Звук ионный

Заряд топологический 522 Затухание Ландау 125 Звук ионный 126 [c.558]

Под действием Д. в. существенно меняются механич. свойства веществ. Так, в твёрдых телах и газах в отсутствие фазовых превращений скорость звука монотонно возрастает (в жидкостях наблюдаются более сложные зависимости). В металлах при увеличении до 1 ГПа скорость звука возрастает на 10 %, в ионных кристаллах — до 30 %, в газах — в неск. раз. С увеличением [c.551]

Здесь 7 — инкремент неустойчивости, а характерное значение f i (0,1—0,3)сон(/с где с,—скорость ионного звука. В случае дрейфово-диссипативной неустойчивости отсюда следует коэф. Бома диффузии. [c.177]

Такие колебания называют ионным звуком. [c.112]

Соединение в месте спая обдувается струей гелия, который при наличии течи проникает камеру масс-спектрометра и вызывает отклонение стрелки выходного прибо ра течеискателя (миллиамперметра) и изменение звука сирены. Фиксируемый миллиамперметром ионный ток дает количественную характеристику натекания через паяный шов. Чувствительность способа характеризуется очень малым давлением гелия — 5 10 " мм рт. ст. [c.212]

Теплопроводность является свойством материалов, связанным с переносом по ним тепла за счет взаимодействия между собой отдельных атомов ионов или молекул. В газах и парах одна молекула сталкивается с другой, имеющей меньшую кинетическую энергию, и передает ей некоторую долю своей энергии. В жидкостях перенос тепла за счет теплопроводности осуществляется по типу распространения продольных колебаний (аналогично распространению звука). В твердых же телах тепловая энергия переносится за счет взаимодействия соседних атомов (ионов) решетки. В металлах перенос тепла за счет теплопроводности в значительной мере определяется передачей энергии свободными электронами. Теплофизические характеристики относятся к таким свойствам материалов, которые показывают, какое большое значение имеет знание строения кристаллической решетки, состава и микроструктуры материала при получении изделия с заданными свойствами. [c.105]

Для количественной оценки влияния теплового и механического воздействий на одномерную модель материала в виде линейной цепочки ионов используют методы классической статистической физики. Они применимы к большинству металлов при температурах, начиная с нормальной и выше, а точнее — при Т > 9d, где — характеристическая температура Дебая Od = Нсо /к, где Н 1,054 10 " Дж с — постоянная Планка, ujd = й(б7г п) / — предельная частота упругих колебаний кристаллической решетки, а — усредненная скорость звука в твердом теле, п — число атомов в единице объема). Эта температура достаточна для возбуждения почти всех возможных колебаний ионов в кристаллической решетке, если справедлив закон Дюлонга-Пти для приходящейся на один атом теплоемкости y = Зк при постоянном объеме. [c.15]

При расчетах различных пронесши, в которых плазма нспользу-ется в качестве рабочею тела, можно использовать также специальные 4 диаграммы. На рис. 179 показана такая диаграмма для 1 моля аргона, равного 39,94 кг, на которой нанесены линии постоянной скорости звука н линии постоянной плотности а на рис. 180 — 41-диаграмма водорода. Положите.лыюе ядро аргона окружено 18 электронами, распределенными но трем электронным оболочкам. Ионизация аргона начинается при температурах, больших 10 К, Так, при температуре 15 10 К плазма аргона имеет в своем составе лишь однократно ионизованные ионы, а при Ш К имеются даже семикратно ионизованные ионы. [c.403]

При учёте теплового движения частиц число ветвей колебаний в плазме увеличивается. Во-первых, в области низких частот, наряду с альвеновской и быстрой магнитозвуковой волнами, появляется мода, наз. мед-.пенной м а г н и т о 3 в у к о в о й, к рая аналогична ионному звуку os0 (при >Vs). Др. эффект, [c.330]

Коллективные явления не играют в Н. п. первостепенной роли, как в горячей плазме, но их влияние на свойства плазмы может быть заметным. Присутствие большого числа нейтральных частиц в слабоиовизов. плазме приводит к затуханию мн. типов колебаний, характерных для горячей плазмы, и к устойчивости Н. п. относительно этих колебаний. Если степень ионизации плазмы не очень мала, то оси. типы колебаний плазмы возникают в ней, хотя и не так чётко выражены, В частности, в положит, столбе дугового разряда низкого давления, где степень ионизации плазмы доходит до процентов, присутствуют как плазменные колебания, так и ионный звук. Возникновение плазменных неустойчивостей приводит, в свою очередь, к осцилляции разрядного тока. [c.353]

