Характеристическое отношение

Таким образом, мы видим, что отношение рабочего участка линии зацепления к расстоянию между двумя смежными контактными точками по линии зацепления является критерием для суждения о максимальном и минимальном числах пар одновременно зацепляющихся зубьев. Ближайшее целое число, превышающее это отношение, будет указывать на наибольшее число пар зубьев, которое может при данных условиях находиться в одновременном зацеплении, а ближайшее целое число меньше этого характеристического отношения указывает на минимальное число пар одновременно зацепляющихся [c.431]

Уменьшение общего перепада энтальпий турбин без ПП при снижении нагрузки приводит к перераспределению перепадов энтальпий по ступеням. В наибольшей мере уменьшаются перепады энтальпий последних ступеней. Если при конструировании турбины для номинального режима были приняты оптимальные значения характеристических отношений /Со, то в результате увеличения и/Со при уменьшении расхода пара снижается внутренний к. п. д. последних ступеней и турбины в целом. [c.135]

Применение соплового парораспределения приводной турбины ухудшает ее экономичность во всем диапазоне нагрузок вследствие резкого снижения к. п. д. регулировочной ступени, вызванного как парциальным подводом пара, так и уменьшением характеристического отношения и/Со из-за понижения частоты вращения и увеличения располагаемого перепада энтальпий регулировочной ступени при частичных нагрузках. Кроме того, применение парциального подвода пара для турбины, работающей при переменной частоте вращения, снижает ее вибрационную надежность. [c.148]

Если волокно будет выдергиваться из матрицы растягивающей нагрузкой, незначительно меньшей разрывного усилия, то должно быть равно половине критической длины волокна IJ2, так как при этом учитывается только один конец волокна, и критическое характеристическое отношение волокна Ujd равно [c.89]

Рис. 2.48. Зависимость числа циклов до разрушения эпоксидной смолы, наполненной борными волокнами, от характеристического отношения (ltd) борных волокон при амплитудном значении напряжений, составляющих 60 (/), 70 (2), 80 (3) и 90 /о У) от разрушающего при статических нагрузках [76].

Придавая характеристическому отношению Яа/р фиксированные значения в допускаемом интервале [c.399]

Итак, характеристические отношения (101) [c.121]

Двенадцатая часть октавы представляется отношением 2 1, так как это — тот шаг, который, будучи повторен двенадцать раз, приводит к ноте, лежащей октавой выше исходной. Если мы хотим установить меру для интервалов в собственном смысле этого слова, то мы должны взять не само характеристическое отношение, а его логарифм. Тогда, и только тогда, мерой сложного интервала будет сумма мер его компонент. [c.29]

Как можно подтвердить численными примерами, этот угол обычно очень мал порядок его величины определяется тем же самым характеристическим отношением. Отметим также, что он будет иметь разные знаки в зависимости от того, больше или меньше величины 2s n"( будет коэффициент максимальной перегрузки р [определяемый уравнением (117)]. [c.741]

Существуют, наконец, задачи гидромеханики, где может быть определено некоторое характеристическое напряжение Tq. Хорошим примером такого рода является стационарное движение взвешенных частиц под действием силы тяжести. В этом случае характеристическое напряжение определяется как отношение чистой силы тяжести к поверхности частиц. Поскольку отношение ji/Л представляет собой естественное напряжение для рассматриваемой жидкости, можно определить третье упругое число EI3 [2] [c.271]

Здесь В определяется выражением (5.24). Собственные значения являются корнями характеристического уравнения Ii (р.) = О, в частности, Д1 = 3,8317. Остается постоянным и отношение длин начальных участков = 13,6. [c.105]

Эта величина называется классическим радиусом электрона. Она имеет какое-то отношение к электрону, но мы точно не знаем, какое. Тем не менее она является характеристической длиной. Теперь мы сделаем небольшое отступление по поводу пристрастия физиков к характеристическим величинам. [c.276]

Перечень характеристических чисел — это не физика, так же как астрология — это не астрономия. Однако характеристические числа играют важную роль в физике. Когда мы видим, что постоянные, имеющие отношение к данному вопросу (как е, т и с имеют отношение к электромагнетизму и электрону), можно так скомбинировать, что образуется характеристическая величина с размерностью длины, то мы стремимся узнать, что эта длина означает. Это законный вопрос, и его постановка очень полезна. Некоторые характеристические величины имеют ясный смысл, а другие — не имеют его. [c.276]

