Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Волны в модели Био

Одним из наиболее разработанных в данной области является направление, которое можно обозначить общим термином фильтрационная консолидация [93]. В рамках данного направления рассматривается уплотнение насыщенной пористой среды под действием сжимающей нагрузки за счет отжатия жидкости из пор. Объемные деформации отражают перераспределение напряжений между жидкостью и скелетом в процессе приспособления среды к новым внешним условиям. Для описания распространения упругих волн в таких средах существует несколько методов, в частности, в [93 используется оригинальная математическая модель, построенная на базе вариационно — термодинамического подхода М. Био. Конечное решение задачи получено численными методами.  [c.83]


Теоретические решения, основанные на рассмотрении особенностей распространения упругих волн в сплошных, а также многофазных пористых (трещиноватых) средах с совершенной связью между фазами (т. е. когда исключается возможность смещения флюида относительно твердого скелета) не позволяют установить непосредственной взаимосвязи между скоростями и коэффициентами поглощения продольных и поперечных волн и водопроницаемостью среды. Если же допустить, что в процессе распространения упругих волн происходит смещение флюида относительно стенок пор коллектора, то теоретический расчет данной модели с несовершенной связью между фазами дает существенно иные результаты. Как было показано М. Био (1956 г.), в такой среде, помимо поперечной волны, распространяется не одна, а две различных продольных волны-волна 1-го рода и волна 2-го рода Р .  [c.59]

В зависимости от температурно-силового режима нагруже-Бия движение линейных и точечных дефектов вносит различный вклад в процесс пластической деформации, и его анализ требует совместного рассмотрения диффузионного и дислокационного механизмов деформации. В дальнейшем ограничимся рассмотрением дислокационной модели, которая, по данным работ [324, 362—364, 441], контролирует процесс высокоскоростной деформации в металлах и широко используется для расчета кинетики деформирования материала в волнах нагрузки [180]. Исследование волновых явлений в свою очередь позволяет оценить значения параметров дислокационной структуры [325].  [c.27]

Возможность различения слухом нужных нам звуков на фоне мешающих шумов и определения направления на источник звука являются свойствами слуха, интересными с точки зрения инженера, специализирующегося в области радиоэлектроники и электроакустики. Если бы механизмы и функциональные схемы центральной нервной системы человека, позволяющие выделять звуковой сигнал на фоне помех и определять направление на источник (а в ряде случаев и расстояние до него), были бы достаточно хорошо изучены, это позволило бы построить электронные модели аппаратов, обладающих аналогичными свойствами в отношении электрических сигналов и электромагнитных волн. Процессы, протекающие в нервных путях и в коре головного мозга, столь сложны, что на сегодня им нельзя дать точного объяснения и полностью сымитировать их электрическими схемами. Такого рода задачи стоят перед новой отраслью науки — биофизикой и ее частью — био-акустикой.  [c.26]


В литературе большое внимание уделялось модели, в которой поглощение сейсмических волн вызывается относительным движением твердого скелета и вязкой жидкости, заполняющей поровое пространство. Теория Био охватывает эту ситуацию в случае, когда поровое пространство заполнено флюидом одного типа. В других работах исследовались случаи насыщения породы двумя флюидами или больше.  [c.137]

Модель Био (1956), введенная в рассмотрение почти одновременно с моделью Гассмана (1951), вошла в теорию волн в пористых средах как первый законченный формализм неупругого поглощения при насыщении таких сред вязкой жидкостью. В основе модели Био лежит положение о нерелаксированности флюида, т.е. о возникновении заметных градиентов порового давления при распространении волн, сопровождающемся относительными перемещениями флюида и скелета, рис. 5.37. При вязком флюиде эти перемещения сопровождаются вязким трением и, следовательно, потерями энергии. К этим потерям энергии и сводится механизм поглощения в модели Био. Отметим сразу же два обстоятельства.  [c.155]

Во-первых, ранее была опубликована модель Френкеля (1944), разработанная в московском Интституте Физики Земли и также описывающая распространение сейсмических волн во влагонасыщенной пористой породе с учетом поглощения и в увязке с сопутствующими электромагнитными явлениями. Модель Френкеля не получила столь широкого развития и признания, как модель Био, однако по большому счету первую модель с поглощением из-за вязкого трения есть основания считать моделью Френкеля-Био, тем более что в своей работе 1956 г. Био ссылается на приоритет Френкеля.  [c.155]

Во-вторых, модель Био включает упругий вариант как частный случай. В самом деле, при нулевой вязкости или сравнительно низких частотах, к которым относится и диапазон частот поверхностной сейсморазведки, нерелаксированное состояние не возникает, и среда реагирует на сейсмические волны как упругое тело. Однако важнейшие выводы теории Био - предсказание медленной продольной волны и положение о влияниие микроструктуры среды на особенности относительных смещений скелета и флюида - сохраняют свою силу и в упругом варианте (Biot, 1956).  [c.155]

В своей основополагающей работе 1956 г. о среде с поглощением Био считал жидкий порозаполнитель несжимаемым. При последующем равитии теории это ограничение было устранено, и для диапазона сейсмических частот модель Био (Biot, 1962 Dutta and Ode, 1979) в части, не касающейся медленной продольной волны, сомкнулась с моделью Гассмана (1951). Поэтому в литературе нередко используют термин модель Гассмана-Био , подразумевая или классические уравнения (5.57), или же их представление через коэффициент релаксации /7, см. уравнение (5.10). Этот коэффициент в виде  [c.155]

