Упорядочение магнитное

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Упорядочение магнитное 342 Упрочнение кристаллов 134 Упругие волны 143 Уровень Ферми 177, 248, 252 [c.384]

С тепловыми колебаниями кристаллической решетки связаны нормальные волны. Фактически к ним относятся и звуковые волны. Квантование этих волн приводит к квазичастицам, называемым фононами (см. 6.1). В упорядоченной магнитной структуре, например в ферромагнетике, возникают коллективные движения в виде так называемых спиновых волн они связаны с распространяющимися по кристаллу изменениями ориентации спиновых моментов [c.146]

Домен — область в магнитном материале или в антиферромагнетике, имеющая пространственно однородное упорядочение магнитных моментов атомов или ионов. [c.126]

В зависимости от магнитных свойств все материалы можно разделить на три группы диамагнетики, парамагнетики и обладающие упорядоченной магнитной структурой. [c.24]

Вещества с упорядоченной магнитной структурой отличаются тем, что обладают суммарным макроскопическим магнитным моментом даже при отсутствии внешнего магнитного поля. Магнитная восприимчивость их велика, положительна и сложным образом зависит от температуры и магнитного поля. [c.24]

Тулий 19, 340, 343, 352 Углерод 281—284 Упорядочение магнитное 8 [c.528]

Это относится к случаю так называемого коллинеарного магнитного порядка, характерного для З -металлов. В ферромагнитных РЗМ. наблюдается более сложное, неколлинеарное, магнитное упорядочение магнитных моментов, (например,,, типа геликоидальной структуры, как в Но или Ег). Прим.. ред. [c.122]

Из сказанного ясно, что в аморфном состоянии, характеризующимся отсутствием упорядоченности в расположении атомов, может иметь место упорядоченное магнитное состояние, в котором магнитные моменты расположены более или менее параллельно. Это служит причиной возникновения в аморфном состоянии сильного спонтанного намагничивания, т. е. ферро- и ферримагнетизма. [c.125]

У некоторых веществ более выгодным является антипараллельное упорядочение магнитных моментов в доменах. В этом случае домен состоит из двух подрешеток с противоположной ориентацией магнитных моментов атомов. Если магнитные моменты двух подрешеток скомпенсированы, то такие вещества называют антиферромагнетиками, если же не скомпенсированы, то возникает результирующий магнитный момент и такие вещества называют ферримагнетиками. Антиферромагнитные материалы относятся к группе парамагнетиков, а ферримагнитные — к группе ферромагнетиков. [c.98]

Рассмотрим теперь двумерную решетку и сравним опять две конфигурации — одну с полностью упорядоченными моментами и другую, в которой в макроскопической подобласти, выделенной на рис. 106, б штриховой линией, направление моментов изменилось на противоположное. Обозначим N число звеньев границы между двумя областями. Изменение энергии при переходе от первой конфигурации ко второй равно М(е — е). Число способов, которым можно провести границу из N звеньев, приближенно можно оценить 3 , так как пока мы находимся достаточно далеко от исходной точки границы, для следующего звена существует три возможных направления, см. рис. 106, б. Следовательно, для изменения свободной энергии получаем АР = = М[е — — Г 1п 3]. Из этого выражения видно, что при Т>Тк = = ( — )/1пЗ величина АР положительна и термодинамически выгодно упорядочение магнитных моментов. Ясно, что качественно это рассуждение пригодно и для трехмерной решетки, и это объясняет причину существования фазовых переходов в ферромагнетиках. [c.440]

В упорядоченных магнитных системах теплопроводность может осуществляться также и через спиновую систему. Изменения направлений спинов в кристалле взаимосвязаны, и возбуждения проявляются как спиновые волны, которые имеют свой собственный закон дисперсии и квантованную энергию, причем кванты этой энергии называются магнонами (см., например, книгу Киттеля [119]). Магноны могут рассеивать фононы, а также сами проводить тепло Сато [202] показал, что в простой модели магнонная теплопроводность пропорциональна Т . Минимальная энергия магнонов возрастает с увеличением магнитного поля, так что при этом возбуждается меньшее число магнонов, а магнонная теплопроводность и маг-нон-фононное рассеяние уменьшаются. [c.147]

Вблизи точки Нееля начинается упорядочение магнитных моментов и значения Ма и Мд не должны обращаться в нуль. Из этого условия следует равенство нулю детерминанта системы [c.255]

