Средняя скорость и средняя энергия теплового движения

Повышение давления газовой фазы в доменной печи, широко практикуемое в настоящее время, способствует главным образом улучшению распределения газового потока в печи в связи с меньшими средними скоростями движения газов и более равномерным и плавным опусканием перерабатываемых материалов. Скорости газов возрастают на тех участках, где они были недостаточными, и снижаются там, где были чрезмерными. При этом улучшается использование восстановительной способности и тепловой энергии газа вследствие более полного взаимодействия с материалами в печи. [c.93]

Когда турбулентность получает энергию только за счет неустойчивости больших градиентов средних скоростей движения, тогда коэффициенты турбулентной вязкости всегда положительны. В случаях, когда турбулентные вихри возникают не от кинетической энергии потока, а за счет тепловой, электромагнитной или других видов энергии, коэффициенты турбулентной вязкости могут становиться отрицательными и кинетическая энергия движения при этом может увеличиваться. [c.269]

Для того чтобы могла произойти реакция превращения исходных молекул Б молекулы продуктов реакции, должны быть разрушены или ослаблены за счет затраты энергии внутримолекулярные связи, существовавшие до столкновения. Напротив, при образовании новых молекул энергия выделяется. В итоге указанных выше затрат и выделения энергии определяется тепловой эффект той или иной реакции. Поскольку энергии разрыва связей очень велики, постольку реакция возможна только в случае, когда кинетическая энергия относительного движения молекул больше энергии активации Е, т. е. энергии, необходимой для разрушения внутримолекулярных связей — величины, различной для различных реакций. При одной и той же средней энерги теплового движения молекул в данном газовом объеме одни молекулы могуг перемещаться с большей скоростью, другие — с меньшей. Поэтому даже при относительно низком среднем уровне энергии теплового движения химическая реакция при отдельных столкновениях молекул возможна- Естественно, при росте температуры число столкновений, сопровождающихся реакцией, увеличивается и, стало быть, существенно увеличивается ско- [c.101]

В = 1 В/м порядка всего лишь 10" м/с), так что среднее время свободного пробега между двумя соударениями с узлами решетки т определяется как отношение средней длины свободного пробега / к средней скорости теплового движения электронов х = //с , . Полагая, что кинетическая энергия теплового движения электрона ти 12 определяется, как н энергия молекулы идеального газа, выражением 1,5 кТ (где к — постоянная Больцмана, Т — термодинамическая температура) и ис- [c.14]

В качестве замедлителей нейтронов для атомных реакторов применяются элементы с малым сечением захвата оо, так как они поглощают меньше нейтронов, и с малым атомным весом А, так как при каждом столкновении нейтрона с ядром его потери энергии тем значительнее, чем меньше отличается масса ядра-мишени от массы нейтрона (см. уравнение 11.5). После ряда столкновений с ядрами замедлителя скорость нейтронов деления снижается до тепловой величины, соответствующей средней кинетической энергии теплового движения окружающих молекул. С точки зрения скорости потери [c.354]

Тепловые колебания атомов в твердых телах сводятся в основном к колебаниям с малой амплитудой, которые они совершают около средних положений равновесия. Однако кинетическая энергия атомов вследствие их взаимодействия с соседними атомами не остается постоянной. Даже в том случае, когда средняя кинетическая энергия атомов мала, согласно максвелловскому закону распределения скоростей, в кристалле всегда найдется некоторое число атомов, кинетическая энергия которых достаточно велика. Такой атом может сорваться со своего равновесного положения и, преодолев потенциальный барьер, созданный окружающими его атомами, перейти в некоторое новое свободное положение равновесия. При этом атом теряет избыточную энергию, отдавая ее атомам кристаллической решетки. Через некоторое время атом снова может набрать достаточную энергию, чтобы вырваться из нового окружения и перейти в соседнее. Такие перемещения атомов, обусловленные тепловым движением, и составляют основу диффузионных процессов в твердых телах. [c.198]

Температура. Согласно молекулярно-кинетической теории вещества, температура характеризуется внутренней кинетической энергией тела, определяемой скоростью поступательного движения молекул. Чем больше средняя скорость поступательного движения молекул вещества, тем выше его температура. Температура характеризует тепловое состояние тела и определяет направление возможного самопроизвольного перехода тепла между телами. [c.8]

