Восприимчивость статическая

Обе компоненты могут быть определены при помощи моста переменного тока (см. п. 26). Если у " мало, то у равно статической восприимчивости, определенной баллистическим методом если у " по порядку величины сравнимо с то этот вывод неправилен. [c.456]

Миграционные потерн, кроме шт, определяются глубиной дисперсии, т.е. статической миграционной восприимчивостью [c.113]

Интенсивные коррозионные разрушения характерны для конструкций, работаюш.их в жидких средах, вызывающих электрохимическую коррозию. Особенно опасный вид разрушения — коррозионное растрескивание возникает при одновременном действии коррозионной среды и статических или повторно-статических нагрузок. При этом свойства металла, определяющие его восприимчивость к коррозионному воздействию среды, непосредственно связаны с параметрами технологического процесса. [c.440]

В котором обратная матрица записана в виде дроби. Обратим внимание на то, что в статическом пределе а О параметры отклика Fn oj) действительно совпадают с внешними полями. Подставляя теперь выражение (5.1.67) в линеаризованное условие самосогласования (5.1.21), находим матрицу обобщенных восприимчивостей [c.352]

Как скоро станет ясно, второе слагаемое может давать конечный вклад, так что в общем случае статическая восприимчивость Кубо не совпадает с термодинамической восприимчивостью. [c.353]

Согласно этому определению, А и В можно назвать диагональными частями операторов А и В по отношению к гамильтониану И. После всех проделанных преобразований статическая восприимчивость Кубо (5.1.73) принимает вид [c.353]

Для систем со слабым взаимодействием или с малым параметром плотности имеется еще одна возможность упростить уравнение (5.4.18), поскольку в этих случаях статические восприимчивости (5.4.9) и кинетические коэффициенты (5.4.16) удается вычислить методами теории возмущений. Предположим, например, что оператор Н в гамильтониане (5.4.16) описывает слабое взаимодействие частиц или квазичастиц. Кинетические коэффициенты (5.4.2) имеют по крайней мере второй порядок по взаимодействию, так как выражение равно нулю благодаря свойствам оператора проектирования. Поэтому при вычислении интеграла столкновений в низшем приближении в формуле (5.4.16) можно заменить полный оператор Лиувилля L на оператор свободных частиц L . В том же приближении обратную матрицу статических восприимчивостей в правой части уравнения (5.4.18) можно взять в виде (5.4.13). Тогда вычисление интеграла столкновений сводится к вычислению кинетических коэффициентов (5.4.16) с помощью теоремы Вика (см. задачу 5.15). [c.390]

Мы закончим наше краткое обсуждение линейных кинетических уравнений одним замечанием. Обратим внимание на то, что после линеаризации квазиравновесного статистического оператора (5.4.7) все равновесные корреляционные функции, определяющие статические восприимчивости и кинетические коэффициенты, вычисляются с полным гамильтонианом системы Н. Таким образом, в кинетическом уравнении (5.4.18) точно учитываются равновесные многочастичные корреляции. С этой точки зрения формализм функций памяти напоминает подход к кинетической теории плотных систем, который обсуждался в разделе 4.3.4 в связи с выводом квантового аналога уравнения Энскога ). [c.390]

Равновесные статические восприимчивости даются формулой [c.391]

Вывести выражение (5.4.11) для статической восприимчивости, вычислив корреляционную функцию в (5.4.9) в приближении идеального газа с помощью теоремы Вика. [c.426]

Учет этих эффектов позволил получить достоверные значения восприимчивости к отпускной хрупкости, определяемой как относительное уменьшение пластичности ф (или прочности при ф = 0) при статическом растяжении при —196 С. [c.68]

Действительная составляющая дипольной восприимчивости Хд = Хс/(1 уменьшается с ростом частоты от статического значе- [c.135]

Миграционные потери, как следует из (17.37), кроме сот определяются глубиной дисперсии, т. е. статической миграционной восприимчивостью [c.141]

