Теория дальнодействия

Возможный ответ на этот вопрос давала теория дальнодействия, которая утверждала, что электрические заряды обладают способностью мгновенно действовать друг на друга па расстоянии. [c.132]

Количественное выражение электростатического взаимодействия в теории дальнодействия и в теории близкодействия имеет один и тот же вид (закон Кулона). Поэтому на основе изучения законов электростатики нельзя сделать обоснованный выбор между этими двумя теориями. [c.132]

Такое представление о мгновенной передаче действия сил на расстояние без участия среды, в которой осуществляется взаимодействие, получило название теории дальнодействия. Сторонники этой теории рассматривали силу как нечто внешнее по отношению к материи и источник движения искали вне материальности мира. Сам же Ньютон не разделял этих взглядов. [c.105]

Вывод о локальности физических законов имеет большую эвристическую силу, позволяя отвергнуть как несостоятельные физические утверждения, не согласующиеся с этим выводом, и считать более вероятными согласующиеся с ним. Например, не согласуется с требованием локальности теория дальнодействия электродинамика с запаздывающими потенциалами, скорость распространения которых зависит от скорости источника (Ритц), не может быть сформулирована в дифференциальной форме и должна быть отвергнута полевая точка зрения на взаимодействия получила решительный перевес именно благодаря требованию локальности теории и т.д. [c.426]

В классической физике выявились глубокие противоречия. Согласно теории Фарадея — Максвелла, все электромагнитные явления, в том числе и световые, объясняются свойствами всепроникающего неподвижного эфира и его взаимодействием с веществом. Теория близкодействия Фарадея — Максвелла противоречила теории дальнодействия Ньютона, согласно которой взаимодействие распространяется с бесконечной скоростью. Не удавалось построение и самой модели эфира. С одной стороны, эфир должен быть твердым телом, поскольку электромагнитные волны поперечны, а с другой стороны, вещественные тела должны беспрепятственно двигаться через этот твердый эфир. Наконец, принцип относительности Галилея, бесспорный для механических явлений, утверждает, что невозможно установить, движется ли тело равномерно-поступательно или находится в покое, т. е. что понятие абсолютного движения лишено физического смысла. Однако, если эфир неподвижен, то можно говорить об абсолютном движении тела, понимая под этим движение тела относительно неподвижного эфира, и определить скорость этого движения экспериментально. Если электромагнитные и световые волны суть волны эфира, то скорость их распространения относительно эфира будет всегда одна и та же, независимо от движения источника или приемника. Но для движущегося наблюдателя (приемника) эта скорость будет иная, зависящая от скорости наблюдателя относительно эфира. [c.347]

Вторая постановка задачи основана на теории дальнодействия и заключается в том, что поле в любой точке определяется как сумма полей, создаваемых всеми источниками, первичными и вторичными. Первичными являются сторонние источники (токи, заряды), вносимые в систему. Вторичные источники определяют поле реакции тел, составляющих систему, на поле первичных источников. При этом все тела заменяются распределенными в их объеме источниками, взаимодействие между которыми определяется в вакууме. Потенциалы и напряженности поля связаны с источниками интегральными формулами (1.13) — (1.16), поэтому метод вторичных источников приводит к интегральным уравнениям и может быть назван также методом интегральных уравнений. [c.83]

Несмотря на то что теория дальнодействующих напряжений косвенно удовлетворяется наблюдениями, против нее был выдвинут ряд возражений. В сущности, все они связаны с тем, что в теории недостаточно учитываются эффекты вторичного скольжения. Соответствующие материалы изложены в книге Набарро и др. [485]. 196 [c.196]

В задачах релятивистской механики силы, возникающие при тесном сближении частиц, можно моделировать ударными силами. Общий вид дальнодействующих сил не имеет места в релятивистской механике, так как понятие их несовместимо с принципами теории относительности. Действительно, при рассмотрении движения точки полагается, что, например, гравитационная сила распространяется с бесконечно большой скоростью. Из релятивистской же теории следует, что силы должны передаваться со скоростями, не превышающими скорости света с. [c.295]

Еще в одной из первых дислокационных теорий упрочнения, предложенной Тейлором [235], предполагалось, что дальнодействующее напряжение является единственным источником деформационного упрочнения (рис. 3.1, а). Для перемещения дислокации в кристалле на заметное расстояние необходимо приложить внешнее напряжение, величина которого равна величине внутреннего напряжения кристалла. Поскольку периодичность в изменении внутренних напряжений в материале имеет значение порядка 1= где I—среднее рас- [c.99]