Вместо допущения Клаузиуса о непосредственном изменении, законов природы мы предположим, что изменение Я и а вызвано обычными механическими средствами. Прежде всего, если речь идет о центральном движении планеты вокруг Солнца, то мы можем себе представить, что извне на Солнце все время падают массы (метеориты), так что его масса, а следовательно, и сила притяжения Солнцем планеты возрастают со временем. Если бы мы хотели построить замкнутый процесс, аналогичный круговому процессу Карно, то сначала, например, должны были бы падать массы на Солнце. При этом получалась бы внешняя работа. Затем должна была бы быть уменьшена живая сила центрального движения, которой соответствует тепловая энергия нагретого тела. После этого следовало бы упомянутые массы удалить с Солнца на бесконечно большое расстояние. При этом пришлось бы затратить меньшее количество работы, чем было выиграно прежде, при падении масс на Солнце, так как теперь планета более удалена и дает меньшую силу притяжения. Наконец, нужно было бы привести энергию обращения планеты опять к прежнему уровню путем соответствующего подвода энергии извне. Мы предполагаем, что конфигурация, положение и скорости системы в конце снова оказываются теми же, что и в начале процесса. Так как траектория была бы всегда замкнутой, то уже имелась бы полная аналогия со вторым законом термодинамики. Если обозначить через Т среднюю живую силу планеты в ее движении вокруг Солнца и через 6Q — ту энергию, которая в течение бесконечно малой части процесса должна быть подведена к планете путем повышения живой силы ее обращения вокруг Солнца, то [c.472]

Для наглядного представления процесса переноса энергии в объеме излучающего газа удобно рассматривать излучение как поток частиц — фотонов, движущихся по прямолинейным траекториям со скоростью света с и обладающих энергией /IV. Часть фотонов захватывается (поглощается) молекулами газа, что приводит к повышению энергии газа, т.е. его нагреванию. При этом молекулы газа поглощают лишь те фотоны, частоты которых отвечают полосам поглощения в спектре газа. Фотоны других частот (энергий) пролетают газовый объем без взаимодействия с веществом. Одновременно с процессом поглощения энергии происходит обратный процесс — излучение энергии объемом газа. Вследствие хаотического теплового движения газовых молекул, их вращения, колебаний атомов отдельные многоатомные молекулы газа получают избыток энергии по сравнению со средним его уровнем. Избыток энергии может затем самопроизвольно излучаться в форме рож- [c.256]

Наличие такого скачкообразного изменения параметров газа — в действительности очень резкого их изменения на участке длины, равной по порядку пути свободного пробега молекулы,— показывает, что здесь имеет место внутренний молекулярный процесс, связанный с переходом кинетической энергии упорядоченного течения газа в кинетическую энергию беспорядочного теплового движения молекул. Этим объясняется разогрев газа при прохождении его из невозмущенной области перед фронтом ударной волны в область возмущенного движения за фронтом ударной волны. Повышение средней квадратичной скорости пробега молекул вызывает также возрастание давления и плотности газа при прохождении его сквозь фронт ударной волны. [c.124]

Неидеальная плазма характеризуется значительным вкладом эффектов межчастичного взаимодействия — неидеальности. Поясним это понятие. При малых плотностях низкотемпературная частично ионизованная плазма может рассматриваться как смесь идеальных газов электронов, ионов и нейтральных атомов. Частицы движутся с тепловыми скоростями, лишь изредка сталкиваясь друг с другом. При повышении плотности средние расстояния между частицами уменьшаются и все большее время частицы начинают проводить, взаимодействуя друг с другом. При этом возрастает средняя энергия взаимодействия между частицами. Когда средняя энергия межчастичного взаимодействия оказывается сопоставимой с характерной кинетической энергией теплового движения, плазма становится неидеальной. Свойства такой плазмы перестают описываться простыми соотношениями теории идеальных газов и плазмы и становятся весьма необычными. [c.338]

Так как скорость звука в газе по порядку величины равна средней скорости хаотического движения молекул в нем, то это условие эквивалентно тому, что в гиперзвуковых течениях кинетическая энергия элементарных объемов газа намного превосходит их внутреннюю тепловую энергию и теплосодержание (последнее — так как отношение /7/р тоже имеет порядок квадрата средней скорости хаотического движения молекул). [c.399]

