Сечения захвата

Эффективное сечение захвата тепловых нейтронов и температура плавления [c.557]

Эффективное сечение захвата тепловых нейтронов, барны . .... 0,01 0,С63 0,18 0,23 2,4 4,5 115 720 2400 [c.557]

Вероятность этих процессов определяется сечениями захвата (0а = 1О1 барн) и деления (о/ = 577 барн). [c.171]

Допустим, что лишь изотопы А и с имеют сечение захвата Ос1 0, остальные имеют пренебрежимо малое сгс. Обозначим сечения захвата для переходов С й буквой 01, С=уЕ — буквой 02 и А В — буквой Оз. Если обозначить Ф поток тепловых нейтронов, то коэффициенты ветвления при переходе от сложной к линейной цепочке будут иметь вид, показанный в табл. 13.1. [c.181]

Таким образом, активность й-го изотопа Аи, имеющего сечение захвата Ос>0, будет [c.181]

Основная цель дальнейшей переработки урана — очистка его от посторонних примесей и прежде всего от атомов В, Оу, Сс1, Ей, 5т, Об, имеющих наибольшие сечения захвата тепловых и резонансных нейтронов. На стадии аффинажа получают полуфабрикат, пригодный для производства металлического урана или гексафторида. Аффинаж можно выполнить, например, экстракцией урана органическим растворителем из растворов, полученных выщелачиванием сырого материала в азотной кислоте [2, 3]. [c.203]

Произведение потока тепловых нейтронов в активной зоне Фт на макроскопическое сечение захвата рОа с учетом поправок /ь /2 и /з определяет плотность захвата нейтронов д. [c.301]

В нашем случае следует оценить плотность захвата в водороде, цирконии и 13228. Микроскопические сечения захвата этих элементов равны соответственно 0,33, 0,185 и 2,71 барн, а плотность ядер указана в табл. 1.2. Для урана следует учитывать, что 10% ядер имеют массу 235 и 90%—238.. Для водорода ( =2,8.10 захват/(см -сек), для циркония дгг = [c.301]

Точка детектирования захватного у-излучения, расположенная снаружи защиты реактора, настолько удалена от активной зоны, что последнюю можно рассматривать как сферический источник. Примыкающие к нему первые слои защиты можно интерпретировать сферическими поясами. В слое толщиной с/г и площадью F в единицу времени возникает v(E)I (r)Fdr захватных у-квантов с энергией . Здесь v(E)—вероятность испускания у-квантов [см. формулу (1.10)] 2 — макроскопическое сечение захвата [c.322]

Проводились экспериментальные исследования зависимости сечения захвата а нейтронов с энергией 1 Мэа атомными ядрами. Исследования показывают, что сечение захвата увеличивается с возрастанием массового числа примерно до Л = 100, а при более высоких значениях А оно становится примерно постоянным. Но на этот общий ход кривой а А) накладывается еще своеобразная тонкая структура, связанная с наличием магических ядер. Сечение захвата нейтронов магическими ядрами уменьшается (иногда даже на один-два порядка). Это также служит указанием на повышенную устойчивость магических ядер. [c.182]

Рис. 85. Зависимость сечения захвата нейтрона от его энергии.

Вдали от резонансного уровня сечение захвата нейтрона изменяется обратно пропорционально скорости нейтрона — [c.277]

Нейтроны входят в состав ядра. Нейтрон в свободном состоянии, в отличие от протона, является нестабильны.м и распадается на протон и электрон с периодом полураспада Т ж 1,01 10 сек (р-распад нейтрона). Внутри ядра нейтрон может существовать неопределенно долго. В 1931 —1933 гг. В. Паули, анализируя закономерности р-распада (см. 41), предположил, что при этом распаде, кроме протона и электрона, испускается еще одна нейтральная частица с массой покоя, равной нулю. Эту частицу назвали нейтрино (v). Нейтрино уносит с собой недостающую энергию, недостающий импульс и недостающий вращательный момент (спин нейтрино s = /j). Вследствие малого эффективного сечения захвата нейтрино нуклонами (о 10 см — [c.339]

Кроме того, высокая стабильность магических ядер проявляется в уменьшении (в Юн-100 раз) сечений захвата нейтронов этими ядрами. [c.186]

Как уже указывалось, условием эффективного протекания процесса замедления является существенное превышение сечения рассеяния нейтронов ядрами замедлителя над сечением захвата. [c.298]

Тепловые нейтроны составляют значительную долю нейтронов, выходящих из замедлителя и регистрируемых детектором. Сечение захвата нейтронов бором зависит от их энергии и меняется с ней по закону [c.300]

Если уровень расположен вблизи от тепловой энергии Тп 1/40 Эй), то сечение захвата тепловых нейтронов становится особенно большим. Примером такого вещества является кадмий, у которого уровень расположен при энергии То = 0,176 эв (см. 36, п. 4 и рис. 135). [c.328]

