более низких температур. [c.224]

Сравнение экспериментальных значений теплового сопротивления с теорией задерживалось вследствие отсутствия надежного решения уравнений переноса при низких температурах. Из теории вытекало, что при самых низких температурах удельное тепловое сопротивление должно меняться пропорционально квадрату температуры (это приближенно соответствовало наблюдениям), однако коэффициент в этом теоретическом соотношении оставался неопределенным. Вильсон [60] получил приближенное решение, обсуждавшееся позже Макинсоном [61]. Зондгеймер [64] решил уравнение с большей точностью и показал, что результат Вильсона близок к действительности Клеменс [69] нашел, что величина теплопроводности, полученная численным решением уравнения переноса, отличалась от значения, найденного из теории Зондгеймера только на 11%. [c.224]

Эйкен [25] измерил теплопроводность неметаллов в интервале от температуры жидкого кислорода до комнатной и нашел, что она изменяется как 1/Т. Дебай [8] показал, что такой же результат следует пз теории. Впоследствии этот вывод был подтвержден квантовомеханическим рассмотрением Пайерлса [9, 10]. Пайерлс предсказал также, что удельное тепловое сопротивление должно экспоненциально уменьшаться с понижением температуры, так как оно вызывается процессами переброса (Umklapp-процес-сами), вероятность которых надает при низких температурах. Померанчук [13, 14] и Клеменс [20] обобщили теорию Пайерлса. [c.225]

В лейденских измерениях [28—30], выполненных при температурах жидкого водорода, такой экспоненциальной зависимости найдено не было, ибо в изучавшихся веществах тепловое сопротивление, вызванное процессами переброса, перекрывалось тепловым сонротивленпем, обусловленным дефектами кристаллической структуры. Прн гелиевых температурах теплопроводность падала с уменьшением температуры и оказалась зависящей от размера образца вследствие рассеяния фононов его внешней поверхностью. [c.225]

Теплопроводность сплавов измерялась в различных лабораториях.В тех случаях, когда ее можно было разделить на электронную н решеточную части, последняя, определяемая взапмодействием свободных электронов с решеткой и поэтому меньшая теплопроводности неметаллов, оказалась в приближенном согласии с теорией Макинсона [61], если для сравнения бралось удельное тепловое сопротивление при низких, а не при высоких температурах. [c.225]

Характеристическое тепловое сопротивление или тепловое сопротивление, обусловленное процессами переброса. Изменение х быстрее указывающее на наличие процессов переброса, было обнаружено Берманом в кварце ) и сапфире [39], в очень чистых щелочногалоидных соединениях [51 ] и рутиле (частное сообщение). В твердом гелии оно было найдено Уилксом, Уэббом и Уилкинсоном [42—45], а в висмуте—Уа11том и Вудсом [121] (см. п. 23). Для случаев алмаза [43, 46] и германия [50, 121] есть лишь указания на возможность таких процессов. Твердый гелий вызывает особый интерес, ибо, меняя плотность, можно изменять в и, следовательно, сравнить зависимость х от в с теоретической (9.13). Такое сравнение может быть лишь весьма грубым, так как множитель e " - преобладает над множителем (в/Г) и, кроме того, теория в ее современной форме не дает каких-либо определенных выводов относительно величины а. Для различных образцов гелия теплоемкость х может быть выражена в виде универсальной функции [c.249]

