Спиновые волны

Возбуждения значительно меньшей энергии образуются в том случае, когда все спины повертываются лишь частично. Такая спиновая волна схематически изображена на рис. 10.12. Из рисунка видно, что спиновые волны представляют собой колебания относительной ориентации спинов в кристалле. Они сходны с упругими волнами в кристалле (фононами). Спиновые волны также квантованы. Квант энергии спиновой волны получил название магнон. При повышении температуры число магнонов возрастает, а результирующий магнитный момент ферромагнетика соответственно уменьшается. При малой плотности магнонов взаимодействие их друг с другом можно не учитывать и, следовательно, магноны можно считать идеальным газом. Газ магнонов, так же как и газ фононов, подчиняется. статистике Бозе — Эйнштейна. Если известны [c.340]

Символы кристаллографические 2(1 Симметрия 14 Сингония 17 Спектр поглощения 306 Спиновые волны 340 [c.383]

С тепловыми колебаниями кристаллической решетки связаны нормальные волны. Фактически к ним относятся и звуковые волны. Квантование этих волн приводит к квазичастицам, называемым фононами (см. 6.1). В упорядоченной магнитной структуре, например в ферромагнетике, возникают коллективные движения в виде так называемых спиновых волн они связаны с распространяющимися по кристаллу изменениями ориентации спиновых моментов [c.146]

В заключение отметим, что данная задача, вероятно, может быть решена методом спиновых волн. Этот метод с успехом был применен к задаче обменного ферромагнетизма [228—230] и антиферромагнетизма [231 — 236]. [c.522]

СВ — синусоидально модулированная магнитная структура (спиновая волна) [c.654]

Поскольку ядерная спиновая система является коллективизированной, в ней существуют свои коллективные возбуждения — ядерные спиновые волны. Их спектр может быть также получен из ур-ний (18) [c.112]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Р( занов и Черепанов [73] рассчитали теплопроводность ферромагнитных металлов, считая спиновые волны подчиняющимися статистике Бозе— Эйнштейна. Роль спиновых волн состоит главиыд образом в том, что они рассеивают электроны, уменьшая электронную теплопроводпость. С формальной стороны эта теория подобна изложенной в и. 14. [c.255]

Магнон (спиновая волна) — квазичастица, описывающая коллективные колебания магнитных моментов аюмов в магнитоупорядоченных средах, металлах, ферми-жндкостях. [c.282]

Спектр магнонов (спиновых волн имеет щель (рис. 28.7), которая определяет частоту <оо антиферромагнитного резонанса (АФМР). В приближении теории [c.649]

Дисперсия спиновых волн в АФЛП обладает определенной анизотропией. Например, в СоСОа большую энергию при заданном [к] имеют спиновые волны, которые распространяются в направлении, перпендикулярном магнитному полю и легкой оси. Данные, приведенные на рис. 28.13 для СоСОз, получены методом одномагнонно-го мандельштам-бриллюэновского рассеяния света с использованием в качестве анализатора интерферометра Фабри — Перо. [c.650]

ВОЛНА бегущая—распространение возмущения в среде ВОЛНА (световая — электромагнитное излучение, содержащее в своем составе синусоидальные электромагнитные волны с длинами волн в диапазоне 0,4...0,76 мкм синусоидальная—распространение в среде гармонических колебаний какой-либо физической величины, происходящих со строго определенной частотой спиновая — волна нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченной среде (ферромагнетике, ферримагнетике и антиферромагнетике) ударная — распространение в среде области, внутри которой давление резко повышено по сравнению с давлением в соседних областях уединенная — волна с устойчивым профилем в нелинейной диспергирующей среде, ведущая себя подобно частице цилиндрическая— волна, имеющая цилиндрический волновой фронт) ВОЛНЫ [вторичные — волны электромагнитные, излучаемые молекулами в процессе вынужденных колебаний той же частоты, что и падающий свет гравитационные — поверхностные волны, в которых основную роль играет сила тяжести или свободное гравитационное поле, излучаемое ускоренно движущимися массами де Бройля — волны, связанные с любой движущейся частицей и отражающие ее квантовую природу инфразнуковые — волны звуковые с частотой у<16Гц] [c.227]

Здесь г—число ионов —бли/Кайших соседе , а — их радиус-вектор, А — волновой вектор спиновой волны. [c.111]

Т. о., закон дисперсии для спиновых волн в АФМ имеет линейный характер, как у фоноиов (в отличие от квадратичного у ферромагнетиков). Конкретные ф-лы для в случае релятивистских ветвей приведены в ст. Антиферромаглитный резонанс. Все остальные ветви — обменные с шд. [c.111]

При изучении ЯМР на ядрах Мп обнаружено, что в АФМ наряду со статич. сдвигом частоты существует динамич. сдвиг, к-рын характерен для АФМ с малой щелью в спектре спиновых волн (легкошюскостные, кубические, с низкой и наблюдается только при [c.112]

Ядерные спиновые волны наблюдались в акспориментах по их параметрич. возбуждению. Механизм параметрич. возбуждения спиновых волн в АФМ связан с нелинейным взаимодействием двух разл. типов колебаний векторов L и Л/, соответствующих разл. ветвям спектра сниновых волн. [c.112]

Электронный резонанс в АФМ дает информацию о щели в спектре спиновых волн и о релаксац. процессах в электронной спиновой системе. В АФМ можно во.ч-буждать спиновые волны с однородным СВЧ-иоле.м большой амплитуды. Измеряя порог такого параметрич. возбуждения спиновых волн, определяют время их жизни для разл. значений магн. поля и темп-ры. [c.112]

В сверхтекучем Не, где нарушены одновременно разные непрерывные симметрии, существует неск. Г. м. Так, в Не- А параметр вырождения нмеет 5 степеней свободы. В результате существуют 5 Г. м. четвёртый звук, как в Не, две спиновые волны, как в антиферромагнетике с нарушенной группой 50(3) спиновых поворотов, и две моды диффузионного типа, как в нематич. жидком кристалле. Последние становятся распространяющимися волнами при понижении температуры Т, когда диссипация мала это так называемые орбиталь-ные волны. [c.502]

Поглощение авука — необратимый переход звуковой энергии в другие виды энергии (преим. в теплоту) — может быть обусловлено разл. механизмами. Большую роль играют вя.чкость и теплопроводность среды, а ла высоких частотах и при низких темп-рах — раял. процессы взаимодействия звуковых волн с внутр. возбуждениями в твёрдом геле (фононами, электронами проводимости, спиновыми волнами и др.). Подробнее см. в ст. Поглощение звука. [c.57]

В магнетиках существует эффект увлеченин электронов магнонамп, к-рый также вносит вклад в термоэдс (см. Спиновые волны). [c.77]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.34 , c.383 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.255 , c.681 ]

Теория твёрдого тела (0) -- [ c.4 ]

Теория твёрдого тела (1980) -- [ c.159 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.0 ]

Ультразвук (1979) -- [ c.332 ]

Модели беспорядка Теоретическая физика однородно-неупорядоченных систем (1982) -- [ c.22 , c.545 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.179 , c.356 ]

Физика твердого тела Т.1 (0) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...