Теория кривых развития

Теория кривых развития. [c.219]

Зависимость безразмерной фазовой скорости оптимальных волн от числа Ке представлена на рис. 1.3. Расчет по нелинейной теории (кривая а) [32] сравнивается с экспериментальными данными различных исследователей [35-38] и с результатами линейной теории [15] (пунктирная линия б). Следует отметить, что при определении фазовой скорости, проведенном в работе [35] осциллографическим методом, наблюдается лучшее совпадение с теорией, чем по данным киносъемки. Наибольшее отклонение наблюдается для данных работы [38], полученных на расстоянии 11 см от источника питания. Поскольку, как уже указывалось ранее, теория не учитывает развития характеристик волнового течения во времени, то наблюдаемое отклонение можно объяснить тем, что в рассматриваемом сечении [c.16]

Во второй главе подробно развита теория кривых брусьев. Приложение этой теории к проектированию машин иллюстрировано анализом напряжений в крюках, маховых колесах, звеньях цепей, поршневых колесах и кривых трубах. [c.6]

Экспериментальные исследования [231, 233] показали, что при достаточно длительном приложении нагрузки кривые ползучести, полученные на образцах, загруженных водном и том же возрасте, перестают быть аффинными, а нелинейность деформации ползучести с течением времени смягчается . Основной причиной этого явления является рост прочности материала с течением времени, т. е. развитие процесса его старения и соответствующее увеличение области линейной ползучести. Однако эта тенденция в старом возрасте материала продолжается уже неинтенсивно. Путем модификации определяющих уравнений нелинейной теории ползучести рядом авторов [119, 469, 530] были предложены разные пути для учета влияния старения материала на снижение нелинейности деформации ползучести. [c.26]

Р. И. Янус, Л. X. Фридман и В. И. Дрожжина [12] дали развитую теорию феррозондов с продольным возбуждением для области слабых измеряемых полей. Не задаваясь какой-либо конкретной аппроксимацией кривой намагничивания сердечников, пользуясь математическим разложением индукции от суммарного поля в ряд Тейлора и считая измеряемое поле достаточно малым по сравнению с полем возбуждения, авторы получили выражение для среднего и пикового значения, а также для максимальных значений амплитуд четных гармоник выходной э.д.с. феррозонда. [c.41]

Исключение координат. Теория исключения координат, развитая в 10.1, может быть выведена из вариационного принципа, аналогичного принципу наименьшего действия. Мы будем рассматривать функционал, который принимает стационарное значение не во всем классе кривых сравнения, соединяющих концевые точки, а лишь в классе кривых, подчиненных известному ограничению. В этом параграфе мы выведем снова некоторые полученные ранее формулы (см. 10.1), и хотя здесь мы не получим никаких новых результатов, однако рассуждения, приводящиеся ниже, представляют известный самостоятельный интерес. Возьмем голономную систему с п степенями свободы, причем первые тп координат i, 2. ч Чт будем считать циклическими. [c.552]

В развитой здесь теории не имеет смысла вопрос о том, ортогонально или неортогонально пересекаются лучи и поверхности. Мы не имеем римановой метрики в пространстве QT, а понятие ортогональности кривой и подпространства неинвариантно относительно преобразований координат. Однако это возражение не относится к вектору импульса— энергии у , так как это — ковариантный [c.245]

В 30-х годах современная теория автоматического регулирования только зарождалась. В наследство от классической теории регулирования хода машин, основы которой были заложены Вышнеградским и Стодолой, был получен критерий устойчивости Раута — Гурвица для определения устойчивости линейных систем, кривые Вышнеградского, пригодные для выбора параметров линейных систем 3-го порядка и некоторые другие результаты. Потребности развития новой техники и автоматизации технологических процессов настоятельно требовали введения более сложных и качественных систем автоматического регулирования. Для выполнения этих задач требовались новые эффективные методы расчета автоматических регуляторов. Результаты, полученные в классической теории регулирования хода машин, постепенно были распространены на регулирование электрических параметров, тепловых процессов и т. д. К концу 30-х годов в теории регулирования наметился серьезный сдвиг, связанный с введением частотных представлений. Повышение быстродействия и увеличение точности производственных процессов требовали от автоматических регуляторов не только устойчивости, но и высокого качества регулирования. Таким образом, в 30-е годы расширяется понятие о регулировании машин, постепенно осуществляется переход к регулированию технологических процессов и выдвигаются новые задачи теории регулирования исследование качества регулирования, синтез регуляторов и т. д. [48]. [c.237]