А именно, магнитное поле, вызванное упорядоченными магнитными моментами множества атомов, характеризуется средним магнитным моментом, т. е. оно пропорционально намагниченности, что выражается членом уМ в формуле (3-4-2). Коэффициент у называют постоянной молекулярного поля. Наличие такого магнитного поля молекулы было показано Вейссом, который также подтвердил справедливость формулы Ланжевена для парамагнетиков [см. формулу (3-3-18)] и ее близость к классической. При этом теоретические выводы довольно хорошо согласуются с экспериментом. Ниже рассматривается более подробно магнитное поле молекулы ферромагнетиков. [c.180]

Для объяснения наблюдаемой зависимости Тс х) (II) рассмотрим влияние вторых ближайших взаимодействий и пространственного упорядочения магнитных моментов (ионного упорядочения). [c.135]

Для упорядоченности магнитных моментов регулярность и симметрия атомных конфигураций необязательна, т. е. ферромагнетизм может проявляться не только в кристаллах, но и в жидкостях, и в аморфных твердых телах. На рис. 4.23 представлен простейший случай ферромагнитного состояния магнитные моменты неупорядоченно расположены в пространстве, но все они выстроены взаимно параллельно. В этом случае вектор намагниченности имеет строго фиксированное направление, спонтанная намагниченность стремится к насыщению. [c.300]

Магнитную текстуру получают с помощью термомагнитной обработки. С этой целью изделие подвергают высокотемпературному отжигу и охлаждают затем в магнитном поле. При охлаждении ниже температуры образуется доменная структура, причем магнитные моменты доменов ориентируются по направлению поля. Упорядоченность магнитных моментов сохраняется после снятия поля. При повторном намагничивании в этом же направлении эффект магнитной анизотропии близок к нулю, так как магнитные моменты доменов уже ориентированы вдоль поля. [c.372]

При высокой температуре тепловое движение препятствует глобальному упорядочению магнитных моментов вещества [c.41]

Для исследования микроскопической спиновой структуры применяется также ядерный магнитный резонанс ). Атомное ядро чувствует поля, обусловленные дипольным магнитным моментом близлежащих электронов. Поэтому ядерный магнитный резонанс может наблюдаться в магнито упорядоченных твердых телах даже в отсутствие внешнего поля. Действующее на ядро поле (и, следовательно, резонансная частота), в этом случае однозначно определяется наличием упорядоченных магнитных моментов. Таким образом, ядерный магнитный резонанс позволяет, например, измерить не проявляющуюся макроскопически намагниченность каждой из подрешеток антиферромагнетика (фиг. 33.4). [c.314]

Влияние магнитного поля на показания термопары, содержащей магнитные примеси, велико лишь при температурах, существенно превышающих температуру магнитного упорядочения. В частности, термопара Си—Аи— 2 % Со нечувствительна к магнитному полю [см. Абилов Г- С. и др., ПТЭ, № 1, 193 (1983)].—Ярил. ред. [c.294]

Во втором подходе, разработанном Гейзенбергом, предполагается, что магнитные моменты, образующие упорядоченную ферромагнитную (или антиферромагнитную) структуру, локализова- ны около узлов кристаллической решетки. В этой модели ферро-. магнетизм связан с упорядочением магнитных моментов соседних ионов с недостроенными d- или f-оболочками. Обменное взаимодействие электронов соседних ионов получило название прямого обмена. Оно связано с перекрытием распределений заряда различных магнитных ионов (т. е. ионов с недо-строенными d- или f-оболочками). Однако во многих сплавах и химических соедине-а) ниях магнитные ионы отделены друг от [c.338]

Цинковый и кадмиевый ферриты, которые обладают структурой нормальной шпинели, немагнитны. В этом случае диамагнитные ионы Zn + и d + занимают Л-узлы, тем самым взаимодействие А—В ликвидируется, взаимодействие в подрешетке В В—В-вза-имодействие) мало и не в состоянии создать упорядочение магнитных моментов. [c.101]