На основании изложенного в этой главе может возникнуть мысль, что каждому построению классической механики однозначно соответствует определенный релятивистский аналог. Однако это не так. Например, мы уже отмечали те трудности, которые возникают в релятивистской механике в связи с гравитационными силами, а также другими силами дальнодействия . Кроме того, релятивистское преобразование Лоренца относится лишь к равномерно движущимся системам и потому не может быть применено к системам, движущимся ускоренно, таким, например, как вращающиеся системы координат. Переход к этим системам может быть сделан в специальной теории относительности лишь с трудом. Точно так же в релятивистскую механику трудно ввести представление о связях, ибо связи должны в этом случае выражаться посредством инвариантов Лоренца. Но в случае, например, связей твердого тела это требование безусловно не выполняется, так как условия этих связей содержат только пространственные составляющие 4-векторов, определяющих частицы твердого тела. Следовательно, вся динамика твердого тела не имеет соответствующей релятивистской аналогии. [c.236]

Пирогов утверждает, что теория цикла Карно верна только при допущении, что на рабочее вещество не действуют внешние или дальнодействующие силы, или если действиями этих сил можно пренебречь. [c.106]

Когда Г. А. Лоренц начинал свою творческую деятельность, электромагнитная теория Максвелла уже добилась признания. Но основы этой теории были исключительно сложными, и это не позволяло выявлять ее основные черты с достаточной ясностью. Правда, понятие поля отвергало представления о дальнодействии, но электрическое и магнитное поля мыслились еще не как исходные сущности, а как состояния континуальной весомой материи. Вследствие этого электрическое поле казалось раздвоенным на поле вектора электрической напряженности и поле вектора диэлектрического смещения. В простейшем случае оба эти поля были связаны диэлектрической постоянной, но в принципе они считались независимыми и изучались как независимые реальности. Аналогично обстояло дело и с магнитным полем. В соответствии с этой основной концепцией пустое пространство рассматривалось как частный случай весомой материи, в котором отношение между напряженностью и смещением проявляется особенно просто. Из такого представления вытекало, в частности, что электрические и магнитные поля нужно было считать зависимыми от состояния движения материи, являющейся носителем этих полей. [c.10]

Более детальные исследования показывают, что применимость теории М. п. связана с характером взаимодействия между частицами — носителями магн. момента. Для дальнодействующих сил теория даёт более хорошие результаты. Так, в модели Гейзенберга поправки к результатам теории М. п. пропорциональны 1/и, где п — число соседних частиц, взаимодействие с к-рыми ещё достаточно велико. [c.196]

С ростом Т вакуум (состояние с нулевыми значениями квантовых чисел, отвечающих зарядам, ароматам и т. п.) заполняется излучением и парами частица—античастица с массами, не превышающими величины Т. Особые фазовые переходы связаны с имеющимися в вакууме конденсатами частиц Хиггса (см. Хиггса механизм), ведущими к появлению у частиц отличной от нуля массы и тем самым к расщеплению эл.-магн., слабых и сильных взаимодействий (см. Вакуумный конденсат). При первом фазовом переходе исчезает один из конденсатов, пропадает различие между слабым и зл.-магн. взаимодействиями и возникает, в частности, дальнодействие слабого взаимодействия (оно проявляется в том, что нейтрино столь же сильно тормозится в веществе, как и электрон). При втором фазовом переходе, происходящем при существенно больших темп-рах, исчезает и второй конденсат, в результате чего восстанавливается симметрия всех трёх типов взаимодействия, включая сильное. Теоретич. результат воздействия на вакуум высокого давления качественно зависит от физ. условий и принятой модели квантовой теории поля. [c.507]

Такой вывод не согласуется с общим видом экспериментальной кривой растяжения благоприятно ориентированного кристалла (см. рис. 04). Уравнение (49) соответствует только закону изменения i от г на П1 стадии деформационного упрочнения. Для объяснения деформационного упрочнения на I и П стадиях на основе теории дальнодействующих напряжений приходится вводить новые допущения. Например, по Зегеру, на стадии легкого скольжения в единице объема кристалла содержится определенное и неизменное число дислокационных источников, каждый из которых испускает при заданном напряжении определенное число дислокационных петель и средний линейный размер L группы этих петель (длина линии скольжения) от- каждого источника постоянен. В этом случае [c.116]

При условии аддитивности обеих компонент отношение rJт должно быть постоянным и отвечать так называемому закону Коттрелла—Стокса при этом атермическая компонента Tg, как и в теории дальнодействующих напряжений, оказывается приблизительно в 10 раз выше термической т . Последнее вытекает из сопоставления энергии порога и образования соединения типа притяжения (см. ниже). [c.199]

