Метод связанных волн

Метод поверхностных волн основан на анализе поверхностных волн, возбуждаемых в связанных диэлектрических волноводах, одним из которых является объект контроля, а другим — расположенная параллельно ему активная диэлектрическая антенна поверхностных волн. [c.235]

АНАЛИЗ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ВОЛН В АНИЗОТРОПНЫХ СРЕДАХ МЕТОДОМ СВЯЗАННЫХ МОД [c.114]

Обычно расчет устройств на СПЛ с неуравновешенной связью осуществляется при помощи классических матричных методов [2, 63]. Очевидно, что такой подход лишь косвенным образом дает представление о волновых процессах, протекающих внутри черного ящика . Задача исследования связанных волн в устройствах на СПЛ с неоднородным диэлектриком решалась в работе [49], но результаты этой работы были ограничены расчетом частотных характеристик. [c.42]

Метод связан с образованием стоячих волн в толстослойной эмульсии (рис. 42.1). При освещении эмульсии возникают стоячие волны в слое //, а цвета появляются в результате интерференции на слоистой структуре. Стоячие волны образуются из-за того, что к слою II прилегает справа слой ///, который представляет собой пластину, покрытую ртутью. Падающая и отраженная волны образуют стоячую волну. Распределение интенсивности в стоячей волне есть функция длины волны и расстояния от поверхности слоя II. Слой / является защитным. [c.301]

В области сотен килогерц и нескольких мегагерц коэффициенты поглощения можно определить путем измерения радиационного давления или с помощью непрерывных интерферометров с плоской волной. Последний метод связан с некоторыми трудностями, которые [c.155]

В книге Ю. Н. Работнова [44] приведен метод, связанный с решением задач теории наследственной упругости, когда на тело достаточной протяженности действует нагрузка, движущаяся с постоянной скоростью и не меняющая своей конфигурации по отношению к системе координат, которая движется с той же скоростью. Полагалось, что скорость движения достаточно мала (по сравнению со скоростью распространения упругих волн), и поэтому силами инерции, происходящими от ускорений, пренебрегалось. Как конкретный пример применения предложенного метода рассмотрена задача о движущемся штампе по границе вязко- [c.403]

Метод связан в основном с изотропным распространением волн. Тем не менее он является в определенном смысле одно- [c.296]

Оба ЭТИ результата естественным образом приводят к борновскому приближению метода искаженных волн (гл. 9, 1, п. 2). Следует отметить, что первые члены в (7.76) и (7.76а) в данном случае отсутствуют, т. е. равенство (7.78) справедливо только тогда, когда взаимодействия и Уь являются взаимодействиями с внешним полем, т. е. с третьей частицей бесконечно большой массы. В противном случае связанные состояния и состояния непрерывного спектра в (7.77) и (7.77а) относятся к различным системам координат и возникает эффект отдачи. [c.188]

Более строгий метод анализа отражательных решеток, основанный на известном в интегральной оптике методе связанных мод, был развит в [29, 30, 531. В работах [54, 55] для расчета рассеяния ПАВ на решетке использовался модифицированный метод возмущений, основанный на специальном выборе нулевого приближения к решению. При этом, в частности, была решена задача об отражении рэлеевской волны от решетки при наклонном падении с учетом многократного рассеяния [55]. [c.321]

В одной книге невозможно охватить все вопросы, связанные с проблемой излучения и дифракции звука. В частности, сюда не вошли такие важные вопросы, как дифракция на решетках, излучение звука из открытого конца волновода. Этим проблемам посвящен ряд фундаментальных работ, например [10, 71]. Поэтому здесь рассмотрены лишь некоторые основные вопросы, которые не нашли достаточного полного освещения в книгах по акустике. К ним относятся, например, методы, связанные с применением интегральных уравнений для решения задач излучения и дифракции волн телами сложной формы. [c.3]

На рис.7.В. 14 с помощью цветового кода па разрезе по данным метода Р-волн, построенном способом переменной площади (рис.7.В.10), показано отношение Vs/Vp (или коэффициент Пуассона, как показано па масштабной линейке). Эта информация получена путем простой ассоциации осей синфазности на разрезах по данным методов Р-волн и обменных волн. Основные геологические области четко очерчены как изменения в латеральном направлении, связанные с отношением песок/глина. Более детальная версия показана на рпс.7.В.15, который получен с помощью программы автоматической корреляции. [c.111]