Предложения [14, 15] но методу расчета применительно к высокотемпературным атомным энергетическим установкам являются развитием расчета при отсутствии ползучести, и между ними существует определенная преемственность. В расчете размахов местных неупругих деформаций используется соотношение типа Нейбера, кривая циклического деформирования формируется на основе характеристик сопротивления деформированию, зависящих от изменения температур и длительности полуцикла. При формировании циклов рассматривается процесс изменения приведенных местных деформаций от эксплуатационных нагрузок (теория наибольших касательных напряжений). Уравнение кривой усталости включает упругую и пластическую предельные деформации, зависящие от температуры и длительности нагружения. Эти деформации определяются через базовые характеристики механических свойств при кратковременном и длительном нагружении. [c.38]

Очерк развития теории механизмов для воспроизведения кривых.— Вопросы истории естествознания и техники, 1960, вып. 10, с. 129— 131. [c.250]

Вид кривых свободной энергии существенно определяется характером межатомного взаимодействия в сплаве. Рассмотрим кратко некоторые способы учета взаимодействия в рамках статистической теории растворов. Детали и развитие этих расчетов можно найти в нескольких монографиях и обзорах [129—131]. [c.152]

Метод плоского преобразования линий кривизны торсов [163] базируется на основных положениях теории кинематических поверхностей, развитой в задачах начертательной геометрии работами М. Я. Громова. Способ заключается в преобразовании ортогональной сети линий кривизны торсовой поверхности в ортогональную сеть на плоскости. Установлено, что спрямление кривой построением на ней ломаной Чебышева и спрямление кривой непосредственным измерением ее циркулем являются практически наиболее пригодными как по однотипности графических приемов, входящих в построение, так и по затрате рабочего времени. В этих построениях спрямляемая кривая предварительно разбивается на ряд участков. [c.141]

Очевидно, что для установления теории Мора длч какого-нибудь одного определенного материала нужно очень большое число экспериментальных работ. Теория является логическим развитием правдоподобных предположений, устраняющих трудности, упомянутые в 288. Нельзя ничего возразить против замечания о том, что огибающая кривая на [c.373]

Даниил Бернулли (1700—1782) известен преимущественно как автор знаменитой книги Гидродинамика ), но он содействовал также и развитию теории упругих кривых. Он подал Эйлеру мысль использовать вариационное исчисление для вывода уравнений упругих кривых, указав ему в письме Поскольку никто не овладел в таком совершенстве мастерством изопериметрического метода (вариационного исчисления), как Вы, Вам легко будет решить [c.40]

Для Л. Эйлера основной интерес представляла чистая математика, но, находясь на службе у правительства России, он иногда должен был заниматься также вопросами техники баллистикой, водяными турбинами, теорией кораблей и т. п. Вместе с Даниилом Бернулли он начал исследовать колебания стержней и дал полное решение задачи для случая призматического стержня с различными граничными условиями. В связи с развитием новой отрасли математики — вариационного исчисления — Л. Эйлер начал интересоваться кривыми прогибов тонких упругих полос и в приложении к своей книге дает полное решение этой задачи. Яков Бернулли [c.652]

Одной из идей, существенных для дальнейшего развития теории колебаний, была замена сплошного тела системой конечного числа материальных точек. У Брука Тейлора (см. выше) струна распадается на отдельно колеблющиеся точки, число которых он не ограничивает, так как заранее устанавливает общее свойство их колебаний. Глубже затрагивает сущность проблемы замена сплошной кривой конечным числом материальных точек, которую применил в задаче о тяжелой цепи Иоганн Бернулли в 1727 г. Такую же [c.264]

Основным результатом проведенных р этих работах исследований явилась полная диаграмма приспособляемости, изображенная на рис. 6. В работе [187] эта диаграмма была обобщена с учетом ползучести. С этой целью изохронная кривая ползучести аппроксимировалась идеализированной диаграммой подобно тому, как было сделано в [23] при расчете дисков. Полученные результаты распространены на случай развитого знакопеременного течения, хотя в данных условиях использование изохронных кривых может приводить к существенным ошибкам вследствие взаимного влияния процессов пластического деформирования и ползучести, происходящих в разных направлениях. Авторы работы [187] принимают, что деформация, накопленная к моменту приспособляемости (или неупругой стабилизации), равна допуску, по которому производится схематизация диаграммы деформирования. Поскольку деформированное состояние оболочки ТВЭЛ близко к однородному, это допущение представляется приемлемым. Некоторые результаты работ [84, 85, 187] были включены в американский КОД по проектированию сосудов давления в атомной энергетике [79]. Отметим также, что в материалах и программах прошедших четырех международных конференций по строительной механике в реакторостроении (1971, 1973, 1975, 1977 гг.) уделено значительное внимание теории приспособляемости, рассматриваемой в качестве одного из основных направлений при анализе поведения конструкций в условиях циклических механических и тепловых воздействий. [c.43]

