Масса ядра

Можно предположить, что основная часть потерь энергии элементарной струйки, существующей в пределах шаровой ячейки, — это затраты энергии на расширение основной массы ядра струи и обмен массы с застойными зонами, а потери энергии от сжатия, поворота струи и от трения на поверхности шаровых элементов незначительны. [c.52]

Каково будет наименьшее расстояние до рассеивающего ядра при движении протона по реальной орбите Будем считать, что масса ядра бесконечно велика и поэтому энергией отдачи можно пренебречь. (Полное решение задачи о рассеянии приведено в разделе Из истории физики в гл. 15.) [c.195]

Электрический заряд и масса ядра [c.81]

Масса электронной оболочки незначительна по сравнению с массой ядра, поэтому масса ядра почти совпадает с массой атома. [c.82]

Точные измерения масс ядра показывают, что масса ядра УИ д всегда несколько меньше суммы масс свободных нуклонов М , М ), входящих в состав ядра [c.92]

В практических расчетах в ядерной физике чаще используется не дефект массы как разность массы ядра и суммы масс составляющих его нуклонов, а величина ДМ (Л, Z) — А, называемая избытком массы (или тоже дефектом массы) и являющаяся разностью между массой данного ядра и его массовым числом. В дальнейшем изложении под AM будем понимать избыток массы, если не будет оговорено особо. Величина избытка массы прямого и наглядного физического смысла не имеет, но косвенно характеризует энергию связи ядер. Зная избыток массы ДМ, можно сравнительно легко вычислить энергию связи. [c.93]

Другой важной характеристикой атомного ядра является его масса М. В ядерной физике масса ядра (и атома) измеряется в атомных единицах массы. За одну атомную единицу массы (а. е. м.) принимается Vie часть массы нейтрального атома изотопа кислорода О . Значение атомной единицы массы легко выразить в граммах. Для этого надо взять обратную величину от числа Авогадро [Na) [c.26]

Масса ядра равна разности между массой атома и суммой масс Z электронов атомной оболочки (с точностью до энергии связи этих электронов). [c.29]

Знание точных значений масс протона и нейтрона позволяет сравнить массу атомного ядра М с суммой масс всех нуклонов, из которых состоит ядро. При этом оказывается, что всегда масса ядра меньше суммы масс всех протонов и нейтронов. Этот результат совершенно естествен, так как ядро представляет собой прочно связанную систему нуклонов. отвечаюш ую минимуму энергии. [c.36]

Посмотрим, каким образом при помощи капельной модели может быть получена формула, выражающая энергию связи и массу ядра через его массовое число А и заряд Z. [c.44]

Очевидно, что формула (2.35) будет давать массу ядра, если в первом слагаемом произвести замену М (iH ) на гпр. [c.46]

Используя формулу (2.39) с известными коэффициентами, можно легко найти условие, связывающее Л и Z для всех р-стабильных ядер. Действительно, формула (2.39) при постоянном А дает зависимость массы ядра от его заряда. Эта зависимость имеет параболический характер (рис. 9). Как уже указывалось, наиболее устойчивое ядро имеет наименьшую массу, и, следовательно, соответствующее ему Zq может быть найдено методом определения минимума кривой. Дифференцируя выражение (2.39) по Z при постоянном А и приравнивая производную нулю, получим формулу [c.48]

Энергия связи (и масса) ядра с данными А и Z может быть вычислена при помощи полуэмпирической формулы [c.99]

Одной из таких моделей является рассмотренная выше капельная модель ядра, построенная в предположении сильного взаимодействия нуклонов между собой. Капельная модель дает приблизительно правильное представление об изменении массы ядра в зависимости от числа содержащихся в нем нуклонов, позволяет получить энергетические условия а- и р-распада, дает оз-можность достаточно подробно проанализировать физику деления тяжелых ядер. На основе капельной модели можно получить правильное качественное представление об общей структуре распределения уровней в ядре. [c.183]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Массы атомов есколько отличаются от целых чисел. Масса ядра п у. а. е. м., округленная до ближайшего целого числа, называется массовым числом А. Масеввое число является очень удобным, так как оно выражает число нуклонов (протонов и нейтронов) в атомном ядре, из них Z — число протонов. Ядро атома данного элемента обозначается химическим символом элемента, сверху, справа у символа, ставится массовое число, а внизу, слева у символа, записывается Z ядра. Например, ядро углерода содержит 12 нуклонов, из них 6 р, ядро ijNa содержит 23 нуклона, из них [c.83]

Таким образом, на основную, почти пропорциональную зависимость величины энергии связи ядра (а также и массы ядра) от числа нуклонных частиц, входящих в состав ядра, накладываются еще периодические изменения, связанные 1) с большей устойчивостью в ядре пар нейтронов и протонов, 2) с гелионной периодичностью, [c.95]

Извест1ю из (IV.26), что масса ядра (пренебрегая членом, учитывающим повышенную устойчивость четно-четных ядер) может быть записана [c.295]

Капельная модель атомного ядра помогла объяснить многие явления. С ее шомощью удалось получить полузмпирическую формулу для энергии связи и массы ядра, объяснить многие особенности деления тяжелых ядер и некоторые закономерности а-рас-пада. [c.44]

Интересно отметить, что результат, полученный при помощи анализа кулоновского члена полуэмпири-ческой формулы для массы ядра, не противоречит другим результатам исследования электромагнитного Рис. 12. взаимодействия с ядром. [c.56]

В 1958 г. немецкий физик Мёссбауэр предложил метод резкого уменьшения энергии отдачи Гд как при испускании, так и при поглощении улучей. Идеей метода является использование излучающих и поглощающих ядер в связанном виде, т. е. в составе кристаллических решеток. В этом случае при определенных условиях (достаточно малая энергия перехода и низкая температура по сравнению с дебаевской температурой кристалла) становятся возможными ядерные переходы без изменения энергетического состояния кристалла, т. е. с передачей энергии отдачи упругим образом всему кристаллу в целом. Так как масса кристалла много больше массы ядра, тс в соответствии с формулой (11.14) потери на отдачу становятся чрезвычайно малыми и процессы испускания и поглощения могут происходить практически без отдачи . [c.178]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...