Метод отраженных волн (MOB), который является основным методом исследований в нефтегазовой, рудной и угольной сейсморазведке, в гидрогеологии и особенно в инженерной геологии используется пока ограниченно. Это вызвано недостаточной разработанностью методических и технических средств, обеспечивающих стабильную регистрацию отраженных волн, связанных с неглубоко залегающими границами раздела, кроме того, применение отраженных волн ограничивается решением структурно-геологических задач и не обеспечивает получения необходимой информации о свойствах отражающего слоя и вышележащей толщи (кроме интегральных характеристик последней). Вследствие этого MOB начинает играть заметную роль лишь при изучении глубин, превышающих 50-100 м и в случае, когда основной задачей исследований является изучение геологического строения участка. [c.94]

В случаях испытания образцов как с плоскими, так и с криволинейными поверхностями малейшее изменение расположения преобразователей, закрепленных на поверхности образцов, приводило к значительным изменениям уровня сигнала, отмечаемого индикатором. Несмотря на то, что характеристика приемника не была строго линейной и давала искажения при больших амплитудах, имелся достаточно широкий диапазон, на котором линейность сохранялась. Из приведенных опытов выяснилось, что интерференционные явления, связанные с образованием стоячих волн, настолько сильны, что делают невозможным применение метода незатухающих волн для испытания материалов за исключением тех случаев, когда дефекты настолько велики, что почти полностью прекращают распространение звука в образце. При этом наблюдается большое количество ложных сигналов, которые можно отличить от правильных, проводя многократное повторение испытаний. На основании повторяемости того или иного сигнала можно выяснить, соответствует ли он дефекту в материале или нет. В тех случаях, когда поперечное сечение трещины в материале настолько велико, что полностью прерывает распространение ультразвука, результаты испытаний оказываются вполне удовлетворительными получаются четкие и устойчивые сигналы. [c.152]

Ультразвуковой метод основан на физическом явлении, связанном с изменением скорости прохождения ультразвуковых волн в зависимости от величины напряжений, действующих в металле. Метод дает хорошие результаты в случае однородного распределения напряжений или при необходимости определить среднеинтегральную величину напряжений по толщине сварного соединения. Однако с помощью данного метода невозможно определить характер распределения напряжений по толщине листа. [c.270]

Распознавание образов. Во многих областях науки и техники требуется решать задачи, связанные с выделением сигнала, предмета или образа из совокупности подобных ему, но имеющих некоторые отличия. Существует общий метод оптимального решения таких задач. Он основан на преобразовании сигнала, несущего информацию об объекте, в спектр частот исходного сигнала, который подвергают дальнейшей обработке (фильтрации) с помощью частотных фильтров, пропускающих лишь излучения определенных частот. Оптический сигнал, представляющий собой распределение амплитуд и фаз световой волны, идущей от объекта, также может быть разложен на частотные составляющие. Однако в отличие от частот радиодиапазона (временных), свет разлагается на пространственные частоты, которые можно наблюдать непосредственно на. экране или проявленной фотопластинке. [c.50]

В заключение отметим, что ультразвуковые методы исследования вещества и вопросы, связанные с взаимодействием ультразвуковых волн с веществом, в котором они распространяются, изучаются молекулярной акустикой, являющейся сравнительно новым и интересным направлением в современной физике. За последние годы возникла и квантовая акустика, изучающая взаимодействие звуковых квантов — фононов с электронами и ядрами атомов. [c.246]

Процессы четырехволнового смешения сопровождаются записью в нелинейной среде реальных динамических голографических решеток [1, 51] ). Поэтому наряду с языком нелинейной оптики, оперирующим наведенной в среде нелинейной поляризацией Р , возможен и более наглядный язык динамической голографии. При этом используется метод связанных волн [26], в котором в явном виде фигурируют характеристики динамических решеток, а нелинейная константа связи между волнами 7 = 2тгДпХ" (Дя — амплитуда решетки, X — длина волны света в вакууме), в общем случае комплексная, пригодна для описания смешения волн в средах с любым типом отклика. Метод связанных волн оказался более эвристичным и более наглядным. Он используется практически во всех [c.18]

