Состояния поля

Определить напряженное состояние полого цилиндра с отношением толщины стенки к внутреннему радиусу р = 1 = 0,75 [c.315]

Прямым следствием бозонного характера статистики фотонов является вынужденное испускание излучения. Процесс вынужденного испускания способствует более плотному заселению фотонных состояний поля, взаимодействующего с атомами, в соответствии с тенденцией фотонов более охотно заполнять те состояния, которые сильнее заселены. Получается, что фотоны поля уже самим фактом своего присутствия вблизи атомов стимулируют рождение атомами новых фотонов. Новые фотоны рождаются в тех же квантовых состояниях, в которых находятся фотоны поля, инициирующие вынужденные переходы в атомах. [c.81]

Структура матричных элементов оператора взаимодействия. В выражения для вероятностей переходов, рассмотренные в 10.2, входит матричный элемент оператора взаимодействия , где п обозначает начальное, am— конечное состояния системы. Так как рассматриваемая здесь система включает в себя связанный электрон и излучение, то указанные индексы п и /п должны фиксировать как состояния электрона, так и состояния поля излучения. Последние будем фиксировать, определяя последовательность чисел заполнения различных фотонных состояний [c.257]

В этом случае один квант приходится па много состояний поле рассматривается квантово-механически тепловые шумы несущественны, основную роль играют квантовые шумы. [c.296]

Состояния ПОЛЯ с определенным числом фотонов и состояния с определенной фазой. В состояниях квантованного поля с определенным числом фотонов фаза поля оказывается совершенно неопределенной. Напротив, в состояниях с определенной фазой является совершенно неопределенным число фотонов. Не будем показывать здесь, как описываются состояния с определенной фазой. Ограничимся тем, что попробуем продемонстрировать различие между двумя рассматриваемыми типами состояний поля п.ри помощи графического представления изменения амплитуды поля со временем в некоторой фиксированной точке для моды поля с конкретной частотой oj. Это представление дано на рис, 13.5, к которому следует относиться с известной осторожностью (как к любой попытке графически изобразить квантово-механическое состояние). [c.300]

Рассмотрим с таких же позиций напряженное состояние полого конуса при взрыве (рис. 95). Конус отнесен к цилиндрической системе координат и определяется уравнениями [c.322]

Принимая во внимание, что поляризация является не свойством фотона, а свойством его состояния, напрашивается такая формулировка принципа суперпозиции для поляризации фотонов (см. р ис. 21) состояние поля- [c.40]

В рассмотренном варианте это состояние достигается ко времени t = t,, 20 мс. Если бы пузырь гпв по было, то состояние пол- [c.103]

Линии тока соответствуют состоянию поля скоростей и движущейся жидкости в данный момент времени. Если момент поле скоростей изменится, то изменится [c.60]

См. [24]. Определить напряженное состояние полого цилиндра с отношением толщины стенки к внутреннему радиусу 9—Ф—а)1а----<д,1Ъ (рис. 89) и относительной длиной а, = = Ца = А. Торцы цилиндра заделаны и к его внешней поверхности приложено равномерно распределенное по длине нормальное единичное давление = [c.228]

Для полых образцов расчет аналогичной характеристики является более сложным, так как следует учитывать раздельное или одновременное влияние двух факторов продольного отверстия и надреза, поскольку каждый из них оказывает влияние на напряженное состояние полого образца. В связи с этим для полых образцов используют несколько разновидностей эффективных коэффициентов концентрации напряжений [c.135]

С целью проверки влияния величины предела текучести на долговечность образцы из стали 45 подвергали термообработке с отпуском при различных температурах и испытывали в тех же условиях коррозии. На рис. 10 показана расчетная кривая для случая = 0,8 F= I m = О (одноосное напряженное состояние) поля экспериментальных точек соответствуют значениям, взятым из пяти параллельных опытов. [c.43]

