Кооперативный эффект

При определенных условиях оказывается невозможным выделить отдельную частицу в ансамбле, поэтому необходимо рассматривать взаимодействие излучения со всей совокупностью дисперсного материала. Такого рода кооперативные эффекты могут наблюдаться, если в системе существует ближний порядок, а размер частиц, расстояние между ними и длина волны являются величинами одного порядка, причем счетная концентрация рассеивающих центров 10 1/см [128]. Как следует из (4.1), подобного рода кооперативные эффекты не характерны для рассматриваемых систем. [c.133]

Подобный кооперативный эффект будет обычен для инфракрасного излучения в плотном слое и плотной фазе неоднородного псевдоожиженного слоя. Но при тех же длинах волн он будет пренебрежимо мал в таких системах, как взвешенный слой (топочные среды, запыленные дымовые газы), разбавленная фаза псевдоожиженного слоя и т. п. Можно ожидать практического отсутствия или значительного ослабления кооперативного эффекта для плотного слоя и плотной фазы псевдоожиженного слоя в случае очень крупных частиц. [c.84]

Кооперативный эффект рассеяния 84 Коэффициенты лучистого теплообмена слоя 98, 99 [c.324]

Четыре безразмерных параметра, отмеченных выше, достаточны для классификации М. с. в поле бесконечно плоской когерентной волны. Реальные пучки лишь частично когерентны, и их рассеяние зависит ещё от длины когерентности г, точнее от пятого параметра — = г/Х. Поскольку этот параметр характеризует статистич. свойства поля, а оно определяется свойствами источника света и пути, к-рый прошла волна до того, как попала на М. с., то его значение никак не связано с предыдущими четырьмя параметрами. Длина когерентности т = к /АХ, где АХ — спектральная ширина излучаемой линии. При учёте частичной когерентности света исследование кооперативных эффектов становится особенно сложной задачей. [c.223]

Так как магнитные материалы используются главным образом при климатических температурах, важным параметром является намагниченность при этих температурах. Хорошо известно, что величина спонтанной намагниченности в ферромагнетиках уменьшается с повышением температуры. Это падение намагниченности,, слабое при относительно низких температурах, резко возрастает с приближением к точке Кюри. Температурные изменения намагниченности сопровождаются так называемыми кооперативными эффектами. Слабые изменения намагниченности в области низких температур, вероятно, связаны с механизмом спиновых волновых возбуждений, когда намагниченность пропорциональна В ре- [c.131]

Во второй главе рассматриваются вопросы построения статистической теории структуры и упруго — прочностных свойств фрактальных дисперсных систем как базовых систем для дисперсных материалов и композитов. Подчеркивается, что представления о структуре тесно связаны с методами описания процессов агрегации. Существующие в настоящее время методы исходят в основном из рассмотрения парных взаимодействий между дисперсными частицами и не могут учитывать кооперативные эффекты в процессе взаимодействия в дисперсных системах. [c.10]

Представления о структуре тесно связаны с методами описания процессов коагуляции или в более общем случае агрегирования, а также устойчивости дисперсных систем. Существующие в настоящее время методы исходят из рассмотрения по сути парных взаимодействий между дисперсными частицами [60, 63]. Вместе с тем уже в [61] подчеркивалась необходимость и важность учета кооперативных эффектов в процессах коллективного взаимодействия в дисперсных системах. Там же указывалось и на проблематичность построения такого подхода. [c.38]

Идея теории ферромагнетизма Вейсса (сформулированной в 1907 г.) заключается в том, чтобы как можно более просто учесть одну характерную черту взаимодействий, желательно наиболее важную. Вейсс замечает, что система спинов в решетке является источником магнитного поля. Поэтому реальное магнитное поле, действующее на индивидуальный спин, представляет собой сумму внешнего поля SS и молекулярного поля Шт- Если спины не чувствуют друг друга, молекулярное поле отсутствует. Оно. возникает непосредственно из-за взаимодействий. Кроме того, если спины ориентированы случайным образом, их взаимодействия компенсируются. Молекулярное поле может существовать лишь в том случае, когда уже имеется некоторая средняя поляризация тогда она обусловливает добавочное поле, которое в свою, очередь увеличивает поляризацию и т. д. Этот лавинообразный процесс, конечно, ограничивается тепловыми эффектами, которые-противодействуют упорядочивающему влиянию взаимодействий. Здесь мы имеем типичный случай так называемого кооперативного эффекта. Используя высказанные соображения, можно допустить в первом приближении, что молекулярное поле пропорционально намагниченности и, следовательно, полное эффективное поле равно [c.329]