Такой подход [5.1, 5.3, 5.10—5.12] позволяет описывать толстые решетки с дифракционной эффективностью, приближающейся к единице, на которых может наблюдаться практически полное преобразование считывающего светового пучка в восстановленный. Анализ процессов дифракции в динамическом приближении может проводиться различными способами, из которых метод связанных волн получил наиболее широкое распространение. Этот метод основан на анализе системы связанных линейных дифференциальных уравнений для амплитуд считывающей и продифрагировавшей световых волн. Как правило, в рассмотрение включаются лишь две указанные брэгговские) световые волны, и в большинстве случаев это дает результаты, с хорошей точностью согласующиеся с экспериментальными данными. [c.79]

ВО втором — к уменьшению усилия на со и поглощения на соа- Какой именно вариант реализуется — зависит от относительных фаз Еь, и Еа- Существенная роль фа зовых соотношений между взаимодействующими волна ми показывает, что к квантовой интерпретации рассмат зиваемых процессов следует подходить с осторожностью 5сли фазы заданы, число квантов определено неточно В частности, было бы ошибкой полагать, что не может быть усиления па антистоксовой частоте. Корректное квантовое описание в этом случае возможно лишь с привлечением для осцилляторных состояний поля модели связанных волновых пакетов. Вместе с тем очень хорошим приближением является описание этих явлений классическим методом связанных волн. Этот метод будет рассматриваться в гл. 4. [c.88]

Кроме представленных выше приближенных методов определения эффективных упругих модулей композитов следует упомянуть еще два. Один из них — метод длинных волн, предложенный Беренсом [7—11], другой связан с приближениями, принимаемыми в сопротивлении материалов. [c.90]

Для определения работы распространения трещины применяются методы, связанные с разделением работы разруще-ния на составляющие. Недостатки этих методов в том, что используемые образцы невелики и скорость движения трещины в них не всегда соответствует реальным скоростям. При хрупких разрушениях мала точность фиксации скорости распространения трещины. Энергетическими критериями сопротивляемости металла движению бегущей трещины могут быть доля волокнистой составляющей в изломе образца или по толщине листового металла скорость распространения трещины разнообразные критерии Робертсона. Перспективным представляется метод тепловой волны, когда удается регистрировать работу разрушения при продвижении трещины на десятки и сотни миллиметров, в том числе и на натурных образцах. [c.56]

Приближённые уравнения нелинейной геометрической оптики связанные волны. Для большинства практически интересных задач Н. о. ур-ние (18) можно упростить, пользуясь методом медленно меняющихся амплитуд. Для плоских волн, распространяющихся в слабонелинейной среде, [c.297]

В заключение сделаем некоторые замечания по рассмотренному методу в целом. Согласно [8], генерация в управляемом лазере сохраняется и при вибрации зеркал, однако в такт с ней будут колебаться абсолютная фаза выходного пучка и разность фаз излучения синхронизируемых лазеров, что недопустимо. Поэтому вибрацию всех элементов резонаторов необходимо исключать. Отметим недостатки синхронизации лазеров с помощью обращающих зеркал 1) требуется большой энерговклад при записи обращающих зеркал (в [23] свыще 0,5 Дж по сравнению, например, с 10 Дж для СОг-лазера и даже 10 Дж для мощного лазера на ИАГ Nd [3]) 2) инерционность процессов синхронизации, связанная с временем записи рещеток и развития генерации на сопряженных пучках. Все это может ограничить применимость метода для синхронизации непрерывных лазеров малой и средней мощности, когда отмеченные недостатки не очень актуальны. Реальные возможности синхронизации лазеров методами смещения волн, как и ряда других приложений лазеров на четырехволновом смещении, станут ясны только после тщательных исследований. [c.206]

