Теория близкодействия

Согласно представлениям теории близкодействия, взаимодействие электрических зарядов q и Q2 есть результат действия [c.132]

Количественное выражение электростатического взаимодействия в теории дальнодействия и в теории близкодействия имеет один и тот же вид (закон Кулона). Поэтому на основе изучения законов электростатики нельзя сделать обоснованный выбор между этими двумя теориями. [c.132]

Теорема о кинетической энергии 45 Теория близкодействия 132 [c.364]

В классической физике выявились глубокие противоречия. Согласно теории Фарадея — Максвелла, все электромагнитные явления, в том числе и световые, объясняются свойствами всепроникающего неподвижного эфира и его взаимодействием с веществом. Теория близкодействия Фарадея — Максвелла противоречила теории дальнодействия Ньютона, согласно которой взаимодействие распространяется с бесконечной скоростью. Не удавалось построение и самой модели эфира. С одной стороны, эфир должен быть твердым телом, поскольку электромагнитные волны поперечны, а с другой стороны, вещественные тела должны беспрепятственно двигаться через этот твердый эфир. Наконец, принцип относительности Галилея, бесспорный для механических явлений, утверждает, что невозможно установить, движется ли тело равномерно-поступательно или находится в покое, т. е. что понятие абсолютного движения лишено физического смысла. Однако, если эфир неподвижен, то можно говорить об абсолютном движении тела, понимая под этим движение тела относительно неподвижного эфира, и определить скорость этого движения экспериментально. Если электромагнитные и световые волны суть волны эфира, то скорость их распространения относительно эфира будет всегда одна и та же, независимо от движения источника или приемника. Но для движущегося наблюдателя (приемника) эта скорость будет иная, зависящая от скорости наблюдателя относительно эфира. [c.347]

Согласно теории близкодействия (111.1.3.2°) энергия любых заряженных тел сосредоточена в электрическом поле этих тел. Поэтому говорят об энергии электрического поля, причем считается, что энергия источников поля заряженных тел — распределена по всему пространству, где имеется электрическое поле. Например, в плоском конденсаторе (UI. 1.11.2°) энергия сосредоточена в пространстве между его обкладками. [c.210]

Понятие поля (электрич. и магн.) было введено англ. учёным М. Фарадеем (30-е гг. 19 в.). Концепция поля явилась возрождением теории близкодействия (см. Взаимодействие)основоположником к-рой был франц. учёный Р. Декарт (1-я пол. 17 в.). В 60-х гг. [c.572]

Следует отметить, что значения Е и Н в момент времени t в точке 0 х,у,2) определяются значением р в более ранний момент времени t — г/с. Время г/с необходимо для того, чтобы излучение диполя дошло от точки О до О. Близкодействие, на котором основывается электромагнитная теория Максвелла, здесь очевидно. [c.56]

Одним ИЗ кардинальных вопросов теории является описание взаимодействия между заряженными частицами. Мало сказать, что заряды отталкиваются или притягиваются, необходимо предложить механизм этих взаимодействий. В нем должны учитываться требования концепции близкодействия, согласно которой любое взаимодействие распространяется с конечной скоростью, не превышающей скорости света. Теория физического вакуума позволила найти решение этой задачи. [c.178]

В теории упругости, рассматривающей явления, происходящие при возникновении напряжений, межатомные силы принимаются близкодействующими, и поэтому силы, действующие на какую-либо часть тела со стороны других, действуют непосредственно только через поверхность тела. Эти силы пропорциональны площади поверхности тела, и их величина, отнесенная к единице площади, называется напряжением. Напряжение называется однородным, если силы, действующие на поверхность элемента [c.187]

ЛОКАЛЬНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — реализация физ. принципа близкодействия в теории полей (и частиц). [c.605]

В свое время, после открытия деления урана, теория капиллярных волн была с успехом применена к исследованию устойчивости атомного ядра по отношению к его делению на две приблизительно одинаковые по размерам части. Созданная теория основывалась на том, что между частицами в ядре действуют близкодействующие силы, которые похожи на силы поверхностного натяжения в жидкости (между молекулами тоже действуют силы близкодействия). Такому поверхностному натяжению в ядре противостоят дальнодействующие силы — силы кулоновского расталкивания протонов. Для частоты колебаний сферического ядра получается формула, подобная (5.59) при кН 1, только первое слагаемое в правой части имеет электрическое, а не гравитационное происхождение, и перед ним стоит знак минус (кулонова сила направлена по внешней нормали к поверхности). Из этого соотношения [c.104]

