Энергия скоростей

Это приращение энергии электрона происходит вследствие увеличения кинетической энергии (скорости) его движения, в связи с чем [c.109]

Одновременный с кристаллизацией ввод теплоты в сварочную ванну движущимся сварочным источником энергии, скорость движения которого определяет скорость перемещения фронта кристаллизации. [c.446]

Скорости распространения фазы (скорость по нормали) и энергии (скорость по лучу) световой волны. Рассмотрим, как распространяется в анизотропной среде монохроматическая световая волна, [c.248]

Соотношение между скоростями распространения фазы (скорость по нормали) и энергии (скорость по лучу) световой волны. Поток лучистой энергии, как известно, определяется произведением скорости потока энергии, которую называем скоростью по лучу v , на плотность энергии поля световой волны w, т. е. [c.250]

Здесь Г,2 — кинетическая энергия скоростей, полученных на втором этапе соударения [c.470]

Во многих случаях необходимо бывает исследовать и регистрировать частицы, участвующие в ядерных процессах, т. е. необходимо обнаружение наличия и числа частиц, определение массы, электрического заряда, энергии (скорости) частиц. [c.18]

Как уже указывалось, потери на излучение быстро растут с увеличением ускорения частицы. В циклических ускорителях центростремительное ускорение пропорциональна квадрату скорости. А так как при данной энергии скорость частицы тем больше, чем меньше ее масса покоя, то потери на излучение при ускорении электронов становятся заметными при значительно меньших энергиях, чем при ускорении протонов (или еще более тяжелых част ц). Практически в современных ускорителях потери на излучение кладут предел увеличению энергии только для электронов (этот предел составляет около 10 Гэв). Потери на излучение даже в наиболее мощных современных ускорителях протонов (или более тяжелых частиц) практически роли не играют. Для данного типа частиц потери энергии на излучение в циклическом ускорителе быстро уменьшаются с уменьшением энергии частицы. Потери энергии электроном за один оборот при очень большой энергии (Т т с ) составляют примерно 6 f Т [c.223]

В современных ускорителях больших энергий скорости, которых достигают частицы, уже очень близки к скорости света. Например, электроны при энергии в 100 Мэе обладают скоростью, которая только в шестом знаке, а при энергии в I Гэв — скоростью, которая только в восьмом ( ) знаке отличается от скорости света. Но ведь все расчеты движений ускоряемых частиц основаны на применении второго закона Ньютона в форме (3.30), и результаты, которые дают эти расчеты, подтверждаются опытом работы ускорителей. Таким образом, весь опыт работы ускорителей подтверждает, что второй закон Ньютона в форме (3.30) справедлив для быстрых движений вплоть до скоростей, очень близких к скорости света. [c.223]

В механике сплошной среды предполагается, что даже для весьма малых частей деформируемого тела справедливы понятия средних величин плотности, перемещения, поверхностных и объемных сил, внутренней энергии, скорости, ускорения и т. п. [c.5]

При очень высоких энергиях скорости частиц приближаются к предельно возможной с — 3-10 см/с, т. е. скорости света в вакууме. Поэтому для большинства элементарных частиц, радиусы которых имеют порядок 10" см, время пролета равно [c.10]

В соответствии с (10.7) теплота, подведенная к газу, расходуется на увеличение энтальпии и на приращение внешней кинетической энергии (скорости потока), которую можно использовать в технике (см. 10.3). [c.103]

При изучении механических явлений вводится целый ряд понятий, например энергия, скорость, напряжение и т. п., которые характеризуют рассматриваемое явление и могут быть заданы и определены с помощью чисел. [c.11]

Как только установлены основные единицы измерения, единицы измерения для других механических величин, например для силы, энергии, скорости, ускорения и т. п., получаются автоматически из их определения. [c.15]

