Четвертое свойство величины

Из таблицы видно, что непрерывные функции / р) и / р) при изменении аргумента р от -— оо до со четыре раза меняют знак. Вспоминая, что (23) и (24) являются уравнениями четвертой степени, можно утверждать, что каждое из уравнений (23) и (24) имеет по два отрицательных и два положительных корня, т. е. корни обоих уравнений вещественны. Отметим, что рассматриваемые корни обладают интересным свойством отрицательные корни одного уравнения равны по абсолютной величине положительным корням другого, и наоборот. [c.630]

Четвертый вариант. Возбуждение кристаллофосфора осуществляется достаточно большими квантами, превосходящими по величине ширину запрещенной зоны. В этом случае электроны переходят в полосу проводимости из валентной зоны <3 и 4. В валентной зоне, в месте, с которого ушел электрон, образуется дырка, обладающая свойствами положительного заряда и способная передвигаться по валентной зоне. Передвижение дырки осуществляется путем быстрого последовательного обмена электронами между со- [c.185]

В силу свойства конического дифференциала водило дифференциала II поворачивается на величину, равную одной четверти левой части первого уравнения, водило дифференциала IV повернется на величину одной четверти левой части второго уравнения, наконец, водило дифференциала VI повернется на величину одной четверти левой части третьего уравнения. Углы поворота осей л, у, г дадут значения неизвестных. [c.555]

В табл. 1—3 даны нормированные матрицы Грамма соответственно для у, у, у при изменении динамических свойств системы, кроме того, приведены и величины длин соответствующих векторов фО). С целью экономии места приведено только по два варианта наблюдения одной и той же системы. Однако и во всех проведенных авторами экспериментах (обработано порядка 1 млн. измерений) коэффициенты приведенных здесь таблиц несущественно изменялись (отличия наблюдались лишь в четвертом-пятом после запятой знаке в элементах матрицы Грамма). [c.63]

Ранние исследовательские работы, проводившиеся в связи с применением подогрева питательной воды отработанным паром, не могли опираться на точные сведения о свойствах водяного пара, а также на сколь-нибудь широкий практический опыт применения регенеративных процессов. Скудные сведения о свойствах водяного пара объяснялись низкими параметрами пара (3—5 ата), применяемыми в то время. Отсутствие данных о термодинамических свойствах водяного пара не позволяло исчерпывающе анализировать регенеративный цикл. И. А. Вышнеградский, Цейнер, Ренкин и другие исследователи регенеративных циклов, упрощая задачу и рассматривая идеализированные схемы регенерации, пришли к правильным выводам для этих упрощенных схем. Ими была доказана возможность сохранения основных преимуществ цикла Ренкина — сжатие не в компрессоре, как это необходимо в цикле С. Карно для насыщенного пара, а в насосе. При этом путем введения регенеративного подогрева питательной воды оказалось возможным для идеальных циклов получить такую же величину к. п. д., как и для цикла С. Карно. Этот этап работы, продолжавшийся и в первой четверти XX в., характерен изучением регенеративного цикла с его качественной стороны, путем [c.44]

К сходственным между собой веществам относят такие, у которых отмечается совпадение хотя бы одного из упомянутых критериев. В пределах группы веществ, сходственных по отношению к одной из характерных величин, значения других могут существенно разниться например, у этилового спирта, гексана и бромбензола критические коэффициенты совпадают с точностью до 0,5%, а расхождение между приведенными температурами насыщения при атмосферном давлении составляет около 5% подобные же свойства обнаружены у воды и метилового спирта. У водорода и гелия критические коэффициенты различаются лишь в четвертом знаке (Afe/й ггг 0,1%), между тем разность приведенных температур Бойля превышает 30%. [c.50]

Если материал хрупок и его свойства при сжатии и растяжении существенно различны, то наилучшее совпадение с экспериментальными данными дает, по-видимому, модифицированная гипотеза Мора. Эмпирическая модификация, изображенная на рис. 6.11, состоит в линейном продолжении границы разрушения во второй и четвертый квадранты на величину, равную — Tj, и последующем соединении полученных точек прямыми линиями с точками —а , как показано на рисунке. [c.152]

