Момент дипольный полный

До сих пор символы пор. Упор И Опор использовались просто для обозначения неких комбинаций констант, но в дальнейшем будет ясно, что соответствующие величины представляют собой число фотонов, полный дипольный момент и полную инверсию на пороге генерации. [c.311]

Наиболее полное объяснение комбинационного рассеяния может быть дано только с точки зрения квантовой теории. Однако это явление можно рассмотреть и на основе классических представлений. Рассеяние света определяется изменением дипольного момента р молекулы под влиянием электрического поля световой волны Е (см. 16.1 и 23.2) [c.125]

Основную роль в сверхтонком расщеплении уровней играет взаимодействие электронов с мультиполь-ными моментами ядра наинизших порядков — магнитным дипольным и электрическим квадрупольным моментами. В первом приближении моменты J и 1 можно считать сохраняющимися и тогда полная энергия уровня записывается в виде суммы [71 [c.839]

Хорошая модель должна, во-первых, объяснять свойства основных состояний ядер (спины, четности, магнитные дипольные и электрические квадрупольные моменты и т. д.), во-вторых, объяснять свойства возбужденных состояний и прежде всего спектр возбуждения ядра и, в-третьих, описывать динамические свойства ядра, например, вероятности испускания у Квантов отдельными возбужденными уровнями ядра. Ясно, что любая модель не может дать полного описания ядра. Поэтому в ядерной физике приходится использовать большое число моделей, приспособленных для описания того или иного круга явлений. [c.82]

Ориентационное взаимодействие. Если молекулы обладают постоянным дипольным моментом М, т. е. являются полярными, то между ними возникает электростатическое взаимодействие, стремящееся расположить молекулы в строгом порядке (рис. 1.14, в), так как при таком расположении энергия системы уменьшается. Правильная ориентация нарушается тепловым движением. Поэтому энергия системы, определяемая ориентацией молекул, сильно зависит от температуры. При низких температурах, когда достигается полная ориентация молекул, энергия взаимодействия определяется соотношением [c.21]

J—полный дипольный момент, создаваемый [c.588]

Очевидно, что каждый из четырех новых элементов роо, Ри. Рю> Ро1 является шпуром от элементов полной матрицы плотности системы атом + поле по квантовым числам спонтанно испущенных фотонов. Новые матричные элементы уже не зависят от индексов мод поля. Такой переход от полной матрицы плотности системы атом + поле к матрице, зависящей только от квантовых чисел одной подсистемы, в данном случае — атома, называется редуцированием. С помощью элементов атомной матрицы плотности мы можем найти среднее значение от любого оператора, действующего на динамические переменные атома. Например среднее значение дипольного момента атома, находящегося во внешнем [c.44]

Таким образом, для полного расчета нелинейных восприимчивостей, так же как и для линейных поляризуемостей, необходимо определять матричные элементы операторов дипольных моментов переходов между всеми состояниями системы. Для этого, в свою очередь, необходимо знать волновые функции системы во всех возбужденных состояниях. [c.28]

Здесь п — полный дипольный момент образца. Соотношение (3) справедливо лишь при постоянном объеме. Если объем изменяется, то следует добавить в правую часть слагаемое PdV и считать все внутренние параметры зависящими ит объема [c.111]

При изучении колебательного движения атомов наряду с функцией потенциальной энергии V используются также функции дипольного момента (г и поляризуемости а. Для двухатомной молекулы значение ц(г) выражает зависимость величины дипольного момента л от расстояния между ядрами г. Для многоатомных соединений понятие функции дипольного момента обычно дается в приближении валентно-оптической схемы. В этом случае полный момент молекулы определяется как геометрическая сумма дипольных моментов ц( г) отдельных связей. [c.25]

Вклад различных составляющих в полную энергию взаимодействия молекул определяется свойствами последних. Для молекул с небольшими дипольными моментами основной вклад дают дисперсионные силы. При наличии больших дипольных моментов велики ориентационные силы. Энергия индукционного взаимодействия при- [c.88]

Когда вещество поляризовано неоднородно, т. е. вектор Р меняется от точки к точке, то физически бесконечно малый элемент объема приобретает не только дипольный момент, но и отличный от нуля полный заряд. Макроскопически этот поляризационный заряд характеризуется объемной плотностью р, которая выражается через скорость изменения вектора Р в пространстве следующим соотношением [c.74]