С огромной величиной сечения захвата тепловых нейтронов ксеноном связано так называемое ксеноновое отравление ядер-ных реакторов. [c.345]

Роль размеров установки очевидна с уменьшением размеров процент нейтронов, вылетающих через ее поверхность, увеличивается, так что при малых размерах установки цепная реакция становится невозможной даже при благоприятном соотношении между процессами поглощения и образования нейтронов . Минимальные размеры ядерной установки, при которых цепной процесс еще возможен, называются критическими размерами. Аналогично, минимальная масса делящегося вещества, в котором может происходить цепная реакция, называется критической массой. Критические размеры установки могут быть снижены, если ее окружить так называемым отражателем, т. е. слоем неделящегося вещества с малым сечением захвата и большим сечением рассеяния. Отражатель возвращает значительную часть нейтронов, вылетевших через поверхность установки. Очевидно, при прочих равных условиях минимальные критические размеры должны быть у установок сферической формы. О роли конструкции установки, в частности о значении размещения в ней различных материалов, мы расскажем в 43, п. 3. [c.375]

В настоящее время известно 10 изотопов америция. Любопытно отметить весьма высокое значение сечения захвата тепловых нейтронов изотопом [c.418]

Современное значение сечения захвата антинейтрино протоном равно [c.644]

Разработка принципов создания материалов, способных выдерживать высокие радиационные нагрузки, безусловно, одна из актуальных задач физики твердого тела, и аморфные материалы оказались одним из интереснейших испытуемых объектов, поскольку в них не могут возникать дефекты, типичные для кристаллов. Имеющиеся данные показывают, что, действительно, некоторые аморфные сплавы, например Pd — Si [61], не теряют своих прочностных характеристик и после значительного радиационного воздействия. К сожалению, ряд интересных в практическом отношении аморфных материалов содержит элементы (например, бор) с высоким сечением захвата нейтронов. Поэтому при создании материалов с высокими физическими свойствами и одновременно с высоким сопротивлением действию радиации необходимо уделять особое внимание выбору состава сплава. Следует также учитывать возможную кристаллизацию под действием радиации. [c.289]

На рис. 6.4 и 6.5 направление оси ординат ОХ совпадает с направлением потока фазы (жидкой, твердой или газовой). Частицы с координатами х е [О, /] находятся внутри аппарата, с координатами х<0 — внутри трубопровода, по которому поток подается в аппарат, а частицы с координатами х>1 — в трубопроводе, по которому поток отводится из аппарата. На рис. 6.4 изображена возможная траектория частицы в закрытом аппарате. Поскольку в трубопроводах на входе и выходе закрытых аппаратов перемешивание отсутствует, частицы в них движутся с постоянной скоростью, поэтому траектории частиц представляют собой прямые линии. В аппарате вследствие перемешивания, неравномерности профиля скоростей в поперечном сечении, захвата частиц одной фазы другой фазой скорость частицы в различные моменты времени может быть разной. Поэтому траектория частицы отличается от прямой линии. При этом в некоторые моменты времени частица какой-либо фазы может двигаться навстречу потоку этой фазы (участки 1, 2 на рис. 6.4). Это явление называется обратным перемешиванием. [c.284]

Магические ядра имеют большое число изотопов и изотонов. Ядра с магическим N сравнительно слабо поглощают нейтроны. Сечение захвата нейтрона с энергией порядка 1 МэВ при N = 50, 82, 126 меньше на 1—2 порядка, чем на ядрах с близкими значениями N. Наконец, дважды магические ядра характеризуются повышенной твердостью первые возбужденные состояния у них лежат на 1—2 МэВ выше, чем у соседних ядер. [c.44]

Сравним цепные реакции деления на тепловых и быстрых нейтронах. У тепловых нейтронов сечения захвата велики и сильно [c.570]

Определить наибольшую силу Р, которую можно допустить в съемнике, предназначенном для снимания деталей с вала, из условия, что максимальные напряжения в захватах съемника не превосходят [а]=1600 кГ/сж. Размеры сечения захватов а=2 см, Ь=Ъ см, ширина выступов е=2 см. [c.157]

Сечение захвата тепловых (0,025 эв.) 18 2,6 [c.447]

Сечение захвата тепловых нейтронов в [c.468]

Сечение захвата тепловых (0,025 эз) ней- [c.502]

Бериллий. Поскольку такое свойство атомов, как поперечное сечение захвата, не зависит от состояния, в каком находится элемент, то Осри. ктнн в ядерной промышленности применяют в металлическом виде и в виде соединений с кислородом, углеродом и водородом (оксиды, карбиды н [идриды бериллия). [c.558]