Самым распространенным тормозом является колодочный, при котором затормаживание колес происходит за счет прижатия тормозных колодок к вращающимся бандажам или специальным дискам, насаженным на оси колесных пар. В этом случае источником тормозной силы является возникающее между ними трение. Кинетическая энергия поезда при торможении превращается в тепловую и рассеивается в окружающую среду. В условиях все возрастающих скоростей движения и веса поездов для их остановки на более коротком расстоянии требуются значительные тормозные силы. Например, для остановки грузового поезда массой 3500 т на расстоянии 800 м. следующего со скоростью 70 км/ч, необходима тормозная сила около 900 тс. От величины тормозной силы зависит эффективность (мощность) тормозов чем эффективнее тормоза, тем меньше тормозной путь, т. е. расстояние, проходимое поездом от начала торможения до полной его остановки, и тем большее время можно следовать поезду по перегону с максимальной скоростью, т. е. повышается средняя скорость следования поезда по перегону, повышается безопасность движения, увеличивается пропускная способность железных дорог. [c.240]

Как нам уже известно, температура любого вещества определяется средней скоростью движения составляющих его молекул. Каким же образом происходит передача тепла, выделяемого при сгорании топлива, воде Происходит это через посредство металла труб, по которым эта вода циркулирует. Тепловая энергия топлива передается металлу двумя путями. Во-первых, путем излучения тепла от раскаленных частиц топлива, т. е. от образующегося в топке котла пламени. Это так называемая лучистая энергия, интенсивность передачи которой зависит от температуры нагретого тела и расстояния до воспринимающего эту энергию тела. [c.69]

Повышение давления газов на колошнике ведет к увеличению давления их во всем объеме доменной печи. Объем газов уменьшается обратно пропорционально абсолютному давлению и понижается средняя скорость движения газов. Это приводит к увеличению времени пребывания их в печи и уменьшению потерь напора при прохождении через столб шихтовых материалов. В результате создаются условия для лучшего распределения газового потока по сечению, лучшего использования тепловой и химической энергии газов и плавного схода шихтовых материалов по высоте печи. [c.121]

Физически ясно, что в сильных ударных волнах ширина скачка уплотнения, в котором под действием сил вязкости происходит ударное сжатие, всегда порядка пробега молекул ). Проще всего это уяснить, если рассмотреть ударную волну в системе координат, в которой газ за фронтом покоится (в системе координат, связанной с поршнем) или, что то же самое, рассмотреть торможение высокоскоростного газового потока, набегающего на неподвижную стенку. Кинетическая энергия направленного движения молекул (кинетическая энергия гидродинамического движения) при торможении превращается в кинетическую энергию хаотического движения, т. е. в тепло. Для торможения быстрых молекул, направленные скорости которых гораздо больше начальных тепловых (что и соответствует высокой амплитуде волны высокой сверхзвуковой скорости волны), достаточно нескольких газокинетических соударений, так как в каждом ударе молекула в среднем меняет направление своего движения на большой угол. Поэтому после нескольких соударений направленный импульс молекул почти полностью рассеивается и скорости становятся хаотическими. [c.361]

Новое представление хорошо согласуется с возможным влиянием температуры на ход процесса. Чем выше температура, тем скорее идет рассеяние активированного комплекса на автономные точечные дефекты. При достаточно высокой температуре этот распад может происходить непосредственно при формировании комплекса в зоне реакции. При этом процесс с самого начала характеризуется скоростью и энергией активации, свойст-ственными обычной диффузии. При достаточно низкой температуре возможность быстрого хода процесса, который мог бы поддерживаться участием активированных комплексов, не подверженных (или слабо подверженных) рассеянию, не реализуется ввиду того, что процесс начинает лимитироваться в стадии формирования комплексов в зоне реакции, т. е. в стадии, обусловленной обычной диффузией, посредством которой в зону реакции входят атомы обоих компонентов (при низких температурах эта диффузия парализована). Таким образом, участие активированных комплексов в процессе реакционной диффузии может проявиться в области средних температур, когда на процесс обычной диффузии, обусловленной автономными одноатомными элементарными актами, стимулируемыми тепловым движением атомов, налагается движение активированных комплексов, обусловленное коллективизированными элементарными актами, стимулируемыми упругим взаимодействием в группе атомов. [c.10]