В теории дальнодействия, предшествовавшей теории блнзкодействия, считалось, что все взаимодействия (например, электромагнитные и гравитационные) распространяются с бесконечно большой скоростью, т. е. осуществляются мгновенно, непосредственно между частицами и телами, удаленными друг от друга. В настоящее время теория дальнодействия представляет лишь исторический интерес. [c.181]

Эта теория принимает без изменения такие положения ньютоновской механики, как евклидовость пространства и закон инерции Галилея — Ньютона. Что же касается утверждения о неизменности размеров твердых тел и промежутков времени в разных системах отсчета, то Эйнштейн обратил внимание на то, что эти представления возникли в результате изучения движений тел с малыми скоростями, поэтому их экстраполяция в область больших скоростей ничем не оправдана, а следовательно незаконна. Только опыт может дать ответ на вопрос, каковы их истинные свойства. Это же относится к преобразованиям Галилея и к принципу дальнодействия. [c.177]

Теория Зегера предполагает, что на стадиях I или А упрочнение происходит благодаря дальнодействующему взаимодействию далеко отстающих одна от другой дислокационных петель в первичной системе скольжения. По достижении напряжения т N источников дислокаций в единице объема испускает п дислокационных петель. Каждая петля согласно экспериментальным данным перемещается на большее расстояние L. Петли расположены в соседних плоскостях скольжения на расстояниях 5<Ь. [c.212]

Упрочнение первого типа обычно связывается с влиянием элементов, образующих растворы замещения и внедрения. При этом рассматривается взаимодействие дислокаций с примесью вследствие несоответствия размеров атомов, которое определяется параметром r= lla)dald (а —параметр решетки, С — концентрация легирующего элемента), а также упругих модулей, которое определяется параметром R= l/G)dG/d . Эти типы взаимодействия могут быть рассчитаны в рамках теории упругости, поскольку они обусловлены полями дальнодействия. Кроме того, возможно взаимодействие типа близкого действия, определяемое электростатическим взаимодействием ядра дислокации с а. р. э. Напряжение Тпр в области, где оно не зависит от температуры, т. е. определяется дальнодействием, может быть рассчитано из соотношения Хпр = гОг где 2=1/760 [c.220]

Возможны многочисленные варианты указанной модели [236, 237], в которых влияние индивидуальных дислокаций заменяется группами из дислокационных скоплений (рис. 3.1, б). Так, по теории Зегера [236], напряжение течения, необходимое для преодоления дальнодействую-щих напряжений от плоских скоплений дислокаций, [c.99]

Первую математическую теорию электромагнетизма на основе общепринятой тогда концепции дальнодействия разработал Ф. Нейман в 1845—1847 гг., развили ее Г. Фихнер и В. Вебер. Однако эта теория противоречила многим фактам. И уже в 1862 г. на смену ей пришла гениальная теория Дл емса Клерка Максвелла (1831 — 1879). [c.113]

К. э. нельзя учесть в рамках обычной теории возмущений второе приближение для энергии электронного газа приводит к логарифмически расходящимся выра>кениям, т. к. влияние кулоновского взаимодействия вследствие его дальнодействия нельзя считать малым. Расходимость остаётся и в более высоких приближениях. Для вычисления второго и высших приближений для энергии электронного газа, т. е. для вычисления К. з., необходимо пользоваться усовершенствованной формо11 теории возмущений. [c.467]

К. о. в. через электроны проводимости было предсказано М. Рудерманом и Ч. Киттелем (М. Ruderman, h. Kittel) в 1954 для ядерных спинов в металлах. Оно появляется во втором порядке теории возмущений по постоянной сверхтонкого взаимодействия п отличается дальнодействующим осциллирующим характером спадания с расстоянием R j [c.469]

Для магп. металлов группы железа и большйнства их сплавов справедлива скорее картина магнетизма коллективизированных электронов, однако там. где можно говорить о наличии достаточно хорошо определённых локализованных магн. моментов (напр., по-видимому, в a-Fe), взаимодействие между ними подобно РККИ-взаимодействию, т, е. является осциллирующим и дальнодействующим. Это подтверждается прямыми расчётами обменных параметров на основе зонной теории, магнетизма. [c.469]