Рис. 9.34. Напряженное состояние полу-бесконечной плоскости, загруженной сосредоточенной силой, нормальной к кромке а) к установлению связи между <г и компонентами напр, жений в декартовой системе координат б) эпюра а/, е) эпюра

С целью получения исходных данных для определения циклической прочности и ресурса роторов был использован метод фотоупругости на моделях из оптически чувствительного материала с применением замораживания дефор,маций, дополненный разработкой оптических моделей специальной конструкции и способов моделирования напряженно-деформированного состояния полых роторов. [c.123]

Преимущество применения автопогрузчиков заключается в отсутствии каких-либо дополнительных сооружений, большей скорости подачи металла от любого плавильного агрегата. Однако этот вид транспорта требует отличного состояния пола цеха. При нем труднее обеспечить условия техники безопасности. [c.79]

Соответственно этому Е+ выражается через оператор рождения а. Знак <.. . > обозначает квантовое усреднение по состояниям поля, а если рассматривается его взаимодействие с веществом, то и по состояниям вещества. [c.294]

Т. к. реально невозможно полно определить состояние поля, то обычно считается, что результаты экспериментов свидетельствуют в пользу к.-л. из моделей поля. Наиб, распространёнными среди них в К. о. являются модели когерентного излучения, теплового излучения, их суперпозиции и нек-рые др. Характерные различия между полями проявляются часто уже во флуктуациях их интенсивности, определяемых нов-мированным коррелятором [c.294]

При квантовом подходе Р. с. описывается в возмущений теории как взаимодействие излучения с веществом и определяется ф-лой вероятности перехода в сплошном спектре состояний поля излучений в единицу времени. Сечение рассеяния определяется этой же ф-лой при условии, что поток падающего света считается равным одному фотону в единицу времени на единицу площади. [c.278]

Реальный металл вблизи границы зерна может быть и упрочненным, и ослабленным (рис. 8, 9). Упрочненное состояние поли-кристаллического материала обусловлено искаженнием кристаллической решетки, вызванным действием атомов других металлов ослабление происходит из-за наличия микропустот, а также в результате сосредоточения легкоплавких составляющих и легких примесей, на границах зерен, т.е. кроме зерен основного мета1ла / на границах размещаются зерна инородного металла 2 (см. рис. 8, 9). [c.23]

Вследствие неоднородности намагниченностн промежуточное состояние полых образцов отлично от аналогичного состояния сплошных образцов, характеризующегося однородной намагниченностью и описанного в п. 7, а. Ilaii-ерлс [158] показал, что промежуточное состояние у полых и неэллипсоидаль- [c.627]

КВАНТОВАЯ КОГЕРЕНТНОСТЬ в квантовой оптике — характеристика интерференгхии квантовых состояний поля и.злучения. [c.272]

В квантовой теории поля устанавливается аналогия между мопохроматич. волной и гармонич. осциллятором, вследствие чего монохроматич. волна, подобно кваптовому осциллятору, описывается интерференцией состояний поля, чему нет аналога в классич. описании. Такая интерференция состояний определяет характер ноля от близкого к классическому, монохроматическому (детерминированному) до нерегулярного, шумового, полностью сформированного квантовыми флуктуациями. Характеристикой степени дстерминировапности полей служит К. к. [c.272]

Вообще говоря, ф-цпя распределений вероятностей Р (о.) для квантовых полей является вещественной ф-цией комплексного аргумента, но в ограпнч. области может быть отрицательной. В этом случае она относится к классу т, я. распределений квазивероятпости и описывает широкий, по огранич. класс состояний поля. [c.272]

В К. о. состояние поля и картина его флуктуаций описываются корреляционными функциями, или нолевыми корреляторами. Они определяются как квантово-механич. средние от операторов поля (см. также Квантовая теория поля). [c.294]

Только в частных случаях (напр,, в гауссовых полях) полная информация о состоянии поля содержится в корреляторе G (д l, х ). В общем случае детальное определение состояния поля требует знания корреляц. ф-ций более высоких порядков (рангов). Стандартной формой корреляторов, обусловленной её связью с регистрацией поглощения фотонов, принята нормальноупорядоченная [c.294]