Скорость распространения энергии волн любой физической природы конечна и не может превысить скорость с света в вакууме. Это вытекает из основных утверждений специальной теории относительности (V.4.4.4°) и находится в соответствии с принципом близкодействия (111.1.3.2°). На фазовую скорость эти ограничения не распространяются. [c.318]

Внутренние напряжения обусловливаются молекулярными силами, т. е. силами взаимодействия молекул тела друг с другом. Весьма существенным для теории упругости является то обстоятельство, что молекулярные силы обладают очень незначительным радиусом действия . Их влияние простирается вокруг создающей их частицы лишь на расстоянии порядка междумолекулярных. Но в теории упругости, как в макроскопической теории, рассматриваются только расстояния, большие по сравнению с междумолекулярными. Поэтому радиус действия молекулярных сил в теории упругости должен считаться равным нулю. Можно сказать, что силы, обусловливающие внутренние напряжения, являются в теории упругости силами близкодействующими , передающимися от каждой точки только к ближайшим с нею. Отсюда следует, что силы, оказываемые на какую-нибудь часть тела со стороны окружающих её частей, действуют только непосредственно через поверхность этой части. [c.640]

ТЕОРИИ УПРОЧНЕНИЯ ПОЛЯМИ БЛИЗКОДЕЙСТВУЮЩИХ НАПРЯЖЕНИИ. Согласно теории Гилмана за движущейся дислокацией остаются дислокационные диполи (рис. 128), представляющие собой две параллельные дислокации противоположного знака. Дислокационные диполи, существование которых подтверждено электронномикроскопическими исследованиями, взаимодействуют с последующими дислокациями, поэтому движение последующих дислокаций затрудняется. Чем больше величина деформаций, тем больше остается диполей и труднее продвижение дислокаций. [c.213]

Некоторые теории объясняют деформационное упрочнение полями близкодействующих напряжений [238, 239]. Например, Базинский [238] связывает упрочнение с упругим взаимодействием дислокаций, движущихся в данной плоскости скольжения, и лесом дислокаций, пересекающих эту плоскость (рис. 3.1, в). При этом напряжение течения [c.99]

К теориям упрочнения близкодействующими полями упругих напряжений относят и теории, связывающие деформационное упрочнение с торможением дислокаций вследствие образования на них ступенек (порогов) в результате взаимного пересечения [240, 241]. Так, в модели Мотта [240] и Хирща [241] (рис. 3.1, ), которая уточняет теорию Тейлора, сопротивление движущейся дислокации определяется пе прямым взаимодействием с другими дислокациями, а образованием ступенек при пересечении с дислокациями леса. Во многих случаях ступеньки способны двигаться вместе с дислокацией, но для винтовых дислокаций неконсервативное движение ступенек вместе с дислокационной линией должно приводить к образованию вакансий или меж-доузельных атомов, . [c.100]

Термодинамика тела переменной массы имеет глубокую аналогию с механикой тела переменной массы, что, в частности, нашло свое выражение в правомерности понятия тело переменной массы , в сходстве анализа природы добавочных (реактивных) сил и анализа природы воздействия миграции теплоносителя, в адэкватности для обеих теорий гипотезы близкодействия. [c.2]

