Взаимодействие константа 41, 58

В связи с тем, что я-мезон является квантом сильного взаимодействия, константа которого следует ожидать, что кроме рассмотренных раньше N-N)- и (я—Af)-взаимодействий должно также существовать сильное взаимодействие между самими ядерными квантами, т. е. (л—я)-взаимодействие. Очевидно, что прямые методы изучения (я—я)-взаимодействия невозможны из-за отсутствия я-мезонной мишени (даже в форме встречного я-мезонного пучка). Поэтому (я—я)-взаимодействие изучают только косвенными методами. [c.283]

Графит с молекулярным азотом практически не взаимодействует— константа равновесия этой реакции весьма мала. При облучении возможно образование окислов азота, взаимодействие которых с графитом приводит к образованию азота и углекислого газа. Основным продуктом взаимодействия графита с водородом при температуре 300—1000° С является метан. Концентрация метана находится в равновесии с графитом, с увеличением температуры она снижается и при 1000° С и давлении 1 атм становится близкой к нулю. Ионизация молекул водорода вследствие облучения способствует образованию метана даже в той температурной области, в которой скорость такой реакции без облучения мала. Окисление реакторного графита при 900— 1000° С в атмосфере аргона с примесями водяных паров до 0,1% приводит к возрастанию скорости окисления по мере увеличения содержания паров воды [153]. [c.207]

Количественная трактовка уравнения (13) связана, однако, с рядом трудностей, вызванных необходимостью определения констант Р к Q. Кроме того, при не слишком высоких значениях б уравнение (13) передает лишь отталкивательное взаимодействие (константа Р по своему физическому смыслу всегда положительна) и поэтому оказывается мало пригодным для списания поведения систем с преимущественным притягательным взаимодействием [75]. [c.58]

Существует ли тау-нейтрино Если бы т-нейтрино ие было, а существовали бы только электронное и мюонное нейтрино, то распад тау-лептона мог бы происходить лишь за счет взаимодействия тУе (константа связи и взаимодействия (константа [c.243]

Отметим, что, хотя в уравнении (4. 7. 1) интегрирование по размерам пузырьков ведется до бесконечности, из-за быстрого убывания константы коалесценции К (У, У) при У У . фактически учитывается коалесценция пузырьков с размерами меньше критического. Перемещение мелких пузырьков газа в жидкости происходит благодаря их тепловому (броуновскому) движению, а электрическое поле при этом только увеличивает вероятность коалесценции пузырьков в силу их диполь-дипольного взаимодействия. Поскольку такое взаимодействие является короткодействующим, электрическое поле не влияет на относительно большие перемещения пузырьков. Для больших пузырьков газа роль теплового движения сильно уменьшается, математически это отражается на быстром убывании К , У) при У, У оо. [c.162]

Из сравнения (4. 7. 38) и (4. 7. 39) видно, что наличие внешнего поля и обусловленного этим полем взаимодействия между пузырьками газа приводит к увеличению потока пузырьков Фо и, следовательно, к увеличению константы коалесценции Ко на вели- [c.166]

Для того чтобы найти явный вид функции распределения пузырьков газа по размерам (х, т), необходимо определить значение константы гравитационной коалесценции К У, V). Пусть большой пузырек газа с объемом V поднимается в жидкости со скоростью и. За счет диполь-дипольного (либо кулоновского) взаимодействия зтот пузырек может захватить малый газовый пузырек объемом У, поднимающийся в жидкости со скоростью и, Обычно константу гравитационной коалесценции записывают следующим образом [c.174]

Влияние температуры на скорость химических реакций. Если Т->оо, то Kj- Ko, т. е. константа Кт сильно растет (экспоненциально) и при температурах процессов сварки металлов плавлением (10 ... 10 К) скорости взаимодействия будут очень велики и будут приближать состояние к равновесному, которое рассчитывается методами химической термодинамики. [c.297]

Энергия за вычетом этих слагаемых называется внутренней энергией (U). Она сосредоточена в массе вещества и в электромагнитном излучении, т. е. это сумма энергии излучения, кинетической энергии движения составляющих вещество микрочастиц, потенциальной энергии из взаимодействия и энергии, эквивалентной массе покоя всех этих частиц согласно уравнению Эйнштейна. При термодинамическом анализе ограничиваются каким-либо определенным уровнем энергии и определенными частицами, не затрагивая более глубоко лежащих уровней. Для химических процессов, например, несущественна энергия взаимодействия нуклонов в ядрах атомов химических элементов, поскольку она остается неизменной при химических реакциях. В роли компонентов системы в этом случае могут, как правило, выступать атомы химических элементов. Но при ядерных реакциях компонентами уже должны быть элементарные частицы. Внутренняя энергия таких неизменных в пределах рассматриваемого явления структурных единиц вещества принимается за условный уровень отсчета энергии и входит как константа в термодинамические соотношения. [c.41]

