Резонанс сильный

И (у, п) (см. гл. IV, 11) на средних и тяжелых ядрах (рис. 5.14). Концепция изотопического спина позволила естественно объяснить этот факт. Действительно, в квантовой механике доказывается, что -квант может возбуждать состояния с изоспином Г и Г-Н 1, где Т — изоспин основного состояния ядра. Соответственно этому имеются два гигантских резонанса (см. гл. IV, II, п. 4), один из которых соответствует возбуждению состояний с изоспином Т, а другой (значительно меньший по величине) — состояний с изоспином Т+ . Поскольку состояния с разным изоспином разделены большим энергетическим интервалом, то эти два гигантских резонанса сильно удалены друг от друга. Верхний резонанс (с Т I) распадается преимущественно с испусканием протонов ) и ответствен за максимум в (V, р)-реакции. [c.197]

Из расчета системы с жесткой муфтой определяем число оборотов, при котором возникает резонанс сильной гармоники, возбуждающей какую-либо из первых форм. [c.394]

Рис, 3. Спектроскопия двойного резонанса. Сильное поле с частотой и, возбуждает квантовую систему (переход J—2), а слабое поле с частотой <01 регистрирует наличие резонансного поглощения на частоте перехода Д—3. [c.307]

При резонансе сильно возрастает поглощение энергии волны, что видно по максимуму б" на том же рисунке. При дальнейшем увеличении частоты показатель преломления, а следовательно, и ш = п резко падают ввиду выключения данного механизма поляризации, после чего в снова несколько возрастает. Для рентгеновских лучей показатель преломления материалов — величина, меньшая единицы. [c.44]

Меньшие значения относятся к резонансам сильных гармоник, [c.439]

Заметный резонанс (сильное поглощение радиоволн) наступает на тех частотах, которыми обладают наибольшее число электронов. Это будут частоты, соответствующие максимуму или минимуму функции (и, следовательно, т% к,)), так как именно в области этих частот период обращения электронов изменяется наиболее медленно при изменении положения сечения. [c.172]

Амплитуда магнитоакустического резонанса сильно анизотропна относительно малых отклонений вектора д из плоскости, перпендикулярной магнитному полю В. В металлах с замкнутыми поверхностями Ферми магнитоакустический резонанс отсутствует для направлений вектора д, ортогональных магнитному полю q v) = Ь). При д j B вклад в поглощение от открытых орбит резко падает по мере отклонения магнитного поля В от направления, нормального к оси открытости . Если угол отклонения б ( т) , то осциллирующая часть поглощения в ( ут0) раз меньше, чем при 6 = 0. Резонансные осцилляции исчезают при таком значении угла б, когда линия qv = Q перемещается на замкнутые орбиты в й-пространстве, [c.215]

Так как при п>М амплитуды а становятся экспоненциально малыми (см. 8.1), то отсюда следует, что ширина резонанса сильно уменьшается. Причину этого легко понять пз следующих рассуждений. Учтем, что ширина горба нелинейной волны (в частности, ширина солитона) имеет порядок [c.152]

ВОДЯТСЯ на рис. 2.13. Однако целые резонансы сильно искажены, хотя для меньшей величины возмуш,ения согласие гораздо лучше [290]. Здесь остается еще много неясных вопросов ). [c.162]

Пользуясь этим числом, можно заранее сказать, насколько существенными будут нелинейные эффекты вблизи резонансов. При амплитуда колебаний на удвоенной частоте вблизи от линейных резонансов сильно растет как и в линейном резонаторе т. е. здесь возникают также нелинейные резонансы. При Яе< 1 нелинейные эффекты оказываются несущественными. [c.97]

Если ввести время релаксации х=В1 п С, то нетрудно убедиться, что при 2 2 < 1 и при резонанс сильно демпфирован (это, по-видимому, обычно имеет место для металлов высокой чистоты) выражение (6.15) переходит в [c.267]

Такая задача решается, прежде всего, путем сопоставления частот собственных колебаний и возмущающей силы. В случае, если эти частоты сильно отличаются друг от друга, можно быть уверенным в том, что явление резонанса не возникает и условия работы для упругих элементов являются благоприятными. При этом представляется возможным подсчитать без труда и амплитуду вынужденных колебаний, не зная наперед величину коэффициента затухания п. Как это видно из рис. 537, кривые р заметно отличаются друг от друга лишь в зоне резонанса. Уже в случае, когда частота 2 больше или меньше частоты ш в полтора-два раза, можно считать, что приведенные кривые практически совпадают и коэффициент затухания п значения не имеет. Его можно просто принять равным нулю, что идет в запас прочности. Тогда выражение (15.12) дает [c.471]

