Модель взаимодействия волна — волна

Шероховатость поверхности может являться серьезным препятствием для любой оптической диагностики, поскольку количественная модель взаимодействия света с изучаемым образцом должна либо учитывать рассеяние, либо обосновывать его несущественность. Решение задачи о рассеянии света шероховатой поверхностью получено для предельных случаев, когда размеры элементов микрорельефа много меньше или много больше длины волны. Обычно вводят еще ряд предположений, связанных с выбором функции распределения высот и углов наклона элементов микрорельефа, пространственной функции корреляции профиля (характеризующей степень упорядоченности рельефа), проводимости материала и т. д. Взаимодействие света с шероховатыми поверхностями аморфных и поликристаллических материалов подробно рассматривается в ряде монографий [2.50, 2.51]. [c.66]

Модель взаимодействия волна — волна [c.237]

Хотя, вообще говоря, имеются некоторые экспериментальные данные, подтверждающие правомерность рассмотренных микроструктурных моделей взаимодействия волн с металлом, мы этих данных анализировать не будем, полагая, что изложенное выше может служить только хорошим введением к следующему разделу. [c.341]

Рассмотренная выше модель рассеяния волн основана на взаимодействии гармонических волн, длины которых превышают размеры источника рассеяния. Общий анализ проблем такого рода представлен в работе Моу и Пао [119]. В случаях, когда источник рассеяния встречается с быстро нарастающим импульсом, [c.299]

Расчетные и экспериментальные исследования нестационар-ности рассматриваемого типа [66] проведены без учета пограничного слоя в решетках. Воздействие системы волн на характеристики пограничных слоев не изучалось. Первые опытные данные, полученные в МЭИ [50], подтверждают предположение о существенной перестройке пограничных слоев в результате взаимодействия с ударными волнами и волнами разрежения. Экспериментальное изучение волновой структуры в решетке проведено на модели, включающей решетку с суживающимися каналами /, оснащенную малоинерционными датчиками 1—7. Возмущения создавались вращающимися стержнями //, расположенными за решеткой (рис. 5.25, а). [c.190]

Вычислительные программы, основанные на дискретных моделях, позволяют моделировать и упругие волновые процессы при многократном взаимодействии волн, вести расчеты для длительных интервалов времени, вплоть до выходов на процессы установления. Эти возможности связаны с энергетической согласованностью моделей, отсутствием численной или схемной диссипации или уменьшением ее до минимума при использовании линейной или квадратичной искусственной вязкости, В заключение параграфа приведем результаты расчета взаимодействия двух ударных волн, распространяющихся навстречу друг другу. Для этого рассмотрим алюминиевую пластину шири- [c.139]

В классической физике выявились глубокие противоречия. Согласно теории Фарадея — Максвелла, все электромагнитные явления, в том числе и световые, объясняются свойствами всепроникающего неподвижного эфира и его взаимодействием с веществом. Теория близкодействия Фарадея — Максвелла противоречила теории дальнодействия Ньютона, согласно которой взаимодействие распространяется с бесконечной скоростью. Не удавалось построение и самой модели эфира. С одной стороны, эфир должен быть твердым телом, поскольку электромагнитные волны поперечны, а с другой стороны, вещественные тела должны беспрепятственно двигаться через этот твердый эфир. Наконец, принцип относительности Галилея, бесспорный для механических явлений, утверждает, что невозможно установить, движется ли тело равномерно-поступательно или находится в покое, т. е. что понятие абсолютного движения лишено физического смысла. Однако, если эфир неподвижен, то можно говорить об абсолютном движении тела, понимая под этим движение тела относительно неподвижного эфира, и определить скорость этого движения экспериментально. Если электромагнитные и световые волны суть волны эфира, то скорость их распространения относительно эфира будет всегда одна и та же, независимо от движения источника или приемника. Но для движущегося наблюдателя (приемника) эта скорость будет иная, зависящая от скорости наблюдателя относительно эфира. [c.347]

