Модельный пример

Естественно, что обеспечение точности при вычислении напряжений в точках р/ и сам процесс экстраполирования требуют тщательности расчетов. В таблице 11 приведены результаты расчетов модельного примера. Была взята квадратная площадка и на ней задана вектор-функция постоянной (единичной) величины, направленная по нормали к площадке. Был построен потенциал двойного слоя, имеющий ее своей плотностью, и в точках, расположенных на нормали к центру квадрата и на разных расстояниях, была вычислена компонента Ог (полагалось, что плоскость хОу лежит в плоскости квадрата). При вычислении напряжений осуществлялась вторичная дискретизация области на равных квадратиков. [c.616]

Модельный пример. Проиллюстрируем изложенные выше результаты на простейшем примере линейной системы с одной степенью свободы [c.63]

Замыкание на уровне г = 2 эквивалентно предположению, что действительное распределение компонентов вектора у (О близко к нормальному. Весьма правдоподобно утверждение, что повышение уровня замыкания уменьшает ограничения, накладываемые на распределение следовательно, повышение уровня должно приводить к повышению точности. Однако модельные примеры и численный анализ фактического поведения кумулянтов показывают, что это не всегда так. Во всяком случае, до сих нор не предложено более эффективного способа замыкания [122]. [c.305]

На рис. 4.16 приведен модельный пример для плоской задачи для случая, когда оба повреждения (основная и вторичная трещины) мо- [c.276]

Задача о влиянии трех последовательно образуемых одинаковых круговых (в момент своего образования) концентраторов напряжений на микроповреждение. Данной задачей попробуем проиллюстрировать (на модельном примере), необходимость учета последовательности образования концентраторов напряжений в предварительно нагруженном теле, включая момент раскрытия микропоры ). [c.351]

В качестве приближенного модельного примера рассмотрим задачу о последовательном образовании трех круговых одного большого и двух малых) отверстий в теле из материала Мурнагана. [c.367]

В качестве модельного примера рассмотрим результаты решения задачи п. 5.2.1 (задача о двух последовательно образованных эллиптических отверстиях), для случая, когда к берегам второго (малого) отверстия прикладывается в момент образования этого отверстия давление. [c.371]

Проиллюстрируем особенности выполнения брэгговских условий для указанных собственных типов дифракции на простейшем модельном примере, когда поверхность волновых векторов ФРК расщеплена на две концентрические сферы. Предположим, что для записи элементарной синусоидальной голограммы с волновым вектором К по симметричной схеме были использованы световые волны какой-то одной из указанных выше поляризаций с большим показателем преломления (рис. 5.4, а). [c.83]

На простейшем модельном примере изложим подход к решению задач для тел, имеюш,их периодическую структуру своих механических и геометрических свойств, когда характер приложения внешних воздействий не носит периодического характера, и приведем некоторые типичные результаты исследования таких задач. Статическая задача такого типа для кольца уже рассматривалась в п. 3.3.3. Здесь предлагается другой подход. [c.224]

Модельный пример. Рассматривается плоское движение точки переменной массы М (ракеты) по окружности радиуса Я. Имеем для этого случая в полярных координатах (г, (р) /(г, (р, 1) = г—Я = 0. Лагранжиан равен [c.74]

Модельный пример. Рассмотрим движение ракеты, осуществляющей орбитальный полет с радиусом Яо вокруг гравитационного тела и стартующей в некоторый начальный момент времени с этой орбиты [25]. Положим в начальный момент (р = 0 г = Яо, г = 0. В выражении (3.24) имеем Р = = (/i o) [c.101]

В 7.2 аналогичная задача решается в отношении кинетического момента. Закон об изменении кинетического момента тела переменной массы получен относительно неподвижной и подвижной (связанной с телом) систем координат. Рассматриваются модельные примеры для важных частных случаев вращения тела переменной массы. [c.206]

Модельный пример 1. Рассмотрим частный случай вращения твердого тела вокруг оси, когда относительная скорость отбрасываемых частиц Vy = О (отделяющиеся от тела частицы имеют скорости соответствующих точек тела Uy = Vy). [c.215]

Модельный пример. Предложенную схему построения адаптивного алгоритма применим к задаче оценки состояния плоского гироскопического маятника [57, 300]. [c.379]

Модельный пример. Покажем, что с точностью до малых первого порядка нормальный сфероид (П1.11) совпадает с эллипсоидом вращения. [c.402]

