Угол сдвига

Под действием касательных напряжений грань ей смещается относительно грани аЬ вниз и занимает новое положение d. Величина б сдвига сс относительно плоскости аЬ носит название абсолютного или линейного сдвига. Величина абсолютного сдвига зависит от расстояния между параллельными плоскостями. Величину называют относительным сдвигом. Угол у, на который поворачиваются сечения ас п Ьй в процессе деформации, носит название угла сдвига. Угол сдвига в пределах упругой деформации очень мал, поэтому тангенс угла может быть заменен самим углом [c.186]

Следовательно, угол сдвига у характеризует относительную деформацию при сдвиге. [c.186]

Учитывая, что аЬ = dx, а ЬЬ = rd(f, угол сдвига на поверхности скручиваемого стержня можно представить в виде [c.211]

Если мысленно представить себе аналогичный элемент, выделенный внутри стержня на произвольной цилиндрической поверхности радиуса р (рис. 205), то аналогичные рассуждения приведут к заключению, что угол сдвига [c.211]

Угол сдвига фаз а на основании тех же уравнений (20.37) и(20. 38) можно определить делением первого из них на второе [c.546]

Изменение первоначального прямого угла между сторонами рассматриваемого прямоугольника 7 = a- - будет характеризовать угловую деформацию (или угол сдвига) в данной точке. [c.14]

Выделяя мысленно из рассматриваемой части бруса цилиндр произвольного радиуса р и повторяя те же рассуждения, получим угол сдвига для элемента, отстоящего на расстоянии р от оси стержня [c.113]

Угловая деформация (угол сдвига) определяется разностью углов поворота отрезков, и следовательно. [c.47]

Сопоставляя выражение с выражением (1.11), выведенным для напряжения замечаем, что угол сдвига между плоскостями АВ и [c.47]

Угол представляет собой не что иное, как угол сдвига цилиндрической [c.83]

Для полноты картины определим закон распределения остаточных напряжений в поперечном сечении пружины. Д. н] этого построим сначала эпюру напряжении при нагрузке. Согласно выражению (12.18) угол сдвига на расстоянии р от центра круга будет [c.372]

Деформация сдвига состоит в том, что под действием внешних сил первоначальная форма выделенного элемента искажается (рис. 2.39, б), т. е., например, горизонтальные площадки сдвигаются относительно друг друга на расстояние Adz, называемое абсолютным сдвигом, и угол л/2 между смежными площадками изменяется на величину у. Этот угол не зависит от размеров выделенного элемента, поэтому он является мерой деформации сдвига и называется углом сдвига или угловой деформацией. Установлено, что касательные напряжения и угол сдвига в пределах упругих деформаций связаны между собой прямой пропорциональной зависимостью [c.181]

Если мысленно вырезать призматический элемент на расстоянии р от оси бруса, то угол сдвига у этого элемента у <у (рис. 2.43) и тогда в любой точке поперечного сечения на расстоянии р от центра [c.185]

При нагружении стального вала скручивающим моментом точка К переместилась в положение К. Чему равны угол сдвига на его поверхности и наибольшее касательное напряжение, если G = 80 ГПа, ZF - 5 мм, = 50 мм [c.141]

Угол сдвига равен у = KK jl - 5 lO Ys = 1 мрад. [c.141]

Определить амплитуду и угол сдвига фаз вынужденных колебаний рейки. [c.218]

Угол сдвига у представляет собой величину изменения первоначально прямого угла между гранями параллелепипеда. Он характеризует деформацию сдвига, подобно тому как величина е характеризует деформацию растяжения или сжатия. [c.243]

Угол сдвига у измеряется в радианах, величина его будет тем больше, чем больше касательные напряжения, возникающие под действием сдвигающих сил. [c.243]

Относительный сдвиг при кручении (угол сдвига у) определится как отношение [c.261]

Из предыдущего следует, что относительный угол закручивания 0 = может быть выражен через угол сдвига [c.264]

Вырежем бесконечно малый элемент бруса длиной dz и примем, что сечение / жестко заделано (рис. 2.74). Тогда угол поворота сечения // относительно сечения / будет равен dq), что соответствует перемещению точки В в точку В . При этом угол сдвига соответствующего элемента — (имеется в виду элемент длиной dz, соответствующий наружному волокну). [c.230]

Диагональные компоненты ец описывают удлинения или сжатия, остальные компоненты e,j являются компонентами деформации сдвига. Угол сдвига, или полный сдвиг в какой-то плоскости, равен соответствующему недиагональному компоненту тензора деформации e,j. [c.122]

Угол сдвига с Ь а определяется из чертежа (рис. 13) [c.34]

Фуко с помощью своей установки впервые измерил скорость света в воде. Поместив между зеркалами М[ и М2 трубу, наполненную водой, Фуко обнаружил, что угол сдвига а возрос в 3/4 раза, а следовательно, рассчитанная по формуле (30.1) скорость а распространения света в воде оказалась равной (3/4)< , т. е. меньше, чем в вакууме. Вычисленный по формулам волновой теории показатель преломления света в воде получился равным [c.202]

Наиболее разумный ответ на этот вопрос сводится, казалось бы, к хорошо известной риторической формуле а какая разница Угол сдвига мал. Значит, смещения по оси X совершенно незначительны и ими можно пренебречь. Следовательно, все рассуждения о форме и характере сдвига беспредметны и можно считать, что в результате действия касательных напряжений никаких удлинений по осям X, у, г не возникает. [c.41]

Три другие деформации являются деформациями сдвига. Обозначаются они у у, Угх- Индексы указывают, в какой координатной плоскости появляется угол сдвига между ребрами параллелепипеда. Деформации сдвига считаются положительными, если они отвечают уменьшению угла ме>кду соответствующими гранями параллелепипеда. В противном случае деформации отрицательны. [c.20]