При сравнении теории с экспериментом следует иметь в виду, что наряду с погрешностями, связанными с приближенным характером сравниваемых теоретических результатов, расхождение между теоретическими и экспериментальными данными может быть обусловлено также плохим соответствием принятого в теории закона взаимодействия молекул с истинным законом взаимодействия молекул в опыте. Константы, входящие в теоретические законы взаимодействия молекул, берутся обычно из каких-либо макроскопических опытов. Толщина волны очень чувствительна к выбору модели взаимодействия молекул. Поэтому экспериментальные данные о толщинах волн весьма удобны для определения законов взаимодействия молекул. Для сравнения же теоретических и экспериментальных данных о структуре волны необходимы законы взаимодействия, взятые из независимых испытаний, например из опытов по определению вязкости. Однако экспериментальные данные по вязкости имеются лишь для температур, меньших температуры в сильных ударных волнах. [c.301]

К системам уравнений третьего порядка приводят некоторые модели нелинейного взаимодействия волн. Так, резонансное взаимодействие трех квазигармонических волн в нелинейной среде с учетом только квадратичной нелинейности описывается уравнениями [429] [c.309]

Простая система уравнений (6.1) — (6.2) представляет собой модель, содержащую основные качественные особенности нелинейного взаимодействия ударных волн. Вместе с тем эта теория дает удовлетворительные количественные результаты и поэтому может служить основой для практических расчетов. Система уравнений (6.1) — (6.2) аналогична уравнениям одномерного движения сжимаемого газа. Важным классом решений этой системы являются простые волны. Простая волна, например, описывает изменение амплитуды первоначально плоской ударной волны, распространяющейся вдоль искривляющейся стенки. Решение типа простой волны, зависящее от одной произвольной функции, имеет вид [c.309]

Первый большой результат в этой области был получен Исааком Ньютоном. Считалось, что среда состоит из отдельных тождественных частиц, равномерно распределенных в пространстве и не взаимодействующих между собой. Вводится следующая модель взаимодействия этой среды с поверхностью тела при встрече с элементом поверхности происходит абсолютно неупругий удар, при этом частица полностью передает телу нормальную к поверхности составляющую импульса, а сама скользит вдоль поверхности со скоростью, равной касательной составляющей (заметим сразу, что эта схема напоминает поведение газа при переходе через сильную косую ударную волну). [c.178]

Изложенные выше классическая и полуклассическая теории позволяют получить полностью определенные во времени функции для зависящих от времени (и от координат) волновых амплитуд электромагнитных и решеточных колебаний. Последовательное квантовое рассмотрение позволяет охватить также и спонтанно протекающие процессы. В конкретных экспериментальных условиях они играют более или менее важную роль в зависимости от того, как часто из шума возникают когерентные стоксовы и поляритонные волны. Основой нашего последовательного квантового описания будет снова служить модель взаимодействия трех волн мы предположим, что для них соблюдаются соотношения (3.16-52). Тогда гамильтониан невозмущенной системы [c.384]

К рассмотренным схемам взаимодействия деформируемых иитей сводятся многие важные случаи коитактиро-ваиия физических тел и волнового движения. Об этом будет более подробно рассказано далее, а сейчас мы попытаемся дать другую интерпретацию описанных бегу-гцих процессов (волн) деформации тел и построим совершенно иную модель бегущей волны — модель волны как движущегося ящика . Эта модель позволит лучше понять некоторые важные, но замаскированные свойства бегущей волны деформации, в частности свойство волны переносить массу эстафетным способом. [c.60]

Аналогичная модель взаимодействия бегущей волны и жесткого препятствия может быть построена и для продольной волны. Закономерности массонереноса, накопления массы и образования ее дефицита на другом здесь также будут иметь место. Особенности взаимодействия с препятствием продольной волны заключается в том, что продольная волна сокращения содержит положительный избыток массы + Ат и, перенося его со старта на финиш. [c.117]

