Сопротивление характеристическое

В интересующем нас случае п < (случай малого сопротивления) характеристическое уравнение имеет комплексные корни [c.273]

При п = к (случай критического сопротивления) характеристическое уравнение имеет кратный отрицательный корень [c.409]

Волновое сопротивление (характеристическое), Ом [c.627]

Характеристические сопротивления Характеристические сопротивления и несимметричного четырёхполюсника представляют собой такие сопротивления, которые удовлетворяют следующим условиям если нагрузить одну из пар полюсов четырёхполюсника на сопротивление то входное сопротивление четырёхполюсника иа другой стороне получится равным Уи и наоборот. Модуль измеряется в омах, аргумент — в градусах [c.553]

Смещение, электрическое Сопротивление, волновое комплексное Сопротивление, магнитное Сопротивление, удельное электрическое Сопротивление, характеристическое комплексное [c.214]

При рассмотрении зависимости удельного сопротивления от температуры удобно выделить три температурных диапазона, пользуясь характеристической температурой 0н, связанной с дебаевской температурой 0в. Первый диапазон, 7 >0д, высокотемпературный, в нем практически все фононы имеют максимальную возможную частоту сот и энергию й(От = й0н. Второй диапазон включает 0д и простирается до умеренно низких температур. В этом диапазоне энергия фонона может достигать значения й0д. И наконец, низкотемпературный диапазон, 7 <0д. [c.193]

Еще одной причиной нелинейности температурной зависимости удельного сопротивления при высоких температурах является тепловое расширение. Характеристическая температура понижается и поэтому амплитуда колебаний решетки увеличивается. В уравнение (5.4) необходимо ввести аддитивную поправку, пропорциональную Таким образом, для платины, у которой 0д составляет примерно 240 К, зависимость удельного сопротивления от температуры при комнатной температуре и выше получает квадратичную составляющую, связанную с тепловым расширением. Кроме того, если учесть сложный характер кривой плотности состояний, следует ожидать появления чле- [c.194]

Затухающие движения. Рассмотрим случай, когда п>к (случай большого сопротивления). Корни характеристического уравнения в этом случае имеют значения [c.442]

Уравнение (67) представляет собой дифференциальное уравнение свободных колебаний при отсутствии сопротивления. Решение этого линейного однородного дифференциального уравнения второго порядка ищут в виде x=e" . Полагая в уравнении (67) л =e" получим для определения п характеристическое уравнение n - -k =0. Поскольку корни этого уравнения являются чисто мнимыми ( 1,2= = ik), то, как известно из теории дифференциальных уравнений, общее решение уравнения (67) имеет вид [c.233]

Рассмотрим теперь случай, когда b>k, т. е. когда сопротивление по сравнению с восстанавливающей силой велико. Вводя обозначение Ь —найдем, что в этом случае корни характеристического уравнения (78) равны П1 =—Ь г, т. е. оба действительны и отрицательны (так как г<СЬ). Следовательно, решение уравнения (76), описывающее закон движения точки, имеет при b>k вид [c.240]

Но если коэффициент п равен коэффициенту k или больше его (случай большого сопротивления), то точка, выведенная из состояния равновесия, не совершает колебаний. При п> k корни характеристического уравнения (162) получаются действительными числами и решение дифференциального уравнения (161) согласно теории дифференциальных уравнений имеет вид [c.130]

В случае малого сопротивления корни характеристического уравнения комплексные [c.199]

В заключение следует заметить, что фактическое вычисление корней характеристического уравнения (11.208) связано с затруднениями, о которых упоминалось при рассмотрении свободных колебаний без сил сопротивления. [c.261]

Случай малого сопротивления, п<Дк. В этом случае корни характеристического уравнения мнимые [c.524]

Случай большого сопротивления, п >1%. В этом случае корни 1,2=—п п —характеристического уравнения являются действительными и различными. Общее решение (3) уравнения (1) можно при этом записать в виде [c.526]

Причина, затрудняющая полную теоретическую интерпретацию природы электрического сопротивления, заключается в том, что трудно учесть зависимость рассеяния электронов от характеристических параметров металла, хотя саму величину электросопротивления, этого чувствительного и дающего много сведений параметра, измерить легко. [c.153]

Фиг. 26. Относительные изменения характеристической температуры 0, вычисленной на основании измерения сопротивления щелочных металлов при различных температурах.