Из-за структурной чувствительности доменной структуры и процессов намагничивания и персмагничивания количеств. теория кривых намагничивания и петель гистерезиса ферромагнетиков находится в нач. стадии развития. Лишь в случае расчёта кривых намагничивания идеальных монокристаллов определ. формы в области, где Х раш Хсмеш [1 ]. можно развить строгую количеств, теорию для образцов простой формы (напр., эллипсоидов), допускающей однородность намагниченности при их структурной и хим. однородности. Теория кривых намагничивания и петель гистерезиса имеет важное значение для разработки новых и улучшения существующих магнитных материалов, играющих весьма важную и всё возрастающую роль в совр. технике (напр., в магн. дефектоскопии и структурном анализе, а также при конструировании элементов памяти ЭВМ, ускорительных секций, накопительных колец и г. п.). [c.289]

Плазёк [131 ] провел очень точные эксперименты по изучению ползучести натурального каучука в зависимости от степени сщивания. Он установил, что данные для разных температур могут быть наложены с использованием обычного коэффициента сдвига по-теории ВЛФ, развитой для линейных полимеров [15]. Кривые ползучести для полимеров с различной степенью сшивания могут быть наложены с образованием обобщенной кривой с учетом как обычного горизонтального сдвига, так и вертикального сдвига, обусловленного плотностью сшивания. Вертикальный коэффициент сдвига равен [c.74]

С помощью кривых линий можно наглядно проследить тот или иной процесс, лучше понять сущность той или иной функциональной зависимости, исследовать закономерности, для которых еще не найдены аналитические выражения, придать наиболее целесообразные и красивые формы изделию. Многие кривые непосредственно реализуются в физических явлениях в природе. Даже общее знакомство с отдельными кривыми и их свойствами развивает математическое мышление, обогащает сознание многообразными связями математической теории с конкретным опытом, способствует развитию изобретательской мысли, эстети-тического вкуса, приобщает к радости созерцания формы (Клейн). [c.48]

Используя теорию наследственных сред, можно получить кривые с—е при заданной температуре и условиях е = onst при испытании на стационарных испытательных машинах — пластометрах с заданной историей развития деформаций во времени е(т) или v= onst (испытания с постоянной скоростью деформирования). [c.484]

Для получения достоверных сведений по усталостной прочности титановых сплавов конкретной структуры не(обходима количественная оценка разброса результатов циклических испытаний. При этом предел выносливости определяют с заданной вероятностью неразрушения, т.е. оценивают его надежность. Уже первьге статистические обработки результатов усталостных испытаний титановых сплавов показали высокие значения коэффициента вариации условного предела выносливости [96— 98]. Учитывая большой разброс, наиболее правильно для анализа усталостных свойств титановых сплавов применять методы математической статистики и теории вероятности. Для этого строят полные вероятностные диаграммы, например по системе, предложенной Институтом машиностроения АН СССР [99, 100]. Эта система основана ра разделении процесса усталостного разрушения на две стадии до появления макротрещины и развитие трещины до разделения образца на части. При анализе предела выносливости гладких образцов это разделение не имеет принципиального значения, так как долговечность до появления трещины Л/ и общая долговечность до разрушения образца Л/р близки. Часто Jртя построения полных вероятностных диаграмм усталости за основу берут наиболее простой метод, предложенный В. Вейбуллом [ 101 102, с. 58 — 64]. Для построения полной вероятностной кривой необходимо испытать достаточно большие партии образцов (30—70 шт.) на нескольких уровнях амплитуды напряжений, которые должны быть выше предела выносливости (см., например, рис. 92). На каждом из этих уровней по гистограмме определяют вероятность разрушения при данной амплитуде напряжений. Далее ст ят кривую Веллера по средним значениям долговечности. По гистограммам строят кривые равной вероятности в тех же координатах (а — 1дЛ/). Затем строят семейство кривых, определяющих не только зависимость долговечности от амплитуды напряжений, но и вероятности разрушения от заданных амплитуды напряженйй и долговечности. Далее, принимая математическую форму распределения вероятности, на данном уровне напряжений можно строить кривые зависимости либо от амплитуды напряжений при заданной базе испытаний Л/, [c.141]