V с1. Если характеристическая скорость газодинамической задачи—порядка величины скорости звука или больше, то число Рейнольдса R Lu/v Lu/l , т. е. содержит заведомо очень большое отношение характеристических размеров L к длине свободного пробега / ). Как всегда, при очень больших значениях R вязкость оказывается не существенной для движения газа практически во всем пространстве, и в дальнейшем мы везде (за исключением лишь особо оговоренных мест) рассматриваем газ как идеальную (в гидродинамическом смысле слова) жидкость. [c.441]

Ударная волна в местной сверхзвуковой зоне должна каким-то образом пересекаться со звуковой линией (мы будем говорить о плоском случае). Вопрос о характере такого пересечения нельзя считать выясненным. Если ударная волна заканчивается в точке пересечения, то в самой этой точке ее интенсивность обращается в ноль, а во всей плоскости вблизи точки пересечения движение околозвуковое. Картина течения в таком случае должна описываться соответствуюи им решением уравнения Эйлера — Трикоми. Помимо общих условий однозначности решения в физической плоскости и граничных условий на ударной волне, должны выполняться еще и следующие условия 1) если по обе стороны от ударной волны движение сверхзвуковое (так будет, если в точке пересечения кончается только ударная волна, упираясь в звуковую линию), то ударная волна должна быть приходящей по отношению к точке пересечения, 2) приходящие к точке пересечения характеристические линии в сверхзвуковой области не должны нести на себе никаких особенностей течения (особенности могли бы возникнуть лишь в результате самого пересечения и, таким образом, должны были бы уноситься от точки пересечения). Существование решения уравнения Эйлера— [c.641]

Для того чтобы измерить относительную интенсивность / = — х/Ь двух линий аналитической пары достаточно определить отношение любых пропорциональных их величин. С этой целью можно воспользоваться характеристической кривой фотопластинки, дающей однозначную связь между почернением фотографической эмульсии и интенсивностью падающего на нее света (см. введение). Измерив почернения и линий на спектрограмме, по характеристической кривой, построенной для той же пластинки, можно найти соответствующие значения lg/l и lg/2, разность между которыми дает искомое значение Ig/l//2 = Ig . Этот способ нахождения относительных интенсивностей получил название метода фотографической фотометрии. [c.44]

Из ЭТОГО следует, что характеристическое время т, пропорциональное отношению координаты к соответствующей компоненте скорости, [c.410]

Композит с позиций синергетики является типичной диссипативной системой с универсальной иерархией пространственных масштабов. В упругоизотропных телах, к которым относится большинство материалов и практически все композиты, существует не менее трех независимых масштабов длины (структурных уровней) связанных между собой соотношениями. В серии работ нами показана фундаментальная связь между коэффициентом автомодельности Л структурных уровней, характеристическим отношением С и ())рвктальной размерностью Df областей локализации избыточной энергии закачиваемой в материал. Поскольку структура и свойства матрицы, а также параметры структурной организации наполнителя определяют свойства композита, рассмотрим отдельно матрицу и композит. [c.190]

Выбор расчетного режима регулировочной ступени. Главная задача — обоснованный выбор изо-энтропийного перепада энтальпий ступени Ло для расчетного режима. Поскольку к. п. д. регулировочной ступени ниже, чем к. п. д. ступеней давления, выбор чрезмерно большого перепада приводит к снижению экономичности установки при полной нагрузке. При малых же перепадах существенно ухудшаются экономические показатели частичных режимов. Причина отмеченного заключается в том, что при малых расчетных значениях ho по мере снижения нагрузки в большей мере возрастает располагаемый перепад энтальпий P и уменьшается ее характеристическое отношение и/Са. Это иллюстрирует график рис. VIII.7, где по оси ординат отложена величина и/Со, отнесенная к ее значению на номинальном режиме. Как следует из графика, при малых расходах пара отношение ы/Со регулировочной ступени, для которой выбрано ho = — 40 кДж/кг, почти в два раза меньше, чем для ступени с ho 160 кДж/кг. Соответственно этому к. п. д. регулировочной ступени снижается с умень- [c.138]