Разложение (2.33) в ряд Фурье по плоским волнам идеально описывает спектр свободных электронов в потенциальном ящике (так же, как и спектр упругих колебаний твердого тела). Однако при изображении спектра валентных электронов металла возникают трудности, связанные с просачиванием части электронной плотности в глубь остова. Так, у 35-электрона главный максимум лежит за пределами остова (в кристалле — между остовами), а два небольших максимума расположены концентрически внутри остова на разных расстояниях от ядра. Для изображения внутриостовных коротковолновых осцилляций потенциала нужно взять большое число членов ряда Фурье (в одномерном случае 10 , в трехмерном 10 ) и провестиг суммирование в большом числе точек ячейки кристалла, что-делает метод плоских волн практически неудобным. [c.57]

Вспомним теперь, что если мы проводим фурье-преобразование в некотором подпространстве, используя базис, полный для всего пространства, то он в этом подпространстве является сверх-полным. Введение псевдопотенциала как раз и означало, что какая-то часть пространства заменена черным ящиком , дэйстви-тельные свойства которого совершенно не важны он должеа имитировать реальный рассеиватель. Это означает, что внутри данного черного ягцика разложение волновой функции проводится не по плоским волнам, а по каким-либо другим функциям, т. е. при проведении фурье-преобразований эта область пространства не включается в рассмотрение. Разложение по плоским волнам в теории псевдопотенциала тем самым проводилось всегда в некотором подпространстве координатного пространства, что и означает, что все методы, связанные с псевдопотенциалом, должны быть сверхполны. [c.206]

Более детальный анализ показывает, что это предположение обосновано для анизотропной среды ( ор(Маль-пые волны которой имеют -определенные направления поляризаций), но для изотропной среды выполняется лишь в частных случаях, поскольку здесь поляризации нормальных волн произвольны, В общем же случае нелинейного взаимодействия в оптически изотропной среде (например, генер-ации второй гармоники в кристалле типа ОаАз, вынужденном -комбинацианно-м рассея-нии или вынужденном рассеянии Мандельштама — Бриллюэна в жидкостях) уравнения первого порядка являются векторными и описывают одновременно изменение амплитуд и поляризаций -взаимодействующих волн. Более детально этот вопрос рассмотрен в работе [41]. Заметим, кстати, что в теории нелинейных -волновых явлений в диспергирующих средах плодотворным оказывается использование идей, а в ряде случаев и конкретных методов нелинейной теории колебаний (например,. при анализе системы уравнений для связанных волн полезным оказывается метод фазовой плоскости и т. п.). Эта сторона нелинейной оптики подробно обсуждается в работе [41] там же можно найти и -соответствующую библиографию. [c.20]

По мнению авторов нри решении задач, особенно по теории волн (методы исследования нейстойчивостей, связанные волны, волны в ограниченных структурах), самым активным образом следует использовать компьютер. Ответом пе обязательно должна быть аналитическая формула, это может быть, например, и результат решения трансцендентного уравнения или системы дифференциальных уравнений на компьютере. Кроме того, компьютер позволяет быстро представить результаты в наглядном графическом виде, нанример, на фазовой плоскости. [c.5]

Интересно задаться вопросом, какой тип неустойчивости возникает нри переходе через границу Для ответа на него, можно воспользоваться методом теории слабо связанных волн. Пусть нри некотором /3 критическое значение параметра е равно вс- При е < с неустойчивости в системе нет, а при е > ео опа появляется для волновых чисел, лежащих вблизи ко. Если превышение критического значения мало, е — Ес с, то область ширина области неустойчивости по волновым числам и частотам также мала Ак, Ato л/е — ео, поэтому в этой области диснерсионные характеристики можно разложить в ряд Тейлора. Проще сделать это не в исходной дисперсионном уравнении, а выражении (1). Положим в пем LU = LUQ uj, к = ко к, LUQ = [wi(/i o) + < 2( о)]/2, D k) D" ко) к) /2, [c.121]

Мы имеет диснерсионное уравнение в форме двух связанных волн, поэтому для нахождения границ зоны неустойчивости можно использовать метод, развитый нри решении задачи 158. Пспользуя уравнения (2) [c.122]