ПАРАКРИСТАЛЛ — молекулярный кристалл с перемежающимися кристаллическими и аморфными областями ПАРАМАГНЕТИЗМ (есть свойство вещества, помещенного во внешнее магнитное поле, намагничиваться в направлении, совпадающем с направлением этого поля, если в отсутствие внешнего магнитного поля это вещество не обладало упорядоченной магнитной структурой Паули проявляется в металлах и полупроводниках и образуется спиновыми магнитными моментами электронов проводимости ядерный образуется магнитными моментами атомных ядер) ПАРАЭЛЕКТРИК— неполярная фаза сегнетоэлектрика, возникающая выше температуры фазового перехода ПЕРЕОХЛАЖДЕНИЕ— охлаждение вещества ниже температуры его равновесного перехода в другое фазовое состояние ПЕРЕХОД [квантовой системы (безызлучательный характеризуется изменением уровня энергии атома или молекулы без поглощения или испускания фотона вынужденный осуществляется понижением уровня энергии под действием внешнего излучения скачкообразный возникает самопроизвольно или вследствие [c.258]

Ферромагнетизм наблюдается в Зй -переходных металлах (железе, кобальте, никеле), в гадолинии и некоторых других редкоземельных металлах а также в сплавах на их основе и интер-металлидах. Ферримагнетики — это сложные оксиды, содержащие ферромагнитные элементы. Так как все перечисленные вещества являются кристаллическими, можно было бы предположить, что для параллельного упорядочения магнитных моментов необходимо наличие регулярного расположения атомов. Однако в 1947 г. Бреннер [1] наблюдал явление ферромагнетизма в полученной электролитическим осаждением аморфной пленке Со — Р. Позже Губанов [2] теоретически показал, что для упорядоченности магнитных моментов регулярность и симметрия атомных конфигураций необяза- [c.122]

Для краткого описания основных физических явлений в диэлектриках проследим, как изменяются их свойства при различных внешних воздействиях. Свойства любого вещества можно разделить на четыре условных класса механические, тепловые, электрические и магнитные. К механическим свойствам, отражающим внутренние связи между молекулами и атомами вещества, относятся упругость, прочность, твердость и вязкость. Тепловые свойства, обусловленные внутренней энергией движения молекул, атомов и валентных электронов, характеризуются тепловым расширением, теплоемкостью и теплопроводностью. К электрическим свойствам, обусловленным переносом и смещением электрических зарядов в веществе, относятся электропроводность, поляризация, поглощение энергии (потери) и электрическая прочность. Магнитные свойства, обусловленные упорядочением магнитных моментов электронов в веществе, в большинстве диэлектриков (неферромаг- [c.17]

Обменное взаимодействие, обусловливающее упорядоченную магнитную структуру вещества, может приводить как к параллельной, так и к антипараллельной ориентации магнитных моментов соседних ионов в кристаллах. Вещества, в которых происходит полная (или почти полная) компенсация антипараллельных моментов отдельных ионов, называют антиферромагнетиками. Сведения о магнитной структуре и свойствах анти-ферромагнетнков можно найти в монографиих [1—7]. Экспериментальные данные по магнитным свойствам антиферромагнетиков, как правило, хорошо объясняются, если представить их магнитную структуру как суперпозицию двух или более вставленных одна в другую подрешеток, в каждой из которых магнитные моменты атомов параллельны друг другу. [c.600]

В некоторых веществах упорядоченная электрическая дипольная структура (сегнето- либо антисегнетоэлектрическая) сочетается с упорядоченной магнитной дипольной структурой (ферро-, ферри- либо антиферромагнитной). Эти вещества называют сегнето-магнетиками. Сегнетомагнетики могут одновременно обладать электрической и магнитной точками Кюри и высокими диэлектрической и магнитной проницаемостями. Сегнетомагнетики можно перемагничи-вать с помощью электрического поля, а переполяризовывать за счет магнитного. [c.214]

Текстурами называются однородные среды нерешетчатого строения, образованные из частиц, закономерно ориентированных в пространстве. Примером текстур могут служить кристаллические текстуры, состоящие из ориентированных кристаллов волокнистые материалы (например, дерево), электреты, образованные ориентированными электрическими динопями пьезокерамика (преимущественная ориентация спонтанной поляризации в доменах микрокристаллов) постоянные магниты (упорядочение магнитных моментов монокристаллов) и пр. [c.155]

Кроме того, по изменению физических свойств можно фиксировать внутрифазовые превращения (концентрационное расслоение, упорядочение, магнитное превращение), поскольку эти свойства изменяются при перераспределении атомов и электронов внутри фаз. [c.116]

Рассмотрим теперь возможное влияние на величину Тс пространственного упорядочения магнитных моментов. При разбавлении магнетика диамагнитные ионы могут располагаться либо беспорядочно по узлам соответствующей подрешетки, либо в определенном порядке (например, Ь1о 5рег,504). В первом случае каждый парамагнитный ион может иметь любое число магнитных соседей от О до С/, - координационного числа. В структуре шпинели Сдд= = 6. Сц,, имеющее в разбавленном твердом [c.141]