Модельный пример. Покажем, что систему плоских движений (П1.57), (П1.58) можно свести к одному дифференциальному уравнению с одной независимой переменной и одной неизвестной функцией этой переменной. [c.422]

На рис. 2-23, 2-24 представлены дрейфы граничных точек, оценки Ruj и а при увеличении объема выборки для условий модельного примера, приведенного выше. Различия между решениями, соответствующими разным > 0, оказались незначимыми (разность между соответствующими оценками Rkj меньше 2а). Незначимо также и отличие при 0=1 и 0 = 4. Отличие между решениями при 5 = 0 и при 5=1 оказались значимыми, и 298 [c.298]

Модельный пример с четырьмя пуассоновскими потоками заявок и постоянными длительностями реализации алгоритмов. Линейный критерий качества. Для этого частного случая легко подсчитываются по формулам теории массового обслуживания средние времена ожидания заявок в очереди и, следовательно, значения критерия при разных видах оптимальных приоритетов. [c.408]

Поэтому для нахождения нижних уровней спектра критических чисел целесообразно в этом случае воспользоваться приближенным методом Галеркина. В более общей постановке — для слоя произвольной ориентации по отношению к вертикали — эта задача рассмотрена в работе Р] и будет подробно разобрана в следующем параграфе. Здесь приведем лишь результаты расчета нижних уровней спектра (рис. 32). При к —О получается спектр плоской задачи (формулы (12.21), (12.22)). С увеличением к все критические числа монотонно возрастают. Таким образом, как и в разобранном выше модельном примере (15.6), наиболее опасными являются осевые возмущения с к = 0. [c.101]

Начнем с рассмотрения модельного примера. Пусть 3 — отображение квадрата В = (ж, у) е О ж, у 1 в себя, определенное формулами [c.301]

Эту мысль поясним на модельном примере релаксационного уравнения [c.39]

Общие соображения и модельные примеры [c.517]

Алгебраический подход, насколько можно судить, удовлетворяет всем трем требованиям. Первое из них (применительно к алгебраическим методам) мы рассмотрим в 1 на двух модельных примерах. В заключение 1 мы выскажем некоторые соображения, позволяющие надеяться, что алгебраический подход удовлетворяет и третьему требованию. Что же касается второго требования, то его мы рассмотрим в 2 с аксиоматической точки зрения. [c.11]

Значение к, определяемое формулой (19.6), можно было бы принять за естественную верхнюю границу плазменного спектра. При более коротких длинах волн плазменные колебания начинают затухать. Однако, как уже отмечалось в 18, естественная граница плазменного спектра может быть обусловлена и другой причиной уравнение (18.7) не обязано иметь вещественные корни при любых к. Для исследования этого вопроса надо явно вычислить к, )) при всех значениях аргументов, что, очевидно, возможно лишь, когда известен вид к). Фактически, однако, функция W (к) известна лишь для достаточно малых волновых векторов (при значениях к, близких к постоянной обратной решетки, становится непригодным и сам метод эффективной массы). Поэтому здесь имеет смысл рассмотреть какой-либо модельный пример, и результаты, таким путем полученные, будут иметь, вообще говоря, лишь методическую ценность. Исключение составляет случай, когда вещественные решения (18.7) исчезают уже при достаточно малых к. В следующем параграфе мы увидим, что именно так обстоит дело в больцмановской плазме в полупроводниках. ]Мы ограничимся здесь простейшим случаем — квадратичной изотропной аппроксимацией,— полагая [c.175]

При типичных для металлов значениях концентрации электронов п в левой части (19.12) стоит величина, близкая к единице. Следует, однако, иметь в виду, что в металле квадратичная аппроксимация едва ли имеет смысл формулы, полученные в ее рамках, строго говоря, относятся не к металлу, а к модельному примеру свободного электронного газа. Неравенство (19.12) есть условие применимости так называемой аппроксимации высокой плотности. Оно выполняется тем лучше, чем больше концентрация электронов и чем меньше их эффективная масса. В этом смысле развитую методику можно рассматривать как уточнение и улучшение неоднократно применявшихся разными авторами (см., например, [22], [23]) простых разложений по константе связи (19.9). [c.178]

Приведем несколько простых модельных примеров функций Ф( Г -гг ) = Ф(Д), которые мы будем использовать в дальнейших наших исследованиях. [c.16]

Общие требования к структуре обобщенной восприимчивости и модельные примеры систем с памятью [c.258]