Установлению М. у. предшествовал ряд открытий законов взаимодействий заряженных, намагниченных и токонесущих тел (в частности, законов Кулона, Био — Савара, Ампера). В 1831 М. Фарадей (М. Faraday) открыл закон эл.-магн. индукции и примерно в то же время ввёл понятие электрич. и магн. полей как само-стоят. физ, субстанций. Опираясь на фарадеевское представление о поле и введя ток смещения, равнозначный по своему магн. действию обычному электрич. току, Дж. К. Максвелл (J. С. Maxwell, 1864) сформулировал систему ур-ний, названную впоследствии ур-ниями Максвелла. М. у. функционально связывают электрич. и магн. поля с зарядами и токами и охватывают собой все известные закономерности макроэлектромагнетизма. Впервые о М. у. было доложено на заседании Лондонского Королевского общества 27 окт. 1864. Первоначально Максвелл прибегал к вспомогат. механич. моделям эфира , но уже в Трактате об электричестве и магнетизме (1873) эл.-магн. поле рассматривалось как самостоят. физ. объект. Физ. основа М. у.—-принцип близкодействия, утверждающий, что передача эл.-магн. возмущений от точки к точке происходит с конечной скоростью (в вакууме со скоростью света с). Он противопоставлялся ньютоновскому принципу дальнодействия, сводящемуся к мгновенной передаче воздействий на любое расстояние (с - оо). Матем. аппаратом теории Максвелла послужил векторный анализ, представленный в инвариантной форме через кватернионы Гамильтона. Сам Максвелл считал, что его заслуга состоит лишь в матем. оформлении идей Фарадея. [c.33]

Дальнодействие. Можно совсем не вводить распределённое в пространстве поле, а подставить его явные значения в точках нахождения зарядов в ур-ния их движения. Тогда Э. примет вид теории прямого межчастичного взаимодействия с ф Цией Лагранжа, зависящей только от координат и скоростей зарядов [X. Тетроде (И. Tetrode), 1922 А. Фок-кер (А. Fokker), 1929]. Для такой переформулировки Э. в решении (19) удобнее использовать непричинную ф-цию 1рина, всюду определяемую полуразностью запаздывающего и опережающего потенциалов [c.525]

Т. о., внимательный анализ эл.-слабого взаимодействия лептонов и кварков позволяет выявить у них наличие симметрии (заметно, впрочем, нарушенной), отвечающей фуппе 5 7сл(2)0 7сл(1)- Если отвлечься от нарушения этой симметрии и воспользоваться строгим условием локальной калибровочной инвариантности, то возникнет теория эл.ч лабого взаимодействия кварков и лептонов, в к-рой фигурируют четыре безмассовых бозона (два заряженных и два нейтральных) и две константы взаимодействия, соответствующие группам SU 2) и f7 (l)- В этой теории члены лагранжиана, отвечающие взаимодействию с заряж. бозонами, правильно воспроизводят известную структуру заряженных токов, но не обеспечивают наблюдаемое в слабых процессах короткодействие, что и неудивительно, т. к. кулевая масса промежуточных бозонов ведёт к дальнодействию. Отсюда следует лишь то, что в ре-алистич. теории слабого взаимодействия массы промежуточных бозонов должны быть конечными. Это находится в соответствии и с фактом нарушенности симметрии [c.606]

В самом деле, границы (например, границы разориентации) далеко не всегда являются источниками дальнодействующих напря-я ений. Потому их нельзя ввести в предмет теории через особен-. ность в решениях для напряжений. Более того, границы разориентации — это органический элемент структуры частичной дисклинации, а границы сдвига — частичной дислокации. Такие границы остаются в кристалле и при отсутствии дислокаций или дисклинаций, например, из-за выхода на наружную поверхность или образования полностью замкнутой границы S. Если поверхность S не имеет края, то нет и линейного деферта, ее окаймляющего. Потому даже [c.169]

Расчет этих потенциалов чрезвычайно сложен. Обычно оценивают только дальнодействующие многочастичные силы типа дисперсионных межмолекулярных притяжений. Для трех атолюв явное выражение дисперсионной энергии впервые дали Аксилрод и Теллер [151], используя третий порядок теории возмущений. С помощью этого выражения было показано, что вклад второго члена формулы (22) в случае твердотельных инертных элементов Ц52] и модельных кластеров [150, 153] составляет всего несколько процентов. Однако увеличение силы трехчастичных взаимодействий в кластерах с л 13 атомами делает энергетически более выгодными не компакт- [c.37]

Смотреть страницы где упоминается термин Теория дальнодействия : [c.133] [c.375] [c.140] [c.542] [c.327] [c.756] [c.773] [c.234] [c.101] [c.103] [c.501] [c.264] [c.317] [c.471] [c.635] [c.654] [c.142] [c.272] [c.645] [c.656] [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...