Скорость средняя тепловая

Полагаем, что движение электрона, как частицы с массой Ше и зарядом е, под действием поля Е и ускоряющей силы еЕ происходит в течение времени т = "к/, где v — средняя квадратичная скорость электрона (тепловая, так как скоростью дрейфа пренебрегаем из-за сравнительной малости), а "к — средняя длина свободного пробега электрона (пробег). Движение с ускорением еЕ/т за время т разгонит электрон до скорости дрейфа [c.33]

Полезно обратить внимание на то, что скорость звука в газе порядка величины средней тепловой скорости молекул. [c.353]

Эта формула применима постольку, поскольку определяемый ею коэффициент поглощения мал должно быть мало относительное убывание амплитуды на расстояниях порядка длины волны (т. е. должно быть ус/ш < 1). На этом предположении по существу основан изложенный вывод, так как мы вычисляли диссипацию энергии с помощью незатухающего выражения для звуковой волны. Для газов это условие фактически всегда выполнено. Рассмотрим, например, первый член в (79,6). Условие ус/ < 1 означает, что должно быть vo)/ < 1. Но, как известно из кинетической теории газов, коэффициент вязкости v газа — порядка величины произведения длины свободного пробега / иа среднюю тепловую скорость молекул последняя совпадает по порядку величины со скоростью звука в газе, так что v 1с. Поэтому имеем [c.424]

При этом в связи с малостью среднего свободного пути для тепловых нейтронов выполняется условие применимости диффузионного приближения — малость изменения плотности нейтронов на протяжении Is. Наконец, скорость движения тепловых нейтронов можно считать постоянной [c.312]

Величину Ui = Кг — V назовем диффузионной или средней тепловой скоростью i-ro компонента. Вектор плотности массового потока i-ro компонента определяется выражением [c.7]

Коэффициенты X и D зависят от физических свойств среды и температуры. Из молекулярной физики известно, что для газов все коэффициенты переноса (ц, к и D) возрастают вместе со средней тепловой скоростью молекул, т. е. с абсолютной температурой среды. [c.14]

По определению средней тепловой (диффузионной) скорости имеем [c.117]

В отсутствие внешнего поля свободные электроны и дырки находятся в равновесном состоянии и совершают (при температуре ТфО К) хаотическое движение в объеме полупроводника, средняя тепловая скорость носителей заряда и велика (например, при Т = 300 К1) м/с). [c.59]

Процессы средней скорости (например, тепловые деформации), как правило, характеризуются случайными величинами и функциями, что связано с многообразием параметров, определяющих протекание данного процесса. [c.35]

Установим физический смысл отношения а/тд. Если бы потенциальный барьер между атомами решетки отсутствовал (f7 = 0) и около атомов всегда сушествовали вакансии, так чтобы на их образование не требовалось затрачивать энергию (f/ш = 0), то атомы двигались бы в решетке со средней тепловой скоростью Vq У /гТ/т 10 м/с подобно молекулам газа. Из (1.14) следует, что при U = = О, [c.25]

Здесь число Ре определено по скорости набегающего потока и наружному диаметру труб, коэффициент теплоотдачи рассчитывается по среднему тепловому потоку и среднему температурному напору. [c.98]

Б указанных формулах q — тепловой источник Ре = 2гф F/a — число Пекле, относится к телу, где скорость перемещения теплового источника И / — коэффициент трения скольжения, — скорость скольжения Р — среднее напряжение сжатия / ф - радиус фактического пятна касания. В случае гладких тел и при упругих деформациях в контакте вместо г ф следует подставлять полуширину площади касания (по Герцу) для тел с начальным касанием по линии и радиус касания (при круговой площадке контакта) -в случае точечного первоначального касания. Для расчета температурной вспышки в контакте твердых тел можно воспользоваться полученными зависимостями и граничными условиями. В случае движения теплового источника относительно тел с малыми скоростями Pei < 0,3, Pej < 0,3 увеличение контактной температуры можно найти по формуле [c.177]

Из соотношения (1) следует, что для постоянства коэффициента теплоотдачи по длине необходимо и достаточно, чтобы на всем рассматриваемом участке отношение скорости изменения тепловой нагрузки по длине к скорости изменения температурного напора сохранялось постоянным. Температура жидкости в этом соотношении — средняя калориметрическая в данном сечении. Связывая ее с нагрузкой уравнением теплового баланса, можно получить дифференциальные уравнения для различных практически важных случаев и проанализировать решения. [c.60]

Методика проведения экспериментов была следующей. При постоянных значениях давления, массовой скорости и средней температуре (или недогреве) жидкости в опытном элементе, изменяя плотность теплового потока в каждом опыте, определяли зависимость гидравлического сопротивления от тепловой нагрузки. От опыта к опыту изменялись значения давления, массовой скорости, средней температуры жидкости, эквивалентного диаметра канала или величины части периметра с основным тепловыделением. [c.44]

Скорость теплоносителя, м/с Температурный напор, С Средний тепловой поток, Вт/м -Ю- [c.9]

Горячие носители — электроны (дырки) полупроводника, средняя юитетическая энергия которых во внешнем электрическом ноле npeubiinaei среднюю тепловую кТ). в Групповая скорость — кваптово-механичсская скорость квазичастицы, равная [c.280]

