Полуволновой слой

Полуволновые слои (без потерь), расположенные в однородной изотропной среде, являются неотражающими в некотором диапазоне углов падения волны на слой, который шире при вертикальной поляризации падающих воли и уменьшении кратности толщины слоя половине длины волны в диэлектрике. [c.210]

Если две протяженные среды разделены слоем толщиной h, то коэффициенты отражения и преломления зависят от соотношения толщины слоя и длины волны. При нормальном падении продольной волны полуволновой слой (или кратный ему) не влияет на ее прохождение и отражение. Четвертьволновый слой (или равный нечетному числу четвертей волн) приводит к ухудшению прохождения, когда характеристический импеданс [c.200]

Когда жидкости по разные стороны от слоя различны, наличие полуволнового слоя никак не сказывается на падающей волне коэф. отражения от слоя равен коэф. отражения от границы этих жидкостей при их непо-средств. контакте. Помимо полуволновых слоёв в акустике, как и в оптике, большое значение имеют т. н. четвертьволновые слои, толщины к-рых удовлетворяют условию = л/2 лп (п 1,2,...). Подбирая соот- [c.508]

Некоторые частные случаи. Полуволновой слой. Пусть набег фазы волны на толщине слоя будет равен целому числу полупериодов, т. е. [c.18]

Таким образом, полуволновой слой не оказывает никакого действия па ща-г дающую волну. Коэффициент отражения при этом такой же, как и просто при отражении на границе сред (31), как если бы эти среды непосредственно соприкасались друг с другом. В частности, если эти среды имеют одинаковые импедансы (Zj = Zg), то коэффициент отражения равен нулю. [c.18]

Показательно сравнение плотности энергии в таком полуволновом слое с плотностью энергии в падающей волне. В падающей волне единичной амплитуды плотность энергии есть [c.160]

Для стального полуволнового слоя в воздухе это отношение превышает 3000. Для полуволнового воздушного слоя между двумя стальными полупространствами это отношение превысило бы миллион. Таким образом, полное прохождение через полуволновую пластину соответствует весьма острому резонансу и малые отклонения по частоте сразу сильно уменьшат пропускание. В самом деле, при Ш = /л (1 + е), где е < 1, находим из (49.13) [c.161]

Заметим, что полуволновой слой обычно не используют как монохроматор по частотам, так как на ультразвуковых частотах, для которых только и возможно практически создать в среде плоские волны, излучатели дают сами по себе весьма узкополосное излучение. Но, как увидим в 60, слой может выделять волны по направлениям, так что при фиксированной частоте через данный слой будут проходить только плоские волны, близкие к одному определенному направлению. Поэтому такой слой используют как монохроматор гармонических волн по направлениям волновых векторов. [c.162]

Вопрос о возможности пренебречь диссипативными напряжениями приходится решать в каждом конкретном случае по-разному. Общего критерия, конечно, нет. Ответ зависит, в частности, от требуемой точности решения задачи. Иногда пренебрежение поглощением приводит к качественным ошибкам например, входное сопротивление ненагруженного четвертьволнового слоя или полуволнового слоя идеальной жидкости равно соответственно бесконечности и нулю, а при сколь угодно малом поглощении в обоих случаях получается конечная величина. Поглощение звука сильно сказывается в резонансных задачах установление резонансной амплитуды требует многократного пробега волны взад и вперед по резонирующему объему, что равносильно большому пробегу волны в среде в этом случае сказывается даже малое поглощение. [c.389]

Р. м. выпускаются однослойными толщиной бг 0,01—0,04 0 или (чаще) полуволновые с толщиной, равной целому числу полуволн в материале, а также многослойными. Из последних наиболее распространены 3-слойные, состоящие из внешних силовых слоев и внутреннего, обычно не сплошного, заполнителя. Для однослойных [c.103]

Крайние слои — четвертьволновые, средний слой — полуволновой. В этом случае в, в 6 = оо, 6, = 0. Поделив числитель и знаменатель в [c.97]

На рис. 16.12 приведено сравнение теоретических и экспериментальных данных для зависимости коэффициента отражения от стекла, покрытого трехслойным покрытием, в котором средний слой является полуволновым, а крайние слои четвертьволновыми. Зависимость показателя преломления стекла и каждого из слоев от длины волны изображена на рис. 16.13. На рис. 16.12 нанесены две теоретические кривые. Одна из них получена без учета зависимости показателей преломления стекла и слоев от длины волны, другая (пунктир) — с учетом этой зависимости. Мы видим, что обе кривые разнятся между собой несущественно и удовлетворительно передают ход экспериментальной кривой. [c.98]