В 22 отмечалось, что ядерные силы имеют характер короткодействующих сил и обладают свойством насыщения. Для объяснения этих свойств ядерных сил было сделано предположение о том, что они являются квантовомеханическими обменными силами, т. е. они возникают между двумя частицами благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, выполняющей роль переносчика нук-лонного взаимодействия, является, по-видимому, мезон (я , л -мезоны и, быть может, другие более тяжелые мезоны). Все, я-мезоны следует считать различными зарядовыми состояниями одной л-частицы. Радиус действия ядерных сил, возникающих при таком обмене л-мезонами (как указывалось выше, 10), должен зависеть лишь от массы частиц-переносчиков и мировых констант h и с. Из указанных выше величин можно составить только одну постоянную с размерностью длины — комптоновскую длину волны л-мезона [c.158]

Собственная масса Шо- Масса частицы, измеренная в той системе, в которой частица неподвижна, является одной из основных характеристик, выражающей индивидуальность частицы, ее инерционные свойства и ее взаимодействие с гравитационным полем. Собственную массу будем определять как константу, входящую в релятивистское соотношение. [c.341]

Каждое взаимодействие можно охарактеризовать некоторой безразмерной константой взаимодействия. [c.361]

Сильные взаимодействия (процессы Юкавы) характеризуются безразмерной константой [c.361]

Электромагнитные взаимодействия (процессы Дирака) характеризуются безразмерной константой [c.361]

Ленгмюра уравнение адсорбции - описывает равновесие на однородной поверхности адсорбента при отсутствии межмолекулярных взаимодействий адсорбата. В качестве параметра содержит константу адсорбционного равновесия Ь. Особое значение в теории адсорбции имеет в связи с тем, что его используют при составлении систем уравнений, описывающих адсорбцию на энергетически неоднородной поверхности, адсорбцию с межмолекулярным взаимодействием, полимолекулярную адсорбцию и т.п. [c.150]

Итак, соотношения (47.12) — (47.14), (47.22) и (47.23) по данным о механических свойствах металла iE, Стт), константам переноса водорода в металле и константам взаимодействия металла с водородосодержащей средой (т. е. Со), позволяют расчетным путе.м построить кинетическую диаграмму разрушения металла, если экспериментально установлена зависимость относительного сужения (предварительно однородно наводороженного) стандартного образца от концентрации водорода в наименьшем сечении в мо.мент разрушения of = ijj (С ), казанная концентрация, во- [c.359]

Полученные значения для А и В подтверждают несохранение четности в р-распаде, полностью соответствуют векторному V и аксиально-векторному А вариантам теории р-распада и не согласуются ни с каким другим вариантом. Из величин А и В следует относительный знак констант взаимодействия V — А. [c.164]

На поверхности твёрдого тела всегда имеется тонкая плёнка из различных посторонних веществ, адсорбированных из воздуха. Обычно это моно- или полимолекулярная плйнка, образованная молекулами кислорода, воды или каких-либо содержащихся в воздухе примесей. Образующаяся на поверхности плёнка уменьшает коэфициент трения за счёт погашения сил молекулярного взаимодействия (константа i oB уравнении, характеризующем зависимость удельной силы трения от удельного давления см. стр. 123). [c.127]

В фейнмановой технике каждое поле г (ж) характеризуется своей п р и ч и н н о ii функцией Грина пропагатором или функг пей распространения), (х—у), изображаемо на диаграммах линией, а каждое взаимодействие — константой связи и матричным множителем из соответствующего слагаемого в Li i, изображаемых на диаграмме вершиной. Популярность техники диаграмм Фейнмана, помимо простоты использования, обусловлена их наглядностью. Диаграммы позволяют как бы воочию представить процессы распространения (лин1П1) и взаимопревращения (вершины) частиц — реальных в нач. и конечных состояниях и виртуальных в промежуточных (на внутренних линиях). [c.303]

Попытки создать теорию сильных взаимодействий, руководствуясь прямой аналогией с электродинамикой, оказались безуспешными. Методы электродинамики неприменимы в случае М., в частности из-за того, что, в отличие от малой константы электромагнитного взаимодействия, константа сильного взаимодействия велика. Действительно, e /ft = 1/137, а g jti яа 14 здесь е — алектрич. заряд—константа электромагнитпого взаимодействия, g — константа [c.174]