Чем больше заряд, тем сильнее деформируется пластинка. Под влиянием переменного электрического поля пластинка сжимается или растягивается в такт изменению знаков приложенного напряжения, т. е. колеблется она с частотой, с какой меняется электрическое поле. Если приложенное электрическое напряжение изменяется с частотой, равной частоте механического резонанса пластинки, то пластинка совершает колебания на этой резонансной частоте. [c.195]

В шестидесятые годы были открыты резонансы — квазичастицы (короткоживущие образования, возникающие при взаимодействии элементарных частиц), проводится интенсивное их исследование. Было доказано существование двух видов нейтрино и антинейтрино, обнаружена симметрия в свойствах сильно взаимодействующих частиц и резонансов. [c.14]

Все сильно взаимодействующие частицы и резонансы в настоящее время называются адронами. Число известных адронов велико и продолжает расти за счет открытия новых. [c.345]

Сила Я стремится оторвать двигатель вместе с фундаментной рамой от судового фундамента или, при изменении ее направления, прижать к фундаменту. Фундамент, а следовательно, и корпус судна от действия силы R будут испытывать ряд периодических толчков вверх и вниз, которые вызовут вибрацию корпуса. Так как корпус судна представляет собой упругую систему, имеющую собственное число колебаний, то при определенном режиме работы число собственных колебаний корпуса может совпасть с числом толчков, испытываемых от машины, и в этом случае возникнет явление резонанса. При резонансе амплитуды колебаний складываются, и вибрация корпуса судна становится настолько сильной, что может произойти расхождение швов. [c.197]

Истолкование опыта, приведшее к тому, что явление было названо резонансным излучением, покоилось на классических представлениях о резонансе (совпадение периодов) возбуждающего света и возбуждаемого атома, в результате которого последний приходит в сильное колебание и становится самостоятельным источником соответствующего излучения. Возможны, конечно, случаи, когда поглощающий атом передаст свою энергию окружающим атомам ранее, чем амплитуда его колебания приобретет заметное значение, т. е. ранее, чем резонансное излучение его достигнет наблюдаемой величины. В таком случае оно ускользнет от наблюдения, и эффект поглощения света сведется к нагреванию всего газа. Очевидно, что такие явления будут происходить при наличии сильного взаимодействия между окружающими атомами, например, при большой плотности пара или при добавлении к нему постороннего газа достаточной плотности. Действительно, при этих условиях свечение значительно слабеет или даже совсем пропадает (тушение свечения). Так, если к парам ртути с давлением около 0,001 мм рт. ст., обнаруживающим хорошо выраженное резонансное свечение, добавить водород под давлением 0,2 мм рт. ст., то интенсивность свечения упадет вдвое при большем давлении водорода свечение ослабевает соответственно сильнее. Аналогично действуют и добавки других газов, хотя количество, необходимое для ослабления свечения вдвое, зависит от природы добавляемого газа, что показывают приводимые ниже данные. [c.727]

Простейшим примером ядерного взаимодействия является сильное притяжение между нуклонами, находящимися на очень малых (10 см) расстояниях друг от друга внутри атомного ядра. В дальнейшем (часть третья) мы узнаем, что существуют и другие частицы (я- и /С-мезоны, гипероны, антинуклоны, антигипероны, квазичастицы, или резонансы), которые также участвуют в сильном ядерном взаимодействии. Переносчиками ядерного взаимодействия, т. е. ядерными квантами, являются я-ме-зоны (см. 79). [c.201]

Ширина эта настолько велика, а сами значения резонанса лежат в области столь сильных возбуждений ядра (относящихся к области сплошного спектра возбужденных состояний), что объяснить гигантский резонанс обычным способом, т. е. влиянием уровней промежуточного ядра, не представляется возможным. [c.475]

Обычно каждый резонанс характеризуется несколькими способами (путями, модами) распада. Чем больше эффективная масса резонанса, тем больше различных способов для его распада или, как говорят, тем больше у него открытых каналов (сравните с аналогичным термином для ядерных реакций). Каждый из них характеризуется некоторой комбинацией распад-ных частиц, которая имеет тот же набор квантовых чисел и то же значение эффективной массы, что и резонанс. Обычные частицы (не резонансы) стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются либо слабым, либо электромагнитным способом, а некоторые из них р, e,y,vv их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.662]

Выход из этого затруднения был найден в 1964 г. Гелл-Ман-ном и независимо Цвейгом, выдвинувшими гипотезу, согласно которой все сильно взаимодействующие частицы и резонансы могут быть построены из трех фундаментальных частиц (полей) с дробными значениями квантовых чисел. Эти частицы Гелл-Манн назвал кварками , а Цвейг — тузами . [c.692]