ВО втором — к уменьшению усилия на со и поглощения на соа- Какой именно вариант реализуется — зависит от относительных фаз Еь, и Еа- Существенная роль фа зовых соотношений между взаимодействующими волна ми показывает, что к квантовой интерпретации рассмат зиваемых процессов следует подходить с осторожностью 5сли фазы заданы, число квантов определено неточно В частности, было бы ошибкой полагать, что не может быть усиления па антистоксовой частоте. Корректное квантовое описание в этом случае возможно лишь с привлечением для осцилляторных состояний поля модели связанных волновых пакетов. Вместе с тем очень хорошим приближением является описание этих явлений классическим методом связанных волн. Этот метод будет рассматриваться в гл. 4. [c.88]

В Лейдене, Кембридже, Оксфорде и в США производились измерения теплопроводпости сверхпроводников (как в нормальном, так и сверхпроводящем состояниях). Эти измерения могут быть качественно интерпретированы с точки зрения двухжидкостной модели сверхпроводимости, в которой предполагается, что сверхтекучие электроны не несут энтропии и не взаимодействуют с решеточными волнами. Так, в сверхпроводящем состоянии электронная часть теплопроводности уменьшается, а решеточная возрастает. В промежуточном состоянии наблюдается добавочное рассеяние границами сверхпроводящей и нормальной фаз как элel тpoнoв так и решеточных волн. Вследствие отсутствия теории сверхпроводимости нельзя сделать каких-либо количественных выводов по этому поводу, а также объяснить некоторые наблюдающиеся на опыте особенности. [c.225]

Для обоснованного выбора модели проведем анализ процесса деформирования материала в плоских волнах нагрузки, заканчивающегося откольиым разрушением. Материал в плоскости откола подвергается сжатию в прямой волне нагрузки до максимального давления (область / на рис. 122, а), после чего разгружается до максимальной величины растягивающих напряжений в результате взаимодействия волн разгрузки 5+ и S . Принимаем, что разрушение пластичного материала является результатом накопления повреждений в процессе пластического деформирования под действием теизора-девиатора напряжений с наложением шарового тензора растягивающих напряжений и последующего развития и слияния микротрещин в поврежденном материале. [c.243]

Рассмотрим модель взаимодействия с жестким препятствием волны на нерастяжимой гибкой нити. На рис. 8.3 изобран епа поперечная волна I па гибкой нити 1,. закрепленной на концах 2 ъ 3. Переносит ли такая волна массу (длину) нити Безусловно, переносит, поскольку в такой волне содержится избыток массы Ат. = = = [>i l — i) > О, где I — спрямленная длина криволинейной части нити, т. е. волны. При перемещении такой волны па расстояние х она нерепосит па это расстояние массу Ат. К выводу о том, что подобная волна переносит массу, можно прийти и из чисто геометрических сообрая е-ний когда волна находится в левом крайнем положении (рис. 8.3, а), центр тяжести нити 1 расиолоя еп левее [c.118]

Нач. стадия ускорения может быть также обусловлена взаимодействием частиц с электрич. полями плаз-менны.ч волн в областях с интенсивным турбулентным движением плазмы (см. Взаимодействие частиц с волнами). В отличие от регулярного ускорения в полях импульсного пли индукционного тииа, ускорение плазменными волнами имеет статистич. характер. К числу статистич. относится также модель Ферми, в к-рой ускорение происходит при столкновениях частиц с движущимися магн. неоднородностями ( об-лакамп ). Аналогична природа ускорения частпд при их взаимодействии с сильными ударными волнами, в частности при сближении двух ударных волн, образующих отражающие магн. стенки для ускоряемых частиц. [c.474]

Як = ехр(Як 1 — Як) — ехр(Як — Як+1), описывающее нелинейную модель одномерного кристалла. Оператор Ь может быть сингулярным интегральным оператором, такие операторы возникают в краевых задачах теории аналитич. ф-ций. Их можно использовать для изучения нелинейных ур-ный, возникающих в теории внутр. волн. Оператор Ь может быть матричным. Так, для применения О. з. р. м. к Шрёдингера уравнению нелинейному нужно подставить в ур-ние (2) вместо оператора Ь одномерный оператор Дирака (см. Дирака уравнение). При изучении важной для нелинейной оптики задачи о резонансном взаимодействии системы трёх волн с помощью О. з. р. м, в качестве Ь следует использовать обобщение оператора Дирака. [c.389]