Характеристики упругости анизотропных сред являются компонентами материального тензора четвертого ранга в трехмерном пространстве. Их преобразование при повороте осей координат происходит путем суммирования произведений, содержащих множителями по четыре косинуса углов поворота осей. Число компонент материального тензора зависит от симметрии среды (расчетной схемы анизотропии материала), а величина компонент непосредственно характеризует упругие свойства материала. [c.9]

Понятие об ортогональной анизотропии. Симметрия анизотропной среды определяется ее структурой. Наиболее часто в технике встречаются материалы, которым с достаточной степенью точности можно приписать наличие трех взаимно перпендикулярных плоскостей симметрии. Такие материалы называются ортотропными или ортогонально анизотропными. Линии пересечения плоскостей симметрии являются осями симметрии второго порядка поворот фигуры на половину окружности вокруг такой оси приводит к полному совмещению всех ее точек (см. рис. 1.1). Пространственная фигура (поверхность анизотропии), изображающая характеристику какого-либо свойства ортотропного материала, обладает меньшей симметрией, чем фигуры для материала с кубической симметрией. Оси симметрии материала с кубической симметрией имеют четвертый порядок. Поворот фигуры на четверть окружности приводит в этом случае к совмещению всех ее точек. На рис. 1.2 изображены для примера поверхности анизотропии модулей Е и О кристалла с кубической симметрией (монокристалла альфа-железа). Фигуры отсекают на трех осях симметрии одинаковые отрезки. Для ортотропного материала эти отрезки имеют различную величину, поскольку оси симметрии ортотропного материала имеют не четвертый, а второй порядок (см. рис. 1.1). Если величины отрезков, отсекаемые на одной и той же оси по обе стороны от центра фигуры, одинаковы, то говорят, что фигура имеет центр симметрии. Оси сим- [c.10]

В фоторефрактивных кристаллах возможно обеспечить заданный сдвиг на четверть периода (например, за счет диффузионного механизма записи) и автоматически поддерживать величину сдвига за счет динамического характера записи голограммы. Причем это выполняется не только для простых решеток, но и для любых сложных голограмм. Здесь не требуется обеспечивать стабильности положения голограммы или интерференционной картины. При случайном рассогласовании в какой-то момент времени (изменение на величину, отличающуюся на четверть периода) произойдет стирание существовавшей голограммы, и одновременно голограмма автоматически перезапишется так, что требуемый для энергообмена сдвиг сохранится. Он обеспечивается самим механизмом записи. Поэтому, хотя явление энергообмена не является специфическим свойством фоторефрактивных сред (оно для простых решеток может иметь место в любой фазовой голограмме), динамический и нелокальный характер записи, обеспечивающий стабильность процесса энергообмена,, является весьма важной особенностью фоторефрактивных сред. [c.28]

Диэлектрическая проницаемость Sij, проводимость Опт и другие физические величины, связывающие в линейном соотношении два вектора, являются тензорами второго ранга, и их компоненты принято обозначать с двумя индексами [6]. К тензорам второго ранга относятся также механическое напряжение и механическая деформация Хтп. Тензоры второго ранга, описывающие те или иные свойства вещества, симметричны (характеризующая их матрица симметрична относительно главной диагонали), поэтому максимальное количество компонент не превышает шести. Ряд свойств кристаллов и текстур, перечисленных в табл. 1.1, описываются тензорами более высокого ранга — третьего и четвертого. Их компоненты записываются соответственно с тремя и четырьмя индексами. Частично свойства этих тензоров рассмотрены з гл. 5—7, более подробно — в [6, 9—11]. [c.19]

Показано, что измерение внутреннего трения стекол (четвертая глава) позволяет определить величины связей иона кислорода с ионом кремния и ионами щелочных элементов и других элементов структуры стекла, что связывает механические свойства стекла с другими его свойствами электрическими, оптическими и т. д. [c.4]

В четвертой главе даны сведения об устройстве и изготовлении термопар, обсуждены термоэлектрические свойства различных проводников и полупроводников и принципы выбора термоэлектродов. Дано описание характеристик наиболее употребительных термопар, разобраны способы измерения т.э.д.с. и методы расчета температуры по величине т.э.д.с. В конце главы обсуждены различные варианты использования термопар в калориметрии. [c.5]