Рассмотрим диффузию в смеси газов, из которых один ( тяжелый ) состоит из молекул с массой, большой по сравнению с массой частиц другого ( легкого ) газа. Легкий газ будем считать одноатомным. Поскольку средняя тепловая энергия поступательного движения всех частиц (при заданной температуре) одинакова, то средняя скорость тяжелых молекул мала по сравнению со скоростью легких и их можно рассматривать приближенно как неподвижные. При столкновении легкой частицы с тяжелой последнюю можно считать остающейся неподвижной скорость же легкой частицы меняет направление, оставаясь неизменной по своей абсолютной величине. [c.54]

Такое представление характеристик профиля пути удобно для определения энергии, рассеиваемой подвеской, при тепловом расчете амортизаторов. Однако для оценки влияния системы подрессоривания на средние скорости движения при получении функций распределения неровностей необходимо учитывать не путь, занятый неровностями, а весь путь движения. Установлено, что ровные участки 8р (к < 0,02 м) и участки, занятые неровностями [c.16]

Повышение сил сопротивления амортизаторов для обеспечения высокой плавности хода связано с рассеиванием значительной энергии, что в некоторых случаях приводит к перегреву и выходу амортизаторов из строя. В системах подрессоривания с мягкими упругими элементами это связано с ухудшением плавности хода и снижением средних скоростей движения. Поэтому, кроме оценки плавности хода, проводимой по скоростной характеристике, необходима проверка возможности реализации скоростной характеристики по условию сохранения тепловых режимов амортизаторов в допустимых пределах. [c.182]

Рассмотрим свойства упорядоченного движения в его связи с механической энергией. Например, камень, падающий на Землю, обладает термической энергией, его атомы и молекулы движутся хаотически, но вследствие падения имеется некоторое преимущественное направление их скоростей в сторону Земли. Иначе говоря, при падении камня к средней одинаковой во всех направлениях скорости теплового движения его мог-, [c.56]

Точно так же в случае, если в газе можно выделить области, размеры которых превосходят длину свободного пробега молекул газа, то в каждой из них вводятся средние для данной области величины (средняя скорость теплового движения частиц, плотность, кинетическая энергия и т. д.). При этом говорят, что имеет место локальное термодинамическое равновесие (ЛТР). Благодаря столкновениям частицы обмениваются импульсом, энергией и за времена порядка времени свободного пробега т (практически за 2—3 столкновения при одинаковой массе частиц т) приходят к равновесному (максвелловскому) распределению. В этом случае частицы можно характеризовать температурой Т, определяющей среднюю кинетическую энергию частицы [c.57]

Резание - комплексное явление, соединяющее в себе способ резания, объект воздействия, станок и инструмент. Способ резания характеризуется видом подводимой энергии, кинематическим соотношением движений инструмента и заготовки, схемой срезания припуска, режимами резания, определяющими динамическое взаимодействие, а также комбинациями механической с другими видами энергии, приемами и инструментами. По скорости резания различают способы обработки со сверхнизкими (у 0,015 м/с), низкими (у 0,5 м/с), средними (у < 10 м/с), высокими (у < 80 м/с) и сверхвысокими (у > 80 м/с) скоростями. На резание в первую очередь влияют характеристики материала заготовки химический состав, механические свойства, структура (зернистость), физические параметры (теплопроводность, электромагнитные свойства, тепловое расширение, агрегатные и фазовые превращения и др.) [18, 33]. В зоне пластических деформаций металл находится в условиях, отличных от нормальных, поэтому его свойства должны учитываться в соответствии с реальными температурами, давлениями и скоростями. [c.14]

Вернемся опять к рассмотренному в разделе 3 процессу получения работы за счет тепловой энергии одной единственной частицы с использованием демона Максвелла, т.е. измерения положения или скорости частицы. Для простоты опять начнем с одномерного случая, считая, что частица находится в термостате с двумя торцами, расположенными на расстоянии L друг от друга по оси х. Сталкиваясь с торцами, частица в среднем поддерживает максвелловское распределение по скоростям с температурой Т. Если эффективная масса М звуковой волны, создаваемой ударом частицы в торце, значительно превышает массу т рассматриваемой частицы, то при каждом столкновении с торцом абсолютная скорость частицы изменяется только на малую т/М долю своей величины. Малость величины т/М достигается за счет того, что фононы в веществе из тяжелых атомов также являются "тяжелыми" и медленными. При т/М 4 1 атому придется испытать много столкновений, чтобы восстановить любое нарушение максвелловского распределения. Процесс релаксации в этом случае сходен со случайными блужданиями, описываемыми уравнением Ланжевена. За много столкновений максвелловское распределение обязательно будет восстановлено, и этот процесс нетрудно описать в терминах броуновского движения по импульсам. [c.95]