Изучим м( тод Чепмена—Энскога на примере решгния этого уравнения. Введем характерные масштабы процессов. Пусть Тг — характерное гидродинамическое времн течения — характерная длина dgl, — характерные линейные размеры упругого и неупругого столкновения соответственно. Вообще говоря, скорости упругих и неупругих процессов могут различаться, что приводит к целому спектру характерных масштабов Однако мы будем предполагать здесь, что неупругим процессам можно сопоставить один характерный линейный масштаб Если частицы не стишком сильно различаются по массам и отсутствуют сильные внешние поля, влияющие на движение заряженных чгстиц в смеси газов, то можно использовать и один масштаб скорости V — среднюю тепловую скорость молекул. [c.104]

Цянь-Сюэ-Сэнь выделяет различные режимы теченгй, основываясь на значениях числа Кнудсена Кп = где I — длина свободного пробега молекул, а — характерный размер области течения. Используя выражение (2.6.12) для средней тепловой скорости и (3.2.13) для т], получаем следующее выражение для числа Кнудсена [c.201]

Произведем для газов непосредственный статистико-механический расчет, который основан на законе распределения молекул по скоростям их теплового движения (распределение Максвелла — Больцмана), и получим зависимость между средней кинетической энергией молекул газа и температурой [c.212]

В связи с тем что в последующем нас будет интересовать главным образом структура уравнения и влияние на искомую температуру таких параметров, как нагрузки, скорости, коэффициент трения, твердости поверхностей и теплофизические характеристики материалов тел, будем пользоваться средними значениями интенсивности нагрузки на фактическом пятне касания. Так, для фрикционного контакта в случае преобладания пластических деформаций неровностей средний радиус пятна касания (г ф) можно оценить по формуле [8] Гф= (NfP nY /2, где N - нагрузка Рф = сОрР = НВ В - твердость по Бринеллю п - количество пятен, составляющих фактическую площадь касания тел с - коэффициент. Получим уравнения для определения температур при наиболее характерных, малых и больишх скоростях перемещения тепловых источников. Подставляем величину радиуса в формулу, например для определения температурной вспышки при высоких скоростях перемещения тел [c.177]

Поток г ара, проходящий через внешнюю границу кнудсеновского слоя по направлению к по1верхности жидкости, равен ГППяСуа, от жидкости В пар — тПпочСуаон, где iy — нормальная к поверхности жидкости составляющая средней тепловой скорости молекул п — счетная концентрация молекул, м т — масса молекулы. Результирующий по. ок массы /, отнесенный к единице поверхности, можно представить в первом приб ижении в виде [c.19]

Скорость звука в газах имеет п )имерно тот же порядок, что и средняя тепловая скорость молекул. [c.252]

Ралеевская линия рассеянного в газе света уширена из-за связанного с движением частиц доплеровского эффекта. Ушнрение зависит от угла рассеяния 0 и, согласно (4), его величина порядка Део ш(и/с)зт6/2, где V — средняя тепловая скорость молекул. Следует отметить, что спектр рассеянного вперед света не уширен, а ширина спектра, рассеянного назад,— порядка доплеровской ширины атомной линии поглощения. [c.281]

В идеальном газе с = УуР/р — УуДТ/р, где й = = 8,31 Дж/моль-К — универсальная газовая постоянная, Т — абс. темп-ра, р. — молекулярная. масса газа. Это т. н. л а п л а с о в а С. з. В газе она совпадает по порядку величины со средней тепловой скоростью движения молекул. Величину с = УР/р называют ньютоновой С. 3., она определяет С. з. при изотермич. процессе распространения, к-рый может иметь место на очень низких частотах. В большинстве случаев С. з. соответствует лапласову значению. [c.546]

Рассмотрение этого вопроса ограничивается экспериментальными исследованиями гидродинамики дифе-нильной смеси, проведенными на полупромышленных опытных установках. На описанном выше замкнутом контуре с естественной циркуляцией С. М. Лукомским, А. В. Чечеткиным и И. Я. Шерстнееым были проведены опыты о гидродинамике кипяш,ей дифенильной смеси в диапазоне изменений давления пара в системе 3— 8 ага, средних тепловых потоков обогреваемого участка контура 9ср от 28 800 до 98 600 ккал/м" - ч и скоростей циркуляции от 0,15 до 1,8 м1сек. В интервале изменений [c.285]

Но так как тл<гпт, то Сл>Ст, т. е. средняя скорость молекулы легкого газа при данной температуре будет больше средней скорости молекулы тяжелого газа. По формуле (8.1) средняя скорость с теплового движения молекулы газа, имеющего массу т, может быть выражена так =Y kTlm. При постоянной температуре средняя скорость молекул газа обратно пропорциональна корню квадратному из его молекулярной массы. Например, для азота при 760 мм рт. ст. ( 0,1 МПа) и температуре 20°С (293 К) с=470 м/с, для водорода в тех же условиях 1800 м/с. [c.260]

Здесь йзф — коэффициент аккомодации энергии молекул газа на конкретной поверхности — множитель, зависящий от структуры молекул газа Y = Ср/Сц — отношение изобарной и изохорной теплоемкостей V Т) —средняя тепловая скорость молекул газа. Сомножитель А в (7.33) является геометрическим фактором температурного скачка и равен А = 2/8д -4 = (/ ] + г2)1[г г2 п с121с1 ). [c.423]

Теплопроводность, обусловленная переносом. тепла электронами v.e — tle evH/Ъ, где Се—теплоемкость на один электрон и — средняя тепловая скорость электронов ПеСе=С —электронная доля молекулярной теплоемкости Пе — число электронов в единице объема. [c.281]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость средняя тепловая : [c.460] [c.329] [c.146] [c.151] [c.397] [c.364] [c.20] [c.97] [c.101] [c.328] [c.27] [c.47] [c.180] [c.43] [c.343] [c.380] [c.213] [c.250] [c.22] [c.525] [c.234] [c.94] [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...