Тепловая скорость

При достаточно высоких частотах акустическая длина волны становится настолько малой, что начинает приближаться к длине свободного пробега молекул газа. В этом случае основное уравнение для с (3.36) и уравнения для ак-г и ао перестают выполняться, так как все они получены в предположении, что газ представляет собой непрерывную среду. Согласно кинетической теории, тепловая скорость молекул в газе имеет тот же порядок, что и скорость звука. Таким образом, если длина звуковой волны по порядку величины приближается к средней длине свободного пробега, то звуковая частота должна приближаться к частоте соударений между молекулами. Это очень высокая частота порядка 10 Гц, так как средняя длина свободного пробега при комнатной температуре составляет величину порядка 100 нм. В акустической термометрии столь высокие частоты никогда не применяются, самая высокая частота, на [c.105]

Воспользовавшись выражением для расчета тепловой скорости молекул [c.151]

При наложении электрического поля возникают силы, заставляющие электроны дрейфовать — двигаться вдоль поля на хаотическое тепловое движение накладывается упорядоченное движение со скоростью дрейфа. Пользуясь законами классической физики, можно оценить ее порядок по сравнению с тепловой скоростью. [c.33]

Рост температуры металла ведет к увеличению тепловой скорости электрона, а увеличение амплитуды колебаний ионов в узлах решетки уменьшает пробег X электрона, поэтому у металлов с увеличением температуры и пластической деформации проводимость уменьшается. [c.34]

Теплопроводность плазмы также обусловлена движением частиц. Главную роль в переносе теплоты от более горячих участков плазмы к холодным играют электроны (благодаря большей тепловой скорости). Если вдоль некоторого направления существует перепад температур, то электроны с большими энергиями идут в одну сторону, а с меньшими — в другую. [c.57]

Продольное поле. При наложении продольного поля направления магнитного и электрического полей совпадают, поэтому на дрейфовое движение заряженных частиц магнитное поле влиять не будет. Однако электроны и ионы обладают еще тепловой скоростью хаотического движения и скоростью амбиполярной диффузии. [c.84]

Полезно обратить внимание на то, что скорость звука в газе порядка величины средней тепловой скорости молекул. [c.353]

Эта формула применима постольку, поскольку определяемый ею коэффициент поглощения мал должно быть мало относительное убывание амплитуды на расстояниях порядка длины волны (т. е. должно быть ус/ш < 1). На этом предположении по существу основан изложенный вывод, так как мы вычисляли диссипацию энергии с помощью незатухающего выражения для звуковой волны. Для газов это условие фактически всегда выполнено. Рассмотрим, например, первый член в (79,6). Условие ус/ < 1 означает, что должно быть vo)/ < 1. Но, как известно из кинетической теории газов, коэффициент вязкости v газа — порядка величины произведения длины свободного пробега / иа среднюю тепловую скорость молекул последняя совпадает по порядку величины со скоростью звука в газе, так что v 1с. Поэтому имеем [c.424]

Формула (93,12) применима количественно только при достаточно малых разностя.ч pj — р. Однако качественно мы можем применить формулу (93,13) для определения порядка величины ширины ударной волны и в тех случаях, когда разность р 2 Р порядка величины самих давлений pi, рг- Скорость звука в газе — порядка величины тепловой скорости v молекул. Кинематическая л<е вязкость, как известно из кинетической теории газов, V Iv 1с, гле / — длина свободного пробега молекул. Поэтому а 1/с (оценка члена с теплопроводностью лает то же самое). Наконец, d V/dp )s К/р и pf с- Внося эти выражения в (93,13), получаем [c.493]

Обычная температуропроводность газа—-порядка величины произведения длины свободного пробега молекул на их тепловую скорость, или, что то же, произведения времени свободного пробега Tea на квадрат скорости. Имея в виду, что тепловая скорость молекул совпадает по порядку величины со скоростью звука, найдем [c.664]

В слабых полях t d< Wr и результирующая скорость определяется тепловой скоростью vt- Она не зависит от напряженности поля, вследствие чего не зависит от S и подвижность. Поскольку концентрация электронов также не зависит от поля, электропроводность является величиной постоянной. [c.256]

По мере увеличения напряженности поля S возрастает скорость дрейфа. Когда становится сравнимой с тепловой скоростью, результирующая скорость начинает зависеть от S. Это приводит к зависимости подвижности и электропроводности от S , т. е. к отклонению от закона Ома. [c.256]

Тепловое движение электронов в проводниках, замыкающих анодную цепь, является одной из причин флуктуаций измеряемого тока (тепловой шум). Металлический проводник характеризуется большой плотностью электронов проводимости и малой длиной их свободного пробега, в них происходит частый обмен энергией между частицами. Поэтому тепловые скорости электронов могут во много раз превосходить их направленную скорость, обусловленную внешним полем. Собственное тепловое движение электронов можно считать не зависящим от приложенного поля. [c.176]

Величину Ui = Кг — V назовем диффузионной или средней тепловой скоростью i-ro компонента. Вектор плотности массового потока i-ro компонента определяется выражением [c.7]

Коэффициенты X и D зависят от физических свойств среды и температуры. Из молекулярной физики известно, что для газов все коэффициенты переноса (ц, к и D) возрастают вместе со средней тепловой скоростью молекул, т. е. с абсолютной температурой среды. [c.14]