Существуют общие систематические исследования относительно квантования каких-либо классических уравнений поля и возможности вывода и перестановочные соотношения из канонической схемы. Мы не будем их подробно касаться, так же как и вопроса о связи с рассмотренным в части I, 15 квантованием материальных волн, но укажем на относящуюся сюда литературу ). Некоторые особенности появляются, когда функция Гамильтона обладает инвариантностью относительно группы, преобразования которой содержат произвольные функции. В случае квантовой электродинамики это —группа < Е1сЬ-прео разований (преобразований калибровки). В данном здесь представлении мы, отказываясь от применения систематического метода для нахождения перестановочнЬж соотношений, применяли лишь Ei h-инвариантные величины. Если хотят сохранить потенциалы, то всего нагляднее метод Ферми. Согласно этому методу, связанная с излучением часть оператора Гамильтона выбирается в виде [c.317]

Специфический вид помех при теневом методе связан с возникновением стоячих волн и других резонансных явлений в объекте контроля или в промежуточных слоях, резко изменяющих прохождение ультразвука через различные контролируемые участки, немного отличающиеся по толщине. Наиболее эффективным способом устранения помех от резонансных явлений — использование импульсного режима излучения. Длительность импульса т должна быть меньше времени пробега ультразвука в объекте контроля в прямом и обратном направлениях х<2х1с, где X — толщина объекта контроля. При выполнении этого условия импульсы, прошедшие непосредственно через объект и испытавшие в нем многократные отражения, приходят к приемнику в разные интервалы времени и не интерферируют между собой. Чтобы исключить возникновение резонансных явлений в промежуточных слоях, для них также необходимо выполнить подобные условия. [c.199]

На рис. 14 показаны кривые АК методом Р- волн (слева) и S-волп (справа), перед калибровкой (черный цвет) и носле калибровки (розовый цвет) временами пробега Р- и S-волп. Кривая смещения (времена, интегрированные но АК методом Р-волн минус времена ВСП) имеет максимальные значения 18 мс, тогда как смещение, связанное со временами пробега S-волп, достигает 70 мс. Синтетические данные PS-волн, рассчитанные по пекалиброваппым диаграммам АК, должны показывать временной сдвиг по отношению к реальным данным до 90 мс Следовательно, трудно найти удовлетворительную корреляцию. [c.176]

Формирование упругих волн, связанных с тонким твердым слоем в жидкости. Применение корреляционного метода прослеживания волн позволило уверенно распгафровать на сейсмограммах (рис. 29) ряд волн различных типов, возникающих при прохождении волнового импульса через тонкий твердый слой в жидкой среде, и измерить их относительную энергию. Рассмотрим амплитудные, частотные и другие свойства этих волн . [c.106]

Все описанные методы требуют непосредственного или косвенного измерения силы звука в двух или нескольких точках бегущей звуковой волны. Некоторой ненадежности таких методов, связанной с неоднородностью звуковой волны и неустойчивостью работы излучателя, Королев [1113] избегает, пользуясь обычным теневым методом Теплера (см. гл. III, 4, п. 1). Получаемое при этом методе изображение бегущей волны имеет на данном расстоянии от излучателя освещенность, пропорциональную силе звука в этой точке. Путем фотометрирования сфотографированного изображения можно найти отношение значений силы звука в двух точках, находящихся на известном, расстоянии, и тем самым определить величину коэффициента поглощения. Однако при использовании этого метода также следует обращать особое внимание на то, чтобы сила звука была достаточно малой (т. е. возбуждение кварца было достаточно слабым), так как интенсивность диффрагированного света пропорциональна силе звука лишь для малых амплитуд. Критерием является появление спектров только первого порядка в области экранирования прямого света В на фиг. 187). Кроме своей простоты, данный метод [c.283]

Третий и последний аспект акустической интерферометрии, который следует рассмотреть, связан с формой нормальных мод в процессе распространения акустических волн в трубе. Строго говоря, необходимо решить волновое уравнение для цилиндрического канала с жесткими стенками, на одном конце которого находится излучатель, являющийся источником гармонических колебаний, а на другом — отражатель. Метод Крас-нушкина [47], который в дальнейшем был развит Колклафом [c.107]