Прп Т б, где О — Нюри точка, релаксационные процессы в упорядоченных магнитных телах (ферро- и антиферромаг-нетиЕсах) можно объяснить в рамках модели спиновых волн (м а г и о н о в), рассматривая переход в состояние термодинамич. равновесия как результат столкновений магнонов друг с другом, с фононами и др. Характерный пример — процесс релаксации в ферромагнитном диэлектрике (см. Магнитодиэлектрики) [1, 21. В этом случае в широкой области не слишком низких Т наиболее интенсивно обменное взаимодействие между спиновыми волнами, к-рое обеспечивает устаноя- [c.413]

В настоящей работе рассматриваются экспериментальные данные о характере изменения теплопроводности в области ФП, протекающих без изменения химического состава фаз полиморфные превращения, связанные с изменением симметрии кристаллической решетки вследствие перестройки атомов, в том числе превращения типа ян-теллеровских искажений и переходы порядок 2 беспорядок переходы, связанные с упорядочением магнитных (ферро-, антиферромагнетик парамагнетик) или электрических (сегнетоэлектрик нараэлектрик) моментов. [c.44]

Диамагнетизм связан с изменением орбитального движения электро-ньв, которое происходит при помещении атомов в магнитное поле. Следует напомнить, что в замкнутом электрическом контуре магнитное поле индуцирует ток всегда в таком направлении, чтобы противодействовать изменению полного магнитного потока. Таким образом, электрический ток действительно обладает отрицательной восприимчивостью. Этот эффект вызывает диамагнетизм и имеет место также в системе зарядов, описываемой квантовой механикой. С другой стороны, парамагнетизм связан со стремлением постоянных магнитов располагаться в магнитном поле так, чтобы их дипольный момент был параллелен направлению поля. В атомных системах постоянный магнитный момент связан в простейших случаях со спииом электрона. Но может также существовать постоянный момент у незаполненной атомной оболочки, возникающий при комбинации спинового и орбитального моментов. Если система более устойчива, когда атомные диполи параллельны, го такая система при низких температурах будет ферромагнитной. При высоких температурах ферромагнетизм исчезает это явление подобно плавлению твёрдого тела, потому что иеферромагнитное состояние менее упорядоченное и имеет ббльшую итропию, чем ферромагнитное. Силы между упорядоченными магнитными моментами в ферромагнитных веществах не похожи иа магнитные силы между диполями, а, как мы увидим в 143, имеют электростатическое происхождение. [c.605]

Магнитосегнетоэлектрики,, папример (Ni — I)-борацит и некоторые магнитные соединения со свойствами сегнетоэлектрика, такие, как смеси ВаТ10з5го.зЬао.7МпОз с концентрацией ВаТЮз 75—100 мольных процентов, имеют одновременно как структуру из упорядоченных электрических диполей, так и из упорядоченных магнитных диполей ( 1.7). Они могут изменять направление намагниченности в электрическом поле и поляризации в магнитном поле. [c.34]

В системе железо-кобальт константа Ку переходит через пуль вблизи 45 % кобальта и наблюдается три максимума магнитной проницаемости (рис. 6.54). Паивысшие значения начальной и максимальной магнитной проницаемости достигаются в ,10 сплаве с 50% Со (пермендюр). Этот сплав одновременно обладает максимальной индукцией насыщения -большей, чем у железа (2,45 Тл). Высокие магнитные свойства пермендюра достигаются отжигом при 850 °С, в результате которого сплав находится в упорядоченном состоянии. Упорядочение магнитно-мягких сплавов других систем может приводить к снижению [c.135]

Такие твердые растворы получили название упорядоченных твердых растворов, или сверхструктур. Образование сверхструктуры сопровождается изменением свойств. Так, в сплаве пермаллой (железо и 78,5 % Ni) сверхструктура резко ухудшает магнитную про-гпщаемость. Одновременно повышается твердость, снижается пластичность и возрастает электросопротивление. [c.81]

С увеличением М1 иит1 ой индукции В внешнего ноля возрастает степень упорядоченности ориентации отдельных доменов — магнитная индукция В возрастает. При пекогором значении индукции внеинего поля наступает полное упорядочение ориентации доменов (рис. 191,6), возрастание магнитной индукции прекращается. Это явление называется магнитным насыщением. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...