Универсальность спектра Колмогорова—независимость от источника энергии — является в определ. степени специфич. свойством, присущим Т. в простых средах, напр, в нейтральных жидкостях, в к-рых отсутствует характерный внутр. масштаб. В более сложных средах, нагр. в плазме, Т.— результат взаимодействия разд. полей и/или возбуждений с разными характерными частотами, масштабами и полосами поглощения (см. Турбулентность плазмы). Кроме того, существенными могут оказаться нелинейные механизмы диссипации — коллапс ленгмюровских воли в плазме (см. Волновой коллапс), обрушение внутренних волн или волн на поверхности жидкости и т. п. В такой ситуации простые модели типа икери. интервала и передачи энергии от крупномасштабных движений к мелкомасштабным неприменимы, а одних только соображений размерности недостаточно для получения результатов в замкнутом виде. Степенные спектры в подобных ситуациях также возможны, но при определ. ограничениях, напр, если выполнены условия возбуждения лишь одного типа волн. Для слабой Т. такие спектры в приближении случайных фаз могут быть получены из кинетич. ур-ний для волн. Примером является спектр Захарова — Филоненко для капиллярных волн, к-рый также соответствует инерц. интервалу. [c.181]

Акустическая модель сжимаемого газа позволяет описать распространение волн лищь сравнительно слабой интенсивности. Д.тш описания более интенсивных волн следует привлекать нелинейные уравнения газовой динамики. В этом случае при решении задач о поведении и динамической устойчивости тонкостенных конструкций, взаимодействующих с ударньпии волнами в воздухе, можно пренебречь влиянием деформации констручсциИ на величину давления на ее поверхности. Это предположение позволяет разделить задачу взаимодействия среды и конструкции на два этапа. [c.515]

Цель настоящей работы состояла в систематизации знаний об электродинамических свойствах периодических решеток различных классов, выявлении общих закономерностей резонансного и нерезонансного рассеяния, в углубленном изучении широкого спектра дифракционных явлений. Отказавшись от изложения самих мето дов построения строгих математических моделей дифракции волн на решетках, авторы все внимание уделили физике изучаемых процессов рассеяния волн, начиная с общих закономерностей взаимодействия волн на периодической системе рассеивателей и кончая детальными исследованиями частных ситуаций, имеющих основополагающее значение в фундаментальном или прикладном отношении. [c.3]

Взаимодействие двух цилиндрических волн (двумерная модель преобразователя изобраоюепия с схеме КВС) [c.98]

Дифракционная теория особенно важна в тех случаях, когда с точки зрения геометрической оптики изображение идеально. В схеме КВС лучи, лежащие в плоскости фокусировки накачки XZ, формируют безаберрациониое изображение при произвольных апертурах. Поэтому естественно рассмотреть вначале двумерную модель преобразователя. В этой модели задача сводится к анализу взаимодействия двух цилиндрических волн, линейные источники которых параллельны друг другу (и координатной оси 7) [c.98]

Важными особенностями при построении динамических моделей неоднородных сред с заданной геометрической структурой, таких как волокнистые композиционные материалы, являются учет различных масштабов неоднородностей и их соизмеримость по сравнению с характерной длиной волны динам1гческих процессов деформирования [198]. Использование осредненных характеристик, приведенных модулей [4, 95] композиционного материала для пакета в целом как для однородного анизотропного материала не позволяет выявить сложные дисперсионные, диссипативные и другие динамические процессы преломления и взаимодействия волн на границах раздела сред. [c.141]