Угол сдвига — это малое изменение прямого угла САВ. При его определении ввиду малости перемещений и деформаций не будем учитывать влияние перемещений W и изменение длины ребер параллелепипеда, т. е. будем считать, что параллелепипед сначала получил поступательное перемещение из точки А х , г/д) в точку [c.31]

Квадратная пластинка 100 х 100 см в результате деформации получила приращение длин сторон A5i = 0,3 мм и AS2= = 0,1 мм. Определить удлинения е и е в направлении диагоналей пластинки, а также угол сдвига [c.58]

Решение. Так как прямой угол между направлениями / и 2 не изменился (угол сдвига Vi,2 = 0), относительные удлинения в этих направлениях являются главными деформациями [c.58]

Удлинение и угол сдвига связаны с главными деформациями формулами [c.59]

По формуле (б) при а = 45° получим угол сдвига, равный изменению прямого угла между диагоналями [c.59]

Путем измерения установлено, что плоский стальной образец длиной 20 см после испытания на растяжение имеет остаточную продольную деформацию 0,4 мм. Принимая для пластических деформаций коэффициент Пуассона равным 0,5, вычислить максимальный остаточный угол сдвига в материале образца. [c.59]

Угол сдвига для элемента KLMN, лежащего на поверхности стержня, равен отношению отрезка Л/Л/ к длине элемента dz (рис. V.8) [c.113]

Угол сдвига в элементарной площадке АВСВ определяется суммой углов аир, т. е. ][ = а- -р. Определим отдельно эти слагаемые. [c.342]

Эта величина у и называется относительным сдвигом. Одно из наиравленин сд1 ига выбирается за положительное, а другое — за отрицательное. Если деформации малы, то tg и сх и 7 = а. Таким образом, при малых деформациях сдвига относительный сдвиг есть измеренный в радианах угол сдвига. При деформации одтюродного сдвига величина у во всех точках тела одна и та же. [c.463]

Но, как видно из (17.22), коэффициент пропорциональности между амплитудой смещения X какой-либо гармоники вынужденного колебания и амплитудой Fg той же гармоники внешней силы при Ь бол1,шом, а т и k малых существенно зависит от частоты ш рассматриваемой гармоники вместе с тем, как видно из (17.23), от w существенно зависит и угол сдвига фаз ф. Следовательно, искажения формы негармонической внешней силы принципиально неизбежны н в линейной колебательной системе с большим затуханием, и в апериодической системе. Таким образом, всякая линейная система в той или иной степени искажает форму негармонической внешней силы, воспроизводя эту форму в вынужденных колебаниях. [c.621]

Для того чтобы эта работа достигла максимума, прежде всего, как и в случае системы с одной степенью свободы, должно быть os <р = 1, т. е. угол сдвига фаз ср должен быть равен нулю, что действительно имеет место при резонансе. Далее, необходимо, чтобы произведение алшлитуд силы и скорости также достигло максимума, В системе с одной степенью свободы это условие выполняется автоматически , так как при заданной внешней силе амплитуда скорости достигает максимума также при резонансе. Но в сплошной системе амплитуды смещений и скоростей в разных точках системы, вообще говоря, различны. Если на систему дейспнует гармоническая внешняя сила заданной амплитуды, то произведение амплитуд внецшей силы и скорости достигает максимума там, где максимальна амплитуда скорости, т. е. в пучности скоростей. Следовательно, наиболее сильный резонанс будет наблюдаться в том случае, когда заданная внешняя сила приложена в том месте, где при колебаниях образуется пучность скорости. Если же заданная внешняя сила приложена в узле скоростей, где амплитуда скорости равна нулю, то, как уже указывалось в 148, работа внешней силы также будет равна нулю, И резонанс наблюдаться не будет. [c.688]

Теперь посмотрим, какие дополнительные слагаемые в выражении для удлинения отрезка ОА мы получим вследствие угловых деформаций. Пусть, например, нам задан угол сдвига в плоскости xz. Тогда из рис. 29 мы видим, что точка А получает перемещение вдоль оси х, равное Yxzdz. Проекция этого отрезка на линию ОА представляет собой абсолютное удлинение отрезка ОА, т. е. Y zdzrt. Разделим эту величину на dl и, так ка к dz/d/ есть п , мы можем дополнительное относительное удлинение вследствие сдвига в плоскости xz написать в виде УгхПхПг- Далее следует добавить аналогичные слагаемые, связанные со сдвигом в двух других координатных плоскостях. В итоге относительное удлинение отрезка ОА будет [c.37]

Сопротивление материалов (1988) -- [ c.14 , c.84 ]

Сопротивление материалов (1970) -- [ c.24 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.215 , c.216 , c.229 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.29 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.26 ]

Прикладная механика (1985) -- [ c.179 ]

Справочник машиностроителя Том 3 Изд.2 (1956) -- [ c.26 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.74 ]

Справочник машиностроителя Том 3 Издание 2 (1955) -- [ c.26 ]

Сопротивление материалов Издание 6 (1979) -- [ c.12 , c.74 ]

Сопротивление материалов Издание 13 (1962) -- [ c.183 ]

Резание металлов (1985) -- [ c.68 ]

Сопротивление материалов Издание 8 (1998) -- [ c.120 ]

Технический справочник железнодорожника Том 2 (1951) -- [ c.10 , c.27 ]

Механика трещин Изд.2 (1990) -- [ c.27 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.26 , c.89 ]

Техническая энциклопедия Том 1 (0) -- [ c.396 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...