Теоретически термической обработке первой группы могут быть подвергнуты любые металлы и сплавы, а термической обработке второй, третьей и четвертой групп только те металлы и сплавы, которые имеют фазовые превращения в твердом состоянии, а именно аллотропические превращения, частичный или полный распад твердых растворов. Возможность термической обработки данных сплавов можно определить по их диаграмме состояния. Однако практически не всегда эту возможность можно использовать, так как изменение свойств металлов при термической обработке бывает иногда незначительным. Например, железо имеет аллотропические превращения и может быть подвергнуто закалке, но величина его прочности и твердости после закалки увеличивается незначительно. [c.171]

В-четвертых, в классификации, описываемой в литературе, косвенные измерения рассматриваются наравне с совокупными и совместными измерениями. Иначе говоря, подразумевается, что имеются три на одном классификационном уровне группы измерений косвенные, совокупные, совместные. Однако сравнивая между собой эти три группы измерений (см., например, [9]), можно заключить, что они объединяются принципиально общим свойством результат (результаты) измерений определяется путем расчета по известным функциональным зависимостям между измеряемой величиной (измеряемыми величинами) и некоторыми величинами, подвергаемыми прямым измерениям. Различие между этими тремя группами измерений заключается только в виде упомянутой функциональной зависимости. При косвенных измерениях эта зависимость выражается одним уравнением в виде [c.53]

Четвертая составляющая модели (3.3)—Аон —это тоже центрированная случайная величина, вообще говоря, условно включенная в основную погрешность. Как было отмечено, она зависит не только от свойств средств измерений (гистерезис, люфт и т. п.), но и от факторов, не связанных со свойствами средств измерений направления и скорости подхода измеряемой величины к тому значению, которое должно быть определено путем измерений. Однако, не желая нарушать без нужды многолетнюю традицию и учитывая, что эта погрешность может быть отражена характеристикой собственно средств измерений, называемой вариацией в нормальных условиях , целесообразно включить данную составляющую в состав основной погрешности. Соответствующая МХ — вариация в нормальных условиях. [c.130]

Четвертый способ - ввод значений, снимая их с уже существующих объектов. Для подобного снятия параметров используется так называемый геометрический калькулятор. Например, для вычерчивания отрезка, проходящего через заданную точку и параллельный другому, ранее построенному отрезку. На Панели свойств доступны поля ввода значений координат точек отрезка, его угла наклона и длины. Если установить курсор над каким-либо из полей и щелкнуть правой кнопкой мыши, на экране появляется всплывающее меню команд геометрического калькулятора. При этом набор команд всплывающего меню зависит от типа параметра. Например, если мы вызвали геометрический калькулятор над полем ввода длины отрезка, то будут предложены именно команды снятия длин (расстояние между точками, длина элемента и т. п.). Для поля ввода угла будет, соответственно, выдано меню снятия угловых величин, а для полей координат — меню снятия значений координат (оно практически совпадает с меню привязок). [c.70]

В четвертой главе изложены математические модели средств измерений (СИ) количественных величин. Главной особенностью средства измерения, отличающего его от других технических устройств, является способность воспроизводить единицу измеряемой величины. Разумеется, эту единицу величины СИ воспроизводят не идеально, а с некоторым отклонением (погрешностью) от единицы государственного эталона. Эта особенность отражается в математической модели СИ введением коэффициента чувствительности, значение которого равно обратному значению размера единицы величины, воспроизводимой этим средством измерения. Учет инерционных, диссипативных и иных свойств СИ осуществляется совокупностью взаимосвязанных линейных динамических математических моделей линейное дифференциальное уравнение, передаточная, весовая, переходная функции и частотная характеристика. Такое разнообразие динамических математических моделей СИ обеспечивает возможность разработки более простых алгоритмов расчета количественных характеристик погрешности результата измерения. Модель цифрового СИ представлена дискретной весовой функцией. [c.4]

Рассмотрим также сочетание членов, содержащих переменные поля третьего рода с моментными комбинациями величин, обычно находящимися в левых частях четвертого и пятого уравнений равновесия и динамики пластинок, составленных согласно упрощающим предположениям Лява. С одной стороны, это сочетание является следствием требования одинаковой размерности величин, входящих в выражение принуждения Zft. Но, с другой стороны, эти члены непосредственно связаны с кривизной деформированной пластинки. Здесь, по-видимому, вновь проявляется в неявной форме зависимость между переменными поля третьего рода и общими геометрическими свойствами пространства, неизменно связанного с деформируемой средой. [c.70]