Таблица 21.1. Удельное сопротивление р , температурный коэффициент при О °С и характеристическая температура 6 чистых металлов [1,2

В четвертом столбце приведены значения характеристической температуры 0, полученные из измерений теплоемкости [2]. Из выражения (21.3) следует, что для любого металла приведенное сопротивление г рт/ра должно быть универсальной функцией приведенной температуры Т/б [c.438]

Случай критического сопротивления п = к. В этом случае корни характеристического уравнения (8.23) будут действительными, равными и отрицательными, т. е. Xi, 2 = — w, и решение дифференциального уравнения (8.22) запишется в виде [c.134]

При Bi -+ О, когда внутреннее термическое сопротивление мало по сравнению с термическим сопротивлением на поверхности, температуры по толщине пластины распределяются равномерно. Как следует из характеристического уравнения (2.142), ц = (п — 1)я, а величина [c.197]

Колебательная скорость, соответствующая давлению / 2, выразится через характеристическое сопротивление воздуха в следующем виде [c.76]

Известно, что интенсивность звуковой энергии пропорциональна квадрату давления или скорости, причем коэффициентом пропорциональности является характеристическое волновое сопротивление рс [c.77]

Поделим обе части уравнения на р , выразив его в левой части через скорость и характеристическое волновое сопротивление воздуха, а также приняв во внимание формулу (106) [c.77]

Рис. 7.2. Характеристическая кривая У(С/у,) и прямая сопротивления протектора. Наклон прямой сопротивления tga=l/[S

Постоянные А и В могут быть получены из краевых условий. Из выражений (24.50) и (24.55) после введения характеристического сопротивления [c.458]

Для очень длинного заземлителя 1- °°) можно считать, что th(a/) = I, и поэтому эффективное сопротивление заземлению будет равно Rw = Z. Таким образом, эффективное сопротивление заземлению не может, даже и при очень длинных заземлителях, быть ниже характеристического [c.466]

Речь идет о том, чтобы показать, что пассивное сопротивление с составляющими —-- х, —7 у, как бы мала ни была у, лишь бы она была положительной, приведет к тому, что состояние равновесия х = у = х = у = 0 не будет более устойчивым в будущем (даже линейно). На основании теоремы Ляпунова такое обстоятельство будет обеспечено, как только будет доказано, что как бы ни была мала т О, не все корни характеристического уравнения системы (34) будут чисто мнимыми, но между ними найдется по крайней мере один, действительная часть которого будет положительной. [c.401]

В 7.4 на примере единиц напряженности магнитного поля и намагниченности, размерность и обозначение которых совпадают, было проиллюстрировано высказанное раньше положение об отсутствии однозначной связи между размерностью единицы и ее конкретным размером. Особенно наглядной иллюстрацией этого положения может служить рассмотрение единиц и числовых значений комбинированной константы, получившей название волнового или характеристического сопротивления вакуума. [c.275]

Эту величину обычно и называют волновым или характеристическим сопротивлением вакуума. [c.275]

Характеристическое сопротивление моноблока [c.216]

Если амортизирующее крепление представить упруговязким звеном с характеристическими коэффициентами (VII. 153), а амортизируемый объект—массой М, то схемой № 1 (табл. VII.2) изобразится готовый к установке на фундамент амортизируемый, объект вместе с амортизирующим креплением. Считая, что к массе М будет приложена гармоническая возмущающая сила Р, а механическое сопротивление фундамента весьма велико, найдем комплексный коэффициент передачи силы фундаменту [c.321]

Зависимость сопротивления сети от расхода газа выражается кривой (обычно параболой) сопротивлений, пересекающей характеристическую кривую Q— Н в рабочей точке Е (фиг. 4). [c.563]

Волновое сопротивление-линии не завксит от ее длины -(предполагается, что геометрические и электрические параметры линии неизменны по всей ее длине) и на радиочастотах равно Z Y Чем меньше индуктивность и боль- ше емкость, приходящиеся на единицу длины линии, тем меньше волновое сопротивление (характеристический импеданс). Оно имеет размерность ом. [c.221]

Если п < k ( малое сопротивление ), то характеристическое уравие-кпй имеет комплексные корни [c.275]

Конкретные выражения для сопротивлений ЭСЗ определяются типом ЭД, зависят в общем случае от частоты питания V, а для ротора и от характеристического параметра нагрузки й- В качестве последнего для АД выступает скольжение 5 , для СД и СРД — обычно временной угол 01 между векторами ЭДС в воздушном зазоре и ЭДС XX Е , для БДПТ — пространственный угол 0р между вектором напряжения и и поперечной осью д, а для ЭД гистерезисного типа — гистерезисный угол 71 между первыми гармониками кривых пространственного распределения по ротору индукции и напряженности поля. Характерная особенность для ЭД гистерезисного типа заключается в том, что параметры его ротора являются функциями индукции в роторе, ибо от нее зависят магнитная проницаемость материала и гистерезисный угол Ух- Последний меняется также и в зависимости от нагрузки. [c.114]