Установлению М. у. предшествовал ряд открытий законов взаимодействий заряженных, намагниченных и токонесущих тел (в частности, законов Кулона, Био — Савара, Ампера). В 1831 М. Фарадей (М. Faraday) открыл закон эл.-магн. индукции и примерно в то же время ввёл понятие электрич. и магн. полей как само-стоят. физ, субстанций. Опираясь на фарадеевское представление о поле и введя ток смещения, равнозначный по своему магн. действию обычному электрич. току, Дж. К. Максвелл (J. С. Maxwell, 1864) сформулировал систему ур-ний, названную впоследствии ур-ниями Максвелла. М. у. функционально связывают электрич. и магн. поля с зарядами и токами и охватывают собой все известные закономерности макроэлектромагнетизма. Впервые о М. у. было доложено на заседании Лондонского Королевского общества 27 окт. 1864. Первоначально Максвелл прибегал к вспомогат. механич. моделям эфира , но уже в Трактате об электричестве и магнетизме (1873) эл.-магн. поле рассматривалось как самостоят. физ. объект. Физ. основа М. у.—-принцип близкодействия, утверждающий, что передача эл.-магн. возмущений от точки к точке происходит с конечной скоростью (в вакууме со скоростью света с). Он противопоставлялся ньютоновскому принципу дальнодействия, сводящемуся к мгновенной передаче воздействий на любое расстояние (с - оо). Матем. аппаратом теории Максвелла послужил векторный анализ, представленный в инвариантной форме через кватернионы Гамильтона. Сам Максвелл считал, что его заслуга состоит лишь в матем. оформлении идей Фарадея. [c.33]

Отметим, что для достижения нулевой намагниченности необходимо устранить обменное расщепление уровней, требующее энергию около 1,5 эВ. Именно поэтому теоретическая точка Кюри( 15 ООО К) сильно превышает экспериментально полученную температуру Кюри железа (1043 К). На основании указанных выше экспериментальных результатов авторы работы [737] заключили, что теоретическое объяснение явления магнетизма должно акцентировать не дальнодейст-вующий порядок, служащий отправной предпосылкой зонной теории, а близкодействующий порядок, охватывающий группу атомов. С этой точки зрения магнетизм рассматривается скорее как сугубо молекулярная проблема, чем как проблема, имеющая отношение к индивидуальным атомам или коллективизированнььм электронам. При та-ко.м подходе изучение связи электронной структуры с магнетизмом кластеров приобретает особый интерес. [c.251]

Под классической теорией движения точки переменной массы будем понимать современную концепцию метода, предложенного И.В. Меш ерским [229], по составлению уравнений реактивного движения с использованием закона сохранения количества движения. Эта концепция основана 1) на стандартном понятии величины количества движения (импульса) и 2) на гипотезе близкодействия — гипотезе механизма отделения частиц в виде контактного взаимодействия точки и отбрасываемых частиц. [c.47]

Некоторые теории объясняют деформационное упрочнение полями близкодействующих напряжений. Например, по Гилману, основной причиной деформационного упрочнения является образование дислокационных диполей при движении винтовых или смешанных дислокаций с порогами. После отрыва диполя от скользящей дислокации он остается в плоскости скольжения и препятствует перемещению других дислокаций, скользящих вслед за той, от которой он оторвался. Чем больше степень деформации, тем больше таких диполей и тем выше должно быть напряжение, необходимое для продолжения деформации. [c.117]

Другая теория упрочнения полями близкодействующих напряжений, предложенная Кульман — Вильсдорф, базируется на образовании дислокационных сплетений. По этой теории на стадии легкого скольжения происходит. постепенное заполнение кристалла дислокациями, которые распределяются неравномерно. К началу II стадии дислокации имеются уже во всех ранее свободных областях кристалла. Они образуют сплетения, внутри которых плотность дислокаций выше, чем в промежутках между ними. На стадии множественного скольжения плотность дислокаций продолжает расти, при этом расстояние между скоплениями уменьшается по мере деформации. Прогрессирующее упрочнение объясняется здесь уменьшением длины источников Франка—Рида с повышением плотности дислокаций расстояние между ними уменьшается и, следовательно, становятся короче отрезки дислокаций, которые могут изгибаться, генерируя новые петли. Напряжение, необходимое для начала работы источника, обратно пропорционально его длине. Таким образом, для продолжения деформации требуется непрерывное повышение внешнего напряжения, особенно на II стадии. Уменьшение степени деформационного упрочнения на III стадии, как [c.117]

К теориям упрочнения близкодействующими полями упругих напряжений примыкают теории, связывающие деформационное упрочнение с торможением дислокаций из-за образования на них порогов в результате взаимного пересечения. Как известно, дислокациям с порогами (ступеньками) скользить труднее, чем гладким. Особенно это относится к винтовым дислокациям, пороги на которых имеют краевую ориентацию. При движении этих дислокаций образуются диполи, а также цепочки вакансий или межузельных атомов, которые затрудняют движение других дислокаций (теория Гилмана). Вклад порогов в торможение дислокаций, на которых они образовались, можно оценить количественно [c.118]