Приведем модельный пример расчета, удерживая для скорости и температуры члены второго порядка по Возьмем г = -0,3 г =0,6 г =1 /з = 1 Со = 1 Ло=0.2 Л =0,01 Л, =-4,6 )г, =0 =0,596 =0,021 С =1 G° =0,988. Для этих значений параметров практическая сходимость имеется при Ре < 200. В дашом 1фимере Ре = 100, Рг = 20, Re = 5. Отметим основные свойства течения. Радиальная скорость имеет положительный максимум, рис. 1.9. [c.27]

Пример 5.14. Для модельного примера рассмотрим случай, когда все свойства системы включены в один параметр — математиче ское ожидание срока службы Пусть распределение срока службь аппроксимировано нормальным рас пределением с математическим ожи данием Тс и средним квадрати ческим значением Oj < Тс, а на чальная стоимость и функция потерь зависят только от Тс- Задача состоит в том, чтобы найти Тс. при которых функция / Т, Тс) имеет максимум. На рис. 5.17 приведены результаты вычислений при С L = п (0,6+ -= [c.210]

Модельный пример. Рассмотрим случай движения ракеты около невращающейся Земли радиуса Ко . Пусть ракета запускается со скоростью Ур по эллиптической траектории при г = н (р = Обозначим через Ок угол траектории к горизонту в момент запуска (в момент, когда скорость ракеты равна Ур). Угол 0 можно найти по формуле [c.88]

Модельный пример 2. Условия этого примера соответствуют работе [216], ход его решения — не традиционному, а гиперреактивному подходу, основанному на применении уравнения (7.10). [c.215]

Модельные примеры. Интересно обнаружить связь полученных алгоритмических решений задачи оптимальной параметрической фильтрации с известными алгоритмическими решениями фильтра Калмана-Бьюси для непараметрической линейной задачи. С этой целью ниже рассматриваются два характерных примера. Для пояснения сути вопроса особо отметим, что решения оптимальных фильтров даются лишь в терминах оптимизационных дифференциальных уравнений. В случае наличия регулируемых параметров в системе удается за счет определенной параметрической настройки эти уравнения упростить до уровня получения их интегральных решений. [c.373]

Рис. 2-27. РаОота алгоритма обнаружения неисправности по статистическим характеристикам на 10 реализациях модельного примера.

Рис. 2-28. Работа алгоритма обнаружения неисправности по статистическим характеристикам на 10 реапизациях модельного примера. / — момент неисправности (изменение показателя корреляционной функции).

Подробно исследуется случай двух грзппп штампов в системе. Обсуждаются основные моменты получения решений для трех и четырех групп. Приводится модельный пример. [c.175]

Рассмотрпм подробнее зтн отличия на модельном примере, предполагая, что длительность пмпульса излучения гораздо меньше всех характерных времен, а интенсивность излучения мала, так что насыщение не возникает. Обратимся к двум предельным случаям, к полностью когерентному излучению (например, излучению одночастотного лазера) и некогерентиому излучению (например, излучению одной спектральной линии газоразрядной лампы). [c.178]

Таким образом, влияние реальных процессов можно в общем проследить на модельном примере совершенного газа с разными у. С увеличением у давление падает, как и при переходе от равновесного течения к замороженному. Предельный угол расширения А0тах = Р1( -) и максимальная скорость раз- [c.88]

Стандартное вырождение г-го типа иллюстрируется следующим модельным примером Г = С , в выроиадении участвуют лишь поверхности Х ,....,Хг, при =1,. ..,г —1 поверхности Xq не зависят от i и заданы условиями Xq = z, t Zq O), а Х = г, + + [203] и рис. 111, [c.214]

Ветвление гомологий (и интегралов) при любых Я достаточно илчислять для этих модельных примеров. [c.214]

Где величины Оц х) выражаются с помощью фс мулы (9.31) через лагранжевы коэффициенты корреляции МгЧ )- Подста вл яя эту формулу в общие соотношеиия (10.5) — (10.9) (в предположении, во многих случаях вполне оправданном, что направление средней скорости совпадает с одним из главных направлений тензора 0<Дт)), можно значительно конкретизировать эти выражения, исследовать их асимптотическое поведение в различных предельных случаях, получить для некоторых из них более простые приближенные формулы и провести детальные расчеты для отдельных модельных примеров функций М/ ) (Френкиль (1952, 1953), Флейшмен и Френкиль (1954) ср. также Хинце (1959), 5.5 и начало п. 10.4 настоящей книги), [c.514]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...