Нередко конструкторы с целью увеличения перепада энтальпий P выбирают для расчетного режима значения ы/Со, меньшие оптимального. Это приводит к некоторому снижению к. п. д. на номинальном режиме. Характеристическое отношение и/Со в зависимости от режима изменяется тем меньше, чем меньшим принято его значение для номинального (расчетного) режима. При малых расходах пара значения uj o для всех сравниваемых ступеней практически совпадают. По существу одинаковыми окажутся при этом и значения к. п. д. ступени. [c.138]

Однако, когда при проектировании регулировочной ступени турбины для номинального режима выбирают чрезмерно низкие значения характеристического отношения и/Со, эффект от повышения к. п. д. регулировочной ступени, обусловленного увеличением и/Со при открытии перегрузочного клапана, может превысить снижение термического к. п. д. цикла. В таких случаях работа при СД с открытым перегрузочным клапаном может оказаться более экономичной (кривая 3 ), чем при ПД (кривые / и 5). Такой результат получен УФТИ [c.149]

Одним из способов разделения композиционных материалов на три класса — с дисперсными частицами, короткими и непрерывными волокнами — является отношение наибольшего и наименьшего размеров частиц наполнителя — его характеристического отношения. Композиции с дисперсными наполнителями представляют собой один из крайних случаев, когда характеристическое отношение равно единице, тогда как волокнистые композиции с непрерывными волокнами — другой крайний случай, когда характеристическое отношение равно бесконечности. Между этими предельными системами и находятся композиции с короткими волокнами, для которых характеристи-ческое отношение (отношение длины к диаметру) обычно лежит в интервале от 10 до 1000. Потенциальный уси-ливающий эффект этих трех типов Р [c.87]

Рис. 2.33. Влияние характеристического отношения Ijd частиц наиолнителя на распределение напряжений в матрице а — жесткая частица, l d = б — короткое жесткое волокно, //rf = 10—1000 d — непрерывное жесткое волокно, l/d = oQ (Р — приложенная нагрузка).

Экспериментальных данных о поведении композиций с короткими волокнами при циклических нагрузках очень мало. По данным, полученным в работе [75], установлено, что предел усталостной выносливости поликарбоната при 10 циклов возрастает в 7 раз при введении 40% стекловолокон длиной 6,4 мм. В работе [76] определено число циклов до разрушения эпоксидных смол, наполненных короткими борными волокнами, и установлено, что при циклических нагрузках с амплитудой, составляющей любую долю от разрушающего напряжения, число циклов до разрушения быстро возрастает с увеличением характеристического отношения волокон, достигая постоянных значений при Ijd около 200. Эту величину можно считать критическим характеристическим отношением, выше которого усталостная прочность постоянна и пропорциональна статической прочности при изгибе (рис. 2.48). В этой же работе исследованы свойства эпоксидных смол с ориентированными асбестовыми волокнами. При этом установлено, что их поведение мало отличается от поведения эпоксидных смол с борными волокнами длиной 25 мм. Оуэн с сотр. [77] показали, что усталостная прочность при 10 циклах полиэфирной смолы, наполненной стекломатом с хаотическим распределением волокон, колеблется между 15 и 45% от разрушающего напряжения при статическом растяжении. В работе [78] изучали поведение при циклическом растяжении и изгибе эпоксидной смолы, содержащей 44% (об.) ориентированных стеклянных волокон длиной 12,5 мм. Полученные результаты показывают, что этот материал является перспективным для изделий, работающих при циклических нагрузках, так как предел его усталостной выносливости составляет более 40% от разрушающего напряжения при растяжении. Эти результаты необычны для стеклопластиков, для которых, очевидно, нет истинно безопасного нижнего предела при циклических нагрузках даже в случае непрерывных волокон [79]. Недавно были исследованы свойства при циклических нагрузках промышленных полиэфирных премиксов [80]. Полученные кривые зависимости амплитудного напряжения от числа циклов до разрушения для литьевых премиксов с хаотическим в плоскости распределением волокон (рис. 2.49) можно сравнить с кривыми, полученными Оуэном с сотр. [81] для композиционных материалов с однонаправленными непрерывными волокнами и для слоистых пла- [c.106]