Температуру разреженной атмосферы следует понимать в соответствии с кинетической теорией газов, а именно как величину, характеризующую среднюю тепловую скорость движения молекул, атомов и электронов. Именно в этом отношении делают различие между электронной температурой и температурой нейтральных частиц. Начиная с высот 130—150 км, температура заряженных частиц обычно на несколько сотен градусов превышает температуру нейтральных частиц. Объясняется это тем избытком энергии, который приобретают заряженные частицы в процессе ионизации (см. параграф 4.2). По изложенным причинам температуру верхних слоев атмосферы часто называют кинетической. [c.191]

Совокупность оголенных атомных ядер имеет максвелловское распределение по скоростям v и энергиям S теплового движения. На рисунке 105 дана кривая максвелловского распределения, отмечены наивероятная и средняя скорости. Частицы (ядра), обладающие скоростями, значительно превышающими среднюю скорость, образуют хвост максвелловского распределения. Ядра, по значению своей энергии образующие хвост распределения, могут обладать энергиями, достаточными для осуществления реакции слияния. [c.326]

Произведем для газов непосредственный статистико-механический расчет, который основан на законе распределения молекул по скоростям их теплового движения (распределение Максвелла — Больцмана), и получим зависимость между средней кинетической энергией молекул газа и температурой [c.212]

Рассеяние энергии под влиянием пространственного переноса массы и тепла учитывается членами в скобках правой части урав-нения (1-36). Среди этих членов — рейнольдсово напряжение pц UJ, выражающее среднюю скорость переноса количества движения за счет турбулентных пульсаций. Кроме того, в правой части уравнения (-1-36) имеется дополнительная величина Фо—Фо, выражающая поток энергии диссипа[(ии осредненпого движения. В уравнение (1-36) не входит, однако, член, выражающий диссипацию механической энергии. Это объясняется тем, что диссипированная кинетическая энергия проявляется в форме тепловой энергии. [c.16]

Как известно, уравнения переноса количества движения и энергии в современной молекулярно-кинетической теории выводят, исходя из решений так называемого интегро-дифференциального уравнения Больцмана. Решение уравнения Больцмана в первом приближении, т. е. когда можно пренебречь градиентами скоростей и температур по средней длине свободного пути молекул, приводит к уравнениям движения газа в форме Навье — Стокса. Второе приближение, найденное Барнетом по методу Энского—Чепмена, вводит в систему уравнений движения и теплового потока принципиально новые члены, которые существенным образом меняют законы дисперсии акустических волн. В этом случае в какой-то степени уже учитывается изменение градиентов скоростей и темпёратур на средней длине свободного пути молекул. Существует решение уравнения Больцмана и в третьем приближении. Оно 54 [c.54]

При продольном поле Х=6 в см электрон, продвинувшись вдоль поля на 1 см, приобретает энергию 6 эв за время 1/Ое, т. е. за 7,2 10- сек. Так как электроны получают энергию непосредственно от поля и передают ее атомам, их температура не может быть меньше температуры атомов, т. е. средняя скорость их теплового движения не может быть ниже 5,18-10 см1сек. Продвигаясь в направлении поля на 1 см, электрон описывает зигзагообразную линию длиной не меньше 5,18-Ю Х Х7,2 10- = 3 700 см. При прохождении этого пути он совершит 3 700/ (8,36 10" ) —4,5 10 столкновений с атомами ртути. В условиях установившегося равновесия он должен передавать в среднем при каждом столкновении энергию не больше 6/(4,5 10 ) = 1,35 10- эв. При 5 900° К средняя энергия электрона равна 0,76 эв, так что при каждом столкновении электрону приходится передавать лишь долю Л=1,35 10-70,76=1,77 10- общего количества своей энергии. Известно [Л. 5], что для упругих столкновений Х=1 2т/М) (I—Tg/Te), где т, М — массы электрона и атома соответственно, а Те — температура газа. Для ртути М 2т равно 1,85-10 , откуда (1—Те/Те) = 1,85 10 1,77 10" =0,033. [c.16]