Цирконий, благодаря малому сечению захвата, высокой температуре плавления, пластичности и высокой коррозионной стойкости цирконий полу чил преимущественное применение для покрытия тепловыделяющих элемен тов и труб (малое эффективное сечение захвата нейтронов в реакторе). Цир коний имеет две аллотропические модификации а — с решеткой i. п, у. i р — с решеткой о. ц. к. Температура перехода равна 862°С. Механиче [c.558]

Технический цирконий содержит в некотором количестве (обычно около 2%) примесь гафния, металла — соседа в периодической системе н близкого ему по свойствам. Однако гафний резко отличается но ядерпым свойствам от циркония (см. табл. 114) — эффективное сечение захвата гафния почти в 1000 раз больше поэтому для основного назначения цирконий должен быть очищен от гафния, что является весьма сложной задачей и сильно увелнчива- [c.558]

Температура хладноломкости ниобия ниже —196 °С. Благодаря высокой коррозионной стойкости и малому сечению захвата тепловых нейтронов сплавы ниобия нашли применение в конструкциях атомшлх реакторов. [c.313]

Наибольшее значение, особенно для энергетических реакторов с большой удельной мощностью и продолжительностью кампании, имеет Сз . Кроме стабильных изотопов большим сечением захвата обладают некоторые радиоактивные продукты деления, особенно Хе з (T /2=9,l8 ч), имеющий максимальное сечение поглощения тепловых нейтронов (аа = 2,7-10 барн). Поглощение нейтронов стабильными или долгоживущими изотопами называют защлаковыванием, а поглощение относительно короткоживущими радиоактивными ядрами — отравлением. Более подробно эти вопросы рассмотрены в работе [8]. [c.174]

Для твэлов энергетических реакторов обычно требуется уран с определенным обогащением изотопом или искусственными компонентами первичного ядерного горючего Рн - и игзз также имеющими большое сечение захвата и деления нейтронами. [c.205]

Захват нейтронов происходит преимущественно в тепловой и эпитепловой областях энергий. Для тепловой области в значения сечений захвата. следует вводить две поправки. Первая /1 связана с отклонением средней энергии тепловых нейтронов от наиболее вероятной, соответствующей распре- [c.301]

Для рассматриваемого интервала энергий сечение рассеяния значительно превосходит сечение захвата, поэтому можно считать, что полное сечение Од взаимодейств ия нейтронов с ядрами примерно равно [c.351]

У холодных и ультрахолодных нейтронов крайне велико сечение захвата ядрами (согласно закону 1/и ). У них также очень сильно проявляются волновые свойства, так как длина волны холодного и ультрахолодного нейтронов намного больше межатомных расстояний. Использование холодных и ультрахолодных нейтронов затруднено сложностью их получения. [c.532]

Существование s-npoue a позволяет естественно объяснить максимумы на кривой распространенности в области ядер с магическими числами нейтронов N = 50, 82, 126 (рис. 12.16). На рис. 12.16 приведены экспериментальные сечения радиационного захвата нейтронов с энергией 30 кэВ для различных ядер. На рисунке видны четкие минимумы в ходе сечения захвата в области магических чисел. Поэтому, если считать справедливым соотношение (12.70) (s-процесс), то на кривой распространенности должны быть максимумы в области магически чисел. [c.631]

Для ряда элементов, особенно легких, активация медленными нейтронами либо слишком мала, либо приводит к образованию слишком короткоживущих ядер, что делает невозможным активационный анализ по крайней мере в его традиционной форме. В таких случаях для активации используют быстрые нейтроны, быстрые заряженные частицы (протоны, дейтроны, а-частицы, ядра аНе ), а также у-кванты с энергией свыше 10—15 МэВ из электронных ускорителей. Нейтронный пучок с энергией 14 МэВ из d — t-разрядной трубки используется, например, для определения концентрации празеодима. Празеодим имеет единственный стабильный изотоп 5вРг , который обладает замкнутой нейтронной оболочкой (N =82). Сечение захвата нейтрона этим ядром мало, так что оно практически не активируется тепловыми нейтронами. Быстрые же нейтроны вступают с празеодимом в реакцию (п, 2п) с образованием пози-тронно-активного изотопа (Г , = 3,4 мин). По активности [c.687]

Смотреть страницы где упоминается термин Сечения захвата : [c.291] [c.181] [c.305] [c.277] [c.277] [c.282] [c.302] [c.328] [c.571]

Основы физики поверхности твердого тела (1999) -- [ c.88 , c.89 , c.96 , c.99 , c.103 ]

ПОИСК

К-Захват

Полное сечение захвата

Полное сечение захвата рассеяния

Сечение захвата частиц силовым центром

Сечения захвата. Нейтральные, притягивающие и отталкивающие центры

Эффективное сечение деления захвата

Эффективное сечение захвата электрона ионом с испусканием кванта . 5. Эффективное сечение связанно-свободного поглощения света атомами и ионами

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...