МПа, 420 и 7,5 м /кг, 60 X соответственно. Определить коэффициент потери энергии, скорость истечения и долю потери кинетической энергии на трение от полной теплоты трения (Д/тр/ тр)- Считать, что в зТ-диаграмме процесс истечения изображается прямолинейным отрезком. [c.101]

При нагревании тел часть тепла в результате атомных возмущений неизбежно преобразуется в лучистую энергию. Носителями лучистой энергии являются электромагнитные волны или в другом представлении фотоны (кванты энергии). Скорость перемещения этих носителей в вакууме составляет около 300-10 м сек. Результирующий тепловой поток от излучающей среды с абсолютной температурой К к поверхности, средняя абсолютная температура которой равна Тс определяется по формуле, построенной на законе Стефана-Больцмана [c.135]

Потери энергии, скорость и расход при реальном течении в меж-лопаточных каналах. Процесс в диаграмме s—г. Рассмотрим реальное течение пара или газа в межлопаточных каналах турбин. В результате трения и вихреобразования уменьшается кинетическая энергия потока, часть энергии переходит в теплоту, повышая энтальпию на выходе из канала по сравнению с теоретическим случаем. Перепад давлений при этом остается такой же, как и при расширении рабочего тела по изоэнтропе (см, рис. 3.2, а). Величина потерь определяется как разность кинетических энергий выхода при течении без потерь и в реальном процессе. Так, [c.104]

Так как по теореме кинетической энергии скорость точки постоянна, то ds = Y dt, s — So = i — к)- [c.489]

Но по теореме кинетической энергии скорость равна У"2 ( 7 -ф /г) отсюда [c.500]

Согласно принципу Мопертюи, эти геодезические линии одновременно являются и кратчайшими линиями или, говоря в более общем смысле (ср. стр. 276), линиями экстремальной длины. В силу применимости закона сохранения энергии, скорость движения по траектории постоянна. Путем соответствующего выбора нормировки энергии можно скорость сделать равной единице и, в соответствии с этим, заменить 4 на [c.284]

Напряжения по нормали к фронту волны = К (s — лт)+< гт-Для среды с упрочнением (модуль упрочнения Мф()) ст = От+ + Л1 (е — бт) и необратимые потери энергии, скорость распространения волны и уровень напряжений за фронтом ударной волны определяются выражениями [c.166]

Фотографический метод дает возможность не только проследить на одной пластинке большое количество следов частиц со всеми испытываемыми ими столкновениями, но также по длине пробега частицы определить ее энергию (скорость движения), заряд и массу. [c.74]

К концу века появляются промышленные образцы паровых машин-двигателей совершенно нового — вращательного типа. В 1889 г. шведский инженер К. Лаваль создал одноступенчатую активную паровую турбину небольшой мощности. При этом Лаваль решил ряд важных задач не только турбиностроения, но и машиностроения в целом. Он изобрел расширяющее сопло, дающее возможность превращать энергию давления пара в энергию скорости, сконструировал рабочий диск турбины так, что при вращении колесо надежно сопротивлялось разрывавшим его огромным силам инерции. Прибегнув к смелому техническому решению, изобретатель построил турбину с гибким валом, подтвердив на практике гипотезу о том, что при очень быстром вращении гибкий вал становится прямым. Наконец, Лаваль построил к своей турбине редуктор — систему зубчатых передач для уменьшения числа оборотов. [c.25]

Схема ТВО с турбохолодильными машинами отличается компактностью из-за отсутствия ряда теплообменников и малых габаритов высокооборотных турбокомпрессорных агрегатов, повышенными затратами энергии, скоростями воздуха, гидродинамическими сопротивлениями и уровнем шума. [c.162]

С помощью этих основных единиц измерения выражаются размерности всех остальных механических величин (силы, работы, энергии, скорости, ускорения и т. д.). [c.192]

