Законы взаимодействия молекул

Таким образом, уравнение (1.19) правильно передает физическую картину поведения газов, но применение его для количественных расчетов затруднительно из-за незнания точного закона взаимодействия молекул и трудности вычисления вириальных коэффициентов. Поэтому возникает мысль О создании полуэмпирического уравнения состояния, в котором используется форма уравнения (1.19), но коэффициенты В, С... не связываются с энергией взаимодействия молекул, а рассматриваются как эмпирические и определяются непосредственно по экспериментальным данным. Такое уравнение, называемое уравнением состояния в вириальной форме, применяют или в виде, совпадающем с (1.19), но с ограниченным числом членов, или в виде [c.29]

Таким образом, область, где возможно равновесное сосуществование жидкости и пара, ограничена. Выше критической точки нет четкой границы, на которой бы скачком изменялись свой-ства вещества. Этот факт свидетельствует о том, что Рис. законы взаимодействия молекул в жидкости и в газе [c.11]

Молекулярно-кинетическая теория не может дать детального описания процесса столкновения. Закон взаимодействия молекул вводится как предположение, а его пригодность устанавливается сравнением сделанных на его основе предсказаний с экспериментальными результатами. [c.23]

Законы взаимодействия молекул [c.8]

ЗАКОНЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ МОЛЕКУЛ 13 [c.13]

Законы взаимодействия молекул еще более усложняются, если при столкновении молекула переходит из одного квантового состояния в другое. Вообще говоря, для каждого состояния сталкивающихся молекул должна существовать своя потенциальная кривая. Если в процессе столкновения молекула переходит из одного состояния в другое (например, из основного состояния в какое-либо возбужденное), то в точке перехода необходимо перейти с одной потенциальной кривой на другую. [c.14]

Хотя исследование законов взаимодействия молекул еще далеко от своего завершения, ниже мы будем считать законы взаимодействия заданными и для оценок и конкретных расчетов использовать лишь простейшие из приведенных эмпирических законов. [c.14]

В 2.8 для произвольного закона взаимодействия молекул показано, что интеграл /-(ф) можно привести к виду [c.210]

Выше для простоты различные моментные методы и их точность продемонстрированы на модельном уравнении. Все эти методы применимы и для линеаризированного уравнения Больцмана. Принципиально решение строится, как и для модельного уравнения. При произвольном законе взаимодействия молекул основная трудность состоит в вычислении моментов от интеграла столкновений. Ниже будут рассмотрены лишь максвелловские молекулы, для которых эта трудность легко преодолевается. [c.271]

Толщина волны неограниченно раст.ет при Ж->оо при любом S в степенном законе взаимодействия молекул. Лишь при s->oo (т. е. для твердых сфер) толщина волны стремится к конечному пределу. Качественно этот результат можно обосновать следующим образом. Грубо толщину волны можно принять пропорциональной длине пробега молекул набегающего потока в газе за скачком уплотнения. Обозначим эту длину через Тогда (см. 1.4) [c.299]

При сравнении теории с экспериментом следует иметь в виду, что наряду с погрешностями, связанными с приближенным характером сравниваемых теоретических результатов, расхождение между теоретическими и экспериментальными данными может быть обусловлено также плохим соответствием принятого в теории закона взаимодействия молекул с истинным законом взаимодействия молекул в опыте. Константы, входящие в теоретические законы взаимодействия молекул, берутся обычно из каких-либо макроскопических опытов. Толщина волны очень чувствительна к выбору модели взаимодействия молекул. Поэтому экспериментальные данные о толщинах волн весьма удобны для определения законов взаимодействия молекул. Для сравнения же теоретических и экспериментальных данных о структуре волны необходимы законы взаимодействия, взятые из независимых испытаний, например из опытов по определению вязкости. Однако экспериментальные данные по вязкости имеются лишь для температур, меньших температуры в сильных ударных волнах. [c.301]

Функция распределения отраженных молекул / ( > ) определяется законом взаимодействия молекул с поверхностью (см. 2.10) и должна удовлетворять условию непротекания [c.346]

При сравнении результатов расчетов с экспериментальными данными наряду с погрешностями метода вычислений возможны также погрешности, обусловленные недостаточным знанием законов взаимодействия молекул со стенкой и между собой. [c.412]

Нестационарные задачи. Локальные теоремы о разрешимости нестационарных задач можно доказать при тех же условиях, что и теоремы 5, 6, и при весь ла общих предположениях о форме границы и законах взаимодействия молекул с грани- [c.478]

Динамика разреженных газов исследует движение газов с молекулярно-акинетической точки зрения. Она решает две основные задачи задачу получения макроскопических (гидродинамических) уравнений и всех входящих в них коэффициентов переноса, исходя из известных законов взаимодействия молекул, и задачу исследования течений газов [c.423]

При гиперзвуковых скоростях (М 1) критерии подобия существенным образом зависят от формы обтекаемых тел и законов взаимодействия молекул между собой и с поверхностями тел (М. Н. Коган, 1962, 1967). В этом случае в течении нет одной характерной длины пробега и необходимо различать часто существенно отличающиеся друг от друга (в М или [c.432]

В отличие от величины кр, величина кт, называемая термодиффузионным отношением, зависит не только от концентраций компонентов (при а = О или 1 кт= 0) и масс молекул, но и от закона взаимодействия молекул. Величина кр определяется чисто термодинамическими свойствами газа, так как в поле внешних сил термодинамическое равновесие возможно и при наличии градиента давления. Если существует градиент температуры, то состояние уже является неравновесным. [c.373]