Во всех вышеуказанных случаях было обнаружено, что теплопроводность вблизи максимума значительно меньше той, которую следовало бы ожидать при наличии только процессов переброса и рассеяния на грашщах кристалла (например, см. фпг. 6). Этот факт был интерпретирован как суш,е-ствование добавочного теплового сопротивления, обусловленного статическими дефектами. На первый взгляд кажется подозрительным, что такое расхождение наблюдается во всех случаях класса (а), которые исследовались до сих пор. Однако следует помнить, что кристаллы образуют непрерывный ряд с различными количествами дефектов. Если тепловое сопротивление, вызванное дефектами, велико, то кристалл принадлежит классу (б), если оно не очень велико, то он прп-надлежит классу (а) с таким сопротивлением в максимуме, которое наблюдается на опыте,—мы назовем его классом (а ), и только если тепловое сопротивление, обусловленное дефектами, очень мало, то кристалл принадлежит к собственно классу (а). Однако если учесть, что тепловое сопротивление, вызванное процессами переброса, очень быстро уменьшается с падением температуры и, следовательно, максимум на кривой зависимости от Г в случае собственно класса (а) должен быть очень острым, то становится ясно, что класс (а ) соответствует очень широкому интервалу концентраций дефектов. Теперь понятен тот факт, что при современной технике выращивания кристаллов не было обнаружено ни одного случая собственно класса (а). [c.250]

Тепловое сопротивление, обусловленное рассеянием на границах. Это явление впервые наблюдалось де-Хаазом и Бпрмасом [30] в случае крупных кристаллов кварца, алмаза и КС1 при гелиевых температурах. Потом оно было обнаружено у всех твердых диэлектриков, исследовавшихся при этих температурах. [c.250]

Если тепловое сопротивление определяется только этим процессом, то должны удовлетворяться следующие требования 1) теплопроводность должна быть пропорциональна теплоемкости в большинстве случаев это означает, что она должна изменяться как 2) средний свободны пробег, вычисленный но теилопроводности с помощью соотношения (9.8), должен быть по порядку величины равен наименьшему линейному размеру кристалла [c.250]

Измерения де-Хааза и Бирмаса [30] свидетельствуют о наличии добавочного механизма рассеяния со свободным пробегом, зависягцим от частоты. Даже при самых низких температурах (- 2° К) теплопроводность у. изменяется медленнее 7 , и расхождение тем больше, чем крупнее кристалл, хотя ири изменении диаметра образца и изменяется более медленно, чем ло линейному закону. В работе [20] было показано, что в случае КС1 отклонения от формулы (9.8) совпадают с рассеянием на точечных дефектах, иалн-чпе которых следует допустить (см. ниже), чтобы объяснить тепловое сопротивление при водородных температурах. Так как частотные зависимости рассеяния границами и точечными дефектами различны, то влияние последнего процесса значительно даже ири температурах, много меньших температуры максимума. Отклонения от (1)—(3) в случае кварца [30, 20], искусственного сапфира [39] и твердого гелия [44], возможно, вызваны тем же самым механизмом, который не позволяет достичь значения величины максимума тенло-ироводности, предсказываемого теорией, [c.251]

Тепловое сопротивление, обусловленное дефект,ами. Де-Хааз и Бирмас [29] измерили теилоироводность кристаллов КС1 и КВг. Они пашли, что при водородных температурах W- T вместо ожидавшейся экспоненциальной зависимости. По мнению Клеменса [20], тепловое сопротивление в данном случае определяется главным образом рассеянием на точечных дефектах [это согласуется с формулой (9.14)]. При более высоких температурах оказалось. [c.251]

ЧТО W изменяется более медленно с увеличением Т. Это соответствует ожидаемому отклонению от релеевского закона рассеяния при высоких частотах. По-видимому, при более высоких температурах значительная доля общего теплового сопротивления определяется процессами переброса. Образец КС1, использованный де-Хаазом и Бирыасом, был загрязнен ионами Na и М ++ с концентрацией, несколько меньшей 10 на атом, причем в силу нейтральности образца каждому двухвалентному иону соответствовала дырка в решетке. Подставляя измеренное тепловое сопротивление в формулу (9.14), находим, что (S /G) составляет примерно 1,2-10 , причем суммирование производится по всем дефектам. Этот результат приб.иизительно согласуется с концентрацией загрязнений. [c.252]