В XIX веке производились многочисленные исследования зависимости интегральной лучеиспускательной способности нагретых тел от температуры, т. е. величины, которая определяет суммарную энергию всех длин волн, излучаемых телами. Эти исследования приводили к противоречивым результатам. Основная причина расхождений была окончательно выяснена после установления закона Кирхгофа, так как излучение определяется не только температурой, но также составом тела и физическими свойствами излучающей поверхности. А на эту сторону дела в экспериментальных исследованиях не обращалось должного внимания. Из эмпирически установленных законов следует отметить только результат, найденный в 1879 г. Стефаном (1835—1898). Он нашел, что для черных тел излучательная способность пропорциональна четвертой степени температуры. Через пять лет Больцман получил этот результат теоретически из термодинамических соображений и показал, что он абсолютно верен для абсолютно черных тел. Этот результат, получивший название закона Стефана — Больцмана, был подтвержден последующими опытами по излучению абсолютно черного тела. [c.685]

Для того чтобы иметь возможность решить поставленную задачу и в дальнейшем получить количественные данные о характере влияния величины Ф на акустические свойства решетки, необходимо несколько иначе сформулировать задачу, рассмотренную в главе четвертой. Если считать стороннее воздействие заданным, то оказывается достаточным лишь изменить слагаемое, выражающее нагрузку в дифференциальном уравнении движения пластины (4.35). Если придать вводимому дополнительному воздействию вид некоторого акустического воздействия, то правая часть в соответствующем уравнении (4.35) приобретет вид [c.220]

Состояние магнитного иона может быть найдено с помощью уравнения Шредпнгера Жф = 1>,где Ш—гамильтониан. Для свободного иона уровни могут быть вырождены если же ион находится в поле кристалла, то степень вырождения в общем случае уменьшается но-разному для различной симметрии поля. При повороте координат на заданный угол (например, тс/2 вокруг оси четвертого порядка я/3 вокруг гексагональной осп) или отран<е-нии в плоскости и т. д. результирующее состояние системы должно совпадать с исходным. Этим свойством должны обладать и собственные функции уравнения Шредингера. Решения уравнений Шредиигера образуют группы с помощью теории групп можно выяснить некоторые особенности решений в кристаллическом поле, даже не зная точно формы потенциальной функции и ее величины. Так, например, состояние с /= /2, которое для свободного иона шестикратно вырождено в кристаллическом поле с кубической симметрией, расщепляетсм на один дублет и один четырехкратно вырожденный уровень. Взаимное расположение уровней и расстояние между ними нельзя определить, ие зная подробно функции V. [c.386]

Выражения (3.25), (3.34), (4.57) и (4.58) носят название уравнений Максвелла. Вместе с уравнениями (3.21), (3.24), (3.30) II (3.33) они входят в состав дифференциальных уравнений термодинамики — математического аппарата исследований термодинамических свойств веществ. Дифференциальные уравнения термодинамики устанавливают связи между различными термическими (р, V, Т) и калорическими [и, к, з, Ср, Со и др.) свойствами веществ на основе первого и второго законов термодинамики. Благодаря таким связям можно не измерять некоторые свойства, а рассчитать их кроме того, можно проверить, нет ли противоречий между различными измеренными свойствами одного н того же вещества. В принципе можно составить весьма большое число дифференциальных уравнений термодинамики, формально используя математические связи между величинами. Для шести величин р, и, Т, и, к, з можно составить 120 производных типа (дх1ду)2, взяв любую четвертую ве- [c.127]

Асимметрия. Эксцесс. Моменты третьего и четвертого порядков используются в качестве характеристик, определяющих некоторые дополнительные свойства распределений случайных величин (сверх М X и D X)), а именно, асимметричность распределений (скошенность) и крутость (эксцессивность) распределений. [c.36]