В переменном электрическом поле частотой о ориентационная поляризованность будет изменяться с той же частотой. Пока период изменения напряженности поля 7 =2л/о) много больше времени релаксации т (т. е. времени установления равновесия), значение е(о)) такое же, как и в постоянном поле. Но при увеличении частоты, когда Т приближается к т, полное установление среднего дипольного момента не успевает произойти. Тогда е(о)) будет меньше своего статического значения. Поэтому в области частот о) 1/т возникает зависимость диэлектрической проницаемости от частоты, т. е. дисперсия. При этом обязательно будет и абсорбция, так как такие процессы необратимы поворот дипольных моментов молекул происходит с трением и сопровождается диссипацией энергии поля, т. е. выделением теплоты. [c.101]

Полное гашение вторичных волн, распространяющихся во всех направлениях, кроме направления падающей волны, происходит лишь тогда, когда равны амплитуды вторичных волн от одинаковых элементов объема Л V среды. Из-за флуктуаций числа молекул газа в таких элементах объема точного равенства амплитуд вторичных волн не будет. Электрическое поле вторичной волны от /-го элемента объема в точке наблюдения можно представить в виде суммы Е,+бЕ где Е, — напряженность поля вторичной волны при условии, что число молекул в этом элементе равно своему среднему значению (одинаковому для всех элементов), а 6Е, — изменение напряженности, вызванное флуктуацией числа молекул (дополнительным дипольным моментом /-го элемента). Сумма напряженностей Е, полей когерентных волн от всех элементов объема равна нулю для любого направления (кроме 0=0), поэтому для нахождения результирующего поля нужно сложить 6Е,. Интенсивность рассеянной волны [c.120]

Выше было показано, что благодаря поперечности световой волны прн наблюдении под прямым углом к направлению первичного пучка естественного света (0=л/2 на рис. 2.14) рассеянный свет должен быть полностью линейно поляризован в перпендикулярной первичному пучку плоскости. Однако при рассеянии в газе или жидкости с анизотропными молекулами поляризация рассеянного света обычно не бывает полной. Объясняется это тем, что направление вектора индуцированного падающей волной дипольного момента анизотропной молекулы не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны. Деполяризация рассеянного света будет выражена тем сильнее, чем больше анизотропия поляризуемости молекул среды. [c.123]

L = 3. В соответствии с только что сказанным электрические диполь и октуполь, а также магнитный квадруполь — нечетны, в то время как магнитные диполь и октуполь, а также электрический квадруполь — четны. Для обозначения v полному моменту L. Например, электрический дипольный квант обозначается через 1, магнитный дипольный — через М, электрический квадрупольный — через 2, и т. д. [c.163]

И соответственно прирост диэлектрической проницаемости за счет релаксационной поляризации Дврел — серел = рел/( о )- Усиление теплового движения препятствует полному завершению поляризации диэлектрика, стре.мпсь нарушить преимущественную ориентацию дипольных моментов по направлению электрического поля. Отрицательное влияние повышения температуры заключается в ослаблении поляризации. [c.152]

Если среда, на к-рую падает свет, поглощающая, то ни при каком угле падения не достигается полная поляризация света. Б. з. выполняется недостаточно строго из-за существоваиия очень топкого переходного слоя на отражающей поверхности ра.здела двух сред, в к-ром дипольные моменты молекул ориентиронаны иначе, чем внутри диэлектрика. Измерение деполяризации света, отражённого при фц, используется для изучения свойств тонких плёнок. [c.232]

М. с., для к-рых возможны магн. дипольные перехо-1 ды, обычно представляет собой возбуждённую комнф ненту тонкой или сверхтонкой структуры осн. состояния. Классич. примером является состояние, соответ- ствующее компоненте сверхтонкой структуры уровня] атома Н с полным моментом У = 1 и т = 3,5 10 с.I Радиолиния 21 см, возникающая при переходе из этого ] состояния, играет фундам. роль в совр. радиоастрономии и оптических стандартах частоты. [c.122]

Различают строгие и приближённые О. п. Квантовый переход наз. запрещённым, если нарушается хотя бы одно О. п. Строгие О. п, обусловлены симметрией системы и строгими законами сохранения и налагают абс. запреты на квантовые переходы. Приближённые О. п. характеризуют переходы между уровнями энергии, к-рые описываются приближёнными законами сохранения. Квантовое число полного угл. момента атома (/) или молекулы (F) является точным, т, к. полный угл. момент является инвариантом группы вращения, поэтому О. п. для J (или F) — строгие, В случае электрич. дипольных переходов возможны изменения квантовых чисел Д/ = J — / = 0, 1 и ЛМ = М — М = [c.486]