К. о. находит всё более игирокую область применения. Так, папр., в связи с проектирование.м оптич. системы для регистрации гравитац. волн и постановкой т.н. невоямушающих оптич. экспериментов, в к-рых уровень флуктуаций, в т. ч. квантовых, сводится к минимуму, внимание исследователей привлекают такие состояния поля, наз. сжатыми , в к-рых флуктуации интересующей величины (подобной интенсивности или фазе идеально стабилизированного лазера) могут быть в принципе сведены до нуля. [c.295]

Нелинейные преобразования коренным образом изменяют статистику поля. Это хорошо известно в ста-тистич. радиофизике и в полной мере проявляется в оптике. Статнстич. свойства сформированного в установившемся режиме лазерного излучения радикально отличаются от свойств гауссовского теплового излучения. С существ, изменением статистики приходится сталкиваться при генерации оптич. гармоник и комбинац. частот, в разнообразных самовоздействиях. Многие из перечисленных эффектов имеют по существу классич. природу, квантовый характер света в них не проявляется. Тем больший интерес представляет формирование с помощью нелинейных преобразований новых квантовых состояний светового поля, новых макроскопич. квантовых состояний. Наиб, яркий пример — генерация т. н. сжатых состояний поля, возникающая при параметрич. взаимодействиях. В 60-х гг. они были исследованы для классич. полей, в 80-х гг. выяснено, что они могут реализоваться и для квантованных попей. При этом возникают нетривиальные возможности управления квантовыми флуктуациями светового поля. [c.303]

ОПТИЧЕСКАЯ БИСТАБИЛЬНОСТЬ — одно из проявлений самовоздействия света в нелинейных системах с обратной связью, при к-ром определённой интенсивности и поляризации падающего излучения соответствуют два возможных устойчивых стационарных состояния поля прошедшей волны, отличающихся амплитудой и (или) параметрами поляризации. Передаточные характеристики таких систем, показывающие зависимость стационарных значений выходной интенсивности /ц, степени эллиптичности Вд и угла наклона фц гл. оси эллипса поляризации прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего (/, е, ф), неоднозначны и обладают ярко выраженными гистерезисными свойствами. При циклич. адиабатич. изменении входной интенсивности или поляризации в широком диапазоне бистабильное устройство фзгнкционирует обратимо, причём предыдущее состояние системы однозначно определяет, какое из двух устойчивых состояний поля реализуется на выходе. [c.428]

Если такая поляризационно-неустойчивая среда помещена в ОР. то флуктуации поляризации могут нарастать во времени. В стационарном режиме прошедшее через ОР излучение оказывается в одном из двух симметричных состояний, отличающихся знаком угла поворота эллипса поляризации относительно исходного направления и направлением вращения вектора напряжённости поля. Линейной поляризации падающего на ОР излучения (/axt е = 0, ф = 0) соответствуют два возможных набора устойчивых значений параметров П1. ni и Фп1 (г = I, 2), причём ещ = —e , и фщ = = —фп4. Это соответствует поляризац. О. б. Полный анализ О. б. с учётом изменения поляризация излучения весьма громоздок, поскольку он сводится к анализу зависимости интенсивности / и двух параметров поляризации (вд, ф ) прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего. Однако указать область параметров оптич. системы, при к-рых возможна О, б. или мультистабильность, а также качественно понять, как проявляется О. б., можно из анализа вида бифуркац. поверхности — поверхности в пространстве параметров падающего излучения, на к-рой меняется число стационарных состояний поля в нелинейном ОР. Она определяется из ур-ния [c.429]

Периодические и хаотические режимы при неиодули-рованнои входном сигнале. Границы областей устойчивости стационарных состояний поля чувствительны к изменению параметров нелинейной оитнч. системы с обратной связью. Если стационарное решение неустойчиво, то в системе могут возникать автоколебания, а при наличии запаздывания ( р 0) и специфич. дина-мич. режим, при к-ром поле на выходе меняется хаотически во времени. Напр., в кольцевом ОР при г = 0,3, Ф — 2лр и аЫ = 1 стационарные решения ур-ния (3) [c.430]