Из рассмотрения рис. 60 виден ряд существенных различий между неньютоновскими жидкостями и пластичными дисперсными системами. Во-первых, у пластичных дисперсных систем нелинейность зависимости у (т) наблюдается при таких скоростях деформаций (y > унн) и напряжениях сдвига (т > т ), при которых не проявляется разрушение структуры материалов. Во-вторых, у этих систем разрушение структуры может быть выражено столь резко и происходит так интенсивно, что в широком интервале скоростей деформаций максимальное напряжение сдвига не зависит от величины у или слабо повышается с ее увеличением. Эта особенность прочностных свойств пластичных дисперсных систем обусловлена прежде всего хрупкостью их структурного каркаса. В-третьих, отвечающее каждому определенному значению у предельное разрушение структуры может так усиливаться с увеличением у, что напряжения сдвига на установившихся режимах течения не только отстают от увеличения у, как-то наблюдается при аномалии вязкости, но значительно снижаются при возрастании у. Это явление сверханомалии, впервые изученное в работах Г. В. Виноградова, В. В. Синицына и В. П. Павлова, иллюстрируется на рис. 60 ветвью АС кривой A DEFG. В-четвертых, на установившихся режимах течения при низких скоростях деформаций сопротивление вязкого течения дисперсионной среды и перемещения относительно нее дисперсной фазы могут не зависеть от скорости деформации (участок D кривой A DEFG). С увеличе- [c.128]

На третьем этапе зависимости Igj от Igr ток опять длительное время (десятки часов) почти не изменяется. Но свойства диэлектрика за счет происходящих в нем электрохимических процессов в этом случае изменяются необратимо. В результате наступает последний — четвертый этап, характеризующийся новым скачком тока и пробоем диэлектрика. Проследив начало этого этапа, можно своевременно выключить напряжение и предотвратить пробой. Однако получить полную регенерацию свойств диэлектрика (как после второго этапа) уже не удается. Предполагают, что на третьем этапе старения устанавливается равновесная концентрация доноров, зависящая от температуры и величины электрического поля. Ток остается постоянным, но происходят электрохимические процессы (возможно, в приэлектродиых областях), которые подготавливают иижек-цию дырок и электронов. Четвертый этап, завершающийся пробоем, характеризуется резким возрастанием электронного тока. Предполагается, что этот ток. имеет инжекционную природу (см. 2.2). [c.58]

При переходе от второго равенства к третьему мы использовали симметрию подынтегральной функции, вытекающую из свойств кинетического уравнения (у и У2 являются немыми переменными интегрирования). В четвертом равенстве мы представили предыдущий результат как полусумму двух равных выражений. Последнее равенство получено путем интегрирования по частям. Замечательным свойством последнего выражения является его положительная определенность. В самом деле, функции распределения ф (/ t) неотрицательны, так же как и б-фунзщии прочие множители подынтегрального выражения представляют собой квадраты действительных величин. Таким образом, [c.56]

Как показано в работах [19], [78] и др., эти величины являются компонентами так называемых тензоров прочности или пластичности второго, четвертого и т. п. рангов, flpn повороте системы координат относительно первоначальногр положения компоненты тензоров прочности изменяются в соответствии с формулами преобразования компонентов тензоров соответствующих рангов. В подчинении этим формулам и проявляется анизотропия прочностных свойств материалов. Важно отметить, что характер и степень анизотропии материала со.временем может (и существенно) изменяться. Это обстоятельство должно учитываться, особенно в критериях дли гельной прочности.. [c.145]

Работа состоит из шести глав. Первая глава посвящена разбору возможностей, предоставляемых классической механикой для решения названной основной задачи, и критике относящихся сюда работ, основанных на классической механике. Вторая глава посвящена аналогичному рассмотрению в квантовой механике. В третьей главе разбирается вопрос об описании немаксимально полных опытов, в частности об условиях применимости понятия статистического оператора матрицы плотности). В четвертой главе выводятся некоторые ограничения, которые накладываются на возможности измерений, производимых над макроскопическими системами, условием сохранения их заданной макроскопической характеристики. Значительная часть вопросов, затронутых в третьей и четвертой главах, заключается в получении свойств релаксации, Я-теоремы и т. д.— утверждений макроскопических, т. е., казалось бы, не связанных с вопросами о возможностях измерения. Поэтому, чтобы при решении поставленной в работе задачи не казалось странным возникновение этих вопросов, отметим сразу же, что самая суть поставленной задачи заключается в выяснении связи макроскопических утверждений с микромеханикой, а уравнениям последней можно, как известно, придать физический смысл лишь в связи с возможностями измерений. Пятая глава посвящена общим понятиям о релаксации физических систем, об j/У-теореме и о средних во времени значениях физических величин. В шестой главе выясняется связь между существованием релаксации и определенными свойствами гамильтониана системы. [c.16]