Характеристическая частота решетки, а следовательно, и в при сжатии возрастают, поэтому из теории Вина непосредственно следует (как показал Грюнейзен) наблюдаемое па опыте уменьшение сопротивления под действием давления. Вин, таким образом, ясно понимал, что сопротивление металлов в основном определяется значением приведенной температуры Т/<в. [c.158]

Характеристическое тепловое сопротивление или тепловое сопротивление, обусловленное процессами переброса. Изменение х быстрее указывающее на наличие процессов переброса, было обнаружено Берманом в кварце ) и сапфире [39], в очень чистых щелочногалоидных соединениях [51 ] и рутиле (частное сообщение). В твердом гелии оно было найдено Уилксом, Уэббом и Уилкинсоном [42—45], а в висмуте—Уа11том и Вудсом [121] (см. п. 23). Для случаев алмаза [43, 46] и германия [50, 121] есть лишь указания на возможность таких процессов. Твердый гелий вызывает особый интерес, ибо, меняя плотность, можно изменять в и, следовательно, сравнить зависимость х от в с теоретической (9.13). Такое сравнение может быть лишь весьма грубым, так как множитель e " - преобладает над множителем (в/Г) и, кроме того, теория в ее современной форме не дает каких-либо определенных выводов относительно величины а. Для различных образцов гелия теплоемкость х может быть выражена в виде универсальной функции [c.249]

Если ReЯ< 0 и отсутствует мнимая часть Я(1тЯ = 0), то возмущения в области устойчивости апериодически затухают если же характеристический показатель Я комплексен, то затухание происходит в осцилляторном режиме. Поэтому выход на стационарную амплитуду в случае диссипативного механизма ограничения (ограничение за счет нелинейного сопротивления) всегда имеет апериодический характер (рис. 4.33, сплошная кривая). На том же рисунке пунктирной линией показан процесс установления стаиионар .ой амплитуды в ламповом генераторе. Осо- [c.181]

Для оценки 7 п примем, что пьезопластина изготовлена из ЦТС-19 (Zi = 23-10" Па-с/м), характеристические импедансы демпфера 2o = 6-10" Па-с/м, протяженных сред — воды Zj = = 1,5-10 Па-с/м или стали 2g = 4610 Па-с/м. Как и ранее, полагаем /а = 2,5 МГц, С = 2000 пФ. В результате найдем для воды == 18,8 Ом, для стали = 2,65 Ом. При = О и постоянной амплитуде U генератора выделяемая на резисторе с Zp мощность равна U IR, т. е. чем меньше сопротивление тем больше мощность, потребляемая пьезопластиной. Значение уменьшается по мере увеличения характеристических импедансов нагружающих пьезопластину сред. Однако обычно сопротивление Ra делают не равным нулю для стабилизации работы генератора и увеличения ширины полосы пропускания преобразователя. [c.66]

Принимая во внимание зависимости (5.56), (5.63), можно заключить, что характеристическое уравнение неконсервативной, полуопределенной (pi == Л.1 = о) системы с сопротивлениями лишь в соединениях имеет нулевой корень кратности 2. [c.164]

Выражение (VII.137) определяет виброизоляционную эффективность включения двухконгчногс механического звена с характеристическими коэффициентами Аа, С , в выбранном месте цепной системы — между измеренными со стороны этого звена механическими сопротивлениями Z и 2ф. [c.305]

Ниже будет показано, что, если собственные частоты колебаний источника и амортизируемого объекта, как систем с распределенными параметрами, удалены от основной частоты, а постоянная времени Т достаточно велика, устойчивость реального объекта определяется все же низкочастотной областью. В противном случае источник и изолируемый объект должны рассматриваться как многорезонансные системы. Их характеристики, определяемые со стороны упругого элемента (механическое сопротивление, подвижность или податливость), задаются непосредственно в функции частоты и могут быть аппроксимированы в комплексной области лишь полиномами высокого порядка. В этих условиях целесообразно применять частотные критерии устойчивости, например критерий Михайлова, Найквиста или им-митансный критерий. Однако для первых двух необходимо знать характеристическое уравнение или полную матрицу системы. Иммитансный критерий в отличие от них оперирует непосредственно с суммой сопротивлений, в том числе полученных экспериментально. Ниже этот критерий будет использован для анализа устойчивости системы (см. рис. 1) при различных параметрах эквивалентных схем источника и нагрузки. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...