В экспериментах при температурах ниже ГК возникает то затруднение, что достичь теплового равновесия тем труднее, чем ниже температура. Самый простой выход состоит в том, чтобы использовать какое-то зависящее от температуры свойство исследуемого образца. Такое свойство обычно называют термометрическим параметром . Вследствие этого установление температурной шкалы должно повторяться не только для каждой новой исследуемой соли, но и для каждого нового образца той же самой соли, так как результаты обычно не совпадают. Подходящими термометрическими параметрами являются статическая магнитная восприимчивость х действительная и мнимая части восприимчивости, измеренной на переменном токе, у/ и х", и при самых низких температурах остаточный магнитный момент 2. [c.263]

Для статической диэлектрической восприимчивости протонной подсистемы получается [c.19]

При макроскопическом описании поведения системы ядерных магнитных моментов в переменном магнитном поле также можно ввести парамагнитную восприимчивость, которая в отличие от статического случая оказывается комплексной величиной, зависящей от частоты поля и указанных выше двух времен релаксации. [c.269]

Вспоминая определение (11) статической ядерной парамагнитной восприимчивости Хо. получаем [c.270]

Из (3.19) видно, что в пределе o)[c.49]

Определение %, Хт> 6 и 1 для статических полей. В случае линейной и изотропной среды электрическая восприимчивость % и магнитная восприимчивость (для полей, не зависящих от времени) определяются следующим образом [c.494]

Восприимчивости для полей, зависящих от времени. Мы хотим распространить эти линейные соотношения на случай зависящих от времени полей в линейной изотропной среде. Можно было бы думать, что уравнение (12) будет справедливо и для переменных полей, т. е. что Р х, у, г, ()=%Ех (х, у, г, 0. где %— значение, полученное из статических измерений. Как будет показано, это неверно. В общем случае электрическая и магнитная восприимчивости зависят от частоты, и общей для всего спектра восприимчивости не существует. Поскольку восприимчивости зависят от частоты, то можно было бы ожидать, что в общем случае уравнение (12) примет вид [c.494]

Комплексная диэлектрическая постоянная. Введя комплексные поля Ех ч Рх, мы получили очень простое выражение Рх=У.Ех [уравнение (35)] вместо более сложного выражения (34). Такое упрощение далось ценой появления комплексной восприимчивости х(ш), определяемой уравнением (36). Уравнение (35) по форме похоже на уравнение (12) (которое справедливо для статических полей). Поэтому мы можем распространить уравнения (12)—(17) на поля, зависящие от времени. Это значит, что если нельзя пренебречь поглощением и мы хотим сохранить форму уравнений (12)—(17), то нам следует работать с комплексной диэлектрической постоянной и с комплексной магнитной проницаемостью. В соответствии с уравнениями (16) и (36) имеем [c.497]

Возможен и другой путь разделения х на %d и хр — путь косвенного расчета %d (или Хр) через посредство каких-либо измеренных на опыте немагнитных физических величин. Именно в этом и состоит предложенная Я-. Г. Дорфманом магнетохимическая схема определения диамагнитной и парамагнитной (составляющих восприимчивости. Конкретно Я. Г. Дорфман рекомендует воспользоваться для подсчета %d соотношением, выведенным Кирквудом, в котором Ха связывается с экспериментально измеренной статической поляризуемостью а. [c.153]

Для симметричной фазы ti = О и поэтому s= Sq Ср = с,, о- Следовательно, теплоемкость Ср возрастает при переходе от симметричной фазы к несимметричной скачком на конечную положительную величину (аУ2В) Т. Если в разложении ф по ц под ф подразумевается не химический потенциал, а энергия Гиббса единицы объема тела ф = рф (где ()—плотность,) то величину, обратную второй производной 5Чр дг , называют статической восприимчивостью % . [c.244]

Температурные аависнмости х статической магнитной восприимчивости сплава Си — Мп для 1,08 и 2,02 атомных % Мп. Участки а я с получены в поле 5,9 10 Тл, которое было приложено к образцам вьппе Г/ ешв до их охлаждения. Участки Ь и <1 были получены после охлаждения образцов ниже без магнитного поля и последующим повышенвеи температуры в поле 5,9.10- Тл. [c.634]

Вспоминая определение корреляционных функций (5.1.27), можно записать статическую восприимчивость Кубо XabW соответствующую динамическим переменным А и В в виде [c.353]

