Материал анизотропный

Анизотропия, см. материал анизотропный [c.356]

Для поликристаллического материала анизотропную магнитострикцию можно получить из соотношения [c.615]

Максвелла формула 397 Малоцикловая усталость 683 Масса приведенная 645 Масштабный фактор 668 Материал анизотропный 20 [c.771]

Особым своеобразием отличается сопротивление сжатию древесины как материала анизотропного и обладающего волокнистой структурой. [c.95]

Материал анизотропный 210,215 высокоэластичный 210 изотропный 209,211 композиционный 372 нелинейный 216 упругий 217 [c.536]

Магниевый сплав—Кривые растяжения 75 Материал анизотропный 32 [c.213]

Обозначим через о и о упругие коэффициенты, характеризующие жесткость материала анизотропной мембраны на растяжение в радиальном и окружном направлениях и [c.254]

Такая форма записи подчеркивает то обстоятельство, что накапливаемая телом энергия деформации зависит не только от значения деформации (определяемой главными кратностями удлинений Хху Х2, Я.3), но и от направления деформации. Такую зависимость от направления называют анизотропией механических свойств материала, а сам материал — анизотропным. Анизотропны многие как естественные, так и искусственные материалы (кристаллы, текстуры, древесина и т. п.). [c.36]

Максвелла теорема 498 Масса приведенная 604 Масштабный фактор 650 Материал анизотропный 18, 37 [c.725]

Амплитуда цикла напряжений 270 Анизотропия, см. материал анизотропный [c.306]

Массивное тело—15 Масштабный фактор—301 Материал анизотропный—И [c.322]

Количество М. у. анизотропного материала зависит от структуры материала. Анизотропное тело, лишенное всякой симметрии в отношении упругих свойств, имеет 21 М. у. при ус ювии существования потенциала упругих сил. При наличии симметрии в материале число М. у. сокращается. Напр., упругие свойства кристаллов моноклинной системы определяют 13 М. у., ромбич. системы — 9 и т. д. [c.273]

Математическая модель 41 Материал анизотропный 118 [c.423]

Материал анизотропный 45 — Условие пластичности 45 [c.390]

Заметим, что принцип объективности поведения материала не связывается с требованием его изотропии анизотропные материалы также должны подчиняться этому принципу. Вообще говоря, принцип объективности поведения материала подразумевает требование изотропии пространства изменение наблюдателя (т. е. системы отсчета) не должно сказываться на поведении материала. Заметим также, что принцип объективности поведения материала является более сильным требованием, чем нейтральность к поворотам, поскольку нейтральность к выбору системы отсчета требуется также при неправильных (т. е. не сохраняющих левую или правую упорядоченность) поворотах [2]. [c.59]

При разработке феноменологической модели используется теория ползучести с анизотропным упрочением [123, 251, 252, 369] (эта теория в отличие от теории упрочения [120, 157, 306] весьма точно описывает поведение материала при переменном направлении деформирования), разработанная с учетом случая деформирования материала в упругопластической области. При этом, как указывалось выше, под пластической деформацией понимается деформация, включающая как деформацию ползучести, так и мгновенную пластическую деформацию. Таким образом, теорию ползучести с анизотропным упрочнением можно интерпретировать как теорию пластического течения, когда кривые деформирования материала зависят от интенсивности скоростей пластических деформаций, и вместо вязкоупругой задачи рассматривать упругопластическую. [c.14]

Материал изотропен, т. е. физико-механические свойства одинаковы по всем направлениям. Таким образом, выделенный из сплощной среды элемент не зависит от ориентации относительно выбранной системы координат. Металлы благодаря своей мелкозернистой структуре считаются изотропными. Но есть много не-изотропных — анизотропных — материалов. К ним относятся древесина, ткани, фанера, многие пластмассы. Однако в сопротив- [c.153]

Вернемся теперь к общему случаю (5.115), когда материал анизотропен. Если материал нестареющий — яд а разностные, то с помощью преобразования Лапласа — Карсона краевые задачи вязкоупругости приводятся к краевым задачам теории упругости для анизотропного тела. Описанную выше методику преобразова [c.246]

При сложном напряженном состоянии пластическая деформация приводит к изменению всех упругих характеристик материала, при этом первоначально изотропный материал становится анизотропным. Совокупность этих эффектов называют деформационной анизотропией. [c.264]

Материалы, свойства которых по различным направлениям неодинаковы, называют анизотропными. Общеизвестным примером анизотропного материала является дерево — его свойства вдоль и поперек волокон резко различны. [c.203]