На рис. 7.5, а показаны теоретические зависимости подвижности от температуры в полупроводнике для невырожденного и вырожденного электронного газа, а на рис. 7.5, б — экспериментальные кривые для кремния, содержащего различное количество легирующей яримеси. Из рис. 7.5 видно, что опыт в основном подтверждает выводы развитой выше простой теории. [c.187]

Прямое наблюдение периодичности образования и разрушения вторичных структур при граничном трении по интенсивности износа, величинам силы трения и ЭДС, возникающей при трении, было выполнено в работе [79]. Исследования проводились на прецизионной машине на образцах с минимально возможной площадью касания при непрерывной регистрации износа, силы трения и трибо-ЭДС. При установившемся режиме изнашивания отчетливо наблюдается периодическое изменение коэффициента трения и ЭДС. Длительность цикла образования и разрушения вторичных структур изменяется в зависимости от скорости скольжения и нагрузки. Влияние внешних параметров на количественные характеристики периодических кривых отмечается и в работах [76 — 78]. Анализ этих результатов свидетельствует о том, что изучение периодического характера структурных изменений является реальным путем для создания новых методов оценки износостойкости фрикционных материалов. С позиций представлений об усталостном разрушении поверхностей трения периодический характер структурных изменений открывает новые возможности для определения основных характеристик усталостного процесса числа циклов до разрушения и действующих на поверхности напряжений и деформаций. Этот сложный вопрос является весьма актуальным для дальнейшего развития усталостной теории износа, поскольку существующие методы оценки указанных параметров имеют определенные недостатки. Так аналити- [c.30]

Развитие теории атома Н. Бора естественно привело от рассмотрения простейшего случая кругового движения электрона в атоме к изучению более сложных его движений. Такое расширение теории Бора было сделано А. Зоммерфельдом ), Уильсоном ) и др. В 1915 г. Зоммерфельд обратил внимание на то, что идея Планка ) о возможности только таких последовательных состояний, площадь между кривыми которых в фазовом пространстве будет равна Л, и, следовательно, об ограниченной делимости этого пространства (оно построено из элементов с площадью К), находится в связи с представлением круговых орбит Н. Бора. А. Зоммерфельд нашел, что [c.859]

Шарнирные механизмы впервые появляются в Западной Европе в составе машин около XII века. Развиваются они очень медленно, так как изготовление шарниров для техники XII —XVIII столетий было делом весьма трудным. Декарт (1596 — 1650) в своей Геометрии (1637) исследует механически воспроизводимые кривые, которые делит на два класса. Он считает, что кривые первого класса можно выразить с помош ью алгебраических уравнений, а начертить их можно при помощи инструментов, состоящих из связанных между собой звеньев. Эти инструменты мы отнесли бы сейчас к группе шарнирно-рычажных механизмов. Таким образом, устанавливая связь между шарнирными механизмами и алгебраическими кривыми, Декарт высказал некоторые идеи, которые впоследствии были развиты в теории шарнирных механизмов. [c.59]

С точки зрения принятой нами теории коррозии (электрохимической), результаты испытаний можно объяснить следующим образом. При пропускании через испытуемый образец катодного тока действие микропар практически прекращалось вследствие явления защитного эффекта. Повышение коррозионной стойкости стали в результате протекания этого процесса подтверждается подъемом кривой на участке О—0,08 (рис. IV-13). Однако сильное выделение водорода на металле при дальнейшем увеличении плотности тока создало условия, благоприятные для развития водородной хрупкости. Вследствие преобладающего действия этого фактора над эффектом катодной защиты наблюдалось заметное снижение стойкости стали (учаток кривой 0,008—0,32) (см. рис. 1У-13). [c.267]

Дйвляйщем большинстве he отображают какйх-либо реальных схем возникновения случайных явлений или других объективных закономерностей (за исключением, может быть, некоторых схем урновых задач), а получены чисто умозрительным путем формальных математических обобщений ради достижения наибольшего разнообразия внешнего вида кривых для лучшей подгонки их под получаемые эмпирические распределения. Такая подгонка может служить только примитивным целям грубого внешнего описания наблюденного результата, но никак не целям проверки теории практикой и научного выявления этим внутренней сущности и объективных закономерностей исследуемых явлений. В силу этого применение на достигнутом сейчас уровне развития теории вероятностей и, в частности, теории законов распределения случайных величин, устарелых путей, воплощенных в системах Фехнера, Пирсона, Шарлье, представляется нецелесообразным. [c.153]

Излучение Р. в. 21 см наблюдалось также от большого числа др. галактик, что позволило установить отношение массы нейтрального водорода к общей массе галактики в зависимости от её типа. Доля нейтрального водорода увеличивается при переходе от галактик типа Sa к неправильным, достигая для последних десятков процентов. Мин. кол-во нейтрального водорода найдено у эллиптич. галактик для подавляющего большинства из них доля нейтрального водорода по массе составляет —0,1%. Для ряда ближайших галактик по Р. в. 21 см получены распределения нейтрального водорода в них и кривые вращения (см. Вращение галактик). Ценные данные получены также по крягиоду смещению Р. в. 21 см. Линия зарегистрирована болео чем от 100 галактик, изменение частоты линии соответствует удалению галактик с разл. скоростями (до — 10 км/с) при хорошей корреляции с красным смещением оптич. линий. Линия водорода, обнаружопкая в спектре удалённого внегалактич. источника — квазара ЗС 286. оказалась смещённой с частоты 1420,4 МГц до 839,4 Мгц, что соответствует красному смещению z — 0,692. Полученные данные существенно способствовали развитию теории расширения Вселенной. [c.216]

Измеренная в четырех точках толщина ламинарного пограничного слоя показывает, что развитие ламинарного пограничного слоя пропорционально где t — время с момента возникновения потока. Это наглядно видно из рис. 8,6, где экспериментальные точки достаточно хорошо ложатся на кривые bjYt = onst. Как уже указывалось во введении, теория несжимаемого внезапно возникающего потока на бесконечной плоской пластине дает ту же временную зависимость. [c.234]

Для расчета напряжений и деформаций деталей (во времени) при бегают к теории ползучести. При этом предполагают, что для данны> металлов известны некоторые константы и другие опытные данные Естественно, что наиболее приемлемой является такая теория, которая меньше искажает опытные данные и основывается непосредственно на опытных кривых. При этом очень важно, чтобы пользование этой теорией не приводило к таким математическим трудностям, которые не позволят использовать эту теорию в практике инженерных расчетов деталей паровых турбин. Главные из теорий ползучести — теория течения, тео-рия старения, теория упрочнения и теория пластической наследственности. Имеются различные варианты, и формулировки этих теорий. Ряд теоретических работ и экспериментов показал, что наиболее проверенной (кроме того и доступной для инженерной практики), является теория старения. Первоначально она была сформулирована Зодербергом, далее развита академиком Ю. Н. Работ-новым [104]. Теория не универсальна, [c.17]

Развитием указанных подходов, применительно к области повышенных и высоких температур, явилось обоснование существования изоциклических и изохронных диаграмм длительного малоциклового деформирования [15]. Исследования сопротивления материалов высоко-температурному малоцикловому деформированию позволили сформулировать положение о том, что в каждом полу-цикле на участке активного нагружения можно использовать зависимости, характерные для описания статической ползучести в соответствии с теорией старения Работнова. При этом основная особенность диаграммы деформирования с проявлением временных эффектов состоит в том, что циклические изохронные кривые (по параметру времени) образуют при заданном режиме нагружения единую зависимость между напряжениями и деформациями, отсчитываемыми от момента перехода через нуль значений напряжений. [c.177]

Разделение неупругой дефармадии на два вида — мгновенную (склерономную) и развивающуюся во времени (реономную) — является в настоящее время почти общепринятым. Развитие теории иеупругого деформирования следовало двум направлениям (пластичности и ползучести), использующим различные математические средства для описания неупругой деформации в теории пластичности приращение dp зависит от изменения за интервал параметров состояния и не зависит от длительности самого интервала в теории ползучести dp за интервал dt пропорционален времени dt и не зависит от изменения остальных параметров состояния. Обычно при нормальных температурах неупругую деформацию считают склерономной, деформацию при повышенных температурах — состоящей из двух составляющих (склерономной и реономной). Однако практически разделение неупругой деформации, наблюдаемой в экспериментах, на соответствующие составляющие связано с определенными затруднениями [86]. Способы, которые для этого были предложены (экстраполяция диаграмм на бесконечно большую скорость нагружения (72] вычитание из общей деформации составляющей, определяемой по кривым ползучести [85]), не дают полной уверенности в достоверности получаемых результатов, К тому же в наиболее характерных условиях повторно-переменного неизотермического деформирования их практически невозможно использовать. [c.124]