На рис. 65 показана зависимость коэффициента прохождения звука через слой от волновой толщины слоя при нормальном падении звука. Параметром семейства служит отношение ш = р.гСг/рА. При волновой толщине, кратной jt, звук полностью проходит через пластину (полуволновой резонанс), причем с увеличением отношения волновых сопротивлений слоя и среды резонансы становятся все более острыми. [c.209]

Если толщина слоя равна целому числу полуволн, т. е. = = 0,5п о. то йсйс = пп и Zbx = Z = рс. Следовательно, полуволновой слой как бы не влияет на отражение и прохождение плоской волны. В этом случае достигается максимум прохождения энергии. Для fto = 0,25 (2га + 1) Х< характерны минимум прохождения и максимум отражения. Если характеристический импеданс слоя лежит в интервале между характеристическими импедансами сред, картина отражения и прохождения изменяется максимум прохождения наблюдается при he = 0.25 (2п + 1) с и Ze = [c.90]

При нормальном надении волны полуволновой слой (или кратный ему) не влияет на прохождение и отражение. Четвертьволновый слой (или равный нечетному числу четвертей волн) приводит к ухудшению прохождения, когда акустический импеданс слоя одновременно больше или меньше импедансов протяженных сред (симметричный случай). Тот же слой обеспечивает увеличение коэффициента прохождения, если импеданс слоя меньше импеданса одной из сред, но больше импеданса другой среды (несимметричный случай Коэффициент прохождения достигает единицы (граница нолностью просветляется), когда [c.175]

Полуволновые слои (без потерь), расположенные в однородной изотропной среде, являются неотражающими в некотором диапазоне углов падения волны, который щире при вертикальной поляризации падающих волн. [c.425]

Это свойство полуволнового слоя позволяет использовать его как фильт] частот ияи направлений. В первом случае, при падении на слой немонохроматической плоекой волны, после прохождения слоя по амплитуде будет подчеркнута волна с 21 удовлетворяющим условию (3.21). Во втором случае, при падении на слой волн различщ1х направлений (во одинаковой ч №<1ц ) за слоем будет сильнее всего выражена волна, для которой удовлетворяет условию (3.21). Впрочем, о применен слоистых систем как фильтров сы. подробнее главу III. [c.18]

Как иы видим, в этой случае в условие исчезновения отражения не входит показатель прелоиления среднего слоя. Этого нужно было ожидать и заранее, поскольку в предыдущей главе было показано, что полуволновой слой эквивалентен слою нулевой толщины. [c.97]

Проводились широкие исследования по выбору материалов для преобразователей и способов связи преобразователей с звукопроводом. При использовании тонкослойной пайки потери для кварцевых преобразователей достигают 28 дб. Несколько лучшие результаты [12] дает использование переходного полуволнового слоя с сопротивлением, составляющим 0,2 сопротивления гварца. Наличие такого переходного слоя расширяет также полосу пропускания. Однако трудности настройки таких слоев не позволили использовать их в промышленных изделиях. Было найдено, что из преобразователей, работающих на сдвиговых колебаниях, наименьшими потерями обладают преобразователи, изготовленные из пьезокерамических материалов, обладающих высоким коэффициентом электромеханической связи, таких, как титанат бария, титанат-цирконат свинца или ниобат калия-натрия [13, 14]. Наибольшие трудности возникают для пластин, рассчитанных на частоты выше 15 Мгц. При таких частотах сами преобразователи и согласующие слои оказываются очень тон- [c.567]

Распространённым приемом, снижающим энергоёмкость тразЕзтсовой очистки, является облучение отраженной волной. Для используется полуволновой слой моющей жидкости в стакане [c.115]

Применяемые ранее способы преобразования высокочастотных сигналов в ультразвук на частотах 10 —10 гц были малоэффективны и осуществлялись либо использованием различных методов поверхностного возбуждения [72], либо использованием высших гармоник пьезокварцевых преобразователей, так как создание кварцевых преобразователей, работающих на основной резонансной частоте свыше 200 мггц, представляет значительные технологические трудности, связанные с изготовлением чрезвычайно тонких пластинок. Основная частота пьезополупроводниковых преобразователей определяется не полуволновой толщиной пластинки, как у обычных пьезоэлектриков, а величиной диффузионного (обедненного) слоя, создаваемого диффузией металла, компенсирующего проводимость исходного полупроводника [73]. Этот слой можно выполнять чрезвычайно тонким, не изменяя механической прочности пластинок. [c.326]