Применение. О. б. является фактически оптич. аналогом тех. электронных гистерезисных явлений, к-рые использовались при создании ЭВМ. Запись элементарной информации может происходить, напр., с помощью нелинейного ОР, работающего в бистабильном режиме (рис. 2, б). Так, устойчивые стационарные состояния поля, к-рым соответствуют рабочие точки С и С (соот-ветствепно интенсивности/ni и/пг), могут считаться нулём и единицей в двоичной системе. Под действием управляющих импульсов возможны переключения между ялми. В частности, переход из нижнего устойчивого состояния в верхнее обеспечивается одним импульсом с достаточно большой пиковой интенсивностью, если он распространяется параллельно осн. волне. При этом нач. выходная интенсивность /да сначала возрастает до значения, соответствующего точке L, а затем уменьшается до /щ, Оптически бистабильные устройства могут стать базовыми элементами систем оптической обработки информации, оптич. логич. и компьютерных систем (см. Оптические ко,мпыатеры. Памяти устройства, Логические схемы). [c.431]

Простейший тип движения поля — волновое, для к-рого полевая ф-ция периодически меняется во времени я от точки к точке. Вообще, любое состояние поля удобно представить в виде суперпозиции волн. Для волнового движения характерны явления дифракции и интерференции, невозможные в классич. механике частиц. С др. стороны, динамич. характеристики (энергия, импульс и т. д.) воли размазаны в пространстве, а не локализованы, как у классич. частиц. [c.56]

Здесь /(г) — неотрицат. ф-ция, описывающая распределение масс возможных состояний поля,— спектральная плотность масс, к-рая выражается через матричные элементы -матрицы. [c.609]

Очень важную роль играет состояние поля с наименьшей энергией, к-рое наз. вакуумным (см. Вакуум). Число частиц, напр, фотонов, в вакуумном состоянии поля равно нулю. Однако существуют нулевые колебания поля флук-туац. характера, энергия к-рых бесконечна, т. к. число степеней свободы поля бесконечно велико. Взаимодействие заряж. частиц с флуктуациями вакуумного поля приводит к эффектам, наблюдаемым экспериментально лэмбовско-му сдвигу уровней, аномальному значению собственного (спинового) магн. момента электрона и др. [c.317]

Динамика зарядов. Для заданных ннеш. полей ф-ла (I) позволяет полностью описать движение любой системы зарядов. Однако задача значительно усложняется при учёте взаимодействия зарядов посредством создаваемого ими поля, к-рое имеет конечную скорость распространения и обладает собств. динамикой. В частности, взаимодействие любых двух произвольно движущихся зарядов не является центральным и не подчиняется третьему Ньютона закону механики, а энергия системы заряж. тел благодаря их эл.-магн. взаимодействию зависит от состояния поля и не равна сумме энергий каждого из тел в отдельности. Система заряж. тел подчиняется законам сохранения энергии, импульса и момента импульса только при учёте соответствующих величин, связанных с эл.-магн. полем (см. ниже). [c.521]

Так как число оборотов ведущего вала П] обычно при расчете принимается постоянным, то рабочая точка определяется числом оборотов ведомого вала для которого и должны быть выполнены приведенные выше условия. Это достигается как правильны> выбором входных углов лопаток Ри Ргь Рз1 (что возможно еде лать потому, что окружные и относительные скорости при по стоянных П1 и П2 будут определены), так и профилированием лопаток, создающим наилучшие условия для формирования потока жидкости при данном состоянии поля скоростей. Надо иметь в виду, что все эти рассуждения мы ведем применительно к расчету ио средней струйке. [c.259]

В процессе проведения опытов стационарное состояние поля кон-дентрации влаги наступало через различные промежутки времени пос- [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...