ИЗ которого видно, что прочность пучка волокон в решающей степени определяется характеристическим отношением волокон и разбросом экспериментальных данных (величиной т). Зависимость отношения прочности пучка волокон и средней прочности волокон ав/а/ от параметра т приведена на рис. 2.50. Из рисунка видно, что для таких волокон как стеклянные, для которых т обычно лежит в интервале от 5 до 15, прочность пучка волокон может достигать значения только около 70% от средней прочности волокон. Можно ожидать поэтому, что прочность однонаправленного стеклопластика долл<на быть (исключая небольшое влияние полимерной матрицы) равна [c.111]

Структурные характеристики в свою очередь имеют несколько уровней описания, при этом к первому относятся форма и геометрические свойства частиц. Частицы по форме МОГ3ГГ быть изометрическими и анизометрическими, Используемая для анизометрических частиц такая характеристика, как эквивалентный размер по существу является статистической, хотя и относится к индивидуальной частице. Индивидуальными являются и функции от геометрических размеров и массы частиц характеристическое отношение, удельная поверхность, текстура. [c.35]

Пластинчатые частицы используются главным образом для наполнения пластмасс [164]. К рассматриваемому типу композитов можно отнести пластины слюды, получаемые при сухом смешивании чешуек слюды со сверхвысоким характеристическим отношением и порошкообразными реактопластами [164]. Известны эпоксидные композиции, включающие чешуйчатые деборид алюминия, диоксид алюминия, карбид кремния. Поскольку используются высокие степени наполнения (60% и выше) и около 10% приходится на поры, то эпоксидная матрица уже не образует непрерывную фазу. Такую композицию можно отнести к рассматриваемому типу. [c.191]

Характеристическое отношение, пр1И котором наблюдается переход одного вида деформаций в другой, выражается так [c.116]

Численные значения силовой постоянной и характеристические частоты свяли для ряда широко известных связей представлены в табл. 5 [22]. Силовая постоянная является непосредственной мерой величины силы связи. Следует заметить, что силовые постоянные для ординарных, двойных и тройных связей углерод — углерод очень близки к отношению 1 2 3. Вследствие весьма высоких численных значений частот молекулярных колебаний характеристические частоты связи, представленные в табл. 5, выражены через волновое число (ш), определяемого как частота (v), деленная на скорость света, или как величина, обратная длине волны [c.125]

Для случайной величины с абсолютно непрерывной функцией распределения модой называется любая точка максимума плотности вероятности. Отношение центрального момента порядка 3 к корню порядка 3 из квадрата дисперсии называется коэффициентом распределения вероятностей. Отношение центрального момента порядка 4 к квадрату дисперсии характеризует эксцесс распределения - числовую характеристику сглаженности плотности вероятностей относительно ее моды. Коэффициент разложения логарифма характеристической функции в ряд Тэйлора в окрестности нуля называется семиинвариантами,ил и кумулянтами соответствующей случайной величины. [c.88]

Рассмотрим подробнее характер накладывающегося на усредненный поток нерегулярного, пульсационного, движения. Это двил<ение можно в свою очередь качественно рассматривать как результат наложения движений (турбулентных пульсаций) различных, как мы будем говорить, масштабов (под масштабом движения подразумевается порядок величины тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется Kopo ib движения). По мере возрастания числа Рейнольдса появляются сначала крупномасштабные пульсации чем меньше масштаб движения, те. 1 позже такие пульсации появляются. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную же роль в турбулентном потоке играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых — порядка величины характеристических длин, определяющих размеры области, в которой происходит турбулентное движение в дальнейшем будем обозначать порядок величины этого основного (или внешнего) масштаба турбулентного движения посредством /. Эти крупномасштабные движения обладают наибольшими амплитудами. Их скорость по порядку величины сравнима с изменениями Ли средней скорости на протяжении расстояний I (мы говорим здесь о порядке величины не самой скорости, а ее изменения, поскольку именно оно характеризует скорость турбулентного движения абсолютная же величина средней скорости может быть произвольной в зависимости от того, в какой системе отсчета рассматривается движение) ). Что же касается частот этих крупномасштабных пульсаций, то они — порядка отношения и/1 средней скорости и (а не ее изменения А ) к размерам /. Действительно, частота определяет период повторяемости картины движения, наблюдаемой из некоторой неподвижной системы отсчёта. Но относительно такой системы вся эта картина движется вместе со всей исид-костью со скоростью порядка и. [c.185]