Плотность энергии, передаваемой нагреваемой поверхности плазменной струей на один-два порядка больше, чем от открытой несжатой дуги, и приближается к плотности энергии, передаваемой от электроннолучевых и лазерных источников тепла. При такой плотности энергии скорость ввода тепла в деталь больше скорости теплопередачи в ее массу, поэтому поверхность детали быстро расплавляется. Процесс протекает с малым проплавлением и большим термическим КПД. [c.303]

Технологический процесс на ТЭС характеризуется преобразованием химической энергии органического топлива последовательно в тепловую, потенциальную, кинетическую, механическую, электрическую и другие виды энергии в зависимости от тепловой схемы и в соответствии с законом сохранения энергии. Скорость передачи этой энергии принято называть мощностью, где N = = (переданная энергия)/время = Э/т имеет единицу Дж/с = ватт. [c.412]

Обобщение элементарной теории. Рассматривается прямой центральный удар двух тел с массами, равными массе ударяющего тела и приведенной массе балки. Для характеристики взаимодействия тел вводят коэффициент восстановления е (приведенная масса вычисляется по кинетической энергии). Скорости тел после удара [c.266]

Тепловыми называются нейтроны с низкой энергией, скорость движения которых невелика и приближается к скорости теплового движения молекул. [c.470]

Решение. В отличие от системы, рассмотренно/ в задаче Л 195, здесь система имеет две степени свободы и движение ее может быть описано двумя уравнениями. Лагранжа. За обобщенные координаты примем независимые величины ф и л. .,]. При подсчете кинетической энергии скорость точки А мы уже не можем опре- [c.444]

Пузырьковые камеры имеют размеры от десятков сантиметров до двух и более метров. Например, камера-гигант на ускорителе в Батавии имеет размер 4,5 метра. Эффективный объем пузырьковой камеры очень велик, что делает ее уникальным прибором для исследования длинных цепей рождений и распадов частиц высокой энергии. Скорость работы пузырьковой камеры довольно велика — до десятков расширений в секунду, однако пузырьковая камера неуправляема — ее нельзя включить внешним счетчиком. Причина неуправляемости — слишком быстрое (10 с) рассасывание зародышей пузырьков в невключенной камере. Этот недостаток не так страшен, поскольку пузырьковые камеры используются только в работах на ускорителях очень высоких энергий. Такие ускорители являются импульсными (см. 2, п. 1), и пузырьковая камера включается синхронно с импульсами из ускорителя. Трудоемкость обработки очень большая основное время тратится на изготовление и особенно обработку фотоматериалов. [c.508]

Скорость изменения накопленной в элементе энергии (скорость накапливания) является произведением теплоемкости с, массы pdxdi/(i2 и скорости изменения температуры (19.10), т. е. [c.183]

Кривая Т—1 (f) характеризует критическое состояние кинетической энергии скорость ее изменения в точках этой кривой равна нулю или, что одно и то же, приведенный момент всех сил инерции равен нулю. Естественно поэтому кривую T=t (ip) называть инерциалъной кривой движения машинн >го агрегата [18]. [c.25]

Поглощение э11ергии. Заряженные частицы. Заряженные частицы высокой энергии (а- н (З-частицы, протоны, продукты деления) вызывают ионизацию окружающей среды, теряя при этом энергию. Скорость потери энергии пропорциональна квадрату заряда частицы. Поскольку кинетическая энергия частицы пропорциональна ее массе и квадрату скорости, то а-частица будет иметь ту же длину пробега, что и протон, энергия которого в четыре раза меньше. Пробег -частиц с энергией от 4 до 5 /Мэе (и протонов с энергией от 1 до 1,25 А1эв) в воздухе изменяется от 2,5 до 3,6 см. Пробег частиц в воде и живой ткани примерно в 10 раз меньше, чем в воздухе, и еще меньше в материалах с большой плотностью. Таким образом, а-частицы и протоны, образующиеся при ядерных превращениях, легко поглощаются тонкими слоями материала либо воздухом на относительно малых расстояниях от источника, порядка 3,8 см. [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...