Анализ особенностей накопления повреждений и сопротивления материалов действующим нагрузкам в зависимости от условий нагружения с позиций синергетики приводит к заключению о возможности управления свойствами композиционных материалов путем целенаправленного использования кооперативных эффектов пластического деформирования и разрушения структурных элементов, т.е. эффектов, отражающих свойство самоорганизации диссипативных структур. Широкие перспективы в этом направлении открывает соединение подходов синергетики с возможностью компьютерной имитации механизмов деформирования и разрушения материалов на различных структурных уровнях. [c.5]

В ряде случаев усложнение спектров может быть связано с концентрационными влияниями. Повышение концентрации активатора может приводить не только к перераспределению интенсивности между отдельными группами линий, о чем будет речь ниже ( 3), но и к появлению новых линий, обусловленных как возможным изменением поля лигандов, так и более сложными кооперативными эффектами. [c.90]

Одна группа кооперативных эффектов связана с нарушением условия (2.53) при высокой концентрации рассеивателей. Такое нарушение равнозначно нарушению условий независимого рассеяния, а некоторые специфические закономерности рассеяния при этом обсуждались при решении задачи о рассеянии сложными частицами. Основные тенденции в закономерностях, соответствующих этой группе кооперативных эффектов, следуют из общих физических соображений. Действительно, для малых рассеивателей в предельном случае слипшихся частиц коэффициент направлен- [c.63]

Другая группа кооперативных эффектов связана с дисперсионными явлениями при многократном рассеянии и проявляется в нарушении пропорциональной зависимости интенсивности рассеянного под малыми углами излучения от концентрации рассеивателей. При многократном рассеянии дисперсную среду в целом можно характеризовать комплексным показателем преломления,, определяющим дисперсию волн в среде. В результате, например, ограниченный по размерам рассеивающий объем можно рассматривать как большую рассеивающую частицу с показателем преломления, мало отличающимся от окружающей среды. Если коэффициентом ослабления такой частицей-объемом и можно пренебречь, то вкладом интенсивности рассеянного вперед излучения пренебрегать нельзя, так как она сосредоточивается в очень узком угле (в соответствии с формулами рассеяния Рэлея—Ганса). Аналогичный интерференционный по своей природе эффект можно ожидать и при распространении в дисперсной среде узкого оптического пучка. В результате относительно несложных расчетов нами, в частности, была получена формула для оценки измеряемого оптического сечения системой сферических частиц, занимающих объем любой формы, в виде [16] [c.64]

Третья группа кооперативных эффектов связана со статистическими свойствами излучения, рассеянного системой частиц. Уравнения переноса излучения в принципе описывают только средние характеристики интенсивности или параметров Стокса (вторые моменты поля). Но рассеяние оптических волн статистическим ансамблем частиц сопровождается и флуктуациями интенсивности. [c.64]

Кооперативный эффект 63, 150 Коэффициент замутненности 145 [c.251]

В этой книге в качестве принципиальной основы для понимания взаимодействия между электронами взято приближение самосогласованного поля. Метод псевдопотенциалов используется как принципиальная основа для понимания взаимодействия между электронами и ионами, которое, собственно говоря, и создает твердое тело. При рассмотрении кооперативных эффектов сосредоточено внимание как на параметре порядка, так и на его микроскопической сущности. Я старался выделить физические принципы, а не математические методы, за исключением, правда, тех случаев, когда методы эти оказываются полезными для понимания и анализа свойств твердых тел. Ударение делалось на современных проблемах и новейших принципах, однако изложены и традиционные основы, на которых покоится новейшая теория. [c.8]

Это физическое явление, будучи важным и само по себе, представляет особый интерес в теории кооперативных эффектов (см. гл, 5). При исследовании магнитных систем пренебрегать энергией взаимодействия между соседями можно лишь в редких случаях. Истинный парамагнитный беспорядок без корреляций на малых или больших расстояниях удается наблюдать только при высоких температурах, когда выполняется закон Кюри (см. 1.5). Легкость, с которой могут поворачиваться отдельные спины, не позволяет заморозить этот тип магнитного беспорядка приходится довольствоваться тепловым равновесным распределением, соответствую-ш им температуре наблюдения. Желая понизить температуру, при которой появляются упомянутые выше корреляционные эффекты, мы должны работать с магнитно разбавленным кристаллом — или даже с магнитными моментами ядер при этом влияние магнитного беспорядка на другие физические характеристики системы будет невелико. [c.20]