При ВЫСОКИХ частотах [57] поправка, связанная с пограничным слоем, становится малой, однако возникает неуверенность, связанная с возможностью возникновения мод высокого порядка. Наличие моды высокого порядка, по-видимому, можно обнаружить по круговой диаграмме для импеданса или по резонансным пикам для случая, когда излучатель представляет собой кристалл кварца. Несмотря на детальное изучение проблемы [12, 13], пока нет возможности однозначно ответить на вопрос какая из возможных мод высокого порядка возбуждена в высокочастотном интерферометре и каков связанный с ней вклад По всей видимости, наличие такой моды зависит от двух факторов во-первых, от частоты обрезания и, во-вторых, от того, колеблется ли излучатель так, что воз буждает данную моду. Если излучатель совершает идеальные поршневые колебания, то возникает только одна, так называемая нулевая мода, или плоская волна независимо от того, на какой частоте это происходит. Для высоких частот не удается получить нужной информации о характере колебаний излучателя, поскольку амплитуда слишком мала, чтобы ее можно было заметить интерференционным методом. В этом случае о присутствии моды можно лишь догадываться, изучая особенности поведения излучателя и резонансные пики. [c.110]

Вывод основных соотно1пений для аномальной дисперсии приведен ниже при изучении действия электромагнитной волны на движение связанных электронов атома с учетом их торможения. В гл. 5 мы более подробно остановимся на экспериментальных исследованиях явления аномальной дисперсии в парах и газах, проводящихся методами интерферометрии. [c.138]

Следует отметить ряд особенностей применения метода голографической интерферометрии для определения остаточных напряжений, связанных с требованиями голографического эксперимента. Прежде всего необходимо создать специальные приспособления для держателей образцов и для травления пленок, исключающие жесткое смещение объекта во время экспозиции и одновременно позволяющие с требуемой точностью убирать и возвращать образцы в исходное положение в оптической схеме. Обычно прямоугольные пластинки приклеивают эпоксидным клеем к металлическим держателям, которые во время полимеризации клея задают необходимое поджатие подложки. Просушенные образцы жестко крепятся в кинематическом устройстве. Такое устройство состоит из двух дисков. Верхний диск имеет запресованные в основание три стальных шара, а нижний — три призматических прорези. Каждый шар касается прорезей в двух точках. Таким образом, верхний диск можно снимать и устанавливать обратно с точностью не менее, чем л/8 (X — длина волны источника излучения). Это дает возможность исключить появление во время перестановок интерференционных полос, характеризующих смещение объекта, а также проводить какую-либо операцию, в частности, травление пленки вне голо-графической установки. [c.117]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

Во втором методе, предложенном Бриллюэнолг, потенциальная энергия ионов решетки рассматривается как малое возмущение, а в качестве набора волновых функций нулевого приближения берутся плоские волны де-Бройля, являющиеся решением волнового уравнения для свободных электронов (ириближение слабо связанных электронов). Энергия электрона зависит теперь не только от величины волнового вектора, как в соотношении (8.6), но и от его направления. При таком рассмотрении также получаются интервалы энергий, не содержащие собственных значений ( запрещенные зоны ). Возникновение запрещенных зон является следствием наличия разрывов функции, описывающей зависимость энергии от имиульса. Эти разрывы объясняются тем, что через кристалл не могут распространяться электронные волны, волновой вектор которых удовлетворяет условию Брэгга. [c.324]

Коллективное описание электронно-ионного взаимодействия. Бом и Пайне (см. п. 36) учли кулоновское взаимодействие на больщих расстояниях путем введения дополнительных координат, которые описывают движение электронного газа как колебания илазмы. Так как координаты отдельных ионов остаются неизменными, то число введенных в этом методе координат превышает число координат, необходимых для описания системы. Поэтому необходимо, чтобы волновая функция системы удовлетворяла определенным дополнительным условиям. Этот метод был применен Пайнсом и автором [19] для учета движения ионов. Помимо колебаний плазмы, имеются связанные электронно-ионные колебания, которые соответствуют продольным звуковым волнам. Мы изложим эту теорию в общих чертах, причелг для рассмотрения взаимодействия элек- [c.764]

Прямой теневой метод предложен В. Д. Дворжаком в 1880 г. Он используется в основном для обнаружения и качественного исследования оптических неоднородностей. Ввиду того что прямой теневой метод дает возможность определять вторую производную показателя преломления, он нащел щирокое применение при изучении ударных явлений, связанных с резким изменением п, таких как ударные волны, зона горения предварительно перемешанной горючей смеси, детонационные волны и т. п. [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...