Развитие науки и промышленности в XVIII и особенно в XIX вв. стимулировали изучение других форм движения, более сложных, чем механическое, — стали развиваться физика, химия и ря других разделов теоретического естествознания. Большое развитие получила в XIX в. теория электричества как основа электротехники. Так как закон взаимодействия электрических зарядов, открытый Кулоном, аналогичен по форме закону всемирного тяготения, то первые исследования в области теории электричества переносили в нее методы классической механики, вводя силы дальнодействия и предполагая мгновенное распространение действия. Однако около середине XIX в. была показана несостоятельность такой чисто механистической трактовки теории электромагнетизма М. Фарадеем, а затем Дж. К. Максвеллом была создана теория электромагнитного поля, основанная не на мгновенном дальнодействии через пустоту, как механика Ньютона, а на близкодействии, которое распространяется с конечной скоростью, равной скорости света ). [c.30]

Реологические модели для систем с близкодействием можно разбить на градиентные и безградиентные. В последнем случае в определяющие уравнения производные по х, у, z от Bij Т не входят. Большинство изучающихся в механике моделей являются безградиентными, однако в теории упругости были предложены также некоторые градиентные модели (Э. и Ф. Коссера, Р. Д. Миндлин и Р. А. Тупин за рубежом В. В. Болотин, В. А. Ломакин, В. В. Новожилов и М. Э. Эглит в СССР). В последние годы внимание к градиентным теориям заметно усилилось. По-видимому, это объясняется тем, что физические теории микронеоднородного упругого тела приводят к необходимости учета градиентных членов для некоторых порядков производных. [c.368]

Если функционалы Aijj riiBij, ij неинвариантны относительно сдвига во времени, то соответствующие системы называют системами со старением . (В действительности время влияет через соответствующие структурные физические параметры, которые исключаются из явного рассмотрения.) Системы такого типа в теории ползучести изучал, в частности, Н. X. Арутюнян (применительно к ползучести бетона). Неинвариантность относительно сдвига во времени показывает, что реологические свойства системы изменяются со временем. Большая часть предложенных реологических моделей инвариантна относительно изменения начала отсчета времени и поэтому описывает системы, свойства которых не изменяются со временем. Далее в настоящем обзоре рассматриваются только безградиентные модели, инвариантные относительно сдвига во времени, для систем с близкодействием. [c.368]

Метод центральных сил применялся во многих старых исследованиях по теории упругостн. Несколько ниже мы остановимся на применении этого метода к определению соотношений между компонентами напряжения и деформации в кристаллическом теле, которые дал Кошн 20). Всякое подобного рода сведение близкодействия к дальнодействию стирает разницу между поверхностным напряжением и массовыми силами обычно старались поддержать это различие путем гипотезы о молекулярном строении тел. В теории Кошн, например, кажущееся близкодействие приводится к дальнодействию между молекулами, причем принимается, что это действие не простирается за пределы так называемой области молекулярного действия . Массовые силы, наоборот, рассматриваются, как действующие на значительном расстоянии. Таким образом второй способ введения понятия напряжения основан на гипотезе молекулярных снл. [c.644]

В отсутствие внеш. магн. поля ферромагн. образец разбит на домены — области однородной намагниченности. В простейшем случае доменная структура представляет собой чередующиеся слои с взаимно противоположным направлением намагниченности. Образование доменов— результат конкуренции двух типов взаимодействия обменного и магнитного (диполь-дипольного взаимодействия магн. моментов). Первое — близкодействующее, оно стремится установить магн. моменты параллельно и ответственно за однородную намагниченность в домене. Второе, дально-действующее, ориентирует антипараллельно векторы намагниченности соседних доменов. Теория Ф. качественно удовлетворительно объясняет размеры и форму доменов (Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшиц, 1935). Между доменами существуют переходные слои конечной толщины, в к-рых Js непрерывно меняет своё направление. При нек-рых критически малых размерах ферромагн. образцов образование в них неск. доменов может стать энергетически невыгодным, и тогда такие мелкие ферромагн. частицы оказываются при ГсСЭ однородно намагниченными (см. Однодоменные ферромагнитные частицы). [c.810]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...