Константа интегрирования выбиралась из условия л(0) = 1/2. Из выражения (10.2) следует, что с ростом к (убыванием С) волна становится более пологой. Другими словами, чем раньше (при более низких плотностях) проявляется кооперативный эффект, тем более крутой фронт имеет волна и с тем большей скоростью она распространяется. Волна в гиперболической популяции более полога, чем в логистической. [c.36]

В [Л. 59] приведены обширные сведения о fepa и погл, подсчитанных для различных р, п и я без учета кооперативного эффекта. [c.85]

В о й ш в и л л о Н. А., О кооперативных эффектах, сб. Спектроскопия светорассеивающих сред , Изд-во АН БССР, Минск, 1963. [c.277]

Оптич. свойства М. с. определяются явлениями ослабления проходящего излучения вследствие рассеяния и поглощения и взаимного облучения разл. объёмов М. с. рассеянным излучением. Взаимное облучение имеет когерентную и некогерентную части. Когерентная часть взаимного облучения неоднородностей ведёт к изменению эфф, эл.-магн, поля, в к-ром они находятся, а следовательно, и рассеянного ими ноля. Когерентная часть взаимного облучения и интерференция иа-л>-чений, рассеянных различными объёмами, относятся к т, н. кооперативным эффектам, к-рые ведут к отличию оцтич. свойств М. с. от оптич. свойств образующих её частиц. Некогерентная часть взаимного облучения неоднородностей или объёмов среды представляется в форме многократного рассеяния. [c.222]

Если параметр 2 3 < 1, то волны, рассеянные разными частицами, уже нельзя считать векогерентными, большую роль начинает играть интерференция между рассеянными волнами ( кооперативные эффекты ). [c.223]

Описанный подход позволяет построить статистин. теорию переноса частично когерентного излучения и даёт возможность обосновать феномевологич. теорию для разреженных слабо рассеивающих сред, В противоположном случае плотных и сильно рассеивающих сред существ, роль начинают играть когерентные и кооперативные эффекты, при этом вопрос об области применимости феноменологии, ур-ния П. и. остаётся до конца не выясненным. Для таких сред фазовые соотношения между рассеянными волнами могут играть определяющую роль. Кооперативные эффекты приводят, в частности, к фундаментальному для теории аморфных тел явлению — андерсоновской локализации и, как следствие, к качеств, изменению характера П. и. Напр., ур-ние П. и. не в состоянии описать эффекты сильного рассеяния в одномерной модели рассеивающей среды. [c.567]

На практике при использовании для фрактального анализа реальных адсорбентов термодинамического метода возникает проблема, связанная с адсорбционным гистерезисом в мезопорах. В области капиллярной конденсации, как правило, изотермы адсорбции и десорбции не совпадают между собой, а образуют гистерезисную петлю. Поэтому результаты определения D могут зависеть от выбора ветви изотермы, используемой для расчетов. Строгое совпадение значений D, рассчитанных по изотерме адсорбции и десорбции, возможно Лишь при исследованиях регулярных фрактальных поверхностей, поэтому на практике, при отсутствии ярко выраженных кооперативных эффектов, предпочтение, по-видимому, следует отдать десорбционной ветви, так как в этом случае полимолекулярная адсорбция проявляется в меньшей степени, чем при десорбции [107]. [c.67]

Если первоначально в верхнем состоянии находилось такое число атомов, что возникла инверсия населенностей, то излучение может принять форму кооперативного процесса, в котором излучение одного атома влияет на излучение других атомов. Данный процесс приводит к явлениям сверхизлучения [8] и су-перлюминесценции [9]. Вновь отсылая читателя для подробного рассмотрения этих явлений к оригинальным работам [8, 9], укажем здесь лишь на несколько относяш,ихся к делу особенностей этих явлений 1) суш,ествует вполне определенный порог возникновения кооперативного эффекта 2) длина активной среды I должна быть меньше некоторой характеристической длины 1с, значение которой зависит от начального уровня инверсии 3) интенсивность излучаемого света не изменяется теперь во времени по экспоненциальному закону вместо этого она имеет вид колоколообразной кривой, характерная длительность которой при большом уровне начальной инверсии может быть много меньше, чем Тспонт 4) в случае стержневой формы [c.81]

В работе [70] особенности поведения таких механических свойств как микротвердость и модуль упругости при уменьшении размера зерен рассмотрены в рамках статистической модели ансамбля зернограничных дефектов. Ансамбль дефектов типа микросдвигов и микротрегцин на развитых стадиях деформации обладает явными признаками коллективного поведения. Концентрация таких дефектов очень высока и достигает 10 -10 см , поэтому причину появления кооперативных эффектов можно рассматривать как чисто термодинамическую. Вместе с тем каждый из элементарных дефектов (межзеренная граница или микротрегцина) в обгцем случае является термодинамически неравновесной системой. [c.160]

В чисто абсорбционном резонансном случае Д = 0 = о стационарный режим описывается формулой (9.49). Нелинейный член 2Сх/(1 + х ) возникает из-за наличия поля реакции, т. е. из-за атомных кооперативных эффектов, мерой которых является параметр С При очень больших х уравнение (9.49) переходит в решение для пустого резонатора х = у т. е. Ет Е,). Атомная система насыщается настолько, что среда просветляется . В этой ситуации каждый атом взаимодействует с падающим полем так, как если бы других атомов не было это — некооперативное поведение, и квантовостатистическое рассмотрение показывает, что атом-атомные корреляции здесь пренебрежимо малы. При малых же х уравнение (9 49) сводится к соотношению г/ = (2С + 1) х. Линейность в этом соотношении связана с тем простым обстоятельством, что при малых внешних полях отклик системы линеен. В этой ситуации атомная система не насыщается при больших С кооперативное поведение атомов доминирует, и мы имеем сильную атом-атомную корреляцию. Кривые у (л ), которые получаются при различных С, аналогичны кривым Ван-дер-Ваальса для фазового перехода жидкость — пар. причем величины х, у н С играют роль давления, объема и температуры соответственно. При С <4 величина у является монотонной функцией переменной л , так что бистабильность не возникает (рис. 9.8). Однако для части кривой дифференциальное усиление йхЫу оказывается большим единицы, так что в этой ситуации возможен транзисторный режим. Действительно, если интенсивность падающего света адиабатически модулируется и среднее величины / таково, что dIт/dI = х1у)йх/ау>1, то в прошедшем излучении модуляция будет усилена. [c.243]

Рассеянце происходит на всех неоднородностях (частицах), поэтому они облучают друг друга. Когерентная часть взаимного облучения неоднородностей ведет к изменению эффективного электромагнитного поля, в к-ром они находятся, а следовательно, и рассеянного ими светового поля. Интерференция же рас-сеянных частицами воли ведет к пространственному нерерасиределению света. В результате обоих кооперативных эффектов оитич, характеристики дисперсной системы отличаются от оптич. характеристик образующих ее частиц. [c.501]

Рассеяние света средой. При Р. с. средой, к-рую можно рассматривать как совокупность образующих ее частиц, существенную роль приобретают 2 указанных выше кооперативных эффекта — взаимное облучение частиц рассеянным ими светом и интерференция световых волн, рассеянных различными частицами. Оба эффекта, неразрывно связанные между собой, зависят от взаимного расположения частиц, ибо им определяются фазовые соотношения между световыми волнами, рассеянными различными частицами. Если положения частиц строго фиксированы, то фазовые соотношения неизменны во времени и как внутри, так и во вне среды образуется стационарная, ио (вследствие больиюго числа частиц) быстро переменная в пространстве интерференционная картипа, [c.354]

В 1978 г. издательство Шпрингер выпустило книгу профессора Штутгартского университета (ФРГ) Г. Хакена Синергетика [1 ]. Эта книга — введение в теорию неравновесных фазовых переходов и процессов самоорганизации в физических, химических и биологических системах. Годом раньше в США вышла книга Г. Николиса и И. Пригожина Самоорганизация в неравновесных системах [2]. В 1978 г. в Брюсселе состоялся очередной Сольвеевский конгресс, целиком посвященный проблеме Порядок и флуктуации в равновесной и неравновесной статистической механике [3]. Многие из вопросов, которые затрагиваются в названных книгах и которые обсуждались на Сольвеевском конгрессе, были поставлены и решались уже сравнительно давно. Есть, однако, основания считать 1977—1978 гг. годами рождения нового объединяющего направления в современной науке. Чтобы подчеркнуть роль коллективных, кооперативных эффектов в процессах самоорганизации, Г. Хакен назвал это новое направление синергетикой. Целесообразность введения этого термина неоднократно, и порой очень бурно, оспаривалась. Здесь нет, разумеется, необходимости анализировать доводы за и против — целесообразность и полезность того или иного нового термина определяется самим ходом развития науки. Отметим лишь следующее. [c.5]

Кооперативные эффекты и попуп щия с гиперболическим законом роста [c.16]

Прежде чем сравнивать между собой эти скорости, мы выберем a(f ) таким образом, чтобы шах/ = ао = С(С — onst). Так как точка Nf , в которой/(Л ) = max f(N), при возрастании к сдвигается влево, то тем самым мы моделируем ситуацию, когда изменяется критическая плотность популяции, при которой относительная скорость прироста достигает максимума, причем значение максимальной скорости при этом не меняется. Другими словами, мы описываем изменение плотности, при которой кооперативные эффекты в популяции проявляются в максимальной степени. Для этого мы должны положить а = 4ао/ (1 + f ) . При таком выборе а(Л) скорости ) Хо, Х и X запишутся в форме [c.34]

При к = О мы получаем популяцию с гиперболическим законом роста, скорость распространения волны в которой равна Х = /2ао, где о — максимальное значение мальтузианской функции. Очевидно, что при убывании к кооперативные эффекты достигают максимальной эффективности при больших значениях плотности, и чем больше эта плотность, тем медленнее распространяется волна. Наибольшая скорость распространения у логистической популяции, у которой мальтузианская функция имеет максимум при нулевой плотности. Для иллюстрации на рис. 16, а, б изображены графики функций локального роста и мальтузианских функций при двух значениях к к = 0 (гиперболический рост) и Л = 0,5 (популяция типа Олли, промежуточная между гиперболической и логистической). [c.35]

При традиционном описании процесса пластической деформации исходят из того, что существующие в кристаллах системы скольжения позволяют обеспечить его формирование без разрушения сплошности. В.Е. Паниным и др. [11] было доказано, что пластическое течение происходит одновременно на нескольких уровнях, причем трансляция на одном уровне обязательно сопровождается поворотом на более высоком уровне, и наоборот. Принципиально важным в этом подходе является то, что любое нарушение структуры кристалла при подводе к нему внешней энергии рассматривается с позиции самоорганизации локальных структур, обусловленной энтропийными эффектами. Вторичные структуры, формирующиеся в деформируемом кристалле при достижении необходимого уровня возбуждения, представляют совокупность локальных структур - от дефектов типа точечных или линейных до аморфного состояния, возникающего при высокой плотности дефектов. Таким образом, при анализе пластической деформации кристаллов необходимо учитывать кооперативное взаимодействие трансляции, ответственной за изменение формы (дисторсии), и ротации, ответственной за изменение объема (дилатации). При этом важную роль в распространении скольжения играют границы зерен. Эволюция скольжения включает образование полос скольжения на начальных этапах пластической деформации, которые потом трансформируются в полосы микроскопического сдвига, что приводит к возникновению зоны локализованной макропластической деформации, проходящей через весь объем. Переход от одного масштабного уровня (микрополосы) к другому (макротюлосы) являет собой неустойчивость пластической деформации, предопределяющую шейко-образование. Он характеризуется тем, что шменяются элементарные носители деформации - дислокации сменяются дисклинациями. Дисклинации являются более энергоемкими дефектами, чем дислокации, что позволяет системе про- [c.241]

Рассмотрение явления разрушения мегаллов как процесса, связанного с неравновесными фазовыми переходами, гюзволяет ввести обобщенные критерии разрушения, отражающие коллективные эффекты при пластической деформации и разрушении твердых тел при самоорганизации диссипативных структур. Из анализа разрушения о позиций синергетики следует, что устойчивость процессов деформации и разрушения твердых тел определяется диссипативными свойствами среды вб]щзи точек неустойчивости. Показателем этих свойств вблизи неравновесных фазовых переходов являются двух- и трехпараметрические критерии, учитывающие кооперативное взаимодействие пластической деформации и разрушения. В этой связи критерии фрактальной механики разрушения являются комплексами - двух- или трехпараметрическими. Отличие двухпараметрических критериев фрактальной механики разрушения от используемых в линейной механике заключается в том, что они включают только критерии, контролирующие неравновесные фазовые переходы и охра- [c.340]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...