Следует отметить, что зависимость коэффициента затухания волн, подобная (3.17), характерна и для распространения волн в пороупругих средах. Как было отмечено в ЧАСТИ 1, в модели Френкеля-Био-Николаевского (ФБН) высокочастотное поведение коэффициента затухания ос. То есть в этом случае в (3.17) следует положить а = > . Наконец, в акустике кристаллов, содержащих дислокации, в вязких жидкостях, эмульсиях коэффициент поглощения обнаруживает такое же асимптотическое поведение на высоких частотах. Оно объясняется тем, что микронеоднородности, возникающие в таких средах при прохождении волны по-разному реагируют на связанное с ней изменение давления, и изменяют характеризующий их дополнительный термодинамический параметр внутри и вне микронеоднород-  [c.136]

Эта модель, наиболее простая из всех, а потому и наиболее полно исследованная, была введена практически одновременно в работах Молоткова (1979) и S hoenberg (1980). В рамках этой эффективной модели была установлена эквивалентность слоистых и трещиноватых сред, разработан метод матричного осреднения, упрощающий алгебру и позволяющий более строго учесть тонкие различия, обусловленные применением осреднения на разных стадиях математического обоснования эффективных параметров трещиноватых сред. Построены и исследованы блоковые модели, отражающие эффект наличия более чем одной системы трещин, подробно рассмотрены особенности фронтов волн. Поро-трещинные среды с жидким насыщающим флюидом рассматриваются как особый случай анизотропных сред Био. Эти модели здесь подробно не рассматриваются, так как недавно вышла посвященная им монография (Молотков, 2001). Предположительно, приписывая порозаполнителю свойства виртуального мягкого вещества, варьирующие в диапазоне от свойств реальных мягких пород до свойств жидкостей и газов, можно имитировать свойства среды с шероховатыми трещинами. Такой подход весьма заманчив, так как модель трешин с гладкими стенками проще модели шероховатых трещин. Однако для реализации этой возможности необходим промежуточный этап установления соответствия между эффективными параметрами виртуального мягкого заполнителя и параметрами шероховатости.  [c.255]



Смотреть страницы где упоминается термин Волны в модели Био : [c.106]    [c.28]    [c.255]    [c.258]    [c.41]    [c.592]    [c.248]    [c.137]    [c.218]   
Смотреть главы в:

Возбуждение и распространение сейсмических волн  -> Волны в модели Био



ПОИСК



Взаимодействие излучения с акустическими волнами Модель для вынужденного рассеяния Бриллюэна

Влияние рельефа дна. Общая характеристика волноводов. Достаточные условия. Асимптотика волн. Простейшая модель цунами. Задача краткосрочного прогноза. Однозначное предсказаРаспознавание цунами Вихри

Волна в логистической популяции (модель Колмогорова - Петровского - Пискунова)

Волна линейной плотности — универсальная модель бегущей волны деформации

Волна спиновой плотноети модель Друде

Волна спиновой плотноети модель Зоммерфельда

Волны в однородной модели Био

Гармонические волны. Основные свойства модели

Дискретные динамические модели расчета волн цилиндрического и сферического растяжения — сжатия и цилиндрического сдвига

Дискретные модели для трехмерных волн

Дифракционная теория взаимодействия неплоских волн в нелинейных оптических средах. Точно решаемые модели

Задача Кирхгофа. Волны в тяжелой жидкости. Учет нелинейности. Волна Стокса Модель Кирхгофа и другие модели

Имитация на ЭВМ дробления волокон под действием волн напряжений (линейная модель)

Классическая модель излучателя. Спектральный состав излучения Лоренцева форма и ширина линии излучения. Время излучения. Форма линии поглощения. Квантовая интерпретация формы линии излучения Квазимонохроматическая волна Уширение спектральных линий

Математические модели распространения плоских волн в структурах, обладающих фрактальными свойствами

Методы и результаты моделирования сейсмических волн на твердых моделях с управляемыми свойствами

Модели пластического деформирования металлов в ударных волнах

Модели скоростного разреза, расчет времен, коэффициенты отражения, миграция, изображение рассеивающих объектов, кратные волны СПЛОШНЫЕ УПРУГИЕ АНИЗОТРОПНЫЕ СРЕДЫ

Модель Гейзенберга спиновые волны в антиферромагнетике

Модель Зельдовича — Неймана Дёринга волны детонации

Модель взаимодействия волна — волна

Модель волны в виде черного ящика

Модель волны в дискретная

Модель зигзагообразных волн и асимметричные трехслойные плоские волноводы

Некоторые свойства М-области в целом. Модель потенциального течения за ударной волной

Обсуждение модели излучателя упругих волн

Общие свойства волновых функций валентных зон Метод ячеек Метод присоединенных плоских волн (ППВ) Метод гриновских функции Корринги, Кона и Ростокера (ККР) Метод ортогонализованных плоских волн (ОПВ) Псевдопотенциал Комбинированные методы Задачи Полуклассическая модель динамики электронов

Одномерные дискретные модели распространения плоских волн растяжения — сжатия, сдвиговых, цилиндрических и сферических аолн

Отношение спектров волн РР и PS в различных моделях среды

Переходные волны в случайно-неоднородных средах с фрактальными свойствами наследственные модели

Плоские волны в модели Фойгта

Результаты вспомогательного моделирования сейсмических волн на жидких моделях с включением твердых слоев

Результаты исследования двухволновой модели при загружении одной волны и при односторонних нагрузках

Сдвиговые волны и дифференциальные свойства дискретной модели

Сопоставление дискретной модели сдвиговых волн со схемой распада — разрыва для уравнений одномерной акустики

Спиновые волны в анизотропной модели Гейзенберга

Факторы, влияющие на интенсивность обменных отраженных волн PS в различных идеально упругих моделях

Циклоида Черный ящики как модель волн

Элементарная модель продольных волн в тонких пластинах

Эффекты и механизмы воздействия поля упругих волн, наблюдаемые на моделях пласта



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте