Характеристические длины и характеристические числа

Характеристические длины и характеристические числа [c.276]

Перечень характеристических чисел — это не физика, так же как астрология — это не астрономия. Однако характеристические числа играют важную роль в физике. Когда мы видим, что постоянные, имеющие отношение к данному вопросу (как е, т и с имеют отношение к электромагнетизму и электрону), можно так скомбинировать, что образуется характеристическая величина с размерностью длины, то мы стремимся узнать, что эта длина означает. Это законный вопрос, и его постановка очень полезна. Некоторые характеристические величины имеют ясный смысл, а другие — не имеют его. [c.276]

Э. Резерфорда его учеником Г. Мозли, который измерял длины волны характеристических рентгеновских лучей, испускаемых различными элементами, и нашел прямую связь между частотой спектра линий этих лучей и порядковым номером данного элемента в периодической системе. Этот порядковый номер N, как показал ван ден Брук и тот же Мозли, численно равнялся положительному заряду атомного ядра z данного элемента N = z), а, значит, указывал общее число электронов в оболочке нейтрального атома того же элемента. [c.452]

Таким образом, для двух подобных течений вязкой несжимаемой жидкости все безразмерные величины длин, времени, скоростей, массовых сил и давлений будут совпадать. Как уже было указано, решения дифференциальных уравнений (3.2) для каждого течения будут зависеть от своих четырёх характеристических чисел. Следовательно, чтобы решения безразмерных уравнений (3.2), отвечающие двум подобным течениям вязкой несжимаемой жидкости, совпадали, необходимо, чтобы характеристические числа двух рассматриваемых течений были соответственно равны между собой [c.109]

Характеристические числа для бесселевых функций Постоянная, характеризующая длину волны для стержня и пластинки [c.13]

Влияние формы поперечного сечения, параметров конструкции и потока ветра [22]. Все поперечные сечения имеют свои характеристические числа Струхаля, изменяющиеся в зависимости от положения сечения по отношению к направлению потока и от чисел Рейнольдса. Для сечения с угловыми точками число Струхаля слабо зависит от чисел Рейнольдса, так как точки отрыва потока фиксированы и совпадают с угловыми. Вихреобразование будет хорошо коррелировано по длине элемента, так что аэродинамическое возбуждение будет СИЛЬНЫМ и более согласованным, чем в случае круглого сечения, в котором отрыв потока будет определяться числом Рейнольдса. [c.82]

Характеристическая длина которая входит в числа Ке и Ни, определяется из соотношения [c.427]

Прежде всего следует заметить, что в газодинамике практически всегда приходится иметь дело с очень большими значениями числа Рейнольдса. Действительно, кинематическая вязкость газа, как известно из кинетической теории газов, — порядка величины произведения длины свободного пробега молекул I на их среднюю скорость теплового движения последняя же совпадает по порядку величины со скоростью звука, так что —с1. Если и характеристическая скорость газодинамической задачи — порядка величины скорости звука, то число Рейнольдса —т. е. определяется заведомо очень большим [c.383]

Хотя изложение основ рентгеноструктурного анализа не является задачей этой книги, упомянем здесь об интерференционном методе исследования кристаллов, в котором используют дискретные рентгеновские спектры характеристические лучи) — резкие пики, появляющиеся на сплошном фоне рентгеновского излучения при больших ускоряющих потенциалах. Кристаллографическими исследованиями было установлено, что в любом кристалле можно обнаружить определенные плоскости, в которых атомы или ионы, составляющие его решетку, упакованы наиболее плотно. Такие плоскости отражают монохроматическое рентгеновское излучение, и, следовательно, может происходить интерференция волн, отраженных различными плоскостями. Очевидно, что усиление отраженной волны произойдет лишь под вполне определенным углом 0 (рис. 6.78). Если разность хода (А = АО + ОВ) равна целому числу длин волн, то [c.351]

V с1. Если характеристическая скорость газодинамической задачи—порядка величины скорости звука или больше, то число Рейнольдса R Lu/v Lu/l , т. е. содержит заведомо очень большое отношение характеристических размеров L к длине свободного пробега / ). Как всегда, при очень больших значениях R вязкость оказывается не существенной для движения газа практически во всем пространстве, и в дальнейшем мы везде (за исключением лишь особо оговоренных мест) рассматриваем газ как идеальную (в гидродинамическом смысле слова) жидкость. [c.441]

Полученное безразмерное уравнение движения не содержит членов, учитывающих физические свойства жидкости (т. е. р и V) или внешние условия течения (т. е. скорость жидкости перед пластиной и длину пластины Ь, если бы последняя была конечна, или расстояния от переднего края пластины при бесконечной длине пластины) все коэффициенты перед содержащимися в уравнении членами есть числа, равные, в рассматриваемом случае, единице. Эта особенность безразмерного уравнения движения означает, что величина A /v, имеющая размерность времени, представляет собой характеристическое для рассматриваемого ламинарного движения жидкости время, равное, в частности, времени т, которое требуется для того, чтобы изменение параметров движения, например, скорости жидкости, вызванное возмущающим действием твердой стенки, распространилось поперек потока на расстояние А от стенки [c.376]

Если две протяженные среды разделены слоем толщиной h, то коэффициенты отражения и преломления зависят от соотношения толщины слоя и длины волны. При нормальном падении продольной волны полуволновой слой (или кратный ему) не влияет на ее прохождение и отражение. Четвертьволновый слой (или равный нечетному числу четвертей волн) приводит к ухудшению прохождения, когда характеристический импеданс [c.200]

Если в схеме, относящейся к звену № 2 (табл. VII.2), заменить упругий элемент С, R призматическим упругим элементом с распределенными постоянными, а массы Mj и УИа считать соответственно амортизированным объектом и его фундаментом, то при расчетной оценке эффективности амортизации в полученной принципиальной схеме амортизатору могут быть приписаны характеристические коэффициенты (VII. 175). Для случая, когда трение отсутствует (х = 0), теоретическая кривая виброизоляции представлена на рис. VII.9. Первый (слева) провал этой кривой приходится на низшую частоту свободных колебаний системы. Все последующие провалы обусловлены волновыми резонансами в призматическом упругом элементе амортизатора. Каждому такому резонансу соответствует частота, при которой на длине I призматического упругого элемента укладывается целое число полуволн продольных колебаний. [c.328]

В приведенных ниже программах исходные данные обозначены следующими наименованиями переменных gI — дисперсия входа —SIG (или N2) Lq и — параметры, характеризующие размеры случайных неоднородностей —А0, Т0 и ТМ Я,о — длина волны колебания — VL feo — волновое число С0 х — текущая координата А л о и Уо — начальные приближения корней характеристического уравнения X и Y нижний и верхний пределы интегрирования АН и AV точность интегрирования внутри отдельной области T I точность интегрирования, обусловленная конечностью пределов интегрирования — ТСТ. [c.255]

Если размер поперечного сечения волокон (1 сравним с длиной волны X, то в равномерной освещенности выходных торцов волокон наблюдаются так называемые модовые картины - симметрично чередующиеся светлые и темные пятна, разные по форме и цвету в различных волокнах. Это объясняется тем, что полное внутреннее отражение наблюдается только при некоторых дискретных значениях углов отражения, называемых характеристическими. Каждому такому значению соответствует определенный тип волн (мода) и способ их распространения, число которых увеличивается с возрастанием диаметра волокон. [c.495]

Очевидно, что можно было бы не выписывать (4.39), а найти непосредственно из эквивалентной схемы Z = го Ь/(1 — ш ЬСх) и = шС, что с учетом (4.38) сразу даст (4.40). Однако мы хотели лишний раз продемонстрировать, как появляется дисперсия из-за нелокальной связи переменных (см. материальное уравнение Ф = Ф(/) в (4.39)). Интересно, что дисперсия в данной среде-модели такая же, как и в случае длинной линии с индуктивной связью между ячейками (см. рис. 4.13). Дисперсионная кривая, представленная на рис. 4.18, определялась в обычном для таких целей эксперименте [7], когда один конец линии нагружен на сопротивление, не равное характеристическому сопротивлению Zo линии Zo = л/Ь/С/ 1 - /и>о) (Ь/Су/ 1 Ом). Из-за отражений в линии устанавливается картина стоячих волн. Длину волны находят с помощью зонда и лампового вольтметра, измеряя расстояние между минимумами стоячих волн. Самой высокой частоте соответствует длина волны приблизительно 2Дж. Как показано в работе [7], данная среда-модель количественно описывает распространение ионных акустических волн (ионный звук) в плазме. Эта линия моделирует также распространение звука в твердом теле (звуковая волна распространяется без дисперсии, пока ее волновое число к много меньше обратного вектора решетки д = 2тт/а а — расстояние между ионами решетки), в противном случае становится уже существенной пространственная дисперсия, связанная с дискретностью среды ), спиновые волны в ферромагнетике и т. д. [c.79]

Поэтому стационарные решения достаточно длинных цепочек с простым зацеплением в случае линейного трения в последнем уравнении неустойчивы. Анализируя след характеристического уравнения, можно показать, что этот вывод остается справедливым и при наличии членов с линейным трением в каждом уравнении цепочки [69], если число ярусов больше трех. [c.191]

Конкретная молекула пигмента имеет ограниченное число орбиталей, причем каждая орбиталь обладает собственной характеристической энергией. Это значит, что упомянутая выше разность энергий Е имеет некоторые определенные значения. Следовательно, молекула пигмента поглощает свет только при некоторых длинах волн, определяемых разностью энергий Е и характеристиками взятого образца. Волны другой длины отражаются и определяют цвет пигмента. Дальнейшие объяснения природы цвета даны в гл. 14. [c.92]

Численные значения силовой постоянной и характеристические частоты свяли для ряда широко известных связей представлены в табл. 5 [22]. Силовая постоянная является непосредственной мерой величины силы связи. Следует заметить, что силовые постоянные для ординарных, двойных и тройных связей углерод — углерод очень близки к отношению 1 2 3. Вследствие весьма высоких численных значений частот молекулярных колебаний характеристические частоты связи, представленные в табл. 5, выражены через волновое число (ш), определяемого как частота (v), деленная на скорость света, или как величина, обратная длине волны [c.125]

Вблизи среза сопла или в общем случае течения с отрывом необходимо принимать во внимание сглаживание разрыва скорости. Даже при малых характеристических числах Рейнольдса, вычисленных, скажем, по длине сопла, профиль скорости ламинарного потока сразу же за соплом имеет точку перегиба и является в высшей степени неустойчивым [686]. Следовательно, уместно рассматривать течение с отрывом в общем случае как задачу, включающую турбулентное смешение. Предлагаемый здесь анализ течения с отрывом потока с малой концентрацией частиц основан на методе Гёртлера [686], который получил следующее соотношение для двух смешивающихся потоков жидкости, имеющих скорости ПуП Оз при а = О и /1 > Па [c.382]

Рассмотрим подробнее характер накладывающегося на усредненный поток нерегулярного, пульсационного, движения. Это двил<ение можно в свою очередь качественно рассматривать как результат наложения движений (турбулентных пульсаций) различных, как мы будем говорить, масштабов (под масштабом движения подразумевается порядок величины тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется Kopo ib движения). По мере возрастания числа Рейнольдса появляются сначала крупномасштабные пульсации чем меньше масштаб движения, те. 1 позже такие пульсации появляются. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную же роль в турбулентном потоке играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых — порядка величины характеристических длин, определяющих размеры области, в которой происходит турбулентное движение в дальнейшем будем обозначать порядок величины этого основного (или внешнего) масштаба турбулентного движения посредством /. Эти крупномасштабные движения обладают наибольшими амплитудами. Их скорость по порядку величины сравнима с изменениями Ли средней скорости на протяжении расстояний I (мы говорим здесь о порядке величины не самой скорости, а ее изменения, поскольку именно оно характеризует скорость турбулентного движения абсолютная же величина средней скорости может быть произвольной в зависимости от того, в какой системе отсчета рассматривается движение) ). Что же касается частот этих крупномасштабных пульсаций, то они — порядка отношения и/1 средней скорости и (а не ее изменения А ) к размерам /. Действительно, частота определяет период повторяемости картины движения, наблюдаемой из некоторой неподвижной системы отсчёта. Но относительно такой системы вся эта картина движется вместе со всей исид-костью со скоростью порядка и. [c.185]

Величины а и Р вводятся в эти уравнения на основании иредиоложенин о том, что характеристическая длина, входящая в выражение для числа Рейнольдса, пропорциональна гидравлическому диаметру соответствующей фазы. [c.134]

Если первоначально в верхнем состоянии находилось такое число атомов, что возникла инверсия населенностей, то излучение может принять форму кооперативного процесса, в котором излучение одного атома влияет на излучение других атомов. Данный процесс приводит к явлениям сверхизлучения [8] и су-перлюминесценции [9]. Вновь отсылая читателя для подробного рассмотрения этих явлений к оригинальным работам [8, 9], укажем здесь лишь на несколько относяш,ихся к делу особенностей этих явлений 1) суш,ествует вполне определенный порог возникновения кооперативного эффекта 2) длина активной среды I должна быть меньше некоторой характеристической длины 1с, значение которой зависит от начального уровня инверсии 3) интенсивность излучаемого света не изменяется теперь во времени по экспоненциальному закону вместо этого она имеет вид колоколообразной кривой, характерная длительность которой при большом уровне начальной инверсии может быть много меньше, чем Тспонт 4) в случае стержневой формы [c.81]

Степень затухания функций (4) вдоль длины стержня зависит от характеристического числа Наименьшее характеристическое число / дает наименьшее затухание. На участке, где х, все усилия и их производные в однородной задаче практически исчезают. Это означает, что сдвиги по всем швам на этом участке равны нулю и стержень работает, как монолитный. Функщм же ) определяет местное воздействие вблизи торца составного стержня на участке А,л х, где л-расстояние от торца. [c.46]

В случае труб с ие круглым поперечным сеченнем или в случае открытых водотоков (лотки, каналы) возникает вопрос, какую величину взять в качестве характеристической длины для числа Рейнольдса. Так-как со 11)отивление течения в трубе зависит прежде всего от отношения площади поперечного сечения F к смоченному периметру L то, очевидно, в качестве характеристической длины удобно взять величину [c.52]

В (2.5.2) последовательно представлены критерии Рейнольдса, Вейссенберга, Дебора и вязкоупругие безразмерные числа ki/k h- Если выделить характеристические длины Ьц ш Lj вдоль и поперек направления потока, то числа Вейссенберга iV e и Дебора Nxjeb могут быть записаны в виде [c.79]

Основной тип рентгеновских трубок пр1именяемых для структурного анализа, — запаянные электронные трубки. Наименования этих трубок, выпускаемых отечественными заводами электропромышленности, узаконены ГОСТ 866—41 и состоят из комбинации букв и цифр [11]. Первая буква означает род защиты от неиспользуемых рентгеновых лучей, вторая — назначение трубки, третья — охлаждение анода. Цифра указывает число окошек для выхода рентгеновых лучей, направляемых в камеры. Последнее обозначение указывает на материал зеркала анода, а следовательно, длину волны характеристического ивлучения. [c.143]

Здесь — энергия на моль и е —абсолютные величины зарядов положительного и отрицательного ионов I — одно из характеристических расстояний в решётке, скажем, длина ребра куба (для кубической структуры) или расстояние между катионом и анионом — число Авогадро, Л — постоянная Маделуига, характерная для тнпа структуры й не зависящая от периода решётки. Численное значение постоянной Маделунга, очевидно, зависит от характера параметра / н от выбора едиинц для заряда, длины и энергии. В таблице XXII приведены значения постоянной И/, для тех типов ионных кристаллов, которые былн рассмотрены в 4 ). Эти значения даны для трёх различных /, именно / равно наименьшему расстоянию между катионом и анионом Го, / равно корню кубическому из молекулярного объёма 8о наконец, / равно длине ребра куба Последнее имеет смысл, конечно, только в кубической решётке. [c.91]

Если мы имеем один монокристалл (см. стр. 156), то для получения отражения от какой-либо плоскости (кк1) этот кристалл надо облучать белым" рентгеновским излучением, в составе которого всегда найдётся такая длина волны X, которая будет удовлетворять уравнению (19). В методе порошков (Дебая-Шеррера) применяется не белое, а монохроматическое (характеристическое, см. стр. 154) излучение и в качестве образца не один монокристалл, а порошок (или другой агрегат), состоящий из множества мельчайших монокристалликов величиной не более 10 см, беспорядочно ориентированных в пространстве. В виде образца для исследования в случае пластичных металлов или сплавов может служить проволочка диаметром 0,2-0,5 мм и длиной около 5— 7 мм. Если пропускать параллельный пучок рентгеновых лучей через такой порошковый образец О (фиг. 56), то в нём всегда найдётся большое число монокристальных крупинок, в которых данная плоскость (кк1) будет ориентирована по отношению к направлению луча под брэгговским углом 6. В то же время все эти попадающие под условие отражения плоскости (Нк11 не будут параллельны между собой в различных крупинках, поэтому в сумме все отражённые лучи дадут конус отражения с характерным для данной плоскости кк1) [c.166]

Как, конечно, читатель уже убедился, гармоническое движение волн, характеризующее турбулентность с малыми возмущениями, имеет большое сходство с волнами неустойчивости, теория которых разработана В. Толлмином [7] и Г. Шлихтингом [8]. Такие волны возникают в вынужденном потоке при продольном обтекании плоской пластины, когда число Рейнольдса превышает критическое. Чтобы иметь возможность провести сравнение этих волн с волнами, возникающими при естественной конвекции, необходимо для последних определить характеристический формпараметр волны. Нами найдено, что длина волны X гармонических волн, возникающих в начальный момент возмущающего движения, имеет следующее значение [c.356]

Экспериментальных данных о поведении композиций с короткими волокнами при циклических нагрузках очень мало. По данным, полученным в работе [75], установлено, что предел усталостной выносливости поликарбоната при 10 циклов возрастает в 7 раз при введении 40% стекловолокон длиной 6,4 мм. В работе [76] определено число циклов до разрушения эпоксидных смол, наполненных короткими борными волокнами, и установлено, что при циклических нагрузках с амплитудой, составляющей любую долю от разрушающего напряжения, число циклов до разрушения быстро возрастает с увеличением характеристического отношения волокон, достигая постоянных значений при Ijd около 200. Эту величину можно считать критическим характеристическим отношением, выше которого усталостная прочность постоянна и пропорциональна статической прочности при изгибе (рис. 2.48). В этой же работе исследованы свойства эпоксидных смол с ориентированными асбестовыми волокнами. При этом установлено, что их поведение мало отличается от поведения эпоксидных смол с борными волокнами длиной 25 мм. Оуэн с сотр. [77] показали, что усталостная прочность при 10 циклах полиэфирной смолы, наполненной стекломатом с хаотическим распределением волокон, колеблется между 15 и 45% от разрушающего напряжения при статическом растяжении. В работе [78] изучали поведение при циклическом растяжении и изгибе эпоксидной смолы, содержащей 44% (об.) ориентированных стеклянных волокон длиной 12,5 мм. Полученные результаты показывают, что этот материал является перспективным для изделий, работающих при циклических нагрузках, так как предел его усталостной выносливости составляет более 40% от разрушающего напряжения при растяжении. Эти результаты необычны для стеклопластиков, для которых, очевидно, нет истинно безопасного нижнего предела при циклических нагрузках даже в случае непрерывных волокон [79]. Недавно были исследованы свойства при циклических нагрузках промышленных полиэфирных премиксов [80]. Полученные кривые зависимости амплитудного напряжения от числа циклов до разрушения для литьевых премиксов с хаотическим в плоскости распределением волокон (рис. 2.49) можно сравнить с кривыми, полученными Оуэном с сотр. [81] для композиционных материалов с однонаправленными непрерывными волокнами и для слоистых пла- [c.106]

Остановимся детальнее на осцилляциях коэффициентов прохождения и отражения. Можно предположить по аналогии с прохождением и отражением волн в плоских слоях (см. [4]), что эти осцилляции обусловлены интерференционным механизмом образования прошедшей и отраженной рэлеевских волн. Отраженная рэлеевская волна образуется в результате интерференции отражений от переднего и заднего краев закругления. Аналогичным образом образуется и прошедшая рэлеевская волна. Разность фаз между указанными отражениями определяется числом полуволн, укладывающихся по дуге закругления, Эти волны являются поверхностными волнами рэлеевского типа на выпуклой цилиндрической поверхности закругления. Как показано в разд. 18 первой части, их фазовая скорость с всегда больше фазовой скорости Св. рэлеевских волн и зависит от отношения радиуса кривизны цилиндрической поверхности к длине рэлеевской волны. По расстоянию между максимумами кривых ЛГ р Я/Кв) и ЛГотр (Я/Хв) в области 0,20 Я/Хц 7 1,15 можно определить экспериментальное значение средней (в указанной области) скорости с для алюминия, которое составляет 1,29 Сд. Соответствующее теоретическое значение равно 1,27 св, т. е. очень хорошо согласуется с экспериментальным. Это подтверждает как интерференционный механизм прохождения и отражения рэлеевских волн на закруглении, так и правильность теоретических значений фазовой скорости поверхностных волн рэлеевского типа на выпуклой цилиндрической поверхности, рассчитанных по характеристическому уравнению (1.96). [c.153]

Физически происхождение закона Т может быть понято следующим путём. Если мы схематизируем процесс соударений, предположив, что электроны сталкиваются с квантами колебаний решётки, то средняя величина свободного пробега должна содержать множитель 1/7 , так как плотность квантов изменяется как Р, когда Т значительно ниже характеристической температуры. Кроме того, столкновения становятся менее эффективными при понижении температуры, так как в решётке возбуждаются только колебания с меньшими волновыми числами. Действительно, среднее значение волнового числа а есть величина порядка kTjh при температуре Т, где с — скорость звука. Рассмотрим электрон, движущийся в направлении поля и имеющий волновое число к. После столкновения его волновое число станет равным к- -а, гдеа — волновое число кванта, с которым электрон испытал соударение. Поскольку а пробегает по сфере, компонента импульса в направлении поля изменяется в среднем не на множитель порядка ajk, а на множитель порядка величины а /А. Таким образом, число столкновений, требующихся для того, чтобы остановить электрон, есть величина порядка которая изменяется, как 1/7 отсюда и получается, что эффективная средняя длина свободного пробега изменяется, как [c.560]

Заметим, что когда речь идет о нахождении собственных частот длинных линий, представленных эквивалентными схемами, с произвольными граничными условиями на концах, то спектр волнового числа кп находится из известного характеристического уравнения tgkl = гY Zo - - Zl)/ l - - ZoZlY ), где У — характеристическая проводимость длинной линии, Zo и Zl — нагрузки при х = О и х = I соответственно [8, 3]. Кроме рассмотренных случаев отметим еще один линия [c.84]

Опыты в этой области были произведены Зеебеком ), Пфаунд-лером 2), С. Экснером ), Ауэрбахом ) и Кольраушем °), причем опыты последнего были наиболее обширны. Дуга окружности с вырезанным на ней ограниченным числом зубцов прикреплялась к маятнику, который можно было запускать при определенных условиях. При качании зубцы задевали соответствующим образом удерживаемую игральную карту создаваемый таким путем звук сравнивался со звуком от монохорда. Изменяя обычным способом длину струны, ее настраивали так, что ее тон был едва заметно выше или едва заметно ниже, чем звук, создаваемый картой, а интервал между обоими тонами, называемый характеристическим интервалом, определял точность, с которой можно было оценить высоту тона при данном полном числе колебаний. Наилучшие результаты получались только после значительной практики и при полном отсутствии посторонних звуков. [c.435]

После toro как найдено решение характеристического уравиения, с помощью выражений (8.2) или (8.4) можно определить продольное волновое число h, а затем фазорую скорость и длину волны в линии. [c.97]

Для получения наилучших результатов при применении способа регистра сдвига требуется последовательность максимальной длины, что приводит к широкому классу схем, называемых генераторами псевдослучайной последовательности. В 16-разрядном регистре сдвига имеется 2048 способов реализации отводов обратной связи, удовлетворяющих данному критерию. В полиноме ЦИК-16 применяется четное число входов, что приводит к группированию ошибок, а при тестировании узлов предпочтителен метод, который максимально распределяет ошибки. По этой же причине отводы не рекомендуется делать через 4 или 8 разрядов, так как они соответствуют наиболее вероятным размерам слов в микропроцессорах. Фирма Hewlett-Pa kard остановилась на нечетном числе входов, применив неприводимое выражение обратной связи которое соответствует характеристическому полиному Напомним, что мы хотим получить прибор широкого назначения для тестирования цифровых систем имеются и другие характеристические выражения, которые удовлетворяют критерию, но было выбрано именно это. [c.169]

Алгоритм 6. Алгоритмы многомодовых режимов на одной частоте. Число мод, реализуемых на одной длине волны как было показано выше, является функцией величин е, ц, Ъ, т.е. зависит от величины радиуса характеристической окружности рЪ. Здесь практически реализуются только режимы двух смежных по длине волны (частоте) - и//-нелатентных мод. Одновременно существующие моды имеют разную степень залипания , т.е. разные а и [3, а следовательно, и разные коэффициенты замедления Уз и фазовой скорости Гф в режиме БВ, т.е. волны как бы плывут относительно друг друга. Измерение [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...