ТРОПОСФЕРА — ближайший к земной поверхности слой атмосферы, простирающийся в полярных и умеренных широтах до высоты 8—11 км, а в тропиках — до 15—18 км. В Т. сосредоточено около 1/5 массы атмосферы и почти весь водяной пар, конденсация к-рого вызывает образование облаков и связанных с ними осадков. В Т., особенно в пограничном слое, сильно развита турбулентность, резко увеличивающая вязкость воздуха и вызывающая его вертикальное и горизонтальное перемешивание. Т. к. воз-71,ух слабо поглощает солнечную радиацию, основным источником тепловой энергии для Т. служит поверхность Земли. От нее тепло передается вверх инфракрасным излучением, к-рое поглощается содержащимися в воздухе водяным паром и углекислым газом. Кроме того, происходит вертикальный турбулентный перенос тенла. Па локальные характеристики темп-рного поля влияет тепло фазовых переходов воды и адиабатич. нагревание и охлаждение при вертикальных перемещениях воздуха. В среднем в Т. темп-ра падает с высотой на 6,5 град/км. Темп-ра на каждом из уровней испытывает, кроме периодических (суточных и годовых), также и непериодич. колебания, вызываемые перемещением воздушных масс из одних районов в другие. Относит, изменчивость вертикальных градиентов темп-ры менее значительна, но и они меняются в широких пределах. Особенно велики периодические и непериодич. колебания значений темп-ры, влажности, давления, ветра и их градиентов в пограничном слое. Давление воздуха на уровне моря в среднем близко к 1013. мб, но горизонтальное его распределение из-за неодинаковости степени нагревания поверхности Земли в разных районах и др. причин весьма сложно и быстро меняется со временем, что связано с возникновением и эволюцией циклопов, антициклонов и их перемещением. Горизонт, градиенты давления приводят к образованию ветров, на направление и скорость к-рых влияют также силы вязкости (в пограничном слое) и силы инерции. В движениях большого масштаба особенно велика роль Кориолиса силы. Основной перенос воздуха в Т. идет с запада на восток, скорость его растет с высотой на 1—4 м/сек на км. Наиболее сильны ветры в струйных течениях. О влиянии Т. на распространение радиоволн см. Распространение радиоволн. [c.204]

Из описанного только что процесса развития ударной волны сжатия следует, что после того, как ударная волна образовалась (в дальнейшем будет доказано, что это произойдет через конечный промежуток времени), по обе стороны от ее фронта параметры состояния газа и его скорость (абсолютная или по отношению к движущемуся фронту) будут иметь значения, различающиеся между собой на конечные величины. Фронт ударной волны представляет поверхность (в настоящем частном случае — плоскость) разрыва параметров состояния газа, перемещающуюся но газу и вызывающую скачкообразное изменение этих параметров, причем невозмущенный газ перед фронтом ударной волны имеет меньшие давления, плотность и температуру, чем после прохождения фронта. Наличие такого скачкообразного изменения параметров газа — Б действительности очень резкого их изменения на участке, и1иеющем длину порядка пути с,зободного пробега молекулы, — показывает, что здесь имеет место внутренний молекулярный процесс, связанный с переходом кинетической энергии упорядоченного течения газа в кинетическую энергию беспорядочного теплового движения молекул. Этим объясняется разогрев газа при прохождении его из невозмущен-ноп области перед фронтом ударной волны в область возмущенного движения за фронтом ударной волны. Повышение средней квадратичной скорости пробега молекул вызывает также возрастание давления и плотности иевозмущенного газа при прохождении его сквозь фронт ударной волны. [c.150]

Сварка трением осуществляется путем превращения механической энергии в тепловую при трении двух поверхностен друг о друга. Наиболее часто этот источник тепла применяется для разогрева и сварки тел вращения, посредством вращения одно11 поверхности относительно другой. Если при этом коэффициент тре-ния принять постоянным, независящим от скорости относительного движения трущихся поверхностей и величины удельного давления, то средняя плотность теплового потока д [тл1см сек) определится формулой [c.127]

Вследствие классичности вращений молекулы при столкновениях весьма интенсивно обмениваются поступательной и вращательной энергиями. В самом деле, время соударения, т. е. время, в течение которого взаимодействуют сталкивающиеся молекулы, порядка alv, где а — размер молекулы, V — средняя тепловая скорость. Если энергия вращений порядка кТ, то время соударения сравнимо с периодом вращательного движения ). Следовательно, столкновение молекул можно представить как столкновение двух медленно поворачивающихся гантелей и достаточно небольшой асимметрии при сближении частиц, чтобы они получили заметный вращательный момент. [c.301]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...