В качестве пьезоэлектрических преобразователей наиболее часто используются пластинки из ЦТС-керамики (полоса возбуждаемых частот до 30 МГц), пиобата лития (10 800 МГи) и тонкие пленки сульфида кадмия, цинка или окиси цинка (полоса 0,5. .. .. 3,5 ГГц), хорошо работающие в области частот полуволнового резонанса. Со светозвукопроводом они соединяются с помощью дополнительных элементов акустической и электрической связи, в качестве которых служат слои золота, серебра, меди, индия или других металлов и сплавов с подслоями из хрома или титана Именно эти элементы являются основным источником диссипатив ных потерь мощности из-за поглощения звука, омических и ди электрических потерь (до 2. .. 30 дБ в диапазоне частот 0,1. .. .. 3,0 ГГц). Это накладывает серьезные требования на технологию их изготовления. [c.116]

Вычислим интенсивность возбуждающего излучения /в, приводящую к увеличению напряжения в слое ЖК на величину, необходимую для максимального (до уровня 0,9) изменения оптического отклика на длине волны модулируемого излучения В случае S-зффекта в ЖК, как известно из 2.4, полуволновое на-яряженне составляет всего около 0.1 В. Соотаетствующее ему приращение тока в структуре должно быть Ai=Fj,// =0.58-iO- А. Оно достигается при мощности возбуждающего излучения Дг/5 =0,37 10- Вт. где 5 - [c.151]

Соответственно чувс1вительчо."1ь "руктурм, т. с. энергия света, необходимая Для изменения напряжения на слое ЖК иа величину, равную, например, полуволновому напряжению ЖК, составляет [c.169]

Из (7.71) следует, что величина меньше и, значит, чувствительность ПВМС выше, если 1) меньше полуволновое напряжение электрооптического кристалла U ./2, 2) используемые в структуре модулятора материалы обладают меньшей диэлектрической проницаемостью, 3) структура модулятора имеет большую толщину входящих в нее слоев. [c.155]

Одним из основных достоинств таких устройств является то, что активный пьезоэлектрический слой можно сделать чрезвычайно тонким и полуволновой резонанс, при котором эффективно работают пьезопреобразователи, можно получить на очень высоких (гиперзвуковых) частотах. Для примера упомянем, что для колебаний радиоволн метрового диапазона, т. е. частот порядка 10 Гц, полуволновые кристаллические пластинки должны иметь толщины порядка 2—3 десятков микрон и изготовление их в виде отдельных от самой линии элементов черезвычайно затруднительно. [c.186]

Точки пересечения кривых с ординатной 180°, соответствующей полуволновой толщине пьезоэлемента, также отчетливо показывают возрастание амплитуды колебаний пьезоэлемента при увеличении толщины слоя смазки. Амплитуда эта достигает мак- [c.187]

Явные выражения для входных импедансов системы с одним, двумя и тремя слоями даются соответственно формулами (2,47), (2.68) и (2.69). На движущуюся среду распространяются результаты исследования раз-ли шых частных случаев, рассмотренных в предьщущих разделах настоящего параграфа (просачивание волны через слой, полуволновой и четвертьволновой слои). Еще раз подчеркнем, что прежиие формулы в случае движущейся среды несут в себе новое содержание. Например, поскольку фазовый набег в слое, согласно (2.86), зависит от угла между векторами и vo> полуволновой спой подчеркивает 1фи его прохождении в пучке монохроматических плоских волн те, для которых [c.43]

Неотражающие слои. Выше, в п. 2.3 при исследованш коэффициента отражения звуковой волны от однородного слоя, заключенного между двумя полупространствами, мы видели, что для определенных сочетаний импедансов сред полуволновой и четвертьволновой слои могут сделать систему неотражающей. При заданных значениях частоты и угла падения волны можно указать целый класс слоистых сред, для которых V= О [414]. [c.138]

Из (1.35) и (1.36) следует, что коэффициенты Л и Л испытывают осцилляции при изменении соотношения h/K , что объясняется интерференцией волн в слое. Если толщина слоя равна целому числу полуволн h=nK l ), то Zbx p . Таким образом, полуволновой граничный слой как бы не влияет на отражение и прохождение монохроматической волны. При наклонном падении волны это же положение имеет место, когда k h os а=пп, что соответствует условию (1.19) образования нормальных волн в слое. Прохождение через границу улучшает слой, волновое сопротивление которого лежит в интервале между волновыми сопротивлениями протяженных сред. Полное просветление границы D—1, Я=0) достигается при условиях [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...