Указанные соображения и определили структуру книги. В ней обсуждаются акустические модели различных сред (жидкостей, газов, газожидкостных смесей, однородных и структурно-неоднородных твердых сред) и уравнения волн конечной амплитуды в таких средах. Качественный характер волнового процесса определяется сочетанием и конкуренцией нескольких факторов, таких, как нелинейность, диссипация, дисперсия, а в неодномерных случаях — также рефракция и дифракция, и в книге последовательно рассматривается влияние зтих факторов на эволюцию и взаимодействие акустических волн. В сущности, зто - книга о поведении слабонелинейных волн в сплошных средах. Исходя из такой общеволновой трактовки мы и выбирали материал книги, который все же не исчерпывает всего содержания нелинейной акустики. В частности, мы почти везде ограничиваемся рассмотрением продольных упругих волн (т.е. собственно акустикой) и не рассматриваем злектро- и магнитоакустических процессов. При зтом мы стараемся избегать сложных математических схем, используя по возможности упрощенные модели и феноменологические подходы. Заметим, что, хотя основу книги составляют вопросы теории, мы везде, где зто возможно, приводим количественные оценки и данные зкспериментов, пытаясь дать читателю представление о параметрах и возможностях реализации рассматриваемых процессов. [c.4]

Математическая модель играет в теории колебаний двоякую роль это и идеализированное описание реальных динамических систем, и математическая модель, отображающая различные колебательные явления гармонические колебания, нарастающие и затухающие колебания, автоколебания, жесткий и мягкий режимы их возникновения, вынужденные колебания, резонанс, параметрическое возбуждение колебаний, стохастические и хаотические колебания, различные волновые явления, бегущие и стоячие волиы, возникновение ударных волн, различные типы взаимодействия волн и многое другое. [c.7]

Привлечем для объяснения механическую модель (рис. 6.10, ), в которой электроны можно представить в виде шариков, а эффект действия поля заменить действием гравитационных сил некоторой поверхности, форма которой соответствует мгновенному распределению потенциала ВЧ поля вдоль длины пространства взаимодействия [79]. Предположим, что в волноведущей линии без пучка распространяется волна с фазовой скоростью Щф, в точности равной невозмущенной скорости Vq электронов. На начальном участке пространства взаимодействия, когда [c.188]

Для упрощения вычислений примем модель одномодового лазера бегущей волны, так что пространственная зависимость коэффициентов связи может быть отброшена. В рассматриваемом случае полевая мода взаимодействует с оператором полного дипольного момента поэтому мы введем такой оператор, а также оператор, эрмитово-сопряженный ему [c.306]

Прп Т б, где О — Нюри точка, релаксационные процессы в упорядоченных магнитных телах (ферро- и антиферромаг-нетиЕсах) можно объяснить в рамках модели спиновых волн (м а г и о н о в), рассматривая переход в состояние термодинамич. равновесия как результат столкновений магнонов друг с другом, с фононами и др. Характерный пример — процесс релаксации в ферромагнитном диэлектрике (см. Магнитодиэлектрики) [1, 21. В этом случае в широкой области не слишком низких Т наиболее интенсивно обменное взаимодействие между спиновыми волнами, к-рое обеспечивает устаноя- [c.413]

Оптические свойства полупроводников в предыдущих параграфах рассматривались в рамках одоэлектронной модели. Взаимодействие между электронами и ионами частично принималось во внимание путем использования вместо плоских волн функций [c.311]

Предположим, что условие (56.79) выполняется при критической температуре ТофО. Рассмотрим более подробно систему нормальных волн при температуре кристалла выше и ниже критической. Это удобно сделать на примере модельного кристалла антрацена, для которого выполнены многочисленные расчеты формы экситонной зоны и роли экситон-фононного взаимодействия [276, 318]. Примем модель взаимодействия экситонов с фононами, использованную в работе [318]. Будем предполагать, что экситоны взаимодействуют с одной ветвью акустических и одной ветвью оптических фононов с константами взаимодействия ё ас = ё ор1 = 0,01. Остальные параметры теории следующие [c.476]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...