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (х сек) и слабого (t lO сек) процессов распада, в настоящее время открыто несколько десятков весьма короткоживущих (t 10 сек) квазичастиц, или резонансов, нестабильных относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и барионов) является очень малое время жизни из-за быстрого распада. Если сравнение резонансов с обычными частицами производить в преде- [c.703]

Второй том учебника Экспериментальная ядерная физика посвящен описанию свойств элементарных частиц и взаимодействий, в которых они участвуют (сильных, электромагнитных, слабых). Здесь рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при различных энергиях, ядерные силы, теория дейтона, структура нуклонов, свойства лептонов, мезонов, гиперонов и резонансов, физика античастиц, унитарная симметрия. [c.2]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этот способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия /(-мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для /С-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклонами и между собой, но и с я-мезонами (которые могут входить в состав резонанса). Общие принципы выделения резонансов из экспериментального материала будут рассмотрены в 19. [c.191]

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, лК, 2л, Зл и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Yi -, К -, р- и I, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица с вполне определенными свойствами электрическим и барионным зарядами, массой, спином, изотопическим спином, четностью, странностью, временем жизни (точнее, шириной резонанса). Резонансу, как и обычной частице, можно приписать определенное значение импульса и энергии. Таким образом, формально резонанс отличается от обычной частицы только меньшим временем жизни, малое значение которого определяется его нестабильностью относительно сильных взаимодействий. [c.280]

Меньшие значения Р относятся к резонансам сильных гармоник, ббльшие значения Р — к резонансам слабых гармоник. Несмотря на это, слабым гармоникам соответствует более слабый резонанс, так как величина /4o,i при слабых возбуждениях очень мала. [c.386]

АНТИБАРИОНЫ — античастицы по отношению к ба-рионам. А. обладают полуцелым спином (являются фер-мионамн) и отрицат. бараонным числом. Электрически за ряж. А. имеют электрич. заряд, противоположный электрич. заряду соотв. барионов. При одинаковой поляризации спинов бариона и А. их магн, моменты про-тивополоншы но направлению. Столкновение А. и бариона может вызвать их аннигиляцию в несколько мезонов. Времена жизни (относительно распада) бари-оиа и его А. совпадают, Распады антинейтрона, антигиперонов и А., соответствующих очарованным и красивым барионам, обусловлены слабым взаимодействием, а А., соответствующих барионным резонансам,— сильным взаимодействием. В рамках составной — кварковой модели адронов А. рассматриваются как связанные состояния трёх антикварков, м. Ю. Хло)юв. [c.104]

Первые эксперименты по магнитному резонансу в твердых телах были выполнены Завор1ским [1]. Он наблюдал при электронном спиновом резонансе сильное поглощение в некоторых парамагнитных солях (см. рис. 17.1). Эксперименты по спиновому резонансу на ядрах в жидкостях и твердых телах были впервые осуществлены Парселлом, Торри и Паундом [2] и Блохом, Хансеном и Паккардом [3]. [c.594]

Существенно новый эффект, обнаруженный с помощью ренормализации, состоит в значительном повышении критического параметра перекрытия 8 при X > V или X К. Это связано с отталкиванием слабого резонанса сильным (подробнее см. в [117, 464]).— Прим. ред. [c.286]

Описанная выше сильная нелинейность упругой подсистемы имеет место в широком диапазоне частот, т. е. носит нерезонансный характер. Столь же сильное увеличение нелинейных свойств упругой подсистемы, обусловленное влиянием спиновой подсистемы, существует в кристаллах железо-иттриевого граната и марганец-цинковой шпинели в окрестности магнитоакустического резонанса [25]. На рис. 14.5 представлена наблюдавшаяся в работе [25] зависимость амплитуды первого прошедшего через кристалл импульса сдвиговой упругой волны, распространяющейся вдоль направления [ООП кристалла железо-иттриевого граната, и амплитуды второй гармоники упругой волны от слабого внешнего магнитного поля Я ". Частота волны составляла 30 МГц. Видно, что в окрестности резонанса, сильно уширенного вследствие малости Я , наблюдается увеличение как поглощения звука, так и амплитуды второй гармоники акустической волны. Оба этих эффекта обусловлены сильной связью, существующей между упругой и магнитной подсистемами вблизи резонанса (в данном случае имеется более полная аналогия с акустоэлектронными поглощением и нелинейностью). На рис. 14.6 показана зависимость эффективного нелинейного параметра Г для генерации второй гармоники от величины магнитного поля, рассчитанная по экспериментальным зависимостям рис. 14.5 с учетом затухания основной волны. Видно, что в окрестности резонанса значение Г возрастает на 2—3 порядка по сравнению с величиной нелинейного параметра вдали от резонанса Гр. Качественно похожие результаты наблюдались и для марга-нец-цинковой шпинели. [c.381]