Тепловой скоростью называют скорость двин ения молекулы а относительно системы координат, движущейся со среднемассовой скоростью [c.20]

Среднее значение тепловой скорости [c.50]

В отсутствие внешнего поля свободные электроны и дырки находятся в равновесном состоянии и совершают (при температуре ТфО К) хаотическое движение в объеме полупроводника, средняя тепловая скорость носителей заряда и велика (например, при Т = 300 К1) м/с). [c.59]

Установим физический смысл отношения а/тд. Если бы потенциальный барьер между атомами решетки отсутствовал (f7 = 0) и около атомов всегда сушествовали вакансии, так чтобы на их образование не требовалось затрачивать энергию (f/ш = 0), то атомы двигались бы в решетке со средней тепловой скоростью Vq У /гТ/т 10 м/с подобно молекулам газа. Из (1.14) следует, что при U = = О, [c.25]

Действительно, в уравнении Больцмана приравниваются две операции над функцией распределения молекул по тепловым скоростям. С помощью первой операции подсчитывается за единицу времени изменение функции по времени, координатам и скоростям. Если принять массы всех молекул равными, то это изменение можно записать так [c.37]

Изучим м( тод Чепмена—Энскога на примере решгния этого уравнения. Введем характерные масштабы процессов. Пусть Тг — характерное гидродинамическое времн течения — характерная длина dgl, — характерные линейные размеры упругого и неупругого столкновения соответственно. Вообще говоря, скорости упругих и неупругих процессов могут различаться, что приводит к целому спектру характерных масштабов Однако мы будем предполагать здесь, что неупругим процессам можно сопоставить один характерный линейный масштаб Если частицы не стишком сильно различаются по массам и отсутствуют сильные внешние поля, влияющие на движение заряженных чгстиц в смеси газов, то можно использовать и один масштаб скорости V — среднюю тепловую скорость молекул. [c.104]

Цянь-Сюэ-Сэнь выделяет различные режимы теченгй, основываясь на значениях числа Кнудсена Кп = где I — длина свободного пробега молекул, а — характерный размер области течения. Используя выражение (2.6.12) для средней тепловой скорости и (3.2.13) для т], получаем следующее выражение для числа Кнудсена [c.201]

Для большинства чистых металлов распространение теила, обуслоп.лсннос колебаниями решетки, можно считать пренебрежимо малым по сраниению е переносом. за счет движения свободных электронов. Тепловая скорость движения этих электронов очень велика. Поэтому металлы являются лучшими проводниками тепла по сравнению с другими телами. Различные металлы различно проводят тепло. [c.30]

Если изменение абсолютного значения скорости свободного носителя заряда за счет внешнего поля на среднем пути между соударениями сравнимо с тепловой скоростью, то подвижность носителей заряда будет зависеть от электрического поля, причем она может как увеличиваться, так и уменьшаться в зависимости от температу-окружаю1цей среды. [c.274]

Зависимость проводимости от напряженности поля. При возрастании напряженности поля проводимость остается (рис. 13.2, б) неизменной только в области слабых полей. Это такие значения Е < кр, при которых добавочная скорость электрона, сообщаемая полем, мала по сравнению с его тепловой скоростью. При более сильных полях (участок 2) увеличивается вероятность теплового розбуждення электронов и -проводимость начинает возрастать по закону Пуля [c.175]

Впоследствии был разработан метод, получивший название нулевого основанный на том, что при переходе от слабого к сильному полю отдельные подуровни могут пересекаться и поэтому регистрируемая приемником интенсивность пучка дает при возрастании поля максимумы. Таким образом, по отклонению атомных пучков в неоднородном магнитном поле оказалось возможным определить значение ядерных моментов / и величину расщепления нормального терма — последнюю в некоторых случаях с точностью, превышающей спектроскопическую. Это обусловлено тем, что флуктуации тепловых скоростей в меньшей степени влияют на резкость атомных пучков, чем на резкость спектральных линий, так как с увеличением температуры возрастает скорость частиц v и, следовательно, уменьшается время их пролета в поле i ]. [c.567]

Поток г ара, проходящий через внешнюю границу кнудсеновского слоя по направлению к по1верхности жидкости, равен ГППяСуа, от жидкости В пар — тПпочСуаон, где iy — нормальная к поверхности жидкости составляющая средней тепловой скорости молекул п — счетная концентрация молекул, м т — масса молекулы. Результирующий по. ок массы /, отнесенный к единице поверхности, можно представить в первом приб ижении в виде [c.19]

Если через Wix, ly, Wn, обозначить компоненты скорогти молекул первого типа, а через W y, —молекул второго типа до столкновения их, то меру вероятности их сближения можно будет положить равной Индексы указывают, от каких компонент тепловых скоростей следует брать функцию распределения. [c.37]

Представим, что газ, определяемый (1-5-57) — равновесный, но его статистическое состояние неизотропно, т. е. тепловые скорости аюмов или молекул [c.42]

Скорость звука в газах имеет п )имерно тот же порядок, что и средняя тепловая скорость молекул. [c.252]

Смотреть страницы где упоминается термин Тепловая скорость : [c.460] [c.176] [c.329] [c.132] [c.132] [c.146] [c.151] [c.364] [c.66] [c.573] [c.20] [c.101] [c.109] [c.460] [c.114] [c.487] [c.47] [c.48] [c.343] [c.344] [c.380]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...