Подведем итоги нашего обсуждения. Мы видели, что в теории Кубо имеются трудности, связанные с переходом к статическому пределу в обобщенных восприимчивостях. Если частота внешнего воздействия сразу полагается равной нулю, то теория Кубо дает восприимчивости для полностью изолированной системы причем для некоторых (неэргодических) переменных статическая восприимчивость Кубо не совпадает с равновесной термодинамической восприимчивостью. Тем не менее, правильные значения статических восприимчивостей можно получить и в рамках теории Кубо, если соблюдать правильный порядок предельных переходов ш О и е +0. Изотермическая статическая восприимчивость получается из формул Кубо, если сначала совершается предельный переход +0, а лишь затем а 0. [c.354]

В стационарном пределе а О это выражение переходит в j что совпадает с результатом равновесной термодинамики. Таким образом, для статических восприимчивостей формализм функций памяти дает точно такие же выражения, как и подход, изложенных в разделе 5.1.1. Конечно, это обстоятельство не является случайным, так как оба подхода основаны на одном о том же граничном условии к уравнению Лиувил-ля и поэтому должны быть эквивалентны. В разделе 5.3.3 мы покажем, что формализм функций памяти является, по существу, одним из возможных представлений для временных корреляционных функций. [c.377]

Времена релаксации для процессов ориентации диполей изменяются в широких пределах и сильно зависят от температуры. Например, для воды при комнатной температуре т 10 " с, для льда при —20°С т 10 с. Если дипольные моменты молекул велики, то и значения е при низких частотах (0 С1/т оказываются большими. Так, у воды при комнатной температуре е=81, п= г =9. При частотах о 1/т орйентационный механизм практически не дает вклада в восприимчивость, т, е. молекулы ведут себя так, как если бы они не были полярными. Для воды при оптических частотах диэлектрическая проницае1 сть составляет всего лишь 1,77 (показатель преломления п= е =1,33). Переход от статических значений е к значениям, соответствующим оптическим частотам, происходит в области частот а 1/т. Для воды это примерно 10 ° Гц, что соответствует диапазону сантиметровых радиоволн (микроволны). На оптических частотах рассматриваемый механизм поляризации никакой роли не играет. [c.101]

Это статическая восприимчивость (поляризуемость) в постояипом электрическом no te ( o = 0). Соответственно статическая поляризация имеет вид [c.24]

Проведенное выше рассмотрение поэволяет утверждать, что изменение энергии связанных электронных состояний много-электрониых атомов, атомарных ионов и большинства молекул под действием переменного поля должно описыватьси соотношением, аналогичным случаю действия постоянного поля (1), с заменой статической восприимчивости х (О, 0) на динамическую восприимчивость )> а квадрата напряженности постоян- [c.33]

Перейдем к описанию макроскопических свойств равновесной системы спинов, находящейся при температуре Т в постоянном магнитном поле Яо. Предположим, что о едияице объема имеется N спино1В. Введем статическую магнитную восприимчивость Хо, представляющую магнитный момент единицы объема (намагничение), отнесенный к единичной напряженности поля [c.266]

Следует обратить внимание на некоторые интересные черты выражения (4.85). Последний член здесь представляет собой так называемую диамагнитную часть ядра При достаточно высоких частотах (когда для всех существенных переходов) этот член, очевидно, будет доминирующим. С другой стороны, переходя в выражении (4.85) сначала к пределу o-vO и затем полагая й->0, мы находим отклик системы на статическое магнитное поле. В случае нормального металла, подставляя в формулу (4.85) плоские волны вместо точных волновых функций, убеждаемся, что в низшем порядке по к первый парамагнитный член сокращается со вторым диамагнитным. Остается еще малый диамагнитный член порядка он дает обычную диамагнитную восприимчивость Ландау. В случае сверхпроводника первый член в (4.85) равен нулю, а второй описывает эффект Мейс-снера (в предельном случае Лондона). [Чтобы доказать это, заметим, что в пределе при А->0 числители первых двух слагаемых в сумме (4.85) оказываются порядка к с другой стороны, в спектре одночастичных возбуждений в сверхпроводнике имеется конечная щель, т. е. величина (Опо стремится к некоторой константе, не равной нулю.] Вернемся теперь к исследованию оптических свойств твердых тел. Для изотропного твердого тела тензор /С (к(1)) сводится к скаляру /С(ксо). Далее, согласно (4.59) и (4.84), мы имеем [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...