В ситуациях, близких к равновесным, решение стационар-, ной задачи (11-8) для ограниченной области О можно строить методом итераций, взяв> в качестве нулевого приближения соответствующее решение линеаризированного уравнения. Гиро, [26] доказал таким способом однозначную разрешимость задачи (11.8) для газа из упругих шаров. Теоремы 2.2 и 2.3 дают возможность получить аналогичный результат для всех жестких потенциалов при более общих, чем в работе Гиро, условиях о форме границы и законе взаимодействия молекул с ней ([4]). [c.296]

Труднее учесть взаимодействие между молекулами растворенного вещества, также сопровождающееся деформациями спек-тров поглощения. Особенно существенны изменения спектров поглощения при больших концентрациях, когда взаимодействие молекул приводит к образованию ассоциированных молекул. В таких растворах величина а перестает быть константой и зависит от концентрации, поэтому закон Бугера — Ламберта — Бера перестает выполняться. [c.189]

Статистический метод основан на представлении о микроскопическом строении вещества. Среда рассматривается как термодинамическая система, состоящая из большого числа молекул, ионов или электронов с заданными свойствами и законами взаимодействия. Основная задача статистического метода — получение общих соотнощений между макроскопическими параметрами по заданным микроскопическим свойствам среды. [c.189]

Теоретическое описание столкновений многоатомных молекул встречает большие затруднения. Поэтому обычно вводят законы взаимодействия частиц как допущения, после чего пригодность закона может быть установлена сравнением результатов, выведенных из него, и экспериментальных. [c.11]

Наиболее простым является выражение внутренней энергии для идеального газа. В этом случае потенциальная энергия взаимодействия молекул отсутствует и 1 является функцией только температуры. Если температура не превышает сотен градусов, то энергией колебательных движений атомов в молекулах можно пренебречь, а энергию каждого из вращательных движений молекулы на основании закона равнораспределения энергии по степеням свободы считать равной 1/2 кТ. Внутренняя энергия 1 кмоль идеального газа [c.38]

Зиая законы взаимодействия молекул, можно, как это будет показано в главе III, определить переносные свойства газов (вязкость, теплопроводность, диффузию и т. д.). Измеряя эти величины, также можно определить параметры, входящие в формулу потенциала взаимодействия. [c.13]

Рассмотренные выше явления для идеального (не ван-дер-вааль-совского) газа не зависят от законов взаимодействия молекул, а еле-довательно, и от длины пробега. Давление на стенку, например, не зависит от того, одна и та же молекула движется от стенки к Стенке или же молекула, падающая на стенку, получила соответ-ствующий импульс от другой молекулы в результате столкновений. [c.25]

Подставляя решения в виде (10.36) в интегральные уравнения (10.34) и приравнивая коэффициенты при дЫТ/дх,., duJdXj., dUj.jdXj., получим интегральные уравнения для определения Л . В и O , для решения которых необходимо знать конкретный вид законов взаимодействия молекул и вероятности перехода 0 . Однако некоторые качественные выводы можно сделать, не решая уравнений. [c.187]

Если этот ряд иодставить в интеграл, стоящий в правой части уравнения (11,4), то интеграл также будет в общем случае пред ставлен в виде бесконечного ряда по с известными для данного закона взаимодействия молекул коэффициентами. Таким образом, получается бесконечная система совместных уравнений для определения [c.199]

Как будет показано ниже, при гиперзвуковом обтекании нельзя указать одного критерия, определяющего область свободномолеку-лярных течений или близких к ним. Эти критерии оказываются зависящими от формы тела и законов взаимодействия молекул между собой и с поверхностью тела (коэффициентов аккомодации). [c.390]

Р1мея соответствующую теорему для линеаризованного уравнения, можно получить обобщение теоремы 10, включив в рассмотрение весьма широкий класс законов взаимодействия молекул друг с другом и с твердой поверхностью. В связи с этим исследуем линейную задачу более подробно. [c.472]

Ввиду сложности закона взаимодействия молекул (в особенности многоатомных), определяющего функцию w в интеграле столкновений, уравнение Больцмана по существу не может быть даже записано для конкретных газов в точном виде. Но и при простых предположениях о характере молекулярного взаимодействия сложность математической структуры кинетического уравнения делает, вообще говоря, невозможным нахождение его решения в точном аналитическом виде это относится даже к линеаризованному уравнению. В связи с этим в кинетической теории газов приобретают особое значение достаточно эффективные методы приближенного решения уравнения Больцмана. Изложим здесь идею такого метода в применении к одноатомному газу (S. hapman, 1916). [c.48]

Электрические заряды. Не все явления в природе можно понять и объяснить на основе использования понятий и законов механики, молекулярно-кинетической теории строения вещества и термодинамики. Достаточно обратить внимание на тот факт, что ни механика, ни молекулярнокинетическая теория, ни термодинамика ничего не говорят о природе сил, которые связывают отдельные атомы в молекулы, удерживают атомы и молекулы вещества в твердом состоянии на определенных расстояниях друг от друга. Законы взаимодействия атомов и молекул удается понять и объяснить на основе представления о том, что в природе существуют электрические заряды. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...