Вдоль направления оси у скорость меняется быстро — заметное изменение ее происходит на расстояниях порядка толщины б пограничного слоя. В направлении же оси х скорость меняется медленно заметное изменение ее происходит здесь на протяжении расстояний порядка характеристической длины I задачи (скажем, размеров тела). Поэтому ее производные по у велики по сравнению с производными по х. Из сказанного следует, что в уравнении (39,1) можно пренебречь производной дЧ х/дх" по сравнению с d Vx/dy , а сравнивая первое уравнение со вторым, мы видим, что производная др/ду мала по сравнению с dpfdx (по порядку величины — в отношении VyfVx). В рассматриваемом приближении можно положить просто [c.224]

Найдем из характеристического уравнения (105), например, корень Щ и подставим его в систему уравнений (103). Так как определитель А(А ) равен нулю, то в системе (ЮЗ) будет только п— 1 независимых уравнений. Опуская последнее уравнение в системе (103), лолучаем укороченную линейную систему алгебраических уравнений относительно отношений коэффициентов Р/Ап которую выпишем в развернутом виде [c.593]

КИМ законом Дюлонга и Пти (кривая 1) и теорией Эйнштейна (кривая 2) для характеристической температуры 1320 К (эта температура отвечает угловой частоте ШЕ = коТ /Н= 1,73-10 ра,д/с). Хотя согласие между тео1ретичеокими и экспериментальными данными оказалось неидеальным, модель Эйнштейна более справедлива по сравнению с классической. Характеристическая тем1перату ра Те использовалась как регулируемый параметр, обеспечивающий согласие между теорией и опытом в отношении величины Сг,. [c.39]

Состояния равновесия, устойчивые по отношению к близлежащим состояниям и неустойчивые по отношению к некоторому более удаленному состоянию, называются метастабильными (полуустойчивыми). Метастабиль-ные состояния возникают в тех случаях, когда характеристические функции системы имеют несколько точек экстремума (рис. 3.1). Метастабильное состояние соответствует относительному экстремуму (не наибольшему максимуму и не наименьшему минимуму) характеристической функции. Наличие метастабиль-ных состояний означает, что термодинамическая поверхность тела состоит из двух вообще не связанных листов, первый из которых описывается уравнением состояния и содержит все стабильные состояния, а второй —только метастабильные состояния. Обратимого перехода с одного, листа на другой не существует. Однако для каждого из этих листов справедливо третье начало термодинамики, так что в каком бы состоянии — стабильном или метастабильном — ни находилось тело, при Т —> О его энтропия имеет одно и то же значение 5 = 0. Система, находящаяся в метастабильном состоянии, по истечении некоторого времени и при наличии необходимых условий переходит в стабильное состояние. [c.112]

Основными характеристиками движения электронов в газе под действием электрического поля являются коэффициент поперечной диффузии D х и дрейфовая скорость электронов We. Однако поскольку коэффициент поперечной диффузии электронов в газе является функцией плотности частиц газа, в качестве справочных обычно используют значения и характеристической энергии электронов е, определяемой как отношение D к подвижности электронов Ке. Оба эти параметра являются однозначными функциями отношения напряженности электрического поля Е к плотности частиц газа Na. В табл. 20.1 приведены измеренные значения Se и We для некоторых газов при различных значениях отношения E/Na. В табл. 20.2 представлены значения коэффициента диффузии ионов Di при атмосферном давлении и нулевом электрическом поле. [c.432]

При постоянном анодном токе интенсивность характеристического излучения 1с растет пропорциопалыю U—Ukp) IU, где Ukp — порог возбуждения линии. Максимум отношения интенсивности характеристического излучения к интенсивности сплошного спектра достигается при и = 3 (Укр, [c.960]

Расстояние между ближайшими соседями в КС1 го = 3,3 А, структура кристаллов КС1 относится к типу Na l (а = —1,748). Сжимаемость равна 6,8 10 2 см дин. Найти характеристическую длину потенциала отталкивания и энергию связи по отношению к энергии ионов, разведенных на бесконечное расстояние. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...