I у. — чётное число I и I орбитальные квантовые числа атомного электрона в начальном и конечном состояниях), для маги, переходов К1 == О, 1,..., (х — 1) I V у — нечётное число). Для электрик. дипольных переходов Д = 1, т. е. такие переходы возможны между конфигурациями разл. чётности (правило Лапорта), а для электрических квадруполь-яых переходов А1 О, 2 (за исключением переходов пя —> п я). О. п. для проекции полного момента важны для определения поляризации спектральных линий испускания. [c.487]

Дипольные электронные переходы в линейных молекулах подчиняются О. и. ДЛ = 0, 1 (Л — квантовое число проекции полного орбитального момента на ось молекулы). Если при электронном переходе молекула изгибается (линейно-изогнутые переходы), то могут возникать вращат. переходы с > 0. [c.487]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

Здесь j3o = 2,9 10 СГСЭсм ", в - угол между j3 и направлением полного дипольного момента молекулы, V — спектральные параметры, приведенные в табл. 4, г = О,. . . , 5 -- номер заместителя (см. (88), (89)). [c.124]

Расчет показал, что дипольные моменты молекул хорошо описываются аддитивной схемой дипольные моменты реальной и аддитивной молекул практически совпадают. Аддитивными оказываются как полные дипольные моменты, так и дипольные моменты тг-системы ( мезомерные моменты ). Отклонение дипольного момента п-системы изомеров нитроанилина от момента, полученного векторным суммированием дипольных моментов нитробензола и анилина, не превышает 0,3 Д. Нарушение схемы аддитивности для производных стирола и фенилбутадиена еще меньше. Этот результат ясно показывает, что дипольный момент, отражая свойства основного состояния молекулы, мало изменяется за счет переноса заряда под влиянием поля. Таким образом, введение "дипольного момента переноса заряда Мпз или (см. разд. 4.4) не имеет смысла. [c.132]

Отметим, что даже учет уменьшенных значений Ajj. дает значительный вклад в 3пз в экспериментально наблюдаемую гиперполяризуемость. Кроме того, на самом деле вклад ПЗ в гаперполяризуемость не ограничивается вкладом двухуровневой системы, описываемой формулой (55) или (119). Для полного учета этого вклада необходимо рассмотреть по крайней мере трехуровневую схему (см. (61)). Если один из переходов сопровождается ПЗ, то повышается величина третьего члена формулы (61), содержащего произведение трех недиагональных матричных элементов дипольного момента. Поскольку для переходов с ПЗ Дд [c.133]

Тензор поляризуемости в (11.190) симметричен и шесть независимых компонент этого тензора преобразуются как симметричная часть квадрата представления группы МС, по которому преобразуются компоненты Мх, Му, Мг оператора электрического дипольного момента. Поэтому правила отбора, следующие из условия отличия от нуля выражения (11.190), более ограничены, чем правила отбора, следующие из условия отличия от нуля выражения (11,189) (см., например, [78]). Выражение (11.190) отлично от нуля, если выполняется условие (ф I IФ ) =7 О (которое дает правила отбора по вращательным квантовым числам) и если произведение типов симметрии колебательных состояний содержит симметричную часть квадрата типа симметрии компонент (Мх, Му, Мг) оператора дипольного момента. Колебательная часть выражения (11.189) отлична от нуля, если произведение типов симметрии колебательных состояний содержит полный квадрат типа симметрии Мх, Му, Мг. Например, для молекулы с симметрией Сзу компоненты Мх, Му, Мг преобразуются по представлению i0 , квадрат которого равен 2 i0/l2 3 , а симметричная часть квадрата равна 2Л10 3 . В рамках теории поляризуемости колебательный переход Ai- A2 в комбинационном рассеянии запрещен, тогда как в рамках более точной теории, основанной на отличии от нуля выражения (11.189), этот переход разрешен (переходы i->42-> дипольно-разрешенные). На практике приближение поляризуемости оказывается очень полезным, [c.358]

Возникновение одно- или многофотонного возбуждения атомов (молекул) приводит к изменению средней заселенности состояний. Если в отсутствие возбуждения все атомы находятся в начальном состоянии п, то при возбуждении определенная часть атомов находится в состоянии га. Соответственно средний дипольный момент атома будет равен сумме дипольпых моментов в состояниях ге и га с соответствующими весами, определяемыми полной вероятностью нахождения атома в том или ином состоянии (а для ансамбля атомов — числом атомов, находящихся в соответствующем состоянии). Таким образом, величина среднего дипольного момента имеет вид [c.55]

Смотреть страницы где упоминается термин Момент дипольный полный : [c.64] [c.126] [c.458] [c.576] [c.275] [c.310] [c.582] [c.520] [c.530] [c.676] [c.82] [c.131] [c.71] [c.126] [c.327] [c.352] [c.233] [c.219] [c.18] [c.26] [c.188] [c.118] [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...