В этой формуле отчетливо видна зависимость между касательными и нормальными октаэдрическими напряжениями, которую следует считать предельной. Отсюда следует, что прочностные свойства материалов зависят от вида напряженного состояния, и что величина растягивающего октаэдрического напряжения, в отличие от точки зрения сторон11иков четвертой теории, имеет определенное значение для прочности, [c.308]

Свойства устойчивости решений существенно зависят от того, какую характеристику течения считать заданной. Ситуация наиболее проста, если заданной величиной считать Ва. В этом случае в силу структуры кривых на рис. 17 и общих теорем [3, 62] в каждой группе из четырех решений устойчивыми (относительно возмущений из специального автомодельного класса) являются решения с минимальным числом колебаний профиля скорости. В первой четверте это совокупность режимов /, О и 10, 01. В следующей четверке — верхняя ветвь решений типа 010 и решения 1010, 0101 и т. д. [c.70]

Высказывались также соображения, что должен существовать еще один, четвертый кварк, названный очарованным ( harmed) и обозначенный соответственно буквой с. Аргументы в пользу его существования накапливались по мере расширения круга наблюдаемых явлений, и хотя непосредственные проявления с-кварка не наблюдались, были предсказаны некоторые из ожидаемых его свойств, в частности, приблизительная величина его массы, его нестабильность и время жизни, на несколько порядков меньшее, чем у s-кварка, преимущественный раснад с образованием s-кварка и т. д. [c.143]

Рассмотрим сначала выражение (5). Коэффициенты называются коэффициентами податливости изометрического состояния. Так как потенциал Гиббса является скаляром, то функция G инвариантна относительно изменения системы координат. Величины образуют тензор четвертого ранга. Здесь справедливы свойства симметрии, аналогичные свойствам тензора Jfkr Поэтому имеем [c.83]

Примечания I Содержание углерода пониженное 0,05%). 2. Первая цифра в марке указывает степень [легирования (содержание кремния) вторая цифра — гарантированные электрические и магнитные свойства с увеличением второй цифры уменьшается величина удельных потерь (1 — нормальные удельные потери 2 — пониженные 3 — низкие) третья цифра (0) означает, что сталь холоднокатаная текстуро-аанная, а третья и четвертая вместе (00) — сталь холоднокатаная малотекстурованная. [c.418]

В головке было установлено первое уплотнительное кольцо трапецеидального сечения, между стальным кольцом и юбкой — второе трапецеидальное, а на юбке еще два уплотнительных трапецеидальных и два маслосрезывающих. В отличие от поршней дизелей Д50 if М7Ю верхние и нижние плоскости трапецеидальных колец имеют углы наклона равными 10° вместо 7,5°. В юбке против второго и четвертого колец имелся масляный канал, который сверху уплотнялся стальным, резиновым и текстолитовым кольцами. В этот канал масло подавалось форсункой, укрепленной на блоке дизеля. После охлаждения масло сливалось в картер по вертикальному сверлению в теле юбки с Противоположной подводу стороны. Исследования [14] показали, что температура в центре днища поршня достигала 700, по краю—500, а над первым кольцом —280° С. При таких величинах температуры затруднительно было обеспечить длительную и надежную работу поршня. В поршне такой конструкции уже при стендовых испытаниях обна- руживались отколы перемычки между вторым и третьим кольцами. Учитывая высокие температуры, а также появление повреждений перемычек, Коломенский завод ввел масляное охлаждение головки. В новой конструкции масло подавалось форсункой в край головки, а затем по радиальным сверлениям оно поступало в центр и выливалось над шату-йом в картер. В 1971 г. конструкцию порншя изменили масло стало Подаваться в центр головки через сверления в шатуне и уплотнительный стакан (рис. 22, а). После охлаждения центра масло по радиальным сверлениям 12 поступает в край головки и по трубке 11 сливается в картер. При этом головку начали изготавливать из стали ЭИ-415 (См. табл. 35 и 37), которая превосходит по прочностным свойствам сталь 2X13. При подаче масла через шатун производительность масляного насоса была увеличена до 100 м /ч (вместо 60 м /ч). [c.44]