Разность показателей преломления Пд — Пе может быть положительной и отрицательной в зависимости от материала. Кроме того. По И Пе зависят от длины волны (дисперсия двойного лучепреломления), вследствие чего при наблюдении в бело.м свете искусственно анизотропное тело при скрещенных поляризаторах оказывается пестро окрашенным. Распределение окраски может служить хорошим качественным признаком распределения напряжений кроме того, возникновение окрашенных полей оказывается более чувствительным признаком проявления анизотропии,/чем простое просветление, имеющее место при монохроматическом свете. [c.526]

Многочисленный экспериментальный материал указывает на то, что процесс скольжения является анизотропным, т. е. смещение атомных слоев в кристалле происходит не в направлении дейст- [c.129]

И действительно, в итоге мы получаем совершенно правильный ответ. Но... — только в итоге и только для изотропного тела. Вместе с тем признать такой ответ квалифицированным нельзя. Ведь вопрос не в том, как рисовать, вопрос — в существе. А существо кроется в свойствах материала. Ссылка на малость угла сдвига недостаточна, чтобы понять, почему для изотропного материала е. не зависит от касательных напряжений, а для анизотропного — может оказаться и зависящим. [c.41]

Это — выражение удельной потенциальной энергии для материала, подчиняющегося закону Гука, независимо от того, изотропна или анизотропна среда. [c.46]

Материал тела считается изотропным, т. е. его механические свойства в каждой точке одинаковы во всех направлениях. В противном случае материал называется анизотропным. В некоторых разделах курса делаются отступления от этого допущения, что будет оговариваться особо. [c.8]

Учитывая, что материал анизотропный, уравнение (163а) должно иметь форму [c.264]

Будем моделировать композиционный материал анизотропной средой с приведенными характеристиками. Такое моделирование не всегда допустимо, поэтому возникает вопрос, когда оно справедливо для композиционного материала, имеющего нарушение сплошности (трещину). Этот волрос был проанализирован в работе [203], где установлено, что такая замена может давать приемлемые для практики результаты только при соблюдении условия малости размеров включений в композите (среднего радиуса волокон или толщины слоев) по сравнению с размерами трещин. [c.138]

Склярное произведение 174 Силы сцепления в жидкостях 48 Слои скольжения 311, 334, 374, 570 Соляные куполы 13 Состояние материи анизотропное 51 [c.640]

При применении фенолоформальдегидных смол температура плит пресса держится в пределах 150—180° С, давление около 100 кПсм , чтобы преодолеть действие газов, выделяющихся при отверждении смолы. Как и все слоистые пластики, гетинакс — материал анизотропный вдоль слоев у слоистых пластиков электрические и механические свойства ниже, чем перпендикулярно слоям. Вдоль слоев материалы, особенно на бумажной основе, легко раскалываются. [c.174]

Теплопроводность изотропного графита при облучении при T Mnepaitype выше 600° С на 30—40% ниже, чем теплопроводность без облучения, коэффициент линейного расширения в результате облучения интегральным потоком нейтронов 4-1021 нейтр./см2 при температуре выше 1000°С сначала увеличивается примерно на 20%, а потом уменьшается на 30—75% начального значения. Физико-механические характеристики прессованных сортов графита под влиянием облучения меняются больше, чем изотропных сортов. Изменения происходят в направлениях вдоль и поперек оси прессования или выдавливания, причем эти изменения по осям довольно различи , что практически исключает возможность использования анизотропных сортов графита в виде крупноразмерных блоков в качестве конструкционного материала активной зоны реактора В ГР с призматическими твэлами [6]. Этот факт является весьма важным доказательством преимущества варианта реактора ВГР с шаровыми твэлами, поскольку твэлы при достижении интегрального потока (5—7)-10 нейтр./см и глубине выгорания топлива 10—15 /о выводятся из активной зоны, графитовые же блоки отражателя находятся в зоне существенно меньших температур и потоков нейтронов. [c.29]

На рис. 1.6 для сравнения представлены кривые ползучести при статическам и ступенчатом нагружениях, рассчитанные по различным теориям ползучести. Из рисунка видно, что лучшее описание процесса ползучести при нестационарном нагружении дает теория анизотропного упрочнения. В случае циклического нагружения материала, работающего при высоких температурах, теория изотропного упрочнения (обычно именуемая просто теорией упрочнения) будет давать заниженные значения накопленной деформации ползучести (при расчете по теории упрочнения использовали зависимость Sf = где и гпс — эмпирические константы). [c.37]