В разделе Б было показано, что основной механизм ядерной релаксации связан с процессом, при котором переворачивается только ядерный спин, а ориентация электронных спинон остается неизменной. Почти очевидно (и может быть показано с помощ ью детальных вычислений [20]), что при этих условиях насыщение электронного резонанса сильным радиочастотным полем частоты og не приводит к динамической поляризации, так как (см. гл. VIH) релаксационные процессы препятствуют передаче решетке больших электронных квантов og, а допускают только передачу малых ядерных квантов li oj. [c.365]

Известно, что благодаря явлению резонанса сильно несинусоидальная внешняя сила при наличии линейного затухания может поддерживать Б гармоническом осцилляторе колебания, весьма близкие(в смысле близости периода и малости клирфактора) к одному из его собственных (и, следовательно, синусоидальных) колебаний. Мы можем поэтому сказать, что в задаче о генераторе с /-характеристикой при достаточно малом А мы имеем дело с авторезонансом, т. е. с резонансом под действием силы, порождаемой движением самой системы ). [c.194]

Было обнаружено, что лазеры с волноводным усилением при ширине полоски менее 5 мкм не проявляют осцилляций генерации, показанных на рис. 11.9. Это говорит о более мягком режиме возбуждения. Такие приборы подобны суперлюминесцентным диодам. Резонансы сильно подавляются спонтанным излучением н характеристики становятся [c.302]

При работе в докритической зоне (случай а ) прогиб //max ПО исличине мал (составляет часть от е), однако в условиях резонанса (л .кр) величина прогиба увеличивается (теоретически, без учета затухания, до бесконечно большой величины). Напряжение в этом случае может превысить опасное и привести к аварии. При работе в закритической зоне (случай б ) г/т ах т, е. происхо-дит самоцентрирование диска, но даже при е = 0 (идеальная балансировка) не следует работать в резонансном режиме, так как даже случайные деформации вала могут сильно увеличиваться в этих условиях. [c.287]

Резонансы (квазичастнцы) нестабильны относительно сильных взаимодействий. Обычные элементарные частицы стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются или способом слабых взаимодействий, или способом электромагнитшзтх взаимодействий, а некоторые из них (у, eTv, свободный протон и их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.378]

Обозначение Странность S Г ипер- Изотопи- ческий Мульти- Масса т, Мэе Ширина резонанса Г, Л-1 эз Спнн м чет- Преобладающая схема сильного распада [c.382]

Обобщением идей Э. Ферми и Ч. Янга на странные частицы является модель С. Саката, которая разрабатывалась Л. Маки, Л. Б. Окунем, М. А. Марковым и другими. Согласно этой модели истинно элементарными, сильно взаимодействующими частицами являются только три частицы протон, нейтрон и Л<>-гиперон — вместе с их античастицами. Все остальные барионы, мезоны и резонансы — являются составленными из этих частиц по следующей схеме [c.385]

Наконец, рис. 134 подтверждает, что резонансные нейтроны действительно поглощаются сильнее тепловых. Из рисунка видно, что сечение в резонансе для 49ln составляет 26 400 барн, в то время как сечение в области тепловой энергии для этого изотопа всего 140 барн. [c.345]

Обозначение Стран- ность S Гипер-заряд У = В + S Изотопи- ческий спин Т Мульти-плетность 2Г + 1 Масса т. Мае Ширина резонанса Г, Мая Спин и четность Преобладающая схема сильного распада [c.666]

Новое Старое ность S спин Т плетность 2Г+ 1 резонанса Г, Мэа схема сильного распада [c.667]

Новое Старое и гиперзаряд У В- - S Т плетность 27 + 1 Мэе резонанса Г, Мэе схема сильного распада [c.668]

Значительно дальше удается продвинуться в вопросе классификации сильно взаимодействующих частиц и резонансов при помощи схемы Гелл-Ма нна и Неемана (1961 г.), в которой одним из барионных супермультиплетов является восьмерка барионов р, п, А, S+, 2°, S", Н°. Эта схема получила название SU 3)-симметрии (октетной симметрии, восьмипутки, восьмеричного пути). [c.680]

Одной из классификаций сильно взаи Модействуюш,их частиц и резонансов, которая еш,е совсем недавно была очень популярной, является представление о так называемых траекториях Редже . [c.697]

Шахтер В. М. Симметрия сильных взаимодействий и классификация резонансов. Вопросы физики элементарных частиц. Ереван, Изд-во АН АрмССР, 1963. [c.713]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...