Затруднительно поэтому сравнивать результаты измерения свойств канала, полученные при различных кривых изменения тока. Действительно, различные исследователи пользовались самыми разнообразными кривыми иаменения- тока, начиная от прямоугольных импульсов и кончая колебательным разрядом конденсатора. И все же, несмотря на оказанное, положение не так уже сложно, поскольку свойства канала изменяются не очень быстро с функцией E t), стоящей в соответствующих выражениях часто под корнем третьей или четвертой степени. В качестве примера рассмотрим формулы ](20) и (21а). Из них следует, что если одна и га же эне рги Я выделится мгновенно [а) и, равномерно (б) в течение времени I, то радиус канала в случае б будет относиться к радиусу в случае а, как (7з) - Для воздуха Л =0,376, а ( /з) =0,86, так что радиусы каналов различаются всего на 14%. Следовательно, хотя точное определение свойств канала требует соблюдения упомянутых выше условий, все же можно указать цифры, говорящие о порядке величин, и они будут етриме-нимы ко множеству разнообразных случаев. [c.95]

Возникновение хаоса в неавтономных системах вида х = и х,у,1), у = ь х, у, 1) тесно связано со свойствами устойчивости траекторий от-дельньк жидких частиц, хотя эти проблемы и не эквивалентны [36]. Локальное исследование линейной устойчивости решений сводится к анализу собственных чисел возникающей при линеаризации матрицы, которые в случае несжимаемой жидкости Пх + Уу =0 удовлетворяют уравнению = = <1 = УхПу - УуПх [33]. Так как с1 — четная функция х и у, достаточно проанализировать поведение этой величины в пределах первой четверти круга 1 (см. детали в [8]). Оказывается, что в общем случае кри- [c.480]

Описанное явление отклонения вектора групповой скорости от фазовой, или, что то же, несовпадение акустических лучей с направлением волновой нормали, приводит к ряду специфических эффектов, многие из которых аналогичны соответствующим эффектам в кристаллооптике [2]. Следует, однако, отметить, что с точки зрения физических проявлений анизотропии акустика кристаллов значительно богаче, чем кристаллооптика. Это понятно хотя бы из того, что упругие свойства кристаллов описываются тензором четвертого ранга, а оптические — только второго. К существенному разнообразию акустических явлений приводит и широкий количественный разброс в величинах упругих модулей даже для кристаллов одинаковой симметрии. Все эти факторы необходимо учитывать при проведении акустических экспериментсв и в практических приложениях. [c.221]

В то же время явление интер модуляции дает возможность охарактеризовать нелинейные упругие свойства кристаллов (по комбинации А из коэффициентов упругости до четвертого порядка). Решение уравнений (4.12.20) —(4.12.26) для рассматриваемого случая можно делучить непосредственно в виде ряда по степеням малого параметра. Уровень интер модуляции определяется как отношение энергий, вырабатываемых фундаментальной частотой (скажем, методами теории возмущений показывает, что это отношение меняется как [Tiersten, 1975]. Аналогичный анализ проведен также для Х-сечения танталата лития [Tiersten, 1976] в этом случае, если возбуждались две сдвиговые моды, то одна из них была доминирующая. Это позволило оценить величину А порядка [c.259]

Матрице жесткости изгибаемого элемента можно легко придат безразмерную форму, если иначе определить величины узловы> усилий и перемещений. Так, угловые смещения необходимо заме-нить линейными смещениями 0 L и а моменты — силами и М /Ь. Таким образом, величина L исключается из вторых и четвертых столбцов и строк и происходит обезразмеривание коэффициентов жесткости. Однако скалярный множитель, стоящий перед матрицей, зависит от характерных размеров и механических свойств элемента. Большая часть матриц жесткости в данной книге имеет размерные коэффициенты, однако в принципе их можно записать безразмерном виде, переходя к новым переменным для перемещений или используя процедуру факторизации. Последняя процедура будет описана на примере треугольного элемента в разд. 5.2. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...