Де и, как следствие, о невлиянии Отах на долговечность материала. Вместе с тем в условиях ОНС Отах может значительно отличаться от величины, получаемой в эксперименте, и, следовательно, оказывать значительное влияние на долговечность. Как уже отмечалось, практически отсутствуют экспериментальные работы по специальному исследованию влияния максимальных напряжений в цикле на долговечность. В то же время существуют немногочисленные теоретические исследования, касающиеся затронутой проблемы. По нашему мнению, несомненный интерес здесь могут представлять работы В. В. Новожилова [164, 167]. Кратко изложим их суть. Предполагается, что решающая роль в накоплении необратимых повреждений принадлежит микронапряжениям. Последние возникают в силу неоднородности и анизотропности отдельных структурных составляющих поликристаллического материала. Постулируется, что скорость накопления повреждений D пропорциональна интенсивности микронапряжений р [c.133]

На основании изложенной пространственно-временной схематизации процесса сварки были решены термодеформационные задачи по определению ОСН в типовых узлах, образованных стыковым (рис. 5.5,а < = 40 мм, Я = 300 мм), тавровым соединением (рис. 5.5,6 t = 4Q мм, 4 = 24 мм, /ii = 300 мм) и соединением подкрепления отверстия (штуцерным соединением) (рис. 5.5, в, табл. 5.1) [87]. При расчете принималось, что деформирование материала описывается идеально упругопластической диаграммой [Л=В = 0, Ф-=ат(7 ) = onst (см. раздел 1.1)]. Данное допущение связано с тем, что при сварочном нагреве эффекты изотропного и анизотропного упрочнения невелики, так как практически все формирование пластических деформаций, определяющих ОСН, происходит при высоких температурах. [c.282]

Гипотеза об однородности и изотропности. Материал предполагается однородным и изотропным, т. е. в любом объеме и в любом направлении свойства материала считаются одннаковыми. Хотя кристаллы, из которых состоят металлы, анизотропны, но их хаотическое расположение дает возможность считать макрообъемы металлов изотропными. [c.12]

Температурное поле теплоносителя и проницаемого анизотропного материала при равенстве их температур T = t ъ плоском канале описьша-ется уравнением [c.106]

Отдельно взятый кристалл металла анизотропен. Но если в объеме содержится весьма большое количество хаотически расположенных кристалликов, то материал в целом можно рассматривать как изотропный. Поэтому обычно предполагается, что металлы в той мере, в какой с ними приходится иметь дело в сопротивлении материалов, изотропны. Встречаются, однако, тела и анизотропные. Анизотропно дерево оно обладает различными свойствами в зависимости от ориентации волокон. Анизотропна бума1а полоски, вырезанные из листа бумаги в двух взаимно перпендикулярных направлениях, обладают различной прочностью. Существует анизотропия тел, связанная с их [c.12]

Оптически активным материал при наличии напряжений становится анизотропным и скорость света и Су при прохождении по плоскостям Ох п Оу оказывается различной. Поэтому различными будут и времена, в течение которых свет про11дет через пластинку тол-1П,ипой й [c.518]

В механике деформируемого твердого тела материал называется однородным, если он имеет одинаковые свойства во всех материальных точках. Материал считается изотропным по отно-щению к некоторому свойству, если это свойство в данной материальной точке одинаково по всем направлениям. Материал считается анизотропным по отношению к тем свойствам, которые зависят от направления. [c.25]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

В заключение запишем уравнения закона Гука для ортотроппого материала. В последнее время широкое распространение получили так называемые композитные материалы, состоящие, например, из полимерной основы, армируемой волокнами из высокопрочного материала. Упругие свойства такого композитного материала зависят от плотности насыщения и ориентации в пространстве армирующих волокон. В общем случае такой материал рассматривается как анизотропный. В частном случае, когда армирующие волокна расположены в трех взаимно ортогональных направлениях, упругие свойства будут симметричны относительно трех ортогональных плоскостей. [c.39]

Сопротивление материалов (1988) -- [ c.9 ]

Основы теории упругости и пластичности (1990) -- [ c.39 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.20 ]

Сопротивление материалов усталостному и хрупкому разрушению (1975) -- [ c.81 ]

Моделирование конструкций в среде MSC.visual NASTRAN для Windows (2004) -- [ c.210 , c.215 ]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.36 , c.54 , c.145 ]

Ползучесть в обработке металлов (БР) (1986) -- [ c.32 ]

Сопротивление материалов Издание 3 (1969) -- [ c.18 , c.37 ]

Сопротивление материалов Издание 6 (1979) -- [ c.8 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.68 ]

Уравнения и краевые задачи теории пластичности и ползучести (1981) -- [ c.85 ]

Сопротивление материалов Издание 13 (1962) -- [ c.39 , c.60 , c.150 ]

Сопротивление материалов (1964) -- [ c.11 ]

Нелинейная теория упругости (1980) -- [ c.90 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.135 ]

Метод конечных элементов Основы (1984) -- [ c.118 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...