Концепция избыточной энергии Гиббса особенно полезна для многокомпонентных систем, потому что во многих случаях может быть сделан обеспечивающий хорошую точность переход от бинарных систем к многокомпонентным, в результате которого в конечном выражении для содержатся только параметры бинарного взаимодействия. Когда это имеет место, достигается большая экономия по проведению эксперимента, так как требуются данные не для самой многокомпонентной смеси, а только по ее бинарным составляющим. Например, коэффициенты активности в тройной смеси (состоящей из компонентов 1, 2, 3) с хорошей точностью часто могут быть рассчитаны только по экспериментальным данным для трех бинарных смесей, состоящих из компонентов 1 и 2, 1 и 3, 2 и 3, Многие физические модели для g бинарных систем учитывают только попарные межмолекулярные взаимодействия, т. е. столкновение двух (но не более) молекул. Радиусы молекулярного взаимодействия в неэлектролитах невелики, поэтому часто оказывается допустимым рассматривать взаимодействия только между ближайшими молекулами, а затем суммировать все эти попарные взаимодействия, Полезным следствием таких упрощающих допущений является то, что при переходе к тройным (или высшим) системам требуется информация только о бинарных, т. е, двухчленных взаимодействиях констант, характеризующих тройные (или высшие) взаимодействия, не появляется. Однако не для всех физических моделей используются указанные упрощения часто требуются дополнительные допущения, если конечное выражение для должно содержать только те постоянные, которые рассчитываются по бинарным данным. [c.288]

Значение модулей упругости определяется силами межатомного взаимодействия и являются константами материала. Так, например, модуль нормальной упругости для алюмшния 0,8Х ><10 кгс/мм2, для железа — 2-10 кгс/мм , молибдена ЗХ XIO кгс/м м2. Наименее жестким материалом является резина = 0,00007-Ю кгс/мм , а наиболее жестким — алмаз =12Х Х10 кгс/мм . Эта механическая характеристика структурно нечувствительна, т. е. термическая обработка или другие способы изменения структуры металла практически не изменяют модуля упругости. [c.65]

Константа равновесия Kn определяется соотношением молярных долей реагирующих газов в состоянии равновесия и представляет собой сложную термодинамическую функцию. Точнее, ее следует определять не через молярные доли реагирующих газов, а через фуггитивности f, учитывающие взаимодействия между молекулами газа. При достаточно высоких температурах и малых давлениях существенного различия между Kn и Ki не наблюдается. Справочными данными служат значения Kf [c.270]

Здесь ), Еа и vI,f — коэффициент диффузии, сечение поглощения и произведение выхода нейтронов при делении на сечение деления 2/ — одногрупповые константы, полученные усреднением сечений по спектру нейтронов в активной зоне (см. 9.2). В реакторе на тепловых нейтронах основная часть делений горючего происходит при взаимодействии с ядрами тепловых нейтронов. В этом случае указанные одногрупповые константы являются фактически константами тепловых нейтронов. В табл. 9.7 приведены константы и параметры тепловых ней- [c.35]

Этот потенциал, называемый потенциалом Юкавы, соответствует короткодействующим силам, и мы его уже выписывали (IV.2). В соотношении (IV.69) г — расстояние между двумя частицами, g—константа связи мезон-нуклониого взаимодействия, аналогичная электрическому заряду электрона в электродинамике. Размерность g будет такой же, что и размерность электрического заряда е. Иногда константу g называют мезонным зарядом. Для мезонов с нулевой массой потенциал (IV.69) переходил бы в куло- [c.165]

Слабые взаимодействия (процессы Ферми) могут быть охарак теризованы безразмерной константой [c.361]

Сверхслабые, или гравитационные, взаимодействия (процессы Ньютона) могли бы быть охарактеризованы безразмерной константой [c.362]

Таким образом, анализ экспериментальных значений Fx и формы спектра подтверждает правильность основных положений теории р-распада. Это дает возможность оценить константу р-взаимодействия g. Оценка g производится с помощью соотношения (10.35), в котором для разрентенных переходов полагают [УИ[2 л 1, а значения F и х берут из эксперимента. Оценка дала [c.156]

Точное знание произведения Fx для нейтрона позволило оценить константу гамов-теллеровского взаимодействия gar- Эта возможность связана с тем, что р-переход в случае распада нейтрона происходит между такими состояниями (1/2+- 1/2+), когда разрешенными являются оба вида взаимодействия — как фермиевское, так и гамов-теллеровское, причем в связи с зеркальностью нейтрона и протона в обоих случаях известны точные значения матричных элементов. Поэтому экспериментальная константа Fx в случае распада нейтрона выражается как через известное из выражения (10.44) значение gp, так и через gar- [c.163]

Смотреть страницы где упоминается термин Взаимодействие константа 41, 58 : [c.202] [c.252] [c.332] [c.231] [c.303] [c.308] [c.318] [c.442] [c.323] [c.215] [c.168] [c.314] [c.275] [c.248] [c.367] [c.389] [c.550] [c.443] [c.158] [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...