Эйкен и Кун [26] измерили тепловое сопротивление смешанных кристаллов КС1 и кВг при сравнительно высоких температурах (при температурах жидкого кислорода). Добавочное тепловое сопротивление, вызванное эффектом самого смешивания, почти не зависело от температуры. То же самое было найдено Девятковой и Стилбансом [47] в случае кристаллов КС1 с известной концентрацией -центров в той же температурной области. Эксперименты последних дали бы исключительно интересные результаты, если бы были проделаны при водородных температурах. [c.252]

В случае спрессованных порошков можно грубо оценить размер кристаллитов. Предполагая вероятность рассеяния на каждой границе, равной единице, мон -но оценить тепловое сопротивление, вызванное рассеянием границами кристаллитов. Кюрти, Роллин и Симон [31], а также ван-Дейк и Кеезом [32] нашли, что тенлопроводность спрессованного порошка жрлезоаммониевых квасцов составляет всего /j(, теплопроводности монокристалла [31], у которого средняя длина свободного пробега фононов равна всего только - 0,05 см. Размеры кристаллитов не приведены. Теплопроводность спрессованного порошка из той же соли была измерена также Хадсоном [35]. Кристаллиты имели размеры между 10 и 10 сж. Как указал Берман [5], средний свободный пробег фонона в этом случае составлял - 10" см, что согласуется с размерами кристаллитов. [c.253]

Хотя чистый германий, изучавшийся Розенбергом [50] и Уайтом и Вудсом [121] ведет себя как диэлектрик, однако у сильно загрязненного образца Эстерманом и Цпммерлганом [49] было обнаружено добавочное тепловое сопротивление, которое, возможно, связано с рассеянием решеточных волн электронами иримесной зоны. [c.255]

Тепловые сопротиБления ряда одновалентных металлов измерены в настоящее время на образцах с достаточно малым остаточным тепловым сопротивлением идо достаточно низких температур, так что из этих измерений можно с достоверностью вывести идеальное тепловое сопротивление Wi ири низких температурах. Так, Берман и Макдональд [83, 84) измерили теплопроводность натрия и меди Мендельсон и Розенберг [85, 87]—меди, серебра и золота, а также нескольких других металлов, рассматриваемых [c.268]

Средняя эффективная частота фоноиов, определяющих электросопротивление, вдвое больше частоты фонопов, обусловливающих тепловое сопротивление. Этим можно было бы объяснить существующие расхождения, если бы величина (q) менялась очень быстро с изменением q при самых низких частотах. Однако последнее не только маловероятно, но привело бы к температурной зависимости, отличающейся от наблюдаемой при очень низких температурах. [c.269]

V и gradit Е зависят от функции (к) интегралы (13.13) и (13.14) изменят(5Я даже, если оставить постоянным, и, во-вторых, изменится время релаксации. Мы не будем касаться первого. эффекта, так как он одинаков для элек-тро- и теплопроводности и равен нулю в соотношениях (15.2)—(15.4), а остановимся лишь на изменении -с. Если время релаксации определяется вертикальным движением (как в случае теплового сопротивления при низких температурах), то i зависит только от локальных свойств поверхности Ферми и сравнительно нечувствительно к ее форме. Если же время релаксации определяется горизонтальной многоступенчатой диффузией (как в случае электрического сопротивления р, при низких температурах), то оно будет сильно зависеть от формы поверхности Ферми. [c.270]

Наблюдаемое на опыте отсутствие максимума идеального теплового сопротивления можно объяснить на основе соответствующего увеличения Pi при грубой апроксимации W = Wv+Wh, где Wy и PFh—сопротивления, вызванные соответственно вертикальным и горизонтальным движением электронов. При низких температурах при высоких [c.272]

Физика низких температур (1956) -- [ c.291 , c.294 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.193 ]

Испытание электроизоляционных материалов и изделий (1980) -- [ c.165 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.55 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.55 ]

Электротехнические материалы Издание 6 (1958) -- [ c.23 ]

Лазеры на гетероструктурах (1981) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...