Другим своим усовершенствованием графический расчет арок обязан Кульману ). Приняв, что материал арки не способен сопротивляться растягивающим усилиям, Кульман заключает, что в своем крайнем положении кривая давления должна проходить через верхнюю или через нижнюю точку средней трети ключевого сечения в шве перелома. Используя эти две точки, он строит веревочный многоугольник для сил собственного веса тюследовательных клиньев арки и внешней нагрузки и определяет таким путем усилия, а следовательно, и напряжения в каждом ее сечении. Творчеством Кульмана завершается тот период п развитии теории арок, который позволительно охарактеризовать игнорированием упругой деформации конструкций. Новая эра в этой области была открыта, как мы увидим, переходом к рассмотрению арки как упругого кривого бруса и применением к последнему теории, разработанной в трудах Навье (стр. 97) [c.259]

Уравнение (1.47) позволяет предсказать зависимость коэффициента трения от давлений р и р , скорости скольжения V, температуры Т, материала контртела, полярности резины и густоты пространственной сетки, влщющих на и В. Это уравнение описывает только участок I кривой на рис. 1.30. Дальнейшим обобщением и развитием pai -смотренной теории является релаксационная теория Лаврентьева [7], фор- [c.47]

Развитие теории изгиба кривого бруса с применениями к расчету арок связано с работами Сен-Венана, Бресса, а также с исследованиями Э. Винклера, предложившего более точный расчет толстых брусьев. [c.63]

В 1858 г. Велер впервые показал, что на прочность материала влияет цикличность нагружения и что чем ниже амплитуда напряжения, тем больше число циклов до разрушения. Так в жизнь вошли кривые усталости (кривые Велера), по которым до последних лет в оснбвном проводились оценки сопротивления материала усталостному разрушению. Спустя 100 лет, с развитием теории трещин на основе механики разрушения было установлено, что важнейшим информативным параметром для анализа усталостного разрушения является скорость роста трещины. Это привело к введению в экспериментальную практику кинетических диаграмм усталостного разрушения, связывающих скорость роста трещины dl — dN с размахом коэффициента интенсивности напряжения А/С. Экспериментальные исследования зависимости скорости роста трещины от размаха коэффициента интенсивности напряжения позволили выделить три характерные стадии роста трещины (рис. 69) [c.124]

В работе [162] экспериментально исследовался медленный рост трещины в поликарбонате. Установлено, что теория Внука— Кнаусса [164, 201], основанная на концепции постоянства напряжений концевой зоне, лучще других микроструктурных теорий описывает кинетику роста трещин в поликарбонате. На рис, 4, взятом из [162], приведена зависимость длины трещины, растущей в поликарбонате, от времени при внешней нагрузке 2,38 кг/мм , а на рис. 5 зависимость Кс растущей трещины от скорости ее развития v (кружки — экспериментзльные данные, сплошная линия — теоретическая кривая на основе работы Кнаусса [164]). [c.21]

Термодинамическая теория, предложенная Ван Лааром и получившая дальнейшее развитие в работах А. Б. Млодзеевского [1 ], а также огромный фактический материал, накопленный в работах Н. С. Курнакова и его школы [2 ], показывают, что кривые ликвидуса и солидуса могут не только плавно касаться друг друга (имея одну обш ую касательную), но также схо- [c.69]

Приведенные выше результаты относятся главным образом к отожженным иди слегка деформированным образцам. Экспериментальные данные, полученные на сильно деформированных образцах железа, удовлетворяют, по-видимому, теории Коттрелла— Билби [уравнение (49)], развитой Харпером с учетом миграции углерода к дислокациям под действием напряжений очень часто высказывается предположение, что кинетика ранних стадий выделения определяется именно этим процессом. В настоящее время это совпадение представляется случайным численные расчеты Булафа и Ньюмена [10] дают для случая, когда выделение происходит в виде непрерывных цилиндрических образований вдоль дислокаций, кривые старения, очень похожие на уравнение (49). Такого рода выделения можно ожидать при достаточно высокой плотности дислокаций (или низкой концентрации растворенных атомов), что находится в соответствии с кинетическими данными. [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...