П. р. можно также трактовать как рассеяние падающего света накачки на квантовых флуктуациях холостого доля среды, напр. на поляритонах. Колебания ионов в решётке кристалла сопровождаются колебаниями эл.-магн. поля внутри кристалла поляритон — это квант макроскопич. (усреднённого) поля, т. е. фотон в среде, поэтому о П. р. иногда говорят как о рассеянии света на свете по аналогии с рассеянием света на звуке Мандельштама — Бриллюэна рассеяние). Однако обычно термин рассеяние света на свете отно- [c.543]

НЧ-акустич. ветвь (электроны и дырки двигаются синфазно) аналогична ионно-звуковы.м волнам в газовой Плазме. Акустич. плаз.ченная мода (дырочный звук) возникает из-за колебаний тяжёлых дырок, вслед за к-рыми движутся, экранируя их, лёгкие электроны. Такие плазмоны имеют линейный закон дисперсии Шр = вд. Их фазовая скорость в определяется ср. геометрическим фермиевских скоростей вырожденных электронов Пр и дырок они слабо затухают, если эти скорости (или массы Шд и шд) сильно различаются. Если дырки не вырождены, то фазовая скорость равна [c.602]

При Р. р. инфразвуковых частот с т -с I2 J важную роль играют колебания ионов, ионосфера ведёт себя как проводящая нейтральная жидкость, движение х-рой описывается ур-ниями магнитной гидродинамики. В ионосфере возможно распространение неск. типов маг-нитогидродинамич. волы, в частности альвеновских волн, распространяющихся вдоль геомагн. поля с характерной скоростью Од = Н(/ 4лр (где р — плотность газа), и магнитозвуковых волн, к-рые распространяются изотропно (подобно звуку). [c.259]

РЕЛАКСАЦИЯ АКУСТИЧЕСКАЯ — процесс восстановления термодинамич. равновесия среды, к-рое было нарушено из-за изменения давления и темп-ры прв прохождении звуковой волны. Р. а.— необратимый процесс, при к-ром энергия поступат. движения молекул или ионов в звуковой волне переходит на внутр. степени свободы, возбуждая их, в результате чего энергия звуковой волны уменьшается, т. е. происходит поело-щение звука. Р. а. также всегда сопровождается дисперсией звука. [c.328]

Природа сверхпроводимости. Явление С. обусловлено возникновением корреляции между электронами, в результате к-рой она образуют куперовские пары, подчиняющиеся боаевской статистике, а электронная жидкость приобретает свойство сверхтекучести. В фононной модели С. спаривание электронов происходит в результате специфического, связанного с наличием кристаллич. решётки фононного притяжения. Даже при абс. нуле темп-р решётка совершает колебания (см. Нулевые колебания, Динамика кристаллической решётки). Эл.-статич. взаимодействие электрона с ионами решётки изменяет характер этих колебаний, что приводит к появлению дополнит, силы притяжения, действующей ва др. электрон. Это притяжение можно рассматривать как обмен виртуальными фононами между электронами. Такое притяжение связывает электроны в узком слое вблизи границы ферми-поверхности. Толщина этого слоя в энергетич. масштабе определяется макс, энергией фонона Йшд Uvja, где сйр — дебаевская частота, и, — скорость звука, а — постоянная решётки (см. Дебая температура), в импульсном пространстве это соответствует слою толщиной Др К(И )1ир, где ир — скорость электронов вблизи поверхности Ферми. Соотношение веопределённостей даёт характерный масштаб области фононного взаимодействия в координатном пространстве [c.436]

Ионно-звуковая турбуленгаость плазмы. В плазме возможны также турбулентные движения, очень похожие на обычную турбулентность в газе, Для этого в ней должны быть возбуждены до нелинейного уровня акустич. ветви колебаний, напр, ионный звук, возбуждаемый током электронов, имеющих скорость выше нек-рого критич. значения. Ионно-звуковая Т. п. представляет собой хаос из нелинейно взаимодействующих ионно-звуковых волн. Многие существенные нелинейные свойства таких волн описываются Кадомцева—Петвиашвили ураннение.н. [c.184]

ЭЛЕКТРбННЫЙ ВЕТЕР—эффект увлечения электрич. током в злектронньи проводниках (металла или полупроводниках) со тв. ионов и разл. дефектов структуры примесных атомов или ионов, междоузлий, вакансий, дислокаций и т. п. Э. в. связан с нарушением локального мехаиич. равновесия металла в электрич. поле и с перераспределением импульса между электронами проводимости и ионной решёткой (примером ещё одного эффекта такого типа является возбуждение звука в металле зл.-магн. волной). [c.572]

Э. п, может возникать на ленгмюровских, ионно-звуко-вых, циклотронных и др. волнах. В однородной плазме Э. п. является сугубо нелинейным эффектом, поскольку только нелинейность приводит к фазовой фокусировке мод непрерывного спектра, т. е. к обращению процесса бес-сголкновительной релаксаци возбуждений (а частности, обращению Ландау затухания). Фазовая фокусировка мод непрерывного спектра возможна и за счёт неоднородности, напр, неоднородности плотности плазмы либо неоднородности удерживающего плазму внеш. магн. поля. В этом случае возможно наблюдение линейного Э. п. [c.647]

Здесь I j,—групповая скорость плазмонов. Вследствие резонансного затухания ионно-звуковых волн в газе плазмонов с декрементом у, и фазового перемешивания мод непрерывного спектра (5) вносимое первым источником макроскопич. возмущение исчезает на расстояниях порядка ,/y где с, — скорость звука. Второй источник, расположенный в точке z=I ly возбуждает в плазме на частоте ионно-звуковую волну и возмущение типа (5) и, кроме того, модулируя моды непрерывного спектра от первого источника, порождает на разностной частоте Пэ = П2 —нелинейное возмущение спектральной плотности плазмонов, являющееся источником эхового сигнала. В точке эха моды непрерывного спектра становятся когерентными, поэтому суммирование по к приводит к возникновению в окрестности точки 2 макроскопич. возмущения концентрации плазмы йи,. Пространств. форма эхового сигнала несимметрична слева от точки эха профиль амплитуды 5и,, описывается ф-цией ехр (О, а справа—ф-цией ехр(- ), где = Уэ(г-г,)/с.,. [c.648]

Приближенная формула для скорости звука была найдена И. П. Бардиным и Пайнсом [53] (см. также [54]). Предположим, что колебания плазмы вызываются теми положительными ионами, которые можно рассмотреть. Так как заряд иона равен 1е, плотность ионов ро, то плазменная частота Ор равна (сравнить с работой Раймса [55]) [c.52]

Наибольший эффект, обусловливаемый взаимодействием с ионным звуком, возникает в электрон-электронном интеграле столкновений. Поскольку фазовая скорость ионно-звуковых волн мала по сравнению с тепловой скоростью электронов, то для распределений, слабо отличающихся от максвелловских, можем записагь [c.242]

Поскольку для плазмы, состоящей из алектронов и одного сорта ионов, в области существования ионного звука действительная и мнимая части диэлектрической проницаемости имеют вид [c.242]

Из рассмотрения, проведенного в предыдущем параграфе, вытекает, что в условиях сильной неизотермичности плазмы ионно-звуковые колебания суо ественно видоизменяют интеграл столкновений электронов с электронами. Эго позволяет ожидать значительного влияния ионного звука н на коэффициенты пероноса. [c.243]

Поскольку наиболее существенное проявление взаимодействий с ионным звуком связано с электронной компонентой плазмы, то мы поставим перед собой задачу выявить влияние такого в.заимо-действия на неравновесные электронные потоки в неизотермической плазме [10—13]. [c.244]

Это выражение уже возникало у нас при пост]эоонии асимптотического выражения для интеграла столкновений, учитывающего взаимодействие с ионным звуком. Оно отражает асимптотически наиболее существенное проявление такого взаимодействия. [c.248]

Другие возможные пути расчета величины 0тах связаны с определением скорости звука, электрического сопротивления, коэффициентов расширения, а также с использованием инфракрасной спектроскопии (для ионных кристаллов) и спектров комбинационного рассеяния. Ионные кристаллы в области частот, в которой [c.68]

Увеличение модуля Юнга и скорости звука в щелочноборатных стеклах связано с переходом иона бора из тройной координации в четверную, т. е. с упрочнением каркаса стекла. [c.101]

В качестве примеров исследований в этом направлении можно привести работы [7, 8], где оцениваются параметры плазмы, возни-кгиощей в результате испарения мишени при нагреве мощным ионным пучком. Анализ плазменной короны в этих работах проведен для стационарной стадии процесса при этом подробно исследовано течение в окрестности точки, где скорость потока переходит через скорость звука. Авторы [9, 10], также предполагая стационарность течения плазмы, основное внимание уделили расчету ускорения тонкой мишени абляционным давлением на поздних стадиях, когда можно не рассматривать циркуляцию волн сжатия и разрежения. Для случая действия лазерного излучения аналогичный подход использован в работах [И, 12]. Значительно меньшее внимание уделено анализу начальной стадии взаимодействия излучения с веществом, когда процесс носит существенно волновой характер. [c.244]

Смотреть страницы где упоминается термин Звук ионный : [c.58] [c.115] [c.41] [c.56] [c.90] [c.264] [c.328] [c.108] [c.698] [c.345] [c.598] [c.601] [c.601] [c.163] [c.639] [c.7] [c.373] [c